Ориентация частиц

Основные конструктивные особенности накопителей типа Винчестер следующие герметизация магнитного носителя использование магнитной ориентации частиц оксида па покрытии диска. За счет герметизации магнитного носителя, достигаемой использованием единого блока головка — носитель, уменьшен зазор между диском и магнитной головкой по сравнению с другими накопителями и соответственно повышена плотность записи. Частицы пыли диаметром 0,3 мкм и более отфильтровываются во избежание повреждения магнитного слоя носителя. За счет магнитной ориентации частиц оксида удалось уменьшить ширину магнитной дорожки. Однако при этом требуется повышенная точность механизма позиционирования головки. В накопителях типа Винчестер часто используется электронная система позиционирования. [c.42]

Другая особенность спина ядра и вообще любой микрочастицы состоит в том, что вектор спина является единственной величиной, характеризующей ориентацию частицы. Это неожиданное и сильное утверждение строго доказывается в квантовой теории. Нам придется принять его на веру и ограничиться рассмотрением следствий из него. Эти следствия таковы. Во-первых, из-за только что отмеченных флуктуаций (2.9) направления спина микрочастицу можно ориентировать в пространстве лишь с определенной точностью, которая тем ниже, чем меньше ее спин. Частицу с нулевым спином ориентировать вообще нельзя. Во-вторых, если частица обладает векторными или тензорными характеристиками любой природы, то все они должны выражаться через вектор спина. Так, любая векторная физическая величина А, характеризующая частицу, должна быть пропорциональна J [c.47]

А — коэффициент, учитывающий ориентацию частиц (для сферических частиц А = 1/3). [c.80]

В приведенных формулах 8, 81 и 8а, а также Л Л1 и Ла обозначают соответственно диэлектрическую проницаемость и обобщенную проводимость (коэффициент теплопроводности, электропроводности) композиции и отдельных компонент Р—объемное содержание компонент в композиции где п — число компонент к — коэффициент, учитывающий ориентацию частиц по отношению к ориентации поля и принимающий значения й = -ф 1 в случае совпадения направления ориентации частиц и поля к = —1 в случае взаимно перпендикулярного расположения частиц и поля. [c.80]

Изменение направления при возвратно-поступательном движении деталей не нарушает ориентацию частиц графита относительно рабочей поверхности металла. [c.11]

ATM-1 и графит склонны к некоторому снижению коэффициентов трения во времени, вследствие ориентации частиц графита в плоскости трения. [c.77]

Если частица имеет сложную форму, то ее сечение ослабления будет зависеть от пространственной ориентации частицы относительно направления движения реагирующего с ней фотона. В этом случае под величиной следует понимать его значение, среднее для все- [c.203]

Диэлектрическая анизотропия может возникнуть в результате некоторой специфики формования изделий (литье керамических деталей под давлением, прокатывание резины в вальцах, склеивание стеклопластика и т. д.), приводящей к ориентации частиц отдельных компонент гетерогенной среды [4]. Эта, так называемая, структурная анизотропия, как правило, не снижает прочности изделий, но может быть препятствием для их применения в ряде приборов современной радиоэлектроники. Кроме того, она затрудняет обнаружение и исследование остаточных напряжений. [c.58]

Теплофизические и механические свойства графита имеют значительные отклонения даже в пределах одной заготовки. Так, в процессе прессования материала методом продавливания происходит преимущественная ориентация частиц материала относительно направления приложения давления. [c.26]

Одним из способов создания клеевых соединений с теплопроводной клеевой прослойкой является ориентация частиц металлического ферромагнитного наполнителя вдоль силовых линий магнитного поля. Создание подобных систем требует проведения комплексных исследований факторов, которые могут оказать влияние на формирование клеевых соединений с оптимальными теплофизическими и прочностными характеристиками. К числу таких факторов относятся концентрация, форма и дисперсность наполнителя, напряженность магнитного поля, вязкость композиции, режим отверждения и т. д. [c.209]

Способ магнитной ориентации частиц наполнителя в клеевой прослойке наиболее эффективен при соблюдении следующих условий 1) наполнитель должен обладать ферромагнитными свойствами 2) клеевая композиция должна быть маловязкой 3) клеевая композиция должна иметь высокую скорость отверждения. [c.210]

Из характера расположения кривых видно, что чем выше температура жидкой композиции в условиях клеевой прослойки, тем при большем значении Н прослеживается начало повышения сопротивления R. Так, при 368 К начало повышения, R соответствует значению Я = = 780 Э, а при температуре 318 К значению Я = 430 Э. Полученные закономерности в изменении сопротивления R для неотвержденной прослойки в зависимости от Н при различной температуре объясняются тем, что с ростом температуры уменьшается магнитная индукция ферромагнитных частиц наполнителя, поэтому требуется большая величина Н для сохранения постоянного значения плотности упаковки частиц в цепочках. Следует отметить, что кривые зависимости R=f H) при различной температуре неотвержденной прослойки явно коррелируют с кривыми зависимости р=/(Я) [Л. 129] для блочных полимеров (р — удельное электрическое сопротивление). Это свидетельствует о единой природе особенностей ориентации частиц наполнителя и подтверждает предполагаемые причины и характер протекания этих процессов. [c.219]

Если форма частиц удлиненная, то более эффективными могут быть прямолинейные колебания, обеспечивающие определенную ориентацию частиц относительно отверстия. [c.349]

В предыдущей главе были получены формулы для сопротивления осесимметричных частиц, движущихся параллельно своим осям симметрии. Из симметрии таких частиц следует, что гидродинамическая сила, действующая на частицу, должна быть параллельна направлению ее движения. Прежде чем рассматривать другие случаи, для которых нет возможности воспользоваться такой симметрией, целесообразно исследовать влияние ориентации частицы на ее сопротивление в общих чертах. Это даст некую основу для использования как теоретической, так и экспериментальной информации о сопротивлении частиц более сложной формы. Изложение следует работам Бреннера [6—13]. [c.184]

Любое общее соотношение, связывающее вектор скорости и вектор силы, должно учитывать ориентацию тела или по отношению к вектору скорости набегающего потока, или (в случае оседающей частицы) к вектору силы тяжести. В работе Ганса [21] обсуждается влияние ориентации частицы на скорость падения для частного случая эллипсоидальной частицы. Позже Ландау и Лифшиц [331 привели общую формулу для влияния ориентации на силу, действующую на тело произвольной формы при обтекании его потоком жидкости. [c.184]

Сначала исследуем класс тел, для которых установившиеся состояния без вращения возможны при всех ориентациях частицы относительно направления силы тяжести. Это может быть тогда и только тогда, когда величина в скобках в (5.7.13) тождественно обращается в нуль. Если положить этот диадик равным нулю, затем умножить на К, то получим [c.230]

В работе [9] Бреннер дал обобщение предыдущего изложения на случай, когда главные трансляционные оси частицы могут быть ориентированы любым образом по отношению к главным осям ограничивающих стенок. Как мы сейчас покажем, с точностью до первого порядка по отношению размера частицы к размеру границы избыточное сопротивление частицы в поступательных движениях молено представить в виде симметричного тензора второго ранга (диадика), значение которого не зависит от формы и ориентации частицы. [c.336]

Для частиц, форма которых отлична от сферической, вслед ствие возникающих при этом сложностей достигнутый теорией успех не идет дальше анализа разбавленных систем. При сдвиговом течении разбавленной суспензии частиц последние переме-ш аются поступательно и враш аются. Если частицы деформируемы, они также будут изменять свою форму. Напомним также, что скорость диссипации энергии, вызванной наличием в потоке несферической частицы, зависит от ориентации частицы по отношению к главным осям сдвига. Если частица вращается, то эта скорость будет изменяться со временем. Поступательное движение свободно взвешенной частицы в сдвиговом поле может вызвать столкновения, даже когда сферы имеют один и тот же размер. Влияние столкновений может стать более значительным, если частицы сильно различаются по форме. При определенных условиях частицы образуют агрегаты или слипаются. Дальнейшее усложнение задачи может быть связано с эффектами броуновского движения. [c.527]

Как указывалось в разд. 9.5, изменения отражаются на кажущейся вязкости суспензии мелких частиц или макромолекул, вызывая неньютоновские эффекты даже тогда, когда частицы взвешены в жидкости, проявляющей ньютоновские свойства при течении. Одной из простейших моделей, на которых можно объяснить особенности поведения суспензии, обусловленные формой частиц, является модель эллипсоидальной частицы. Ориентация частиц по отношению друг к другу будет зависеть от противоположных эффектов, представленных ориентирующим влиянием поля сдвигового течения и дезориентирующим влиянием наложенного случайного броуновского движения. [c.543]

Выше отмечалось, что верхний бейнит имеет перистое строение, а нижний — игольчатое. Это различие в микроструктуре бейниту придают кристаллы феррита. Однако феррит в бейните может и не иметь игольчатой формы. Встречается бейнит зернистый и столбчатый. Если температура отпуска мартенсита совпадает с температурой промежуточного превращения, то микроструктура бейнита и отпущенного мартенсита имеет большое сходство, затрудняющее идентификацию бейнита. Характер расположения карбидных частиц в кристаллах верхнего и нижнего бейнита различен в верхнем бейните карбидные частицы расположены между пластинами феррита, а в нижнем — только внутри пластин. Замечено, что карбидные частицы в углеродистых сталях имеют вид маленьких стержней, одинаково ориентированных в пределах одного первичного зерна аустенита. Однако в различных зернах ориентация частиц различна. [c.19]

Следовательно, агломерация частиц увеличивает коэффициент Эйнштейна и вязкость суспензии. Для крупных агломератов с кубической упаковкой сфер в них коэффициент Эйнштейна близок к 4,77 [5]. Если частицы имеют форму вытянутых эллипсоидов или цилиндрических палочек с хаотической ориентацией осей, коэффициент Эйнштейна также увеличивается [6]. На рис. 7.1 приведены значения как функции отношения ЫО (где Ь — длина большой оси эллипсоида или длина цилиндра, О — длина малой оси эллипсоида или диаметр цилиндра) для хаотической ориентации частиц при малых скоростях сдвига [6]. При высоких скоростях сдвига наблюдается ориентация частиц, что приводит к уменьшению эффективного значения к . [c.223]

В случае жесткого динамометра через 20 ч после начала опыта был достигнут установившийся режим течения, причем кривая т (7) была плавной. При использовании мягкого динамометра происходили колебания напряжения так, что (сравните точки С и на ломаной ОС. . . J). Это снижение величины вызвано ориентацией частиц дисперсной фазы в процессе быстрого натекания деформации при переходе через предел прочности, что в случае пластичных систем сильно влияет на их сопротивление деформированию. Увеличение скорости враш,ения внутреннего цилиндра (участка Я/и Я / ломаной ОС.. . J кривой ОС. .. / ) снимает колебания напряжения и довольно быстро приводит к достижению установившегося режима течения. Переход снова на низкую скорость привода уже не сопровождается развитием колебаний напряжений — легко достигается установившейся режим течения. Это поясняет рекомендованный выше прием достижения Густ у пластичных систем при очень низких скоростях деформаций путем предварительного их деформирования с более высокой скоростью. [c.81]

Для частиц не шарообразной формы сила сопротивления зависит от направления движения она может быть написана в виде aikVk, где а, — симметрический тензор (см. (20,15)). При вычислении подвижности надо произвести усреднение по всем ориентациям частицы если а, а , аз — главные значения симметрического тензора а,, то мы получим [c.331]

В напряженном теле изостаты совпадают с линиями главных напряжений. По известным Пх и Пу находятся величины главных напряжений. При структурной анизотропии изостаты совпадают с линиями преимущественной ориентации частиц отдельных компонент гетерогенной среды. [c.61]

А. с. обычно классифицируют по типу симметрии их структуры, к-рая характеризуется распределением частиц в пространстве и корреляцией между ними. Это связано с тем, что симметрия любого физ, свойства не может быть ниже симметрии структуры среды Неймана принцип), в случае трёхмерного упорядочения частиц (кристаллич, решётка) существуют всего 32 точечные группы симметрии А. с. (кристаллич. классы). Если же пространственное упорядочение частиц является только двумерным (одномерным) или отсутствует вовсе (жидкие кристаллы и анизотропные жидкости), то число типов симметрии А. с. возрастает и определяется, напр., взаимной корреляцией между ориентациями частиц. Такие фазовые состояния вещества, промежуточные между кристаллом и изотроппой жидкостью, наз. мезоморфными состояниям и, [c.84]

В диапазоне высоких УЗ-частот для получения и регистрации акустич. голограмм используются разнообразные методы визуализации звуковых полей, а их восстановление в подавляющем большинстве случаев осуществляется оптич. способами. Наиб, раснростране-иие в Г. а. получили методы, основанные на повгдеро-моторных эффектах,— деформации поверхности раздела двух сред, изменения ориентации частиц в звуковом поле и т. д. Наиб, часто используется метод поверхностного рельефа, основанный па способности жидкости деформироваться под воздействием радиац- давления [c.513]

Примерами сред с частичной ориентацией частиц являются полимерные и др. плёнки н волокна макромолекул, жидкие кристаллы и разл. биол. объекты. [c.69]

В этой главе будет рассмотрено поведение небольшого числа жестких частиц, медленно движущихся в вязкой жидкости под действием внешних сил, в частности силы тяжести. Частицы считаются находяпцимися достаточно близко друг от друга, так что имеет место их гидродинамическое взаимодействие. Предполагается также, что частицы достаточно удалены от ограничивающих жидкость стенок, так что окружающую их жидкость можно рассматривать как безграничную. Основное внимание сосредоточим преимущественно на ситуациях, когда жидкость на бесконечности покоится. Степень взаимодействия частиц зависит в общем случае от следующих параметров а) формы и размеров частиц б) расстояний между ними в) ориентаций частиц относительна друг друга г) ориентации каждой частицы относительно направления силы тяжести д) скоростей поступательного и вращательного движения частиц по отношению к жидкости на бесконечности. [c.271]

Во всех рассмотренных случаях броуновским движением пренебрегали. Если же иметь дело с очень маленькими частицами, например макромолекулами, то броуновское движение будет основным фактором, влияющим на ориентацию частиц. Броуновское движение увеличивает вязкость, разупорядочивая положение частиц по отношению к потоку жидкости, так что ориентации частиц относительно главных осей сдвига не соответствуют минимизации диссипации энергии. Фриш и Симха [13] приводят обзор ряда работ, в которых рассматривается влияние броуновского движения на мелкие частицы, имеющие форму сильно вытянутых сфероидов. Во всех случаях избыточная вязкость при заданном отношении характерных размеров частиц пропорциональна объемной концентрации, как и в формуле Эйнштейна. Для эллипсоидов вращения, у которых большая ось равна Ui, а малая 2, Кун и Кун [25] получили следующие приближенные выpaжeнияi (Р = i/ag) [c.531]

Предполагая, что из-за броуновского движения ориентация частиц вполне хаотична, Симха получает окончательно следующее соотношение [c.532]

Лнхтенекер [5], исходя из уравнения Максвелла для разбавленных дисперсий, вывел уравнение, которое, как полагают, является справедливым для коэффициентов проводимости композиционных материалов с любой конфигурацией и ориентацией частиц наполнителя. Это уравнение можно записать следующим образом [c.293]

В случае плоскостно-линейной ориентации частицы считают трехосными эллипсоидами с постоянным отношением осей 1 — в направлении прокатки — в поперечном направлении в плоскости прокатки Оз — в высотном направлении перпендикулярно плоскости прокатки три сечения имеют соответственно индексы 12, 23 и 13. Измеряют ареальные числа изображений частиц на каждом из них [c.84]

Для материалов самой различной природы на кривых т ("i)) могут быть максимумы. Г. В. Виноградовым и К- И. Климовым было показано [8], что у пластичных дисперсных систем, слабо релаксирующих в области упругих деформаций, переход через этот максимум обусловлен прежде всего разрушением трехмерного структурного каркаса, образованного кристаллической дисперсной фазой. Если частицы дисперсной фазы анизодиаметричны, то переход через максимум на кривых т (7) сопровождается одновременно разрушением структурного каркаса и ориентацией частиц в направлении деформирования. Процесс изменения структуры пластичных систем, сопровождающийся более или менее резким снижением сопротивления при переходе через максимум на кривых т (у), Г. В. Виноградов предложил именовать переходом через предел сдвиговой прочности. В последующ,ем для пластичных дисперсных систем было установлено [21 ], что переход через предел прочности — это переход от упрочнения в процесс деформирования материалов с неразрушенным структурным каркасом к разупрочнению под влиянием его разрушения. При испытаниях по методу Q = onst это разупрочнение представляет структурную релаксацию напряжения, т. е. его снижение под влиянием изменения, прежде всего разрушения, структуры материала. [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...