Бегущие волны линейно-поляризованные

Представление произвольно поляризованного колебания суперпозицией колебаний, поляризованных по кругу. В общем случае поляризация в гармонической бегущей волне может быть представлена как суперпозиция поляризованных компонент с левой и правой спиральностью, обладающих соответствующими амплитудами и начальными фазами. Например, волна, линейно-поляризованная по X, может быть представлена двумя эквивалентными выражениями [c.362]

Рассмотрим теперь распространение плоской монохроматической световой волны в среде, в которой возбуждена звуковая волна и показатель преломления является периодически промодулированным. Как было показано в разд. 9.1 на конкретных примерах, звуковая волна вызывает изменение показателя преломления среды. При этом среда становится периодической с периодом, равным длине звуковой волны. Это периодическое возмущение изменяется как в пространстве, так и во времени. Если звук представляет собой бегущую волну, то периодическое возмущение перемещается со скоростью звука (ее типичное значение порядка нескольких тысяч метров в секунду). Поскольку скорость звука на пять порядков меньше скорости света (с = 3 - 10 м/с), периодическое возмущение, вызванное звуковой волной, можно считать стационарным. Задача при этом сводится к задаче о распространении электромагнитного излучения в периодической среде, рассмотренной нами в гл. 6. Для иллюстрации акустооптического взаимодействия рассмотрим в качестве примера распространение светового пучка в воде. Благодаря фотоупругому эффекту звуковая волна приводит к изменению показателя преломления. Пусть ось г совпадает с направлением распространения звуковой волны, а плоскость yz параллельна плоскости падения. Если световой пучок линейно поляризован в направлении х (ТЕ-мода), то, как мы показали в разд. 9.1.1 на конкретном примере, показатель преломления для этой моды записывается в виде [c.354]

Момент импульса в бегущей плоской волне. Покажем, что бегущая плоская волна может передавать заряду q не только энергию или импульс, но и момент импульса. Для этого нужно показать, что заряд участвует в круговом движении. Очевидно, это невозможно в случае линейно-поляризованного поля. Круговое движение заряда может происходить в поле с круговой поляризацией . Рассмотрим бегущую волну, распространяющуюся в направлении +z. Пусть вектор электрического поля Е имеет постоянную величину и вращается (при фиксированном г) с угловой скоростью м вокруг оси Z, образуя с ней правый винт. Таким образом, Ех я Еу — гармони- [c.326]

Круговая поляризация. Если смещение в поперечной волне представляет собой движение по кругу (при фиксированном г), то говорят, что волна поляризована по кругу или имеет круговую поляризацию. Рассмотрим фиксированное значение z. Пока мы еще не определили направление распространения и даже не знаем, является ли волна бегущей или стоячей. Направим большой палец правой руки вдоль +Z, тогда согнутые остальные пальцы зададут определенное направление вращения. Если круговое движение совпадает с этим направлением вращения, то мы говорим, что колебания имеют круговую поляризацию по +z. (Аналогично с помощью того же правила правой руки определяется круговая поляризация по —Z.) Колебание с круговой поляризацией по +z может быть представлено суперпозицией линейно-поляризованных колебаний по осям X и у, причем амплитуды этих колебаний равны. Выберем, как обычно, правую систему координат, так что х ХУ = z. В этом случае у колебания с круговой поляризацией по +z составляющая [c.356]

Если сделать мгновенный снимок пружины , в которой распространяется бегущая, поляризованная по кругу волна, то форма пружины на фотографии будет напоминать форму штопора. Если в пружине имеет место стоячая волна, поляризованная по кругу, то мгновенный снимок этой пружины нельзя отличить от мгновенного снимка пружины с линейно-поляризованной стоячей или бегущей волной. Однако следующий мгновенный снимок, рассматриваемый вместе с первым, покажет, какой из трех случаев имеет место. [c.359]

Частные случаи. Рассмотрим сначала линейно-поляризованную бегущую -волну. Для нее на основании (7.226), (7.246) [c.250]

Мюллера [1404]). Так, например, при отображении щели сквозь плоскую продольную волну, распространяющуюся в стеклянном кубе, получается ряд диффракционных изображений щели если падающий свет линейно поляризован под углом 45° к направлению распространения звука, то свет в каждом изображении оказывается линейно поляризованным, причем направление поляризации для спектра каждого порядка будет составлять различные углы с направлением поляризации падающего света. Для бегущей звуковой волны можно, вращая анализатор, добиться последовательного исчезновения спектров разных порядков в стоячей волне различные компоненты диффракционной картины различно поляризованы (см. фиг. 227), поэтому интенсивность спектра соответствующего порядка не исчезает, а только проходит через минимум. Угол поворота анализатора Ут обусловливающий исчезновение спектра порядка т, зависит как от силы звука, так и от отношения Н фотоупругих постоянных Неймана. На фиг. 440 даны графики величины угла для различных значений R для спектров от первого до четвертого порядка в зависимости от параметра с/, зависящего при неизменной опти- [c.405]

Фазовые Н. э. в волоконно-оптич. гироскопах задают нач. разность фаз между встречными волнами света в лазерных гироскопах они создают разность оптич. длин для волн, бегущих в противоположных направлениях. Если волну, поляризованную по левому кругу, подавить с помощью линейного поляризатора, расположенного между двумя пластинками (главные оси к-рых повёрнуты на +45 и —45° относительно направления макс, пропускания поляризатора), то для встречных волн, поляри-зованных по правому кругу, частоты генерации кольцевого лазера окажутся различными, т. к. частота генерации определяется тем, что на длине лазера должно укладываться целое число длин волн излучения. [c.250]

Будем считать, что мы имеем дело с линейно-поляризованной волной, которой соответствуют отличные от нуля значения Еу, и [уравнения (85)1. Мы начнем с рассмотрения гардюннческсй бегущей волны, распространяющейся в направлении +г, и затем перенесем полученный результат на волны, распространяющиеся в противоположном направлении —г. Суперпозиция этих волн с произвольными амплитудами и фазовыми константами даст наиболее общее решение (для данной частоты) и как частный случай будет включать стоячие волны. [c.321]

Плотность энергии и ее потюк в бегущей волне. Для линейно-поляризованной бегущей волны, распространяющейся в направлении +Z, можно положить Е = х жИ В = у5,,, причем Ву = Ех для всех 2, t. Таким образом, мы имеем Е измерено в ед. СГСЭ. ,/слО [c.323]

В главе 8 будет показано, что линейно-поляризованная бегущая плоская волна с амплитудой А может быть представлена суперпозицией двух гюляризованных по кругу бегущих плоских волн, каждая с амплитудой Л/2, но с противоположным направлением вращения. Поэтому в сумме для такой суперпозиции момент импульса отсутствует. [c.328]

Линейная поляризация. Если в поперечных волнах (например, в электромагнитных плоских волнах или в поперечных волнах в струне) смещение направлено вдоль прямой линии, перпендикулярной г, то такие волны называются линейно-поляризованными. Можно задать только два независимых поперечных направления колебаний, например колебания вдоль оси X и вдоль оси у. Рассмотрим колебания в фиксированной точке z. В этом случае для нас не имеет значения, будет ли волна стоячей, бегущей или представляет собой суперпозицию этих волн. Колебания, соответствующие линейкополяризованной плоской волне, могут иметь вид [c.355]

Линейно-поляризованная бегуищя волна. Чтобы найти выражение для линей-по-поляризованной чистой бегущей волны, распространяющейся, например, в направлении +z, заменим в выражении (10) (ut на со/ — kz. Получим [c.356]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...