Движение нити

С другой стороны, можно наблюдать движение с точки зрения системы отсчета, которая неподвижна относительно небольшого куска нити и, следовательно, смеш,ается и враш,ается относительно стенок лаборатории, следуя поступательному и крутильному движению нити. В системе отсчета такого типа тензоры и векторы (например, скорость) изменятся. В этой новой системе отсчета вновь можно выбрать какую-либо представляющуюся удобной систему координат, и этот выбор будет влиять только на их компоненты. [c.37]

В неподвижной точке О посредством нити ОМ длины / подвешен груз М массы т. В начальный момент нить Ом составляет с вертикалью угол а и скорость груза М равна нулю. При последующем движении нить встречает тонкую проволоку Оь направление которой перпендикулярно плоскости движения груза, а положение определяется полярными координатами Н = 00 и р. Определить наименьшее значение угла а, при котором нить ОМ после встречи с проволокой будет на нее навиваться, а также изменение натяжения нити в момент ее встречи с проволокой. Толщиной проволоки пренебречь. [c.230]

Определить скорость оси цилиндра в момент, когда груз опустится на расстояние h, если масса груза равна т, а система в начальный момент находилась в покое. Во все время движения нить с помощью особого устройства удерживается вертикальной. [c.372]

Переходя к пределу при As движения нити [c.441]

Мы будем в дальнейшем предполагать, что Гд отлично от нуля. Если Го — о, то движение оси Oz тела будет тождественно с движением нити сферического маятника (п, 277), [c.176]

Вывести из принципа Даламбера уравнения движения нити. [c.275]

Тогда центр тяжести нитей лежит в бесконечности, и р2 бесконечно велики, но разность их длин конечна и равна расстоянию нитей друг от друга. Движение нитей происходит так, что они движутся с равными скоростями, перпендикулярными к прямой, соединяющей их. Эта скорость равна [c.220]

Движение нити. В курсах динамики обычно помещают ряд задач, относящихся к движению нитей. Хотя этот случай вряд ли имеет важное значение сам по себе, все же такие задачи дают прекрасную иллюстрацию теорем динамики. [c.128]

Движение нити при действии мгновенных сил. Предположим, что нить первоначально находится в покое, имея форму плоской кривой, и что она внезапно приведена в движение импульсами, касательными к ее концам. [c.132]

ДВИЖЕНИЕ нити ПРИ ДЕЙСТВИИ МГНОВЕННЫХ сил 133 [c.133]

Нить, привязанная к неподвижной точке, проходит через кольцо вертикально вниз и имеет на своем нижнем конце материальную точку т. Нижняя часть нити (длины г) может качаться подобно маятнику. Доказать, что уравнение углового движения нити при движении кольца в вертикальном направлении по любому закону, будет иметь вид [c.214]

Установившееся движение нити. Предполагается, что гибкая и нерастяжимая нить пробегает вдоль самой себя с постоянной скоростью V таким образом, что ее конфигурация остается неизменной. Указать условия, при которых такое движение осуществляется. [c.344]

Члены, находящиеся под двойным знаком S, дадут сначала для общего движения нити те же уравнения, что и в предыдущем параграфе затем другие члены, находящиеся под действием только знака J, дадут уравнение [c.133]

Члены, находящиеся под двойным знаком J5, дадут для движения нити вообще те же уравнения п. XXX, которые не имеет смысла повторять. Другие члены дадут уравнение [c.135]

Это значит, что частица перемещается по параллельному кругу, совершая так называемое движение кругового конического маятника название происходит от того, что если маятник реализован с помощью грузика, подвешенного на нити, то в рассматриваемом случае движения нить описывает круговой конус. Определим для изучаемого движения закон изменения угла ср. Прежде всего из второго из уравнений (21.26) при [c.206]

Рассмотрим расход нити в неподвижном сечении х, обусловленный двумя причинами а) движением нити при неподвижности ее формы, т. е. движением способом кажущегося покоя б) движением нити как жесткого тела. Поясним сказанное на примере поперечной волны на нерастяжимой нити. Мы показали, что такая волна на нити [c.73]

Сама нить совершает нонтурпое движение, т. е. движется вдоль этой геометрической кривой, как бы протекая ее контур. Такое движение нити по терминологии А. П. Мипакова принято называть стационарным движением. Взяв для этого случая уравнение (25.9) в форме [c.442]

Движение нити вдоль своего контура равномерное, т. с. f = onst = Уо, и> = 0. Тогда но формуле (25.18) находим [c.444]

II натяжение на нем отсутствует, то как в случае неравномерного движения нити, так и в момент начала движения — натя-лгепие ведущей нетви нити имеется и оно отлично от нуля. [c.445]

Представляет больиюй интерес случай движения нити с постоянной скоростью [c.445]

Поверхностная энергия играет большую роль в распространении первоначальной сверхпроводящей нити. Если бы поверхностная энергия отсутствовала, образующаяся пить была бы очень тонкой по сравнению с глубиной ироникиовения и увеличивалась бы, не вызывая изменения магнитного потока. В этих условиях не возникали бы вихревые токи, препятствующие движению нити в образце, вследствие чего нить должна была бы распространяться с экстремальной скоростью. Однако вследствие наличия поверхностного натяжения толщина нити составляет 10 см. Движение сверх- [c.660]

Анализируя это явление на основе описанной модели, можно рассчитать оптимальную толщину нити, которая будет двигаться в образце с ма].-спмальной скоростью. Учитывая аномальные условия, получаем, что скорость движения нити в олове составляет [c.661]

Дифференциальная связь, уравнение которой не может быть проинтегрировано, назылается неголономной. Если влияние связи не может прекратиться или, иначе говоря, система не может освободиться от связи, то последняя ндзывается удерживающей. Если же система может покинуть связь, то связь является неудерживающей. Например, жесткий невесомый стержень является удерживающей связью для математического маятника, так как точка М всегда отстоит от точки подвеса О на расстоянии I. Если же математический маятник подвешен на гибкой нерастяжимой нити, то в процессе движения нить может смяться, и расстояние ОМ окажется меньше I, т. е. точка М покинет связь. Поэтому в данпом случае гибкая нить является неудерживающей связью, и ее уравнение можно записать в виде неравенства + В дальнейшем мы будем, как правило, рассматривать механические системы с голономными стационарными удерживающими связями. [c.104]

Найдем расход продольной волны на растяжимой нити. Для этого, так же как и в случае понеречной волны, представим продольную волну деформации как сумму двух движений — относительного и переносного. Относительное движение нити — это движущаяся со скоростью v = —V нить, имеющая деформированный участок Z, который сохраняет неизменным свое положение на оси х. Расход в каждом (недеформированном и деформированном) сечении такой нити равен q = —piV. Переносное движение — это прямолинейное движение нити как абсолютно твердого тела со скоростью v" = v вдоль оси х. Расход такого тела в волновом сечении q . = Pxv" =PxV. Таким образом, расход в сечении продольной волны [c.75]

Теперь вспомним, что волновое движение гибкой нити мы представили в виде двух компонент движения — кажущегося покоя и поступательного движения нити как абсолютно твердого тела. Значит, при проектировании на ось X бегущей волны па гибкой нити мы получим функцию рзс, совпадающую с той, которую мы получили бы проектированием на ось х поступательно движущейся абсолютно жесткой нити, геометрическая форма которой совпадает с формой бегущей волны на нити. Значит, график Рд. бегущей волны па гибкой нити совпадает с графиком р поступательно движущейся вдоль оси х абсолютно жесткой нити той же формы. График р . сложного волнового движения деформируемого тела совпал с графиком простого (неволнового) движения абсолютно твердого тепа неизменной формы Использование этого обстоятельства позволяет строить эпюру волнообразно движущегося тела чисто геометрическим способом, т. е. лишь на основе внешнего вида волны и скорости ее движения, не интересуясь характером движения и траекториями частиц при волновом движении. Последнее особенно ценно потому, что характер движепия частиц тела, совершающего волновое движение, является наиболее сложной и малоизученной стороной волнового движепия деформируемых тел. [c.81]

Читатель, по-видимому, согласится, что изображенные на рис. 6.1, в—и схемы движения разомкнутых нитей различной формы скорее следует назвать волновыми (вернее — волиообразными см. примечание на с. 9) движениями нитей, нежели их качением. В то ке время движение волнообразных гибких нитей, опирающихся на жесткую опорную поверхность, удовлетворяет сформулированному нами признаку качения — наличие в любой момент времеии неподвижных точек опоры. Приведенные схемы иллюстрируют ] епетическое родство качения и волнового движения. Мостом ) между колесом и волпой, пожалуй, можно назвать волну-колесо , изображенную на рис. 6.1, и. Здесь разомкнутая нить свернута на одном своем участке в кольцо. При движении такой волны-колеса точки нити получают шаговое движение (т. е. как точки волны), в то же время траектории точек здесь представляют циклоиды (как траектории точек катящегося колеса). [c.95]

Рассмотренные закономерности качения волны, сформированной из полуокружностей, сохраняются в качественном смысле и для волн другого профиля, хотя аналитические описания кинематики их движений могут значительно усложниться (это зависит от вида функции у = Q x), описывающей профиль волны). Они служат также основой для кинематического анализа качения разобщенных волн, т. е. таких, у которых изогнутые участки гибкой нити чередуются с прямолинейными, причем последние контактируют на всем своем протяжении с плоской опорной поверхностью. Отличие такого дискретно-волнового качения (рис. 2.5, 2.6, 2.7, 3.1, б 3.3, а, б -и. др.) от непрерывно-волнового , где волны следуют непрерывно друг за другом (рис. 6.1, е 6.2 6.3, в), состоит в том, что, во-нервых, в случае дискретно-волнового движения существуют протяженные области контакта, в которых удельное давление нити на опорную поверхность гораздо ниже, а, во-вторых, средняя скорость дискретно-волнового движения нити значительно ниже скорости непрерывно-волнового, причем она. чависит от расстояния между соседними волнами. [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...