Поляра

Картины, создаваемые механическими напряжениями в стекле при освещении его поляри-зованным светом [c.121]

Во-первых, в узком спектральном интервале вблизи линии поглощения дважды меняется знак эффекта Фа- 4.20. Эффект магнитного радея угол вращения плоскости поля- вращения плоскости поляри- ризации вблизи линии пог- [c.167]

Если скорость U) близка к с , то вместе с ней близка к с и скорость 1 2, а угол % мал уравнение ударной поляры (92,5) можно тогда приближенно переписать в виде ) [c.486]

В обратном предельном случае, при М]оо, ударная поляра вырождается в окрул<ность [c.486]

Окружность V2 = пересекает ось абсцисс между точками Р и Q (рис. 64) и поэтому делит ударную поляру на две части, соответствующие до- и сверхзвуковым скоростям газа позади разрыва. Точка пересечения окружности 02 = с с полярой лежит правее точки С, но очень близко к ней поэтому весь участок P соответствует переходам к дозвуковым скоростям, а участок Q (за исключением лишь очень небольшого участка вблизи точки С)—переходам к сверхзвуковым скоростям. [c.487]

Эти отношения монотонно возрастают при увеличении угла ф от значения ф = i (когда рг/Pi =P2/Pi = 1) ДО л/2, т. е. по мере перемеш,ения по ударной поляре от точки Q к точке Р. [c.487]

Для многих диэлектриков (ионные кристаллы, аморфные вещества) важно знать электронную поляризуемость ионов. Поляри- [c.279]

Для количественного анализа эллиптически поляри- [c.54]

Схема опыта, позволяющего количественно оценить эффект Садовского, показана на рис. 28.6. Полуволновая пластинка подвешена иа тонкой кварцевой нити, проходящей через небольшое отверстие в четвертьволновой пластинке, которая закреплена независимо. Верхняя поверхность пластинки Х/4 сделана отражающей. Пучок света, поляризованного по кругу, проходит через A/2, отражается от верхней поверхности пластинки V4 (которую он, таким образом, проходит дважды) и снова проходит через л/2. В результате такого прохождения света через полуволновую пластинку направление его поляри- [c.187]

Пусть Q, q, а — частота, волновой вектор и поляризация конкретной нормальной волны. Отвечающие этой волне фононы имеют энергию s—fiQ, импульс p=1iq и поляри- [c.136]

Уточнения, касающиеся квадратично- и кубично-нелинейных сред. Уравнения (9.1.1)—(9.1.3) записаны в весьма упрощенном виде — без учета векторной природы поляри- [c.213]

Расположение отверстий определяется поляриыми координатами радиусом (или диамеп ром) и углом. Жирной точкой на рисунках отмечено начало полярных координат. [c.165]

Возникновение пассивного состояния металла определяется не только окислительной способностью агрессивной среды. Известны случаи пассивации металлов и в нсокислителыюй среде, например молибдена в соляной кислоте, магния в плавиковой кислоте и др. Пассивное состояние наступает также, как было указано в гл. III, вследствие анодной поляри ацни металла. Процессу пассивации способствует увеличение анодной плотности тока. Во многих случаях при достижении некоторой плотности тока происходит внезапный переход электрода в пассивное состояние (например, железа в концентрированном растворе NaOH при повышенной температуре). [c.60]

Для включения полярного отслеживания необходимо нажать клавишу F10 или кнопку POLAR (ОТС-ПОЛЯР) в строке состояния. [c.202]

Вагнер и Трауд [1] осуществили важный эксперимент, подтверждающий электрохимический механизм коррозии. Они измеряли скорость коррозии разбавленной амальгамы цинка в подкисленном растворе хлорида кальция, а также катодную поляри зацию ртути в этом электролите. Обнаружилось, что плотность тока, соответствующая скорости коррозии, равна плотности тока, необходимой для поляризации ртути до коррозионного потенциала амальгамы цинка (рис. 4.10). Другими словами, атомы ртути в амальгаме, составляющие большую часть поверхности, действуют как катоды (водородные электроды) , а атомы цинка — как аноды коррозионных элементов . Амальгама анодно поля- [c.63]

В поляри.зационно оптическом методе дело обстоит иначе. Здесь полоса возникает не как следствие перемещения, а как следствие местной деформации. Ра.зреженность или сгущенность полос свидетельствует не о величине деформаций, а о 1 радиенте их измерения, как, это например, было показано на рис. 582. [c.523]

Как следует из этого выражения, эллипс превращается в прямую при значениях разности фаз О и 2л. Это означает, что если разность фаз между взаимно перпендикулярными компонентами компенсировать, обращая ее в нуль или 2л, то эллиптически-поляри-зоваииый свет превратится в линейно-поляризованный. Таким образом, зная величину компенсации разности фаз, можно провести полный количественный анализ эллинтически-поляризованного света. Приборы, способные осуществить такую операцию—компенсировать произвольную разность фаз между обыкновенными и необыкновенными лучами, обращая ее в нуль или 2л, — называются компенсаторами. Ознакомимся с двумя их разновидностями. [c.239]

Не будем сейчас рассматривать частный случай наложения двух монохроматических волн, поляри.чованных во взаимно перпендикулярных направлениях, когда <Е Е 2> равно нулю. Здесь исследуется наложение двух произвольных (немонохроматических) электромагнитных волн. Ранее при изучении моно хроматических колебаний мы исходили из уравнения [c.177]

Уравнение (92,5) называют уравнением ударной поляры А. Busemann, 1931). На рис. 64 изображен график этой зависимости это есть кривая третьего порядка (так называемая строфоида или декартов лист). [c.485]

Она пересекает ось абсцисс в точках Р и Q (рис. 64), соответствующих значениям 02x = 7 i и >2 = Uj ). Проведя из начала о координат луч ОВ на рис. 64) под углом X к оси абсцисс по длине его отрезка до точкп пересечения с кривой ударной поляры, мы определяем скорость газа за скачком, поворачивающим поток на угол у . Такпх точек пересечения имеется две (А W В), т. е. заданному значению х отвечают две различные ударные волны. Направление ударной волны тоже может быть [c.485]

Две ударные волны, определяемые ударной полярой для заданного угла поворота скорости, называют волнами слабого и сильного семейства. Ударная волна сильного семейства (участок P поляры) обладает большей интенсивностью (большим отношением PijpO, образует больший угол ф с направлением скорости vi и превращает течение из сверх- в дозвуковое. Волна же слабого семейства (участок Q поляры) обладает [c.487]

Из общих свойств ударной поляры ясно, что правильное отражение возможно отнюдь не при произвольных значениях параметров падающей волны (угла падения aj и отношения pijpx). При заданном значении Р2/Р1 существует предельный допустимый угол а к при ai > a. k правильное отражение невозможно. При P2/P1 — 1 предельный угол стремится к 90°, т. е. правильное отражение воз- [c.587]

Поэтому определение и угла ф ударной волны производится непосредственно по диаграмме ударной поляры с помощью луча, прсЕедепмого из начала координат под заданным углом / к оси абсцисс (см. рис. 64), как это было подробно объяснено в 92. Мы видели, что при заданном угле х ударная поляра определяет две различные ударные волны с различными углами ф. Одна из них (соответствующая точке В на рис. 64), более слабая, оставляет течение, вообще говоря, сверхзвуковым другая же, более сильная, превращает его в дозвуковое. В данном случае для обтекания углов на поверхности конечных тел следует всегда выбирать первую из них, волну слабого семейства. Необходимо иметь в виду, что в действительности этот выбор определяется условиями обтекания вдали от угла. При обтекан1 -[ очень острого угла (малое /) образующаяся ударная волка должна, очевидно, обладать очень к. алой интенсивностью. Естественно считать, что по мере увеличения этого угла интеь с з-ность волны будет расти монотонно этому соответствует как паз [c.591]

Решение. При % 1 ударная поляра определяет два значения близкое к п12 (близость к точке Р на рис. 64) и близкое к углу Маха at (близость к точке Q). Р1нтересуюи1ей пас волне слабого семейства отвечает вторая и.ч них. Из (92,11) имеем при / <К 1 [c.592]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

Для определения иитенсивности ударной волны (т. е. скачков величин 60 и бт1 на ней) надо обратиться к полной системе граничных условий, которым должно удовлетворять на ударной волне рещение уравнения Эйлера — Трикомн. Они были сформулированы уже в 120 условия (120,9—11). Из них последнее, уравнение ударной поляры, принимает вид (60) = t (6ti)2, где б0 = 0й2 — 0йз> бт)==т1й2 — Льз — экспоненциально малые скачки величин на ударной волне (индексы 62 и 63 относятся к линиям 0 2 и ОЬз на плоскости годографа, т. е. соответственно к передней и задней сторонам ударной волны на физической плоскости). Отсюда [c.636]

При р — О п любом ф эти уравнения обращаются в тождества, т. е. они имеют в положении равновесия бесчисленное множество решений, что нарушает основное требование о единственности решений уравнени1( (1.1). Поэтому для анализа устойчивости равновесного положения оси уравновешенного ротора нельзя пользоваться полярйыми координатами. В связи с этим введем обычные прямоугольные координаты X и у точки О, которые и будут характеризовать отклонение оси ротора от положения равновесия в неподвижной системе координат, х, у. [c.96]

Ясно, что это может быть только I v в некотором идеализированном случае при fflf /tM 7 =0 К- При 7 >0 К диполи за счет тепло-. ..z iv к j вого движения частично разупорядочива- ftff тлт/ ются. Это приводит к уменьшению поляри- V к Ак [c.297]

Среди разнообразных явлений, возникающих при взаимодействии света н вещества, важное место занимает вращение плоскости по-ляризации. Это явление наблюдается у многих веществ, получивших название естественно оптически активных. К их числу принадлежат кристаллы (кварц и др.), чистые жидкости (скипидар и др.), растворы (водный раствор сахара и др.). Особенно много оптически активных веществ среди органических соединений. Вещества, вращающие плоскость поляри- [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...