ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы причем период неоднородности равен половине длины волны Нижний и верхний графики рис. 41.4 изображают функции (233.4) и (233.5) соответственно. Коэффициент нелинейности принят п отрицательным, поскольку показатель преломления зависит от мощности вследствие эффекта на-сыщения (см. §224). Воспользуемся теперь аналогией с отражением от рещетки при скользящем падении. Рассмотрим одну из бегущих волн, образующих стоячую, например, волну, бегущую вправо. Каждый из периодов неоднородности аналогичен периоду решетки; поскольку период равен половине длины волны, то при дифракции бегущей волны появятся лишь главные максимумы нулевого и первого порядков, отвечающие прямо прошедшей волне и дифрагировавшей волне с противоположным направлением распространения. Последняя складывается с другой компонентой, образующей стоячую волну. Полученные выводы формально следуют из соотношений (233.3), если интерферирующие пучки полагать встречными, т. е. 20о = л; тогда физический смысл имеют лишь т = О и -fl, —1 для Ьпт, im соответственно. [Выходные данные]