Акустическое поле бегущей волны

Параметры акустического поля бегущих волн и их зависимость от частоты [c.280]

Акустическое поле бегущей волны 280 [c.770]

Параметры акустического поля бегущих волн......................9 [c.3]

Параметры акустического поля бегущих волн [c.9]

Акустическое поле бегущих волн принято характеризовать интенсивностью (или силой) звука, т, е. количеством энергии, переносимой звуковой волной за 1 сек. через площадку в 1 см , перпендикулярную к направлению движения волны. Для плоской волны, в которой форма и площадь поверхности волнового фронта не изменяются, сила звука равна энергии, заключенной в параллелепипеде высотой, равной скорости звука, и площадью основания, равной единице [c.9]

Ниже рассматриваются основные параметры акустического поля бегущих и стоячих волн для простейшего вида волнового движения — плоских волн, характеризующихся наличием плоского фронта. Если колеблющаяся система велика по сравнению с длиной волны, то в ней распространяются так называемые бегущие волны в противном случае бегущие волны в результате отражения от граничных поверхностей системы накладываются и превращаются в стоячие. [c.8]

При применении ультразвука в процессах химической технологии важно учитывать, что в зависимости от условий процесса и сочетания параметров акустических колебаний и озвучиваемой емкости (аппарата) могут возникать звуковые поля различных видов. Рассматривая условия осуществления следующих видов (табл. 7 и рис. 60) звуковых полей 1) поле бегущих волн, 2) поле стоячих волн, 3) поле давления и 4) поле ускорений , легко видеть, что их свойства связаны с параметрами резервуара. [c.87]

Приложенное акустическое поле представим в виде плоской бегущей идеальной волны [c.192]

Несколько иной метод определения коэффициента поглощения звука был предложен в работе [57]. Схема установки приведена на рис. 21. Ультразвуковое поле (1 Мгц), создаваемое источником полностью заполняло трубку с исследуемой жидкостью 2 трубка имела обводной капиллярный канал 3 для обратного потока. Согласно соотношению (31), при радиусе звукового пучка, равном радиусу трубы, скорость акустического течения обращается в нуль. В экспериментальных условиях, конечно, из-за неоднородности звукового поля по сечению трубки и влияния пограничного слоя вблизи стенок, а в описываемой установке еще из-за тока жидкости через капиллярный канал 3 перенос жидкости имеется, однако скорость его существенно меньше скорости течения в свободном звуковом поле. Влияние динамического давления потока на механический приемник радиационного давления 4 было при этих условиях относительно мало. Отраженный от приемника 4 звук поглощался поглотителем 5. Авторы работы [58] отказались от абсолютного измерения звукового поля радиометром, потому что приемный элемент радиометра, отражая звук, не позволял создать полностью бегущую волну (в этой работе плотность звуковой энергии определялась из импедансов излучателя в воздухе и в жидкости). Согласно закону Гагена — Пуазейля, скорость движения [c.123]

В настоящей главе будут изложены основные моменты теории помещения, как акустически замкнутого трехмерного пространства. По сравнению со свободным акустическим полем или даже полем с односторонней преградой (например, стеной, находящейся на пути бегущей акустической волны), замкнутое трехмерное поле отличается целым рядом специфических особенностей. В отличие от акустических систем, рассмотренных в предыдущей главе, где линейные размеры малы по сравнению с длиной волны, объекты нашего изучения — студия, зал — представляют собой в большинстве практических случаев систему, для которой действительно обратное преобладание линейных размеров над длинами волн, распространяющихся [c.150]

Уравнения (2) — (8), характеризующие зависимость А, В, и, Р от определяющих их параметров, относятся к бегущей волне. При осуществлении же процессов химической технологии в акустическом поле нередко, вследствие ограниченных размеров резервуара, возникает явление отражения упругих колебаний по направлению к излучателю, т. е. образуется поле стоячих волн. [c.11]

Три нормальном падении звука на плоскую границу раздела двух сред, обладающих разными акустическими сопротивлениями, возникает стоячая волна (колебание, образованное двумя волнами, бегущими навстречу друг другу). На расстояниях К/2 в стоячей волне располагаются точки, в которых колебания отсутствуют (узлы) посередине между узлами располагаются точки с максимальной амплитудой (пучности). В поле стоячих волн значения А, В, и, Р при полном отражении вдвое превосходят эти значения в исходных бегущих волнах. Узлы и пучности колебательной скорости располагаются в тех же точках, что узлы и пучности смещения. Распределение звукового давления в стоячей волне также характеризуется наличием узлов и пучностей, однако положение узлов давления совпадает с положением пучностей смещения. Таким образом, узлы и пучности скорости и смещения отстоят от узлов и пучностей давления на Х/4. [c.11]

Таким образом [см. (VII. 1.1)], удельная мощность облучения границ диффузного поля в 4 раза меньше интенсивности бегущих звуковых волн при той же самой плотности акустической энергии. [c.349]

Резонансы локального поля возникают также и вблизи шероховатых поверхностей диэлектриков и полупроводников их появление, однако, не связано с возбуждением ПЭВ, а обусловлено другими причинами. В частности, в случае твердых диэлектриков возможен резонанс с бегущими поверхностными акустическими волнами (ПАВ). В расплавленных диэлектриках и полупроводниках весьма эффективными оказываются резонансы с капиллярными волнами (КВ) на поверхности расплава. Закон дисперсии КВ (эти волны обусловлены поверхностным натяжением в жидкости) имеет вид кв где о - поверхностное натяжение, 2 — частота КВ, р — плотность, а постоянная затухания КВ у = (и — кинематическая вязкость). [c.161]

Обращаясь к рис. 3.1, можно видеть, что заштрихованные площади при у>0 и уСО равны друг другу (что доказывается точно) этим пользуются для определения профиля волны после того, как она начинает захлестываться . Волна, описываемая уравнением (1.14), носит название простой волны. Обычно простой волной называют одномерную бегущую в одном направлении нелинейную волну (в этом смысле простая волна есть обобщение бегущей линейной волны на нелинейный случай), в которой каждая из переменных поля (в акустическом случае это у, р или р) может быть выражена через одну из других переменных, например р=р(у), p=p v), с=с(у). Понятие простой волны является общим и для нелинейных волн другой физической природы. Это понятие, как, впрочем, и [c.68]

Акустическое давление внутри слоя есть сумма полей двух плоских волн, имеющих отрицательную и положительную проекции волнового вектора на ось г (т.е. бегущих "вниз" и "вверх" на рисунке) [c.39]

Универсальной энергетической характеристикой поля является плотность акустической энергии, характеризующая как поле закрытого объема, так и поле бегущих волн. Для свободного пространства вдали от источника она убывает с расстоянием и пропорциональна акусти ческой мощности источника. Для звукового поля помещения эта закономерность не выполняется. В некоторых случаях плотность звуковой энергии в помещении не зависит от расстояния до источника (если не включать небольшую область вблизи источника), иногда с увеличением расстояния плотность звуковой энергии может увеличиваться. Плотность звуковой энергии помещений зависит не только от акустической мощности источника, но и от акустических свойств помещений. [c.347]

Установки с бегуще й звуковой волной в практике исследовательских и заводских лабораторий используются для испытаний элементов обшивки (панелей) на акустическую выносливость применительно к полетным условиям нагружения в ближнем акустическом поле с направлением фронта распро- [c.449]

Иногда для описания звукового поля используют понятие удельного акустического импеданса данной точки поля z — npjv (п —единичный вектор к нормали, построенной к волновому фронту р —давление —колебательная скорость по направлению волнового вектора nk). Очевидно, для каждой волны с модой тп можно составить формулу импеданса. Импеданс в направлении оси Z для бегущей волны [c.337]

Акустическое свободное поле характеризуется распространением свободных бетущих волн в пространстве, не имеющем отражающих преград. Свободные бегущие волны могут быть гглоскими, сферическими и др. [c.195]

С двумя ВЫХОДНЫМИ электрическими клеммами и. двумя входными акустическими клеммами. На входные клеммы действует давление ра. Входной акустический импеданс равен Za. Плоские бегущие волны в свободном поле с давлением pf, которые падают на гидрофон, создаются акустическим генератором Тевенина. Давление рь, создаваемое этлм генератором, равно среднему давлению, действующему на диафрагму гидрофона, когда диафрагма заторможена, т.. е. когда 2о->оо. Импеданс генератора есть акустический импеданс, измеренный на зажимах гидрофона со стороны акустического генератора. Тогда представляет собой импеданс излучения, измеренный на диафрагме гидрофона со стороны воды. Связь между давлением на заторможенном преобразователе и давлением в свободном поле определяется формулой [c.36]

Отсутствие данных о распределении пузырьков по радиусам не позволяет рассчитать истинное число встреч иузырьков в поле акустических потоков и оценить вызванное укрупнением пузырьков увеличение скорости их выделения из жидкости. Но можно сопоставить число встреч пузырьков в звуковом поле, обусловленное постоянными потоками, с числом встреч пузырьков при их движении только под действием подъемной силы как в отсутствие звука, так и в звуковом поле. Последний случай бывает, например, в бегущей волне при невыгодном для возникновения потока сочетании радиуса звукового пучка и трубы. [c.289]

При этом распределение плотности остается близким к экспоненциальному, а амплитуда скорости на разрыве стремится к константе. Конечно, здесь существует много невыясненных вопросов. Во-первых, требует уточнения модель тешюпереноса в хромосфере. Во-вторых, акустические волны — лишь частный тип возмущений, излучаемых снизу в хромосферу. Кроме них следовало бы рассмотреть магнитозвуковые волны, альфвенов-ские, внутренние гравитационные. Анализ нелинейных искажений магнитного звука в экспоненциальной атмосфере был проведен в работе [Островский, Рубаха, 1972], где показано, что в сильном магнитном поле Н (когда в медленных магнитозвуковых волтах образование разрывов Происходит еще быстрее, чем в немагнитном звуке. В быстрых же магнитозвуковых волнах, бегущих вверх, разрыва может и не возникнуть вообше ввиду неограниченного ускорения волны (ее скорость стремится к бесконечности при р ->0, и время ее распространения вверх в этой модели остается конечным при х-> >). В альфвеновских волнах, как известно, разрывы не возникают вообще. Эти два последних типа волн, по-видимому, могут, слабо затухая, пройти в корону Солнца и в принципе принять участие в ее нагреве рост температуры в короне гораздо сильнее, чем в хромосфере. Однако адекватной модели, описывающей волновой нагрев кОроны, построить пока не удалось. [c.91]

Воздействие ультразвуковых колебаний высоких частот на процесс проявления зависит от наличия неоднородностей звукового поля, конфигурация которых обнаруживается в виде изображения на предварительно засвеченном, а затем проявленном в звуковом ноле, фотослое [97, 112]. Если плоскость фотопластинки (спектрографическая, тип 1) расположить в проявителе вдоль направления распространения бегущей звуковой волны частоты 800 кгц (колебательная скорость У(,=6,3 см сек), то плотность почернения фотослоя (кривая 2 на рис. 28) при вычете почернения за счет обтекания акустическим крупномасштабным потоком (звуковым ветром) будет незначительно отличац>ся от плотности почернения в отсутствие звука (прямая 1). [c.555]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...