Энергии уравнение одномерное

Уравнение энергии такого одномерного течения получим из (90) и (87) [c.238]

Нестационарное одномерное течение идеального газа. Используя уравнения состояния, уравнения сохранения массы, импульса (количества движения) и энергии, описывающие одномерное нестационарное течение идеального сжимаемого газа, можно записать в следующем виде [c.33]

Основными уравнениями одномерного движения несжимаемых жидкостей являются уравнение сохранения массы, уравнение импульса, моментов импульсов и уравнение энергии, или уравнение Бернулли. [c.96]

Существует очевидное сходство между этим методом рассмотрения движения волчка и методом эквивалентного потенциала , применявшимся в главе 3 для центральных сил. Действительно, модифицированное уравнение энергии (5.52) можно рассматривать как уравнение одномерного движения точки, масса которой равна It, а потенциальная энергия равна [c.189]

Слева стоит кинетическая энергия, деленная на ш, а первый член справа с точностью до знака равен потенциальной энергии, деленной на т. Поэтому W означает постоянную энергии, также деленную на т. Наше уравнение (6.7) имеет ту же форму, что и закон сохранения энергии при одномерном движении [уравнение (3.8)]. [c.62]

Полученное уравнение одномерного неустановившегося движения есть уравнение движения идеальной жидкости в канале переменного сечения. Последнее слагаемое в этом уравнении представляет собой инерционный напор, т. е. изменение в единицу времени кинетической энергии массы жидкости, заключенной между сечениями / и 2, отнесенное к весовому расходу. [c.337]

Уравнения энергии для одномерного установившегося потока [c.9]

Общее дифференциальное уравнение распределения скоростей вдоль оси трубы переменного сечения получается с помощью трех уравнений одномерного потока неразрывности, количества движения и энергии. Для адиабатического течения газа в трубе имеем [c.74]

Уравнение энергии. При одномерном течении идеальной жидкости в изолированной трубке тока, т. е. при отсутствии теплообмена и подводимой или отводимой работы, уравнение количества движения в форме (2.37) и уравнение энергии тождественны. [c.53]

Уравнение сохранения энергии для одномерного потока двухфазной среды по аналогии с (2.57) представим в таком виде [c.317]

Не вдаваясь в детали отдельных исследований (о них речь будет идти ниже), напишем основные уравнения гидродинамики и энергии в одномерном виде для течения смеси в каналах постоянного сечения (трубах). [c.29]

Пользуясь средними во времени и по сечению потока величинами, можно написать уравнение энергии в одномерном виде. Под q будем подразумевать поток тепла к смеси извне, от стенок трубы, пренебрегая теплопроводностью по направлению течения. [c.31]

При рассмотрении задач об одномерном течении сжимаемых жидкостей будут важны четыре соотношения. Это уравнение состояния для жидкой среды, первый закон термодинамики в форме уравнения энергии, уравнение неразрывности и уравнение количества движения. [c.309]

Рассмотрим безграничный однородный поток вязкого газа, параллельный оси Ох и направленный в положительную сторону оси из трех компонент скорости и, V, ю при этом остается лишь одна и. Будем предполагать движение стационарным и одномерным, зависящим лишь от одной координаты х. Выведенные в начале главы дифференциальные уравнения движения, вместе с уравнением баланса энергии, уравнением Клапейрона и уравнением зависимости коэффициента вязкости от температуры, которую примем за степенную, в этом случае значительно упростятся и в размерных величинах примут вид [c.643]

Если перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. вклад кондуктивного и конвективного теплообмена пренебрежимо мал), уравнение сохранения энергии в одномерном случае для среды, содержащей источники энергии с плотностью потока объемного излучения g(i/), имеет вид [см. (8.186)] [c.321]

Рассмотрим прямолинейное движение сжимаемого вязкого газа, параллельное оси Ох и направленное в положительную сторону оси нз трех компонент скорости (и, V, хг>) при этом остается лишь одна м будем предполагать движение стационарным и одномерным, зависящим лишь от одной координаты X. Выведенные в 77 дифференциальные уравнения движения, вместе с уравнениями баланса энергии, уравнением Клапейрона и уравнением зависимости коэффициента вязкости от температуры в этом случае значительно упростятся и примут вид [c.510]

Тогда уравнениями переноса массы, количества движения и энергии для одномерного установившегося движения одноатомного газа будут [c.140]

Выше было показано, что существует автомодельное решение уравнений одномерного нестационарного движения совершенного газа, соответствующее постоянной энергии в возмущенном слое, т. е. мгновенному точечному выделению энергии или силь-ному взрыву. Такая схема применима в том случае, когда размер и мз сса заряда или взрывного устройства много меньше размера образовавшейся взрывной зоны и массы вовлеченного в нее газа. Ударная волна при взрыве возникает за счет внезапного нагрева и повышения давления газа. В реальных условиях сильной взрыв<ной ударной волне сопутствуют различные физические процессы излучение, химические реакции и т. д., но основные газодинамические закономерности таких течений можно изучить на примере совершенного газа К [c.242]

Пример 12.8. Получение кинематических уравнений одномерного движения под действием квазиупругой силы. Интеграл энергии для квазиупругой силы известен [c.127]

Рассмотрим основные уравнения одномерного движения сжимаемой жидкости, необходимые для описания процесса преобразования энергии в турбинной ступени и ее расчета уравнения состояния, неразрывности (расхода), количества движения и сохранения энергии. [c.39]

Основные уравнения одномерных потоков, приведенные в предыдущем параграфе, позволяют рассчитывать течения в каналах турбомашин. Из уравнения сохранения энергии (2.13) следует, что при [c.42]

Это уравнение можно истолковать как уравнение одномерного радиального движения с эффективной потенциальной энергией [c.105]

Гидравлический расчет сверхзвукового диффузора основан на уравнениях одномерного течения. С помощью уравнения энергии определяется энергетический к. п. д. диффузора по формулам (7-16) и (7-16а). [c.412]

Простейшей возможной физической системой является частица с массой т, движущаяся в направлении х без воздействия на нее силы. Одномерное волновое уравнение для этой системы получается из уравнения (2-12). Для этой системы переменные у и 2 — постоянные параметры и потенциальная энергия равна нулю. Следовательно, уравнение (2-12) принимает вид [c.76]

Если остановиться на методах расчета распределения потока вдоль каналов с путевым расходом, разработанных в одномерном приближении без учета структурных неоднородностей, вызванных оттоком или притоком массы, то к получаемому при этом уравнению движения различные исследователи приходят двумя основными путями исходя из уравнения импульсов [80, 104] и уравнения энергии [29, 39, 121 ]. В случае изолированных раздающего и соответственно собирающего каналов (см. рис. 10.29, а и б) получается следующее дифференциальное уравнение [73] [c.294]

При построении тепловой модели шпинделя принимаются следующие допущения основной источник теплообразования — энергия, которая выделяется от трения в опорах теплота поступаем через торцовые поверхности шпинделя в местах закрепления подшипников задача рассматривается как одномерная, и температура изменяется только по длине шпинделя теплофизические параметры являются постоянными теплоотдача с боковых поверхностей шпинделя незначительна. При таких допущениях уравнение теплопроводности шпинделя с граничными условиями второго рода имеет вид [c.53]

Рассмотрим сначала одномерное стационарное равновесное течение газожидкостной смеси в канале. Уравнения неразрывности, Навье—Стокса и энергии (1.3.1)—(1.3.3) в данном случае имеют вид [c.187]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

Как уже отмечалось ранее, в одномерной задаче энергия излучения равна радиальному тепловому потоку, который проходит через покрытие. При допущении, что в случае тонких покрытий, когда пг—можно применить уравнение для теплопроводности через плоскую стенку, получена расчетная формула теплопроводности материала покрытия [c.131]

Здесь г]) — волновая функция координат х, у, z) Е — полная энергия и V —потенциальная энергия частицы. Для одномерного случая уравнение упрощается [c.127]

Уравнения сохранения массы, импульса и энергии, уравнения состояния фаз и межфазного гепло- и массообмена. В квази-одномерном приближении уравЕШипя сохранения массы и им- [c.138]

По своему общему виду (1.217) совпадает с выражением (1.118), которое было написано для одномерного случая, только теперь эквивалентная потенциальная энергия имеет вид U г)М 12тг , т. е. представляет собой сумму потенциальной энергии и центробежкой иотен-г иальиой энергии. Уравнение (1.217) может быть, в точ-кости так же, как и (1.118), решено в квадратурах, причем мы получим [c.19]

Применение основных представлений учения о фазовых превращениях для описания процессов конденсации в паровых турбинах [1—3 ] имеет большое значение в развитии теории турбин. В настоящее время развиваются и усовершенствуются инженерные методы расчета различных процессов во влажно-паровых турбинах [4—6]. Ниже излагаются основные положения разработанной в ЦКТИ методики расчета влажно-паровых турбин с учетом неравновесной конденсации. Используется система уравнений одномерного стационарного течения влажно-парового потока при наличии неравновесных фазовых переходов [2, 6]. Система включает уравнения сохранения массы, количества движения и энергии, уравнения состояния и кинетические уравнения, описывающие процессы влаговыделения. [c.102]

Рассмотрим одномерное установившееся течение идеальной жидкости при отсутствии подвода массы, теплоты и механической энергии. Уравнение неразрывности (3.1) запишется в прежнем виде, однако при условии т = onst [c.35]

Чтобы максимально облегчить понимание проблем, которые возникают при конструировании разностных схем для уравнений механики сплошной среды, ограничимся рассмотрением законов сохранения массы, количества дви зкения и энергии в одномерном случае в виде (1.131) — (1.133). Система трех уравнений (1.131) — (1.133) содержит семь искомых функций (Р, V, Е, 17, 8, 82, д) от двух независимых аргументов (t — время, г — эйлерова координата). Динамические процессы в твердых телах протекают за времена настолько малые, что теплопроводность не успевает повлиять на термодинамические характеристики вещества. Поэтому в урав- [c.217]

Здесь соотношения (3.1) - интегралы уравнений сохранения массы, импульса и энергии для одномерного течения среды в целом и, р, Н -ее скорость, давление и энтальпия). В этих интегралах отсутствуют члены, соответствующие электрогазодинамической силе и джоулевой диссипации, что обусловлено малостью параметра электрогазодинамического взаимодействия [4]. Однако в данных условиях влияние электрических эффектов на распределение газодинамических параметров проявляется опосредованно возникающая конденсация на ионах усиливает общий конденсационный процесс, что приводит к росту массовой концентрации и к увеличению выделения тепла. Таким образом, реализуется чрезвычайно интересная ситуация - малые энергетические затраты на поддержание коронного разряда вызывают конечное изменение газодинамических параметров. Коронный разряд, в данном случае, представляет собой спусковой механизм для интенсификации конденсации [4. [c.685]

Течение газа в любом участке камеры смешения подчиняется трём основным уравнениям уравнению сохранения энергии, уравнению сохранения массы и уравнению количества движения. Этих уравиений достаточно для оиределения трёх параметров смеси газов в выходном сеченпи камеры смешения, если поток здесь можно считать одномерным. Три параметра полностью характеризуют состояние газа и позволяют найти любые другие его параметры. По ним же можно, если это требуется, найти потери энергии прн смешении потоков. Таким образом, здесь, так же как при решении задачи о скачке уплотнения, мы не вводим в исходные уравнения никаких условий о необратимости процесса, одпако после решения их приходим к результату, который соответствует теченню с потерями, т. е. росту энтропии. [c.313]

Оставшаяся симметрия, называемая натуральной симметрией уравнения Шрёдингера , выражается теоремой о том, что фиф являются независимыми решениями уравнения Шрёдингера, соответствующими одной и той же энергии, если ф — комплексное решение, а потенциальная функция действительна. Но решениям и Ч уравнения (61.49) сопряжены решеиия и Таким образом, симметрия кривых энергии в одномерном случае по отношению к началу координат обусловлена натуральной симметрией ) уравнения Шрбдингера. [c.309]

В диффузорах происходит преобразование кинетической энергии пото ка в энергию давления. Уравнения одномерного течен ия (гл. 2) показывают, что такой процесс при дозвуковых скоростях можно О суцдествить в трубе с увеличивающимся вдоль потока сечением. [c.382]

Перейдем теперь к построению моделй нестационарного одномерного гомогенного течения газожидкостной смеси. Уравнения неразрывности, Навье—Стокса и энергии (5. 2. 1)—(5. 2. 3) в этом случае приобретают следующий вид [c.190]

Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной но сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, при переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

Течение газа в любом участке смесительной камеры описывается тремя уравнениями сохранения энергии, массы и количества движения. Если поток газа в выходном сечении камеры считать одномерным, т. е. полагать процесс выравнивания параметров смеси по сечению полностью закончившимся, то указанных трех уравнений достаточно для определения трех параметров потока в выходном сечении по заданным начальным параметрам газов на входе в камеру. Три параметра, как известно, полностью характеризуют состояние потока газа и позволяют найти любые другие его параметры. В частности, если это требуется, по величине полного давления смеси Ps можно определить потери в процессе смешения потоков. Таким образом, при составлении основных уравнений мы не вводим никаких условий о необратимости процессов, однако после решения уравнений приходим к результату, который свидетельствует о том, что в рассматриваемом процессе есть потери полного давления, т. е. рост энтропии. Аналогичное положение возникало при решении задачи о параметрах газа за скачком уилотнения, которые, кстати сказать, определялись по начальным параметрам потока теми же тремя уравнениями. [c.505]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...