Излучение интенсивность для черного тел

В табл. 36 приведены формулы, позволяющие вычислить Я, Ф12 и для типичных случаев теплообмена излучением. Формулы выведены в предположении, что интенсивность (яркость) излучения тела не зависит от направления. Это строго справедливо для черных тел п достаточно точно соответствует действительности для неметаллических поверхностей и окисленных металлов. [c.231]

Интенсивность излучения, испускаемого абсолютно черным телом на всех частотах (или длинах волн), называется интегральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела и получается интегрированием выражения для спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела по всему энергетическому спектру [c.28]

Зависимость излучения от температуры для реальных (серых) тел. Интенсивность излучения любого не черного тела на любой длине волны и при любой температуре всегда меньше ин-82 [c.82]

Отношение измеренной интенсивности излучения из расчета на слой единичной толщины к интенсивности абсолютно черного тела дает непосредственно исправленный коэффициент поглощения к %. Сила осцилляторов для системы полос Шумана — Рунге была определена путем исследования интенсивности излучения в чистом кислороде при сравнительно низких температурах 3000—4000° К, получающихся в прямой волне. [c.284]

В табл. 2-15 указано относительное возрастание интенсивности частичного излучения с длиной эффективной волны 0,65 мкм и интенсивности суммарного излучения, подсчитанных по уравнениям (2-92) и (2-93) для черного тела при изменении его температуры от 1000 до 2000 К. [c.193]

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Напомним еще раз, что закон Кирхгофа относится только к температурному излучению, и в случае, когда свечение обусловлено другими причинами, он не имеет силы. Так, например, при фото- или хемилюминесценции интенсивность свечения в целом ряде спектральных областей гораздо выше, чем у температурного излучения черного тела при температуре люминесцирующего тела. Закон Кирхгофа настолько характерен для температурного излучения, что может служить самым надежным критерием для распознавания природы свечения свечение, не подчиняющееся закону Кирхгофа, заведомо не является температурным. [c.694]

Действие яркостных пирометров основано на использовании зависимости спектральной интенсивности излучения Д (или спектральной яркости Вх) тела от его температуры. На рис. 9.7 представлена зависимость Д (для абсолютно черного тела) от Т для трех значений длины волны в видимом участке спектра. При Я = = 0,65 мкм повышение температуры от 1000 до 2000 К сопровождается возрастанием спектральной интенсивности Д в 6,42-10 раза. Аналогичные зависимости наблюдаются и для реальных тел. [c.184]

Для измерения яркостной температуры в видимой части спектра широко используются оптические пирометры с исчезающей нитью переменного и постоянного накала. Яркостная температура тела измеряется путем сравнения спектральной интенсивности излучения объекта измерения с интенсивностью излучения нити пирометрической лампы при одной и той же эффективной длине волны Хэ -При этом яркостная температура нити лампы устанавливается градуировкой по абсолютно черному телу (по его модели) или по специальной температурной лампе. [c.185]

Цветовые пирометры измеряют условную цветовую температуру. Цветовая температура реального тела Тц представляет собой такую температуру абсолютно черного тела, при которой отношение интенсивностей его излучения для двух длин волн Д ,// равно отношению Д,/Д, реального тела, имеющего действительную температуру Тд, для тех же длин волн, т. е. [c.189]

Закон Планка. В 1900 г. М. Планк, исходя из электромагнитной природы излучения и разработанной им квантовой теории, теоретически установил для абсолютно черного тела (индекс 0) зависимость интенсивности собственного излучения тела от длины волны и температуры [c.219]

Энергия излучения, испускаемая телом по отдельным направлениям, устанавливается законом Ламберта. Согласно закону Ламберта, поток излучения абсолютно черного тела в данном направлении пропорционален потоку излучения в направлении нормали к поверхности и косинусу угла между ними. Для интенсивности излучения закон Ламберта имеет вид [c.408]

Значение е изменяется от нуля до единицы. Степень черноты характеризует излучательную способность реального тела по сравнению с абсолютно черным телом. Степень черноты может зависеть от длины волны излучения. Различают спектральную е(Я, Т)=ех(Т) и интегральную г Т) степень черноты. Спектральная степень черноты для длины волны X и температуры Т определяется отношением интенсивности излучения реального тела /х Т) к интенсивности излучения /хо (Т) абсолютно черного тела при той же температуре. Твердые диэлектрики, имеющие шероховатую поверхность, обла- [c.408]

Если тело обладает непрерывным спектром излучения, а кривые зависимости интенсивности излучения от длины волны реального и абсолютно черного тел подобны, то такое тело называют серым. Для серых тел степени черноты и коэффициенты поглощения неизменны во всем спектре излучения е, = г и =А. [c.409]

Для упрощения практических расчетов введено понятие о так называемом сером- излучении или сером теле. Под серым излучением понимается такое излучение, которое аналогично черному имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волн при любой температуре в определенное число раз меньше, чем у черного тела. [c.251]

Для серых тел, у которых интенсивность излучения меньше, чем у черных тел при той же температуре, Е < Ео. Отношение Е/Ео < 1 называют степенью черноты серого тела = E/Eq. Пользуясь понятием [c.210]

Если теперь записать выражение (3-8) для длины волны 1.0, при которой спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела достигает максимального при данной температуре значения [c.77]

Поэтому для характеристики спектрального распределения интенсивности в падающем излучении при заданной температуре абсолютно черного тела и установления зависимости эффективного интегрального коэффициента ослабления к от этого распределения удобно в качестве определяющего масштаба подобия выбрать величину длины волны Хо, однозначно определяемую спектральным составом падающего черного излучения при заданной температуре источника. [c.77]

Тепловое излучение пламени на указанных пяти участках спектра длин волн связано лишь с излучением твердых частиц сажистого углерода (/хс). Для сравнения на каждом из графиков приведена кривая спектрального распределения интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре пламени I o- [c.122]

С увеличением температуры пламени спектральный состав излучения обогащается коротковолновыми составляющими, а максимум спектральной интенсивности излучения частиц сажистого углерода Хас смещается в сторону коротких длин волн по сравнению с максимумом спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела ко при температуре пламени. В среднем при температурах промышленных пламен это смещение составляет примерно 0,25 мк. Оно связано с характерной для малых частиц (р<С1) зависимостью коэффициента ослабления лучей ki от параметра дифракции р [c.125]

Аналогичное решение было принято в [Л. 2] для оценки влияния спектрального состава падающего излучения на поглощательную способность запыленного потока. Различие состояло лишь в том, что вместо длины волны использовалась длина волны o, отвечающая максимуму спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при заданной температуре Т. [c.151]

Здесь а (X) — спектральная поглощательная способность металла для нормального излучения, а / .о —спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела по Планку. [c.63]

Зависимость от Я для некоторых температур графически представлена на рис. 3-3. Из этого рисунка следует, что спектральная интенсивность излучения приданной температуре сначала быстро возрастает с увеличением длины волны до некоторого максимума, а затем постепенно убывает. Площадь, ограниченная кривой изменения от Л, и осью абсцисс, численно равна интегральному излучению черного тела Ео нри температуре этой кривой. Величина этой площади, а следовательно, и Ео может быть определена интегрированием уравнения Планка в пределах оо [c.37]

Кривые спектральной интенсивности излучения реальных тел располагаются при одной и той же температуре ниже кривой черного тела. В качестве примера на рис. 3-4 и 3-5 приведены зависимости для платины и вольфрама [Л. 125]. Общая форма кривых зависимости аналогична соответствующим кривым черного тела. Как и у черного пр.еО. [c.38]

Здесь /)о—интенсивность излучения абсолютно черного тела, определяемая по формуле (14-1) соответственно для температур [c.238]

Интенсивность собственного излучения можно выразить через интенсивность абсолютно черного тела и коэффициент поглощения величиной la idl. Тогда изменение интенсивности излучения за счет поглощения и излучения среды выразится разностью между поглощенной энергией и энергией излучения в слое толщиной dl (для равновесной системы), что приводит к дифференциальному уравнению (18-9). В нем, как и ранее, Ii—-спектральная интенсивность излучения в направлении / /о—спектральная интенсивность излучения абсолютно черного тела при температуре среды. Индекс Ь> здесь опущен ради упрощения записи. Зависимости (18-9) можно придать другой вид, учитывая, что согласно закону Кирхгофа (16-53) для поглощающей среды lQ=Tif4Tta [c.422]

Однако подобный анализ справедлив лишь для черного тела, ибо только оно дает сплошной спектр излучения. Для реальных тел нужно учитывать, что излучательная способность зависит от длины волны. При данной температуре длина волны, соответствующая максимуму излучения (для абсолютно черного тела), может быть найдена из (6.18). Если реальное тело при этой темепратуре обладает чрезвычайно низкой излучательной способностью, оно будет разогреваться все сильнее и сильнее (условно предполагаем, что теплота никуда не отводится), пока его температура не возрастет настолько, что длины волн, соответствующие максимуму интенсивности излучения, сместятся в ту область спектра, где из-лучательная способность тела будет высокой. Существуют ли такие материалы [c.142]

При исследовании лучистых потоков большое значение имеет распределение лучистой эпергии, испускаемой абсолютно черным телом по отдельным длинам волн спектра. Каждой длине волны лучей при определенной температуре соответствует определенная интенсивность излучения / х. Интенсивность излучения, или сиек-ральная (монохроматическая) интенсивность, представляет собой плотность лучистого потока тела для длин волн от Я до Я -h dX, отнесенная к рассматриваемому интервалу длин волн dX [c.460]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Для нахождения интенсивности излучения пламени /пл при данной длине волны X используется закон Кирхгофа, согласно которому отношение излучательной способности нечерного тела к его поглощательной способности равно излучательной способности абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре. Считая, что интенсивность излучения /дл выражает излучательную способность пламени, получаем [c.254]

Из уравнения (5-21) видно, что с ростом спектральной оптической толщины слоя а 1 суммарная спектральная интенсивность излучения с поверхности(О растет и при i>3 практически достигает спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела /ov при температуре, равной температуре газа в объеме. Вне полос спектра поглощения газа величина ,==0 из соотношения (5-21) следует, что в этих участках спектра излучение газового объема отсутствует. Выражение (5-21) определяет интенсивность излучения по направлению нормали к поверхности плоского слоя. Плотность полусферического излучения с поверхности Е , можно найти, если рассмотреть также иные направления, по которым излучение пересекает граничную поверхность. Выражение для интенсивности излучения в произвольном направлении п (рис. 5-21) определяется тем же уравнением (5-21), если в нем толщину слоя газа I заменить на длину пути луча в этом направлении / =// osO. Если подставить это соотношение в (в), то после вычислений получим [c.174]

Как будет показано ниже, полученные критериальные связи могут быть использованы для обобщения опытных данных по спектральным и интегральным коэффициентам ослабления различных моно- и полифрак-ционных дисперсных систем. В последнем случае применительно к интегральному излучению вместо параметра р вводится обобщенный параметр ро, который определяется в зависимости от осредненного размера частиц d и длины волны Хо, соответствующей максимуму спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при температуре дисперсной системы. [c.18]

Для монохроматического излучения отношение спектральной интенсивности излучения тела к его спектральному коэффициенту поглощения при заданной температуре и длине волны у всех телодно и то же и равно спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же температуре и длине волны. [c.44]

Ниже рассматриваются элементы теории оптической пирометрии, основанной на измерении яркости только в видимой части спектра излучения (Х = 0,4 -0,8 мк). В этом диапазоне длин волн при температурах излучателей, обычно встречающихся в печах, (<3 000° К) для определения спектральных характеристик интенсивности пзлучепия может быть использована формула Вина (3-3). Спектральная яркость излучения черного тела при температуре Т на основе этой формулы представляется в следующем виде [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...