Излучение серое

Большинство реальных твердых тел с определенной степенью точности можно считать серыми телами, а их излучение — серым излучением. [c.464]

Энергия интегрального излучения серого тела равна [c.464]

Величину С = еС вт/ м -°К ) называют коэффициентом излучения серого тела. Величина С реальных тел в общем случае зависит не только от физических свойств тела, но и от состояния поверхности или от ее шероховатости, а также от температуры и длины волны. Значения 25-2 коэффициентов излучения и степеней [c.464]

Излучение газообразных тел резко отличается от излучения твердых тел. Одноатомные и двухатомные газы обладают ничтожно малой излучательной и поглощательной способностью. Эти газы считаются прозрачными для тепловых лучей. Газы трехатомные (СО2 и НаО и др.) и многоатомные уже обладают значительной излучательной, а следовательно, и поглощательной способностью. При высокой температуре излучение трехатомных газов, образующихся при сгорании топлив, имеет большое значение для работы теплообменных устройств. Спектры излучения трехатомных газов, в отличие от излучения серых тел, имеют резко выраженный селективный (избирательный) характер. Этн газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных интервалах длин волн, расположенных в различных частях спектра (рис. 29-6). Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. Когда луч встречает [c.472]

Определение коэффициентов излучения серых тел [c.530]

Рис. 1-5. Спектральная плотность излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Г=1200 К.

С=8-Со - коэффициент излучения реального тела, Вт/(м - С). Спектр излучения серых тел подобен спектру излучения абсолютно черного тела (рис. 6.3). Большинство реальных тел с определенной степенью точности можно считать серыми. [c.58]

Применение метода сферических гармоник при расчетах теплообмена излучением в диффузионном приближении. Эффективным средством решения уравнения переноса является метод сферических гармоник. Этот метод достаточно хорошо разработан в приложении к решению кинетического уравнения переноса нейтронов. Запишем уравнение переноса излучения в предположении, что процесс является стационарным и рассеянием можно пренебречь, излучение серое. Кроме того, предположим, что излучение находится в локальном термодинамическом равновесии и, следовательно, спонтанное испускание излучения зависит только от локальной температуры Т. Тогда [c.175]

Излучение серое 154 Интеграл Клаузиуса 44 [c.458]

Как видоизменяется запись закона Стефана — Больцмана, если его применить к серым телам Что называется коэффициентом излучения серого тела [c.183]

Рис. 7-4. Спектр излучения серого тела в сравнении со спектром излучения черного тела.

Между способностями тела к излучению и поглощению существует зависимость, известная под названием закона Кирхгофа отношение излучательной способности тела к его поглощательной способности есть величина постоянная для всех твердых тел. Для излучения серых тел закон Кирхгофа запишется так [c.254]

Степень черноты тела - отношение плотностей потока излучения серого тела и абсолютно черного тела при той же температуре. [c.127]

Закон Кирхгофа отношение плотности потока излучения серого тела к его поглощательной способности не зависит от природы тела и равно плотности потока излучения абсолютно черного тела при той же температуре. [c.127]

Основные нормы безопасности при защите от излучения . Серия изданий по безопасности, № 9, МАГАТЭ, Вена, 1963. [c.170]

Излучение серых тел. Излучение серого тела характеризуется, как и излучение абсолютно чёрного тела, волнами всех длин, от X = О до X = ос. Спектр излучения и здесь непрерывен однако в сравнении с чёрным телом интенсивность излучения серого тела для каждой длины волны понижена при всех температурах если — интенсивность излучения У) [c.501]

Следует отметить, что появление шероховатостей на разрушающейся поверхности несколько приближает характер излучения этой поверхности к излучению серого тела [Л. 11-15]. [c.332]

На рис. 2-4 приведены кривые спектрального распределения интенсивности излучения серых тел со степенями черноты от 0,9 до 0,5 при температуре 1200 К. Здесь же в качестве предельной кривой показана кривая о абсолютно черного тела. [c.50]

Рис. 2-4. Спектральное распределение интенсивности излучения серых тел в зависимости от их степени черноты при Т = 1200° К.

Однако в обоих этих случаях месторасположение максимума спектральной интенсивности излучения серого тела будет такое же, как и у абсолютно черного тела, имеющего ту же температуру, что и данное серое тело. [c.51]

На основании закона Кирхгофа и формулы Планка распределение интенсивности в спектре собственного излучения серых тел описывается формулой [c.51]

Собственное полное, или интегральное, излучение серых тел в соответствии с формулой Стефана—Больцмана равно [c.51]

Все опытные данные показывают, что степень черноты трехатомных газов Oj и Н О уменьшается с увеличением их температуры. Интегральное излучение этих газов характеризуется несколько более слабой зависимостью от температуры, чем излучение серых твердых тел. Излучение паров углекислоты СО2 пропорционально абсолютной температуре газа в степени 3,5, а излучение водяного пара Н2О —кубу абсолютной температуры. [c.180]

На практике для упрощения методики расчетов условно принимают, что излучение этих газов, так же как и излучение серых твердых тел, пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. При этом вводятся 180 [c.180]

Как известно, наличие в газообразной среде мельчайших частичек сажистого углерода практически не изменяет селективных свойств среды, так ак эти частицы соизмеримы по величине с длинами волн теплового излучения, напротив, наличие в газе значительно более крупных частиц пыли приближает излучение такой запыленной среды к излучению серых тел. В этом случае зависимость, коэффициентов излучения и поглощения от температуры и длины волны может не учитываться. [c.228]

Во многих практических случаях поверхности тел, с которыми приходится иметь дело в печах, покрыты пленкой окислов металлов, пылью и имеют значительную шероховатость. При больших значениях и е, свойственных многим таким поверхностям, скорость изменения от I не так уже высока. Это приближает спектр излучения таких поверхностей к спектру излучения серого тела. Однако следует иметь в виду, что реальные поверхности, даже при тождественном с серым телом спектре излучения, будут отличаться от идеально- [c.41]

В качестве примера вычислим степень отклонения эффективного излучения серого тела от излучения черно- [c.61]

Качественная картина спектра излучения серого газа, имеющего температуру 7V, при различных 5 приведена на рис. 16-2. При 5 = 00, а практически при 15 4,0 серая среда излучает как черное тело (спектральная интенсивность излучения ее равна С уменьшением 5 спектральная интенсивность излучения снижается в соответствии с формулой [c.283]

Зависн.мость (18.16) — математическое выражение закона Кирхгофа отношение плотности потока излучения серого тела к его поглощательной способности не зависит от природы тела и равно плотности потока излучения абсолютно черного тела при той же температуре. [c.222]

Результирующая плотность потока излучения серого тела <7рез = Е — AEq. Если Г = Го, то = 0, так что [c.233]

Большую роль в технике играет понятие о так называемых серых телах и сером излучении. Серым называется неселективный тепловой излучатель, способный излучать сплош1юй спектр, со спектральной излучатель-ностью Mx,th для волн всех длин и при всех температурах, составляющей неизменную долю от спектральной излучательности черного тела Л /,т. е. [c.389]

В дальнейшем для упрош,ення выводов будем считать, что коэффициент излучения серого тела не зависит от температуры. [c.390]

Закон Стефана — Больцмана может быть применен к так называемым серым телам. Лол ними понимают такие тела, спектр излучения ко-Таблица 14-1 торых подобен спектру абсолютно черного тела и отличается от него только тем, что при одной и той же температуре каждая ордината интенсивности излучения серого,тела составляет одну и ту же долю от сходственной ординаты абсолютно черного тела (рис. 14-4). [c.185]

Применение закона Стефана — Больцмана для серого тела является строгим в той мере, в какой строго постоянной, не зависящей от температуры, остается степень черноты. Однако в действительности степень черноты (относительный коэффициент излучения) серого тела зависит от природы тела, температуры, состояния поверхности и в большинстве случаев определяется экспериментальным путем. Коэффицент излучения в этом случае характеризует интенсивность собственного излучения тела. Количественно -коэффициент излучения равен потоку собственного излучения, [c.373]

По закону Кирхгофа плотность соб-ствешюго излучения серого тела [c.153]

Предположим, что каждый элемент наружное поверхности стенок муфельной печи (рис. 9-13) получает от пламенного или электрического источника одинаковый удельный тепловой поток в общем случае изменяющийся во времени. Тепло, полученное поверхностью пройдя полностью или частично через стенку, далее передается путем излучения серой поверхностью Рот через лучепрозрачную сре- [c.150]

Расчеты лучистого теплообмена в системах из твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой, в настоящее время проводятся по уравнениям, строго справедливым лишь для серого излучения. Вместе с тем реальные тела, как отмечалось выше, имеют спектры излучения в большей или меньшей мере отличающейся от спектра излучения серого тела. Имеется предложение учитывать отличие действительного спектра излучения тел от серого путем введения в расчетные уравнения интегральной поглощательной способности несерых тел ио отношению к падающему потоку излучения [Л. 194, 97]. Однако при строгой постановке задачи эти уравнения использовать нельзя, так как поглощательная способность, зависящая от сложного, отличного от серого, спектрального состава излучения тел, не может быть задана параметрически. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...