Лазер бегущей волны, кольцевой

Индекс моды у п опущен, так как мы имеем дело только с одной модой. Напомним, что индекс [х относится к сорту атомов. Теперь посмотрим, как число фотонов п влияет на разность заселенностей ц отдельных атомов. Для этого вспомним определение величины Wxц [выражения (4.55) и (4.56)]. Согласно этому определению, величина состоит в основном из двух частей, одна из которых описывает пространственное поведение моды, а другая зависит от относительного положения частоты рассматриваемой моды X и центральной частоты атомного перехода. Мы хотим исследовать раздельно влияние этих двух факторов на поведение разности заселенностей d . Рассмотрим сначала случай бегущих волн, который может реализовываться, например, в кольцевом лазере. В этом случае пространственная функция (х ), которая входит в согласно формулам (4.55) и (4.56), дается выражением [c.96]

Покажите, что в случае кольцевого лазера с бегущими волнами справедливо выражение ехр Убедитесь в том, что [c.140]

Здесь мы приняли, что и Р — действительные величины. Напомним читателю значение отдельных величин. Константы V, уц = 1/7 и X — обычные константы затухания, которые использовались всюду в этой книге. Предполагается, что мощность накачки превышает первое пороговое значение, при котором начинается стационарная генерация. Символами и Р мы теперь обозначаем медленно меняющиеся амплитуды бегущих волн поля и поляризации, и они, так же как и плотность инверсии О, нормированы на свои стационарные значения. Следовательно, в этих нормированных переменных стационарное решение имеет вид Е -= Р = О = 1. Величина Л — нормированный параметр накачки. В дальнейшем мы будем искать решение уравнений (8.3) — (8.5), которое не зависит от координат (чего можно добиться подбором длины резонатора кольцевого лазера). Это означает, что мы ищем одномодовое решение. Уравнения (8.3) и (8.4) остаются неизменными, а уравнение (8.5) упрощается и принимает вид [c.205]

В этой книге рассмотрены прежде всего бегущие волны. Исключая случай кольцевых лазеров, картина мод в генераторах обычно соответствует картине стоячей волны. Конечно, каждую стоячую волну можно рассматривать как две бегущие волны, но вследствие удваивания количества волн сложность проблемы в значительной.степени увеличивается. [c.259]

Фазовые Н. э. в волоконно-оптич. гироскопах задают нач. разность фаз между встречными волнами света в лазерных гироскопах они создают разность оптич. длин для волн, бегущих в противоположных направлениях. Если волну, поляризованную по левому кругу, подавить с помощью линейного поляризатора, расположенного между двумя пластинками (главные оси к-рых повёрнуты на +45 и —45° относительно направления макс, пропускания поляризатора), то для встречных волн, поляри-зованных по правому кругу, частоты генерации кольцевого лазера окажутся различными, т. к. частота генерации определяется тем, что на длине лазера должно укладываться целое число длин волн излучения. [c.250]

В последние годы эффект Фарадея широко применяется в научных исследованиях. В кольцевых лазерах с его помощью можно добиться того, что бегущим навстречу волнам будут соответствовать отличающиеся частоты генерации (см. 8.4). Малая инерционность эффекта (время установления меньше 10 с) позволяет использовать его для модуляции света, для создания оптического затвора и т. п. [c.103]

НЕВЗАЙМНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ оптические — устройства, для к-рых условия прохождения света в прямом и обратном направлениях неодинаковы. Оп-тич. Н. э. используются в системах управления оптич. излучением для создания однонаправленных оптич. схем, для возбуждения в кольцевых лазерах заданного направления бегущей волны, в лазерных гироскопах для устранения захвата частот встречных волн (см. Затягивание частоты), а также в волоконно-оптических гироскопах для задания нач. сдвига фаз между встречными волнами. [c.250]

Проблема однонаправленности генерации и кольцевые неустойчивые резонаторы. В большинстве применений кольцевых резонаторов необходимо (или по меньшей мере желательно), чтобы весь поток генерируемого излучения обходил кольцо только по одному из двух возможных направлений. В первую очередь это избавляет от неприятностей, связанных с тем, что в противном случае сквозь пол)шрозрачное зеркало или путем дифракционного вывода из резонатора удается выпустить только сразу два пучка, между которыми делится общая мощность. Кроме того, однонаправленный режим (или режим бегущей волны) полезен для достижения предельно узкого спектра генерации модуляция интенсивности вдоль оси резонатора, являющаяся у многих лазеров одной из важнейших причин многочастотной генерации, здесь отсутствует. [c.236]

В настоящее время известны два основных типа оптических гироскопов. Первый из них — оптический кольцевой гироскоп (см., например, обзоры [9.69, 9.70]) представляет собой кольцевой лазер (рис. 9.12, а), т. е. кольцевой оптический резонатор, одно или несколько плеч которого заполнены активной усиливающей средой. Если резонатор покоится, то собственные моды, представляющие собой бегущие по и против часовой стрелки световые волны, оказы-вдются вырожденными по частоте. В случае же, когда платформа, на которой он закреплен, приходит во вращение с некоторой угловой частотой Q, то из-за доплеровского сдвига в системе координат, связанной с платформой, наблюдается сдвиг частот между модами, бегущими в противоположные стороны [c.234]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...