Локальный импеданс

Вычислим теперь коэффициент отражения г на поверхности раздела между мультислоем и окружающей средой. При этом будем рассматривать структуру типа окружающая среда — (ВН) — подложка . Заметим, что 2 (локальный импеданс -го элементарного слоя) связан с коэффициентом отражения и величинами 2 следу- [c.190]

Акустические свойства материала рассеивающего тела можно приближенно описать с помощью локального импеданса [c.8]

Для упругой сферы Z — модовые механические импедансы. Для импедансной сферы Е является локальным импедансом и не зависит от номера п. Соотношение (4.35) будет вьшолняться при условии Ке Е = О, т. е. в том случае, когда сфера обладает чисто инерционным или чисто упругим импедансом, а поглощение отсутствует. [c.194]

Для цилиндра, имеющего поверхность, обладающую локальным импедансом, Z не зависит от номера . Для цилиндра, представляющего собой один или совокупность упругих слоев, входной импеданс Z можно определить точно таким же образом, как и для внешней системы слоев. Например, если внутренний цилиндр является многослойной системой без внутреннего заполнителя, то можно воспользоваться выражением (5.9), положив Zo = О и заменив значения радиусов соответствующих слоев. [c.219]

Свойства внутренней оболочки будем по-прежнему характеризовать ее импедансом Za, заданным на поверхности г =а. Если эту поверхность можно считать обладающей локальным импедансом, то Z не зависит от номера моды. Если же внутренняя оболочка является упругой или представляет набор трансверсально-изотропных слоев, то следует считать, [c.277]

В зависимости от того, от какой вибрации происходит защита (локальной или общей), в выражениях (47) используются значения импеданса руки или тела человека. [c.83]

Пример I- Рассмотрим моделирование тела сидящего человека по известному входному механическому импедансу (рнс 7, сплошные кривые). В данном случае модель допустимо представить в виде двухмассной колебательной системы (схема 2 табл, 12), так как график модуля импеданса содержит два локальных максимума. Тогда выражение (1) для входного механического импеданса модели примет вид [c.398]

Уран реагирует с водой с образованием двуокиси урана, водорода и гидрида урана. Существование гидрида, однако, весьма эфемерно —он сам взаимодействует с водой, в результате чего также возникают двуокись урана и водород. Скорости реакций падают при pH<2, и высказывалось предположение, что твердые продукты образуются в результате диффузии ионов гидроксила через окисел к металлу [1]. Окисел формируется в основном в виде не обладающего адгезией к поверхиости металла порошка, и при этом наблюдается линейный закон роста. Автоклавные испытания показали, что константа скорости заметно возрастает при повышении температуры по крайней мере до 300 С [2] (рис, 3.12) . В частности, присутствие кислорода в значительной степени уменьшает скорость реакции [2], но в то же время делает металл склонным к щелевой и питтинговой коррозии. Ингибирующее действие кислорода наи- более заметно при низких температурах, когда его растворимость в воде максимальна, а выделяющегося водорода недостаточно для локального восстановления растворенного кислорода. Механизм воздействия кислорода может быть связан с преимущественной адсорбцией его на окисле [3] или с прекращением реакции образования нитрида, оказывающей разрушающее влияние на поверхность металла. Согласно другой точке зрения на природу таких водородных эффектов , основанной на результатах измерения импеданса в процессе коррозии [4], они связаны с изменением электрических свойств окисла под действием водорода. [c.212]

Импедансные граничные условия пшроко используются в архитектурной акустике. Звукопоглощающий материал с открытыми вертикальными порами имеет не зависящий от угла падения импеданс по той же причине, что и гребенчатая структура. Вообще, пользование таким импедансом законно во всех случаях, когда звуковое возмущение в среде не передается вдоль ее границы. Поэтому нормальная скорость в каждой точке поверхности будет вполне определяться значением давления в этой точке. Поверхности раздела сред, удовлетворяющие этому. условию, называются локально реагирующими поверхностями. [c.14]

Такая реакция среды на импульсы давления, возникающие в ее объеме, становится понятной, если учесть специфику излучения упругих волн сферическими источниками малых размеров. Наиболее интенсивно излучаются частотные составляющие, для которых реактивная компонента импеданса излучения обращается в нуль. Остальные составляющие создают локальное поле вблизи источника. Поэтому частотный спектр сигнала вне пределов указанного поля сгущен около некоторой частоты, определяемой размерами полости и физическими параметрами среды, что и приводит к колебательному характеру изменения сигнала. [c.178]

Линейная поляризация 33 Линзовый эффект 528 Линзоподобные среды 106 Литтроу схема 438, 439 Лиувилля теорема 135 Локализации принцип 467 Локальная сшивка полей 95—98 Локальный импеданс 175 Лоренцева калибровка 15 [c.653]

На низких частотах амплитуда отражения от сферы со звукопоглощающим покрытием оказывается даже боль- Рис. 4.2. Радиусы эквивалентной сфе-шей, чем от акустически жесткой сфе- ры для тел сферической формы рЫ. Следует отметить, однако, что 2 - жесткая и мягкая сферы соот-само понятие о локальном импедансе ветственно 5 - импедансная звуко-поверхности справедливо лишь для поглощающая сфера (г = рс). тел, размер которых больше длины волны в материале, так как оно предполагает независимость колебаний различных точек поверхности. В противном случае необходимо рассматривать не импедансное, а упругое тело. [c.187]

Дия преобразователей с большим пьезоэлементом разработаны ванны с тонкой эластичной мембраной, препятствующей вытеканию жидкости и довольно хорошо облегающей неровности поверхности. Ме,мбрану изготовляют пм маслостойкпя резины или полпуретана, характеристический импеданс которых близок к импедансу воды. Благодаря этому эхо-сигнал от поверхности. мембрана — жидкость практически не наблюдается. Соотношение между высотой и шириной локальной ванны таких ПЭП выбирают из условия отсутствия боковых отражений. [c.144]

Усовершенствованным вариантом ЭИТ-1 яв.дяется импеданс-ный высокочувствительный твердомер ЭИТ-1М. Он предназначен для контроля структурных неоднородностей в зонах локального воздействия температуры (шлифовочные прижоги, зоны термиче- [c.433]

И м п е д а н с п ы и метод основан на измерении локального механич. сопротивления (импеданса) контролируе.мого изделия. Датчик импедапсного дефектоскопа, работающий на частоте 1,0—8,0 кГц, будучи прижат к поверхности изделия, реагирует на силу реакции изделия в точке прижима. Метод позволяет определять расслоения площадью от 20—30 мм в клеёных и паяных конструкциях с металлич. и иеметал-лич. заполнением, в слоистых пластиках, а также в плакированных листах и трубах. [c.593]

Поскольку как Ztg[/3(z2 — Z])], так и tg[P(z2 — Zi)]/ являются нечетными функциями величины они же являются регулярными функциям постоянной распространения к при /3 = 0. Следовательно, точками веталения функции Z(Zj) являются только точки ветвления функции Z(z,). Применяя последовательно выражение (3.18.3) для различных слоев, можно сделать вывод о том, что точки ветвления импеданса в данном направлении не зависят от локального положения оси расслоения. В частности, эти особые точки совпадают с точками ветвления в последней справа среде (при ориентации импеданса слева направо) или в последней слева среде (в противоположном случае). Следовательно, функция г(к ) для подложки, покрытой некоторым диэлектрическим мультислоем, имеет четыре точки ветвления [c.217]

Многослойные конструкции, общивки и т.д. Локальные свободные колебания Изменение собственных частот ДЮо импеданса ЛZ [c.602]

Локально реагирующие поверхности. Могут быть случаи, когда импеданс границы Z, не зависит от угла падения волны. Например, допустим. чго скорость звука в нижней среде много меньше, чем в верхней (и = с/с, > 1), Тогда, используя закон преломления (2.19а), получаем os А, = (I - n sin 6) / I, а для импеданса (2.23) находимZ, spj j при любом в. [c.33]

Локально реагарующие поверхности. Упрощение граанчаых условий. Могут быть случаи, когда импеданс границы 2 не зависит от угла падения. В частности, допустим, что скорость звука в нижней среде много меньше, чем в верхней (п = с/сх ). Тогда, используя закон преломления [c.13]

На рис. 78 представлены распределения амплитуды (кривые /, 2) и фазы (кривые 3, 4) звукового давления, рассчитанные с учетом выражения (3.36) (для областей / и // соответственно). При этом г — и 2го/Х = 0,6. Как видно, на участке О 0 0 амплитуды давлений с графической точностью совпадают. Фазы давлений совпадают несколько хуже в зоне углов О < 6 0,946о отличие составляет 2— 3 % в зоне углов 0,940о 0 0 это отличие несколько больи е В целом же отличия амплитуд и фа давления, рассчитанные по формулам (3.76), на поверхности г = достаточно малы и обеспечивают хорошую точность при оценке диаграммы направленности и импеданса излучения. Оценки локальных значений ближнего поля можно уверенно производить во всей области существования поля, за исключением точек, лежащих в непосредственной близости от ребер трубы. При необходимости вычисления поля в этих точках следует использовать метод, изложенный в работе [331. [c.141]

Важно подчеркнуть, что поверхностный импеданс при аномальном скин-эффекте оказывается сторонним, несмотря на не-локальность материального уравнения (20). При этом нелокаль-ность связи плотности тока и электрического поля отражается в отличной от (0.16) частотной зависимости поверхностного импеданса. Аналогичная ситуация может иметь место и в других проводящих средах (сверхпроводники, плазма и т. д.). [c.24]

Опэртая пластина.— Первый, только что разобранный пример редко встречается на практике значительно чаще пластина поддерживается при помощи несущей конструкции с расстояниями между точками опоры юй же величины или даже меньшей, чем длина волны. В этом случае поперечные колебания не могут распространяться вдоль поверхности без того, чтобы не быть задержанными несущей конструкцией, так чю пластина в среднем является локально реагирующей поверхностью. Каждая часть пластины между опорами обладает эффективной удельной проводимостью 1/2 , равной отношению средней скорости и у., осреднённой по данной части пластины, к давлению, вызывающему движение. При высоких частотах её импеданс имеет вид инерционного реактивного сопротивления 2, —Ыms, между тем как при низких частотах упругость несущей конструкции имеет более существенное значение и 2 = Обычно имеется также активная составляющая [c.395]

Электроакустические аналоги для тонких звукопоглощающих материалов. — Если сопроаивление потоку Гр весьма значительно, то волновое движение в материале бысаро затухает и поры должны оказывать звуковым волнам локальную реакцию. Этот случай обычно встречается на практике, хотя для некоторых материалов (таких, как шерстяной войлок) простирающейся реакцией пренебрегать нельзя. Если локальная реакция преобладает, то импеданс независим от угла падения, и если толщина пористого материала мала по сравнению с длиной волны, то удельный акустический импеданс пористого материала может быть выражен при помощи соотношений, имеющих место в эквивалентных электрических цепях, которые могут быть составлены для различных систем поглощающих конструкций. [c.396]

Отражение плоской волны от поглощающей степы, —Мы должны теперь детальнее исследовать поведение звуковь волн,, падающих на поглощающие поверхности. Мы видели из предыдущих рассуждений, что во многих случаях поверхности реагируют локально, и поэтому их импеданс практически независим от угла падения. Мы выполним расчёты для этого случая, потому что результаты будут справедливы для многих типов звукопоглощающих материалов, а также ввиду того, что расчёты здесь проще, чем в других случаях. Поэтому в конце настоящей главы, а также в следующей главе, мы предположим, что акустические свойства поверхности описываются ее удельным акустическим импедансом, т. е. отношением давления в некоторой точке поверхности к нормальной скорости частиц воздуха на [c.398]

Если размеры излучателя больше длины звуковой волнц и функция /(5), описывающая распределение колебательной скорости, носит плавный характер, то для оценки импеданса излучения можно принять приближение Кирхгофа [63], согласно которому в любой точке звуковое давление зависит только от скорости в этой точке (локальный характер излучения), причем p v. Тогда, приняв v =Vof S), из выражения (1.30) получим [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...