Понятие о длине тела

Понятие о длине тела [c.394]

На втором этапе научно-технической революции — этапе научной революции формируются новые подходы к решению важных технических задач — составляются математические модели машин, аппаратов, ироцессов модели анализируются на ЭВМ для отыскания рациональных решений. В учебнике приведены примеры новых подходов математическая модель процессов в химически реагирующих смесях (основана на термодинамическом методе анализа равновесных состояний) математическая модель температурного поля в телах сложной формы (основана на методе конечных элементов) математическая модель теплоотдачи в турбулентном пограничном слое (в основе модели турбулентности — понятие о длине пути смешения). [c.3]

Работы Галилея по динамике были продолжены и развиты знаменитым голландским ученым Гюйгенсом (1629—1695), который создал теорию колебаний физического маятника, введя при этом понятия о центре качаний, о приведенной длине физического маятника и о моменте инерции тела относительно оси. Кроме того, Гюйгенс обобщил введенное Галилеем понятие ускорения на случай криволинейного движения точки и установил понятие о центростремительной и центробежной силах. Ряд его работ относится к теории удара упругих твердых тел. [c.14]

Для упрощения практических расчетов введено понятие о так называемом сером- излучении или сером теле. Под серым излучением понимается такое излучение, которое аналогично черному имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волн при любой температуре в определенное число раз меньше, чем у черного тела. [c.251]

В гл. 6 рассматриваются более подробно вопросы использования солнечной энергии для получения теплоты. В данной главе остановимся только на системах, предназначенных для преобразования солнечной энергии в электрическую. Начнем поэтому с рассмотрения тех характеристик, которые являются наиболее важными при этих процессах, прежде всего— спектр солнечного излучения. На рис. 5.6 показано, как распределена по длинам волн энергия солнечного излучения, падающего в единицу времени на единицу поверхности и приходящегося на единичный интервал длин волн. Спектр, измеренный на верхней границе земной атмосферы, очень хорошо совпадает со спектром излучения абсолютно черного тела при температуре 6000 К. Абсолютно черным телом называется физическое тело, которое излучает энергию во всем спектре и поглощает все падающее на него излучение независимо от длин волн. Таких тел в природе не существует, но существуют тела с очень близкими свойствами. Понятие абсолютно черного тела играет важную роль в физике. Так, решая задачу о распределении излучения абсолютно черного тела по длинам волн, Макс Планк впервые сформулировал принципы квантовой механики. В распределении солнечного излучения по длинам волн, измеренном вблизи поверхности Земли, имеются большие провалы, обусловленные поглощением излучения на отдельных частотах или в отдельных интервалах частот атмосферными газами — кислородом, озоном, двуокисью углерода — и парами воды. [c.95]

Понятие о температурном излучении появилось в XIX в. наряду с понятием о так называемом абсолютно черном теле. Теоретически (истинно черных тел в природе не существует) это — тело, которое при любой температуре поглощает весь падающий на него поток излучения независимо от, длины волны оно является идеальным поглотителем излучения. Точно так же можно без труда рассчитать спектр излучения черного тела. В 1900 г. Макс Планк первым предложил формулу, позволяющую рассчитать функцию спектрального распределения излучения /(X) для абсолютно черного тела. Планк исходил из предположения (и был первым, кто его высказал), что колеблющиеся электроны в атомах могут обладать лишь определенными уровнями энергии. Он вывел следующую зависимость [c.141]

Понятие о деформации используется для определения того, как деформируется твердое сплошное тело, когда в нем действуют напряжения. Деформация представляет собой изменение геометрии и заключается в том, что различные точки тела смещаются друг относительно друга. Такие геометрические изменения тела характеризуются двумя типами деформаций — нормальной и сдвиговой. Нормальная деформация есть изменение длины малого линейного элемента, деленное на его первоначальную длину, т. е. относительное изменение длины. Сдвиговая деформация задает изменение угла (в радианах) между двумя малыми линейными элементами, которые первоначально были перпендикулярны друг другу. Следовательно, нормальные и сдвиговые деформации являются безразмерными величинами. [c.21]

Эйнштейну удалось показать, что эти выводы теории Лоренца можно облечь в значительно более простую и понятную форму, если пересмотреть классич. представления физиков о времени и пространстве. Измеренная длина тела, измеренный промежуток времени или установление момента одновременности в различных местах пространства получаются в физике как результат физич. манипуляций над вещественными телами. Основным и неизбежным посредником для установления одновременности двух событий является свет, и физич. понятие об одновременности становится определенным только при допущении, что скорость света д. б. величиной постоянной во всех движущихся прямолинейно и равномерно друг относительно друга координатных системах эта скорость для материи д. б. предельной скоростью при переходе от одной системы К к другой К ф-лы преобразования (1) и (3) д. б. [c.177]

Необходимо различать понятия расстояние и путь (длина пути). Поясним на простейшем примере, о чем идет речь. Представим себе тело, брошенное вертикально вверх, и будем считать началом отсчета точку на поверхности земли, из которой началось движение. В момент времени, когда тело упадет на землю, расстояние от начала отсчета будет равно нулю, а пройденный путь будет равен удвоенной высоте подъема. В то же время для наивысшей точки подъема величины расстояния и пройденного пути совпадают. Итак, указанные понятия совпадают, если движение происходит все время в одном направлении и за начало отсчета принята точка пространства, из которой началось движение. [c.102]

Напряжения и деформации. Выше понятие напряжения использовалось до некоторой степени не вполне точно. В дальнейшем мы будем использовать это понятие для обозначения только напряжения, понимаемого как сила, отнесенная к единице площади, которая должна быть умножена на площадь, по которой она распределена (или бесконечно малую площадь, если напряжение переменное), для того чтобы получить отнесенную к площади силу и использовать ее в уравнениях равновесия. Величина равномерно распределенного напряжения, действующего на определенной площади, таким образом, определяется как действующая на некоторой площади сила, деленная на эту площадь, в то время как в случае переменного напряжения его величина в некоторой точке определяется как предел этого соотношения при стремлении к нулю площади области, окружающей эту точку. Эти определения, а также соответствующие определения для деформаций о ень хорошо известны, однако менее известным является вопрос о том, что мы имеем в виду под словами площадь и длина, так как все размеры деформируемого тела при нагружении изменяются. [c.21]

Постановка и классификация задач о рассеянии волн. Задача о дифракции на многих телах относится ко многим физическим явлениям, связанным с рассеянием волн на неоднородностях. (В оптике —критическая опалесценция смесей жидкостей, явление красной зари и голубого цвета неба, явление Тиндаля, когда ярко проявляется рассеяние поляризованного света в определенных направлениях, и-т. д. в ядерной физике —рассеяние нейтронов в теории металлического состояния —рассеяние электронных волн, Сюда же относят все случаи дифракции рентгеновских лучей.) Несмотря на то что эти явления принадлежат к различным областям физики, методы изучения рассеяния на совокупности неоднородностей сходны, поэтому повсюду применяют одинаковую терминологию. Рассмотрим основные понятия оби ей теории рассеяния волн на совокупности рассеивателей. Задача о рассеянии волн на многих частицах сложна и поддается анализу в двух крайних случаях. Когда поперечник рассеяния меньше геометрического сечения частицы (например, рассеяние длинных волн на жестких частицах, взвешенных в воде), то следует говорить о слабом рассеянии. Если поперечник рассеяния значительно больше, чем геометрическое поперечное сечение отдельных неоднородностей, то следует говорить о сильном рассеянии (например, рассеяние звука на газовых пузырьках в жидкости). [c.314]

Теория включает 24 теоремы-предложения, посвященные способам нахождения центра качания, и две теоремы, позволяющие определить единицу длины и ускорение свободного падения тел. Это есть первая попытка строгого геометрического изложения механики системы тел применительно к задаче о колебаниях. Здесь впервые используются (но не определяются) понятия связи, осевого момента инерции, доказывается теорема о моменте инерции относительно оси, параллельной данной, вычисляются осевые моменты инерции и центры качаний круга, прямоугольника, равнобедренного треугольника, параболы, кругового сектора, окружности, правильного многоугольника, пирамиды, конуса, шара, цилиндра, параболического и гиперболического коноидов, половины конуса, находится ускорение свободного падения . [c.84]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Рассмотренные законы справедливы для абсолютно черных тел. Для реальных тел зависимость /х=/( , Т) можно получить лишь при экспериментальном изучении спектра этих тел. Чтобы законы излучения, установленные для абсолютно черного тела, можно было распространить с достаточной степенью точности на действительные тела, введено понятие о сером теле. Под серым телом понимается такое тело, у которого хара ктер излучения такой же, как у черного тела, но интенсивность излучения /х для каждой длины волны и ири любой температуре в одно и то же число раз меньше интеноивности излучения черного тела /ох, т. е. тело называется серым, если при любых Я и / [c.329]

Хотя курс сопротивления материалов, изучаемый в техникумах, содержит только р1зсчеты прямого бруса (лнщь в качестве дополнительного вопроса в некоторых техникумах рассматривают расчет тонкостенных сосудов), но учащимся необходимо дать понятие не только о брусе, но и о пластинке, оболочке и массивном теле. Совершенно недостаточно характеризовать брус как тело, одно измерение которого (длина) существенно больще двух других. Надо раскрыть понятие о брусе так, чтобы учащиеся получили четкое представление о поперечном сечении и оси бруса, а далее о типах брусьев (прямые, кривые, ступенчато и непрерывно переменного сечения). [c.53]

Большую роль в технике играет понятие о так называемых серых телах и сером излучении. Серым называется неселективный тепловой излучатель, способный излучать сплош1юй спектр, со спектральной излучатель-ностью Mx,th для волн всех длин и при всех температурах, составляющей неизменную долю от спектральной излучательности черного тела Л /,т. е. [c.389]

Можно, например, вычитать одну длину из другой, складывать массы различных тел, возводить в квадрат длину (т. е. на.ходнть площадь квадрата со стороной данной длины), находить разность температур. Но понятие о сумме температур лишено физического содержания. [c.18]

Рассмотрим понятие о средней высоте частицы Я [7, с. 75]. Выпуклую частицу ЛлЮбой формвт можно ограничить двумя параллельными плоскостями, касающимися ее с двух противоположных сторон так, что она целиком заключена между ними. Эти плоскости называют опорными, а расстояние между ними — высотой тела. Высота частицы зависит от ее ориентации относительно опорных плоскостей (кроме шара) и может изменяться, например, для куба в пределах от а до аУЗ (где а — длина ребра куба). За среднюю высоту частицы принимают усредненное значение высот для всех возможных ориентаций частицы относительно оторных площадей. Ниже приведены формулы расчета Я для некоторых геометрических тел, форма которых может быть близкой к реальным частицам (табл. 4.11). [c.196]

В некоторых случаях тело нельзя рассматривать как оплошную среду. Напр-имер, это условие не может быть принято для разреженного газа (в котором длина свободного пробега, молекул превышает размеры сосуда), для раздробленных или порошкообразных тел, а также для тел, отли1чающи,хоя большой пористостью. Однако и в этих случаях можно с успехом ввести понятие о некотором среднем коэффициенте теплопро водности, если размеры пор или размеры кусков тела малы по сравнению с общими геометрическими размерами тела. Большинство твердых, жидких и газообразных тел при обычных состояниях условно мож-но рассматривать как сплоШ Ные среды. При этом условии с точностью, достаточной для изучения теплопроводности тел, применяют вышеуказанную гипотезу, которую в дифференциальной форме можно записать в следующем виде [c.12]

Понятие о числе Рейнольдса очень упрощает исследование геометрически подобных течений жидкости, таких, например, как течения жидкости в трубах с сечением заданной формы или при обтекании твердого тела заданной формы в безграничном пространстве. Поскольку в этих случаях речь идет о совокупности течений с геометрически подобными границами, свойства границ могут быть охарактеризованы единственным масштабом Ь размерности длины (В1 наших примерах за Ь можно принять средний дйаметр сечения трубы или обтекаемого тела). Кроме того, само течение будет характеризоваться еще некоторой типичной скоростью И (например, максимальной скоростью в фиксированном сечении трубы или скоростью набегающего на т ло цотока). Наконец, единственный входящий в уравнения (1.5) и 1.6) размерный параметр — это коэффициент кинематической вязкости V, характеризующий физические свойства жидкости. Таким образом, в случае установившихся течений при отсутствии внешних сил геометрически подобные течения будут зависеть лишь от длины Ь и от параметров I/ и V, имеющих размерности [c.37]

Ранее (например, в гл. I) отмечалась важная роль, которую играет понятие абсолютно твердого тела как тела отсчета. С понятием твердого тела связано также введение эталона длины. Наряду с этим большое значение имеет теория движения твердых тел под действием внешних сил. Эта теория находит самое широкое применение в практике, в частности на основе этой,теории решаются задачи о движении гироскопоб, о враш,ении спутников и т. д. [c.338]

В них автор повторяет и развивает идеи Аристотеля, древнегреческих и арабских ученых средневековья обобщает учение о рычаге, вводя понятие тяжести соответственно положению решает задачу о равновесии тела на наклонной плоскости продолжая идеологию кинематической статики, предлагает теорию равновесия простых машин, основанную на сравнении относительной тяжести грузов при их перемещении. Один и тот же груз, — рассуждал Пеморарий, — приложенный в разных точках, оказывает разное действие на механизм (рычаг, ворот, наклонную плоскость,...) . Например, груз на более длинном плече рычага более тяжел, как и груз на более крутой наклонной плоскости. [c.31]

Понятие о числе Рейнольдса очень упрощает исследование геометрически подобных течений жидкости, таких, как. например, течения жидкости в трубах с сечением заданной формы или обтекание безграничным потоком жидкости твердого тела заданной формы. Поскольку в этих случаях р чь идет о совокупности потоков с геометрически подобными границами, то свойства границ здесь могут быть охарактеризованы оДним-един-ственным масштабом I размерности длины (в наших примерах за I можно принять средний диаметр сечения рассматриваемой трубы или средний диаметр обтекаемого потоком тела). Кроме того, са 40к ёчение будет еще щкоторой ти- [c.46]

Понятие о возмущениях как о вариацичх элементов естественно возникает при рассмотрении параметров, определяющих элементы орбиты. В главе V показано, что начальные положения двух тел и направления начальной скорости определяют плоскость орбиты, что начальные положения и скорости определяют длину большой оси и что начальные условия, включающие направление скорости, определяют эксцентриситет и шнию апсид. [c.287]

На низких частотах амплитуда отражения от сферы со звукопоглощающим покрытием оказывается даже боль- Рис. 4.2. Радиусы эквивалентной сфе-шей, чем от акустически жесткой сфе- ры для тел сферической формы рЫ. Следует отметить, однако, что 2 - жесткая и мягкая сферы соот-само понятие о локальном импедансе ветственно 5 - импедансная звуко-поверхности справедливо лишь для поглощающая сфера (г = рс). тел, размер которых больше длины волны в материале, так как оно предполагает независимость колебаний различных точек поверхности. В противном случае необходимо рассматривать не импедансное, а упругое тело. [c.187]

С только что описанной точки зрения сосуществование коллективных и одночастичных моделей выглядит парадоксальным, поскольку в этих моделях о свободном пробеге нуклона в ядре делаются противоположные и взаимоисключаюш,ие допущения. Разрешение этого парадокса состоит в том, что для нуклона в ядре просто нельзя вводить понятие свободного пробега, причем по двум причинам во-первых, из-за того, что в ядре слишком мало частиц, чтобы трактовать его как сплошную среду во-вторых, вследств1 е того, что движение нуклонов в ядре является существенно квантовым процессом, ибо дебройлевская длина волны нуклона в ядре имеет порядок размеров ядра. Другими словами, парадокс возник за счет слишком буквального понимания терминов, заимствованных из физики жидкости и твердого тела. [c.83]

В настоящее время, говоря о механике разрушения, обычно понимают под этим изучение тех условий, при которых в теле распространяется трещина или система трещин. Но трещины бывают очень разные и рассматриваются они в разных масштабах. С одной стороны, разрушение кристаллического зерна начинается с образования субмикроскопической трещины, расхождения двух атомных слоев на такое расстояние, когда силы взаимодействия между атомами пренебрежно малы. Другой крайний случай — трещина в сварном роторе турбины или в котле атомного реактора, длина я ширина которой измеряется сантиметрами. В первом случае условие распространения трепщны оиределяется конфигурацией атомов на конце (в вершине) трещины. Поскольку речь идет уже не о сплопшой среде, а о дискретной кристаллической решетке, образованной атомами, самое понятие конец трещины становится неопределенным. Изучение такого рода субми-кроско-пических трещин и взаимодействия их с другими дефектами [c.8]

Если я о характерный линейный размер пластической зоны у вершины трещины начинает на 20% превьшгать длину трещины, то понятие коэффициента иптепсивности напряжений утрачивает смысл (из-за ограниченности области справедливости асимптотических формул). В этом случае формулировка закономерностей тела с трещиной так или иначе связана со свойствами сопротивления материала пластическим деформациям, и в такой постановке задача относится к нелинейной механике разрушения. Все модели нелинейной механики разрушения исходят из наличия достаточно развитой пластической зоны перед вершиной трещины ). [c.55]

При выводе уравнения (ос) величина h рассматривается как малая. Но большая или малая глубина потока есть понятие относительное мы говорим, что поток — малой глубины, если эта глубина мала по сравнению с длинами волн, распространяющихся на поверхности Поэтому теория Лагранжа есть теория длинных волн, как и принято ее сейчас называть. Сам Лагранж приписывал ей чрезмерную общность он ссылается на то, что волнение на поверхности жидкости ненамного проникает в ее глубь (в океанах, например, на глубине около 30 м почти не ощутимы самые мощные бури), и поэтому полагал, что можно считать волны распространяющимися на поверхности потока 272 незначительной глубины. Однако теория и опыт показывают, что выводы Лагранжа применимы как хорошее приближение лишь при малых глубинах. Во всяком случае теория Лагранжа является первой успешной попыткой гидродинамического анализа одного из видов волн на поверхности тяжелой жидкости. Вместе с работами о колебаниях упругих тел она составляет основное, что дал XVIII в. в теории колебаний и волн. [c.272]

Рассмотренные работы, а также указания на зависимость Р от размера тела [48] показывают, что критический уровень нельзя рассматривать как нечто постоянное, а следует учитывать соотношение между размерами тела, длиной волны и амплитудой колебания и, кроме того, принимать во внимание разность температур (в случае теплообмена) или разность-концентраций вещества (нри ускорении массообмена в звуковом поле). Кроме того, вопрос о величине критического уровня не может быть решен однозначно, если не определить что подразумевать под понятием увеличение тепло-массообмена . Нас колько должен увеличиться поток массы или тепла при — на 5—10% или на 100% [50] [c.599]

При использовании в физике двух основных понятий — длины и времени — указываются способы однозначного нзмерепия длины и промежутков времени. Измерение ллнны /о стержня производится сравнением ее с длиной эталонного тела, которая, по определениЕо, считается равной единице длины. Этот способ измерения длины легко осуществляется, если стерл ень и масштабная линейка неподвижны в системе К, где проводится измерение. Если измерение длины производится в системе отсчета д в и-ж у щ е й с я вместе с масштабной линейкой, являющейся эталоном длины в этой системе, то длина стержня /о будет совпадать с 1 . 1 о=1о. Если бы это было не так, если бы, например, оказалось, что то в силу [c.394]

Аэродинамическая передаточная функция зависит от формы тела, его размеров и характеристик турбулентности. Следовательно, для некоторого заданного тела она является функцией частоты. На рис. 4.33 [4.35] показан характер изменения (п) для плоской квадратной пластины, которая расположена перпендикулярно к турбулентному пото- ку, имеющему постоянную среднюю скорость. Уменьшение аэродинамической передаточной функции с увеличением частоты соответствует тому факту, что более мелкие турбулентные вихри имеют более короткие длины волн, следовательно, эти вихри с более высокими частотами будут характеризоваться более быстрой потерей связности между собой, чем это происходит у крупных вихрей. Работы [4.36] и [4.37], по-видимому, были одними из первых, в которых было введено и использовано понятие аэродинамической передаточной функции в задачах о бафтинге. [c.130]

В геометрической оптике под светящейся точкой понимают источник оптического излучения, имеющий бесконечно малые размеры. В действительности же светящейся точкой является излучающее свет тело, размерами которого можно пренебречь по сравнению с расстоянием, определяющим положение предмета. В геометрической оптике не делают различия между самосветя-щейся точкой, являющейся частицей светового тела источника света, и несамосветящейся, принадлежащей какому-либо предмету, освещенному другим источником света. Под лучом света понимают ось световой трубки, в то время как в физической оптике луч света понимается как световая трубка, поперечные размеры которой весьма малы по сравнению с ее длиной. Световйм лучам геометрической оптики соответствуют нормали к поверхности волны в физической оптике. Таким образом, светящаяся точка и световой луч в геометрической оптике есть понятия математические. [c.9]

При понижении темп-ры газа или увеличении его плотности могут становиться существенными волновые (квантовые) св-ва ч-ц И.г., если длины волн де Бройля для них при скоростях порядка тепловых становятся сравнимыми с расстояниями между ч-цами. При этом поведение квантового И. г., состоящего из ч-ц с целочисленным спином, описывается статистикой Бозе — Эйнштейна, а поведение газа ч-ц с полуцелым спином— статистикой Ферми — Дирака (см. Квантовая статистика). ИДЕАЛЬНЫЙ КРИСТАЛЛ, 1) кристалл с совершенной трёхмерно-пери-одич. решёткой во всём своём объёме, лишённый любых дефектов строения— вакансий, примесных атомов, дислокаций и др. Понятие И. к. широко используется в кристаллографии и теории твёрдого тела, но оно явл. идеализацией, т. к. в реальных кристаллах всегда имеется нек-рое кол-во дефектов, термодинамически равновесных с решёткой. Наиболее близки по строению к И. к. так наз. бездислокац. кристаллы (81, Ое) и нитевидные кристаллы. 2) Кристалл совершенной формы, в к-рой физически равноценные грани одинаково развиты (см. Кристаллизация). [c.205]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...