Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Волны бегущие (см. Бегущие волны)

Волны бегущие (см. Бегущие волны)  [c.521]

Функции деформируемых тел, подверженных действию поперечных или продольных бегущих волн, аналогичны и в схемах создания шаговых перемещений. Прямая и обратная схемы получения шаговых движений ведомого звена па основе поперечных волн (см. рис. 9.4, а, б) возможны и на основе продольных волн для этого в них  [c.146]

Поскольку в этой главе рассматриваются волны, бегущие в положительном направлении оси х, следует перейти к сопровождающей системе координат (В. 1.17). При этом необходимо учесть, что искажения профиля волны, вызванные как диссипацией, так и нелинейностью, малы на расстояниях порядка длины волны и процесс должен описываться функцией вида Ф ( ха , г). Это разумное предположение вполне согласуется с анализом распространения волн в идеальной нелинейной среде (см. гл. I) и в неидеальной линейной среде (см. введение, 1).  [c.43]


Для бегущих сферически-симметричных волн давление принимает в центре волны бесконечное значение. Это значит, что такие волны не могут существовать во всем пространстве центр волны должен быть исключен. Чтобы реально осуществить чисто сходящуюся или чисто расходящуюся волну в отдельности, в центре нужно расположить некоторое тело поглотитель или излучатель (см. ниже, 85).  [c.276]

Согласно Бэру [153], явления диффракции Френеля звуковых волн могут быть легко изучены при помощи теневого метода на бегущих плоских звуковых волнах (см. гл. П, 5, п. 2). Наглядным примером может служить фиг. 203. В обоих случаях звуковые волны идут слева и полностью просветляют темное до этого поле зрения. На фиг. 203,а волна (/=6540 кгц, 1= 0,2 мм) встречает на своем пути жестяной экран А, опущенный сверху в ультразвуковое поле.  [c.167]

Лампа бегущей волны с фотоэмиссией — см. фотолампа бегущей волны.  [c.146]

Лампа прямой волны — см. лампа бегущей волны магнетронного типа.  [c.147]

Магнетрон бегущей волны усилительный — см. лампа бегущей волны магнетронного типа.  [c.148]

Изложенное рассмотрение применимо к стоячей ультраакустической волне, где показатель преломления в каждой точке меняется со временем. Для бегущей ультраакустической волны изменение частоты легче всего представить как результат отражения света от движущихся поверхностей, которыми являются поверхности фронта бегущей волны, т. е. как результат явления Допплера (см. 127). В волне, бегущей в одну сторону, изменение частоты дифрагировавшего света будет соответствовать увеличению частоты (V + М), а в волне, бегущей навстречу, — уменьшению (V — Ы). Стоячая волна, как совокупность двух бегущих навстречу, обусловливает изменение частоты, выражаемое формулой V N. Несложный расчет показывает, что как по методу стоячих волн (модуляция), так и по методу бегущих волн (явление Допплера) мы получаем, конечно, одно и то же значение (/V) изменения частоты падающего света.  [c.234]

Волновые механизмы, работающие на основе использования поперечной бегущей волны на гибкой связи, сцепленной с опорой, могут выполнять те же функции, что и механизмы, использующие продольную волну. Различия здесь будут заключаться лишь в характере кинематических и динамических зависимостей, величинах параметров, силовых характеристиках, величинах к. п. д., в возможностях технической реализации. Если представить себе поперечную и продольную бегущие волны, у которых эпюры продольных деформаций е или линейной плотности рд. (см. рис. 5.7) одинаковы, и проанализировать горизонтальные движения их точек, то можно прийти к выводу, что эти волны вызовут одинаковые горизонтальные перемещения деформируемых тел, т. е. функции этих волн как движителей совпадут.  [c.146]


Понять природу Р, и. можно след, образом. Создаваемое ускоренно движущимся электроном поле, имеющее на больших расстояниях характер бегущей волны, отлично от нуля и в области вблизи заряда. Действие этого поля ( собственного поля ) на заряд и даёт Р. и. Необходимость учёта действия заряда аа самого себя (через создаваемое им поле) приводит к принципиальным трудностям, тесно связанным с проблемой структуры электрона, природы его массы и др. (см. Электродинамика классическая).  [c.300]

В отличие от бегущей волны, в С. в. не происходит переноса энергии, а осуществляется лишь пространственная перекачка энергии одного вида в энергию др. вида с удвоенной частотой (электрической в магнитную, кинетической в потенциальную и т. п.). В известном смысле области между любыми пучностями и узлами можно рассматривать как автономные системы, а саму С. в. как распределённое в пространстве колебание (см. Волны),  [c.698]

Чисто С. в. могут устанавливаться только при отсутствии затухания в среде и при полном отражении от границ. В противном случае кроме С. в. появляются оегущие волны, доставляющие энергию к местам поглощения или излучения. Распределение волнового поля при этом характеризуется коэф. стоячестн волны — КСВ (см. Бегущая волна), а соотношение между средней за период колебаний Т = 2п/со запасённой в С. в. энергией IV и мощностью Р, уносимой бегущей волной, характеризуется добротностью колебания Q = ыЦ/ /Р. Невырожденные нормальные колебания объёмных резонаторов беа потерь суть С. в., а нормаль ные волны в волноводах представляют собой волны, бегущие в одном направлении н стоячие в направлениях, перпендикулярных оси волновода.  [c.698]

Эти разрывы связаны с брэгговским отра /г снием электронов в кристалле волновые векторы, для к-рых выполняется условие брэгговского отражения (см. Брэгга — Вульфа услоеие), как раз образуют поверхности зоны Бриллюэна. При этом каждая из граней зоны соответствует отражению от системы определ. плоскостей прямой решётки. В отличие от состояний внутри ЗБ, к-рым соответствуют бегущие волны (1), всем состоянием на сё поверхности соответствуют стоячие волны.  [c.91]

Магнетрон (прибор М-типа) 148 Магнетрон Банемана 148 --бегущей волны усилительный — см. Лампа бегущей волны магнетронного типа  [c.756]

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации  [c.354]

Следует подчеркнуть, что вибрационная сила F = FF , действующая на одну частицу в плоской бегущей волне, существенно отличается от так называемой силы радиационного давления F(rp), реализующейся в бегущей волне в идеальной жидкости. Формула для этой силы, отнесенной к Fo (см. L. King, 1934 В. А. Красильников, В. В. Крылов, 1984), имеет вид  [c.373]


F6867 Усилитель бегущей волны СВЧ-усилитель 6,5.1016 8,6-1013 2,8-108 3 образца. Разрушение при 5,4-1016 нейтрон/см [52]  [c.342]

Механизмы, основанные на прокатке упругого тела. Иаибольшимп конструктивными возможностями, по-видимому, обладает способ создания бегущей волны продольной деформации путем прокатки (раскатки) упругого тела, лежащего на жестком основании. Схема, поясняющая это явление (см. рис. 3.6), включает ролик (штамп), прижимающий упругое тело к жесткой опорной поверхности и создающий на нем поперечную деформацию которая, согласно закону Пуассона, порождает продольную деформацию е . Эта деформация без учета сил трения между упругим телом и сжимающими его поверхностями равна = И-Е, , где х — коэффициент Пуассона ( х < < 0,5). При движении (качении) прижимного ролика по упругому телу волна продольной деформации е движется [ТО нему со скоростью движения ролика. Особенностью этой бегущей волны деформации является тот факт, что ее вершина в каждый момент времени неподвижна, а остальная часть тела (вне волны) равномерно движется со скоростью, определяемой формулой (3.1).  [c.150]

Эффективным средством, способствующим идентификации автоколебаний в слол<ных условиях, является фазовый анализ колебаний рабочего колеса. В работах [29, 54] (см. гл. 8, п. 6) обращено внимание на то, что при а Втоколебаниях компрессорных рабочих колес более вероятна форма потери устойчивости в виде вперед бегущих относительно них волн. В этом случае относительный сдвиг фаз колебаний любой nap J соседних лопаток Ay= = Y +i—Ук должен быть отрицательным. Напротив, при возбуждении вынужденных резонансных колебаний как окружной стационарной неравномерностью потока, так и вращающимся срывом, имеющим частоту В1ращения меньшую, чем частота вращения ротора, сдвиг фаз будет положительным. Учет этого обстоятельства способен облегчить идентификацию автоколебаний.  [c.202]

В экспериментальном отношении задача определения собственных частот и качественное приведение им в соответствие форм колебаний уже является сложной. Наиболее эффективно в лабораторных условиях ее можно осуществить реализацией возбуждения рабочего колеса цепью бегущих в окружном направлении силовых волн. Если число бегущих силовых волн /Пв, то такое возбуждение огселарирует лишь формы колебаний с числом волн т = 1Пв. Формы колебаний с другим числом волн окажутся практически ортогональными к такому возбуж1дению. Осуществляя последовательное возбуждение различным числом бегущих силовых волн, можно экспериментально определить спектр собственных колебаний. Необходимо иметь в виду явление расслоения спектра (см. гл. 7) и возможность проявления существенного окружного разброса резонансных ам,пл>итуд из-за суперпозиции колебаний с близкими частотами и одинаковым числом волн (см. гл. 9).  [c.208]

Сложную структуру имеют ветровые волны, характеристики к-рых определяются скоростью ветра и временем его воздействия на волну. Мехлниам передачи энергии от ветра к волне связан с тем, что пульсации давления в потоке воздуха деформируют поверхность. В свою очередь эти деформации влияют на распределение давления воздуха вблизи водной поверхности, причём эти два эффекта могут усиливать друг друга, и в результате амплитуда возмущений поверхности нарастает (см. Автоколебания). При этом фазовая скорость возбуждаемой волны близка к скорости ветра благодаря такому синхронизму пульсации воздуха действуют в такт с чередованием возвышений и впадин (резонанс во времени и пространстве). Это условие может выполняться для волн разных частот, бегущих в разл. направлениях по отношению к ветру получаемая ими энергия затем частично переходит и к другим волнам за счёт нелинейных взаимоде11Ствий (см. Волны), В результате развитое волнение представляет собой случайный процесс, характеризуемый неирерывным расиреде-ление.м энергии ио частотам и направлениям (пространственно-временным спектром). Волны, уходящие из области действия ветра (зыбь), приобретают болео регулярную форму.  [c.333]

Непосредств. возбуждение шумовых (стохастич.) авто-ко.пебапий без использования естеств. источников шума возможно в Г. э. к., колебат. система и-рых имеет не менее 1,5 степеней свободы, в том числе Г. э. к. с запаздывающей обратной связью (см. Странный аттрактор). В лампе бегущей волны (ЛБВ), охваченной петлёй запаздывающей обратной связи (рис. 6), при достаточной величине запаздывания сигнала и  [c.434]

Гетеролазеры и гетерофотоприём-н и к и, используемые в сочетании с плёночными полупроводниковыми Болиоводами, могут выполняться на основе единой Г. и на общей полупроводниковой подложке объединяться (интегрироваться) в оптич. схему (методами планарной технологии). Для управления условиями генерации и распространения света часто используются сложные Г., активный слой к-рых состоит из неск. слоев постоянного или плавно изменяющегося состава с соответствующим изменением Sg. Помимо локализации света в пределах одного или неск, слоёв в плоскости ГП, при создании интегрально-оптнч. схем возникает необходимость дополнит, локализации световых потоков в плоскости волноводных слоёв (в плоскости ГП). Такие волноводы наз. полосковыми и создаются изменением либо состава и свойств полупроводника в плоскости ВОЛ1ГОВОДНОГО слоя, либо толщины слоёв, Встраивание гетеролазера в волноводную схему осуществляется с помощью оптического резонатора, образуемого периодич, модуляцией толщины волноводного слоя. При определ. выборе периода модуляции благодаря дифракции в волноводе возникает волна, бегущая в обратном направлении. В результате формируется распределённое отражение света (см. Интегральная оптика).  [c.449]

Под влиянием М. в. возникает Д -эффект (см. Магнитострикция) и происходит из.менение скорости звука под воздействием маги, поля, достигающее 50% и более в веществах с большим коэф. магнитоупругой связи. Высокая чувствительность упругих модулей к воздействию магн. поля в таких материалах является основой параметрпч. магннтоупругих явлений (пара-метрич. возбуждение магнитоупругих волн, преобразование спектра бегущих ыагнитоупругих волн, генерация гармоник, управляемая фокусировка звука неоднородным магн. полем и т. д.). М, в. ответственно за акустич. эффекты Фарадея и двойного лучепреломления, а также эфф. ангармонизм упругой подсистемы (В, И. Ожогин, В. Л. Преображенский, 1977) [4 .  [c.18]


НЕВЗАЙМНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ оптические — устройства, для к-рых условия прохождения света в прямом и обратном направлениях неодинаковы. Оп-тич. Н. э. используются в системах управления оптич. излучением для создания однонаправленных оптич. схем, для возбуждения в кольцевых лазерах заданного направления бегущей волны, в лазерных гироскопах для устранения захвата частот встречных волн (см. Затягивание частоты), а также в волоконно-оптических гироскопах для задания нач. сдвига фаз между встречными волнами.  [c.250]

ПОВЕРХНОСТНЫЙ ИМПЕДАНС электром аг-нитного поля — соотношение, определяющее связь между тангенциальными компонентами комплексных амплитуд гармония, электрического (г)ехр(1Сйг) и магнитного Н(г)ехр(гсй1) нолей на нек-рой поверхности 5. В случае произвольной поляризации полей и ориентации 5 П. и. является двумерным тензором второго ранга. Если тангенциальные составляющие полей Е.,. и перпендикулярны, вводят скалярный П. и. EJH. обладающий многими сходными свойствами с импедансом участка цепи переменного тока. Подробнее см. Импеданс (электрич.). ПОВЕРХНОСТНЫХ ВОЛН АНТЕННА — антенна, в к-рой используется открытая линия передач с замедляющей системой частный случай антенны, бегущей волны. Бегущие замедленные волны оказываются прижатыми к направляющей поверхности, поэтому их называют поверхностными (поперечная составляющая волнового вектора является в таких системах мнимой величиной, т. е. амплитуда поля в направлении нормали к поверхности экспоненциально убывает), поток энергии вдоль поверхности концентрируется вблизи неё.  [c.653]

Значит, число техн. устройств, машин и приборов ос-Иовано на действии сил Ампера (см. Ампера закон) на Ф. т. Если вдоль поверхности металлич. тела в скин-слое возбуждена бегущая волна Ф.т., то на них действует сила, увлекающая тело в направлении распространения волны. Величина силы зависит от скорости тела v—сначала сила нарастает с ростом у, достигает максимума, а затем уменьшается до нуля при стремлении и к фазовой скорости волны иф. На действии этой силы основано устройство асинхронных электродвигателей (ротором к-рых является  [c.379]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ЛННЁЙНЫЙ УСКОРИТЕЛЬ —резонансный линейный ускоритель электронов, в к-ром используется ускорение на бегущей эл.-магн. волне. При таком ускорении направление движения электронов остаётся практически неизменным, поэтому они почти не теряют энергию на излучение и их можно ускорять до очень высоких энергий (десятки и сотни ГэВ). Подробнее см. Линейные ускорители.  [c.574]

Следует заметить, что требование расположения модулятора у зеркала резонатора не обязательно и используется автором для упрощения изложения. В действительности (предполагая модулятор тонким) устойчивой синхронизации мод можно добиться, располагая ячейку на расстоянии от зеркала, кратной длине резонатора L. При этом частота следования импульсов, если ячейка расположена на расстоянии L/2, L/3, и т. д. от одного из зеркал, будет равна соответственно jL, Z jlL и т. д. Это нетрудно понять, используя временное представление н полагая, что в каждый момент времени, когда мы имеем мнии.мум потерь, в модуляторе встречаются два распространяющихся в разные стороны импульса. Разумеется потребуется изменение рабочей частоты активного модулятора, насыщающийся же поглотитель настраивается сам. Аналогичным образом рассчитывается и лазер с синхронной накачкой или насыщающимся усилением (см. обсуждение в связи с рис. 6,34). Наконец, заметим, что для лазера бегущей волны (см., например, рис. 5.11) положение поглотителя несущественно. — Прим. перев.  [c.323]


Смотреть страницы где упоминается термин Волны бегущие (см. Бегущие волны) : [c.91]    [c.182]    [c.46]    [c.84]    [c.145]    [c.766]    [c.374]    [c.114]    [c.827]    [c.310]    [c.75]    [c.407]    [c.548]    [c.349]    [c.478]    [c.539]    [c.236]    [c.518]    [c.115]    [c.248]    [c.632]   
Волны (0) -- [ c.0 ]



ПОИСК



V-образная бегущей волны

Автомодельность типа «бегущей волны

Акустика микронеоднородных с сред. Температурные и вязкие волны . 20. Поршневое излучение плоюской волны. Импульс бегущей плоской волны

Акустический интерферометр с бегущими волнами

Акустическое поле бегущей волны

Антенна бегущей волны

Бегущая волна (см. также: Улитка

Бегущая волна (см. также: Улитка механика улитковой перегородки

Бегущая волна и препятствие

Бегущая волна продольной деформации как преобразующее звено механизмов

Бегущая волна — звено механизмов и машин

Бегущие волны 493 затухание их в случае

Бегущие волны 493 затухание их в случае струны

Бегущие волны в воде

Бегущие волны в волноводе

Бегущие волны в круглых пластинках

Бегущие волны в нелинейной среде без дисперсии

Бегущие волны в одномерном пространств

Бегущие волны в однородной диспергирующей

Бегущие волны в струне с грузами

Бегущие волны гармонические

Бегущие волны линейно-поляризованные

Бегущие волны поляризованные по кругу

Бегущие волны поперечные в непрерывной сред

Бегущие волны почти синусоидальные

Бегущие волны продольные в пружине

Бегущие волны продольные в струне

Бегущие волны продольные в струне с грузами

Бегущие волны продольные в струне сферические

Бегущие волны среде

Взаимодействие бегущей волны с ударной волной неконтактным разрывом

Вибрационное внедрение тела бегущей волной, асинхронное

Волна Римана бегущая

Волна бегущая

Волна бегущая

Волна бегущая плоская

Волна бегущая плоская монохроматическая

Волна бегущая стоячая

Волна головная отошедшая бегущая вперед

Волна деформации бегущая

Волна деформации бегущая как движущийся «ящик

Волна деформации бегущая как звено механизмов

Волна деформации бегущая как преобразователь непрерывного движения в шагово

Волна деформации бегущая как редуктор

Волна деформации бегущая как сумма двух движени

Волна деформации бегущая как транспортер массы

Волна деформации бегущая линейной плотности

Волна деформации бегущая массоперенос

Волна деформации бегущая массосодержание

Волна деформации бегущая машин

Волна деформации бегущая на криволинейной опор

Волна деформации бегущая на упругой струне

Волна деформации бегущая па прямолинейной опор

Волна деформации бегущая поперечная

Волна деформации бегущая продольная

Волна деформации бегущая стационарная по массе

Волна деформации бегущая тяговые свойства

Волна линейной плотности — универсальная модель бегущей волны деформации

Волновые механизмы, использующие поперечную бегущую волну

Волновые шаговые механизВолновые механизмы, использующие продольную бегущую волну

Волны бегущие а трубах

Волны бегущие давление

Волны бегущие излучение

Гармонические бегущие волны в одномерном пространстве и фазовая скорость

Движение переносное бегущей волны

Движение пузырьков в бегущей волне

Диамагнитная самофокусировка электромагнитных циклотронных волн, бегущих поперек магнитного поля

Диффракция звуковых волн на бегущих звуковых волнах

Звуковое поле бегущей волны, параметр

Звуковое поле бегущей волны, параметр характеризующие величины

Излучение звука волной, бегущей по поверхности

Индикатор тлеющего разряда бегущей волны магнетронного

Искажение профилей в бегущей волне конечной амплитуды. Некоторые свойства простых волн

Исследование бегущих волн в сферической оболочке

Камеры испытательные бегущей звуковой волны

Квадратичная поправка для бегущей плоской волны

Квантование поля излучения по бегущим волнам

Когда бегущая волна не переносит массу

Когда бегущая волна переносит массу навстречу своему движению

Колебания сжимаемой жидкости одномерные жесткой прямой трубе - Бегущие волны

Колебания сплошных систем как наложение бегущих и стоячих волн

Коэффициент бегущей волны

Коэффициент бегущей волны камеры и сопла)

Лазер бегущей волны, кольцевой

Лампа бегущей волны

Лампа бегущей волны магнетронного реактивная

Лампа бегущей волны магнетронного с удлиненной характеристикой

Лампа бегущей волны магнетронного с фотоэмиссией

Лампа бегущей волны магнетронного со вторичной эмиссией

Лампа бегущей волны магнетронного стержневая

Лампа бегущей волны магнетронного типа

Лампа бегущей волны магнетронного типа «желудь

Лампа бегущей волны магнетронного типа с фотоэмиссией

Лампа бегущей волны магнетронного цифровая

Лампа бегущей волны магнетронного экранированная

Лампа бегущей волны магнетронного электронно-волновая

Лампа бегущей волны реактивная

Логарифмическая бегущая волна

Магнетрон Банемана бегущей волны усилительный —

Магнетрон Банхемана бегущей волны усилительный —

Мазер бегущей волны

Методы измерений с помощью бегущих волн

Модуляторы бегущих волн

Моды с бегущей волной

Момент импульса в бегущей плоской волне

Мощность переносимая бегущими плоскими электромагнитными волнами в линии

Мощность, переносимая бегущей волной в пружине

Мощность, переносимая бегущей волной в пружине в струне

Мощность, переносимая бегущей волной в пружине параллельных пластин

О двух классах решений уравнений механики жидкости и газа и их связи с теорией бегущих волн

О нелинейном взаимодействии плоских волн, бегущих под углом друг к другу

О пространственных бегущих волнах в баротропном газе (совм. с О.Б. Хайруллиной)

Образование стоячих и бегущих волн

Одномерные бегущие волны

Одномодовая генерация, однородно уширенная линия и бегущая волна

Осесимметричные слабонелинейные бегущие волны

Осциллограмма бегущей волны

Плоская бегущая волна конечной амплитуды (точное решение)

Поток импульса в бегущей волне

Поток импульса в бегущей волне звуковой волне

Поток энергии в бегущей волне

Препятствие на пути бегущей волны приводит к образованию избытка массы перед препятствием

Пристраивание плоской волны в среде к бегущей волгдне давления на плоскости

Пучок бегущих волн

Радиолампы бегущей волны (ЛБВ)

Распространение бегущих нзгнбных волн в цилиндрических оболочках постоянной и переменной толщины

Режим бегущей волны

Решения типа бегущих волн

Самофокусировка и трехмерная локализация циклотронной волны, бегущей вдоль магнитного поля

Связь с задачей о поршне. Непрерывная бегущая волна

Составные бегущие волны

Сохранение формы бегущих гармонических плоских волн.н. Дисперсионное уравнение

Спиральность бегущих волн и условие

Спиральность бегущих волн и условие момента импульса

Суперпозиция бегущих волн

Суперпозиция векторов ноляволны. Суперпозиция бегущих плоских монохроматических электромагнитных волн. Биения. Стоячие волны Преобразование энергии в стоячей электромагнитной волне. Экспериментальное доказательство электромагнитной природы света Поляризация электромагнитных воли

У силители бегущей волны

Угловая расходимость когерентного пучка бегущих волн

Угловая ширина пучка бегущих волн . 9.6. Дифракция и принцип Гюйгенса

Уравнение плоской (илн одномерной) бегущей волны

Фазовые скорости превышающие скорость для бегущих волн

Формула и дифференциальное уравнение волны. (Формула бегущей волны Дифференциальное волновое уравнение. Монохроматические волны. Сферическая и плоская волны

Фотолампа бегущей волны

Энергия переносимая бегущей волной



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте