Ось действительная

Наглядные изображения имеют и другие недостатки. Рассмотрим их на примере изображения куба (рис. 2), На различных правильно построенных наглядных изображениях куба (рис. 2, а, б, в) не видно прямых углов, хотя в действительности все они прямые. На рис. 2, г, д изображен тот же куб, причем рис. 2, д дает представление о действительных углах и сторонах куба. Однако по одному изображению (на- [c.7]

Размеры детали проставляют на чертежах независимо от масштаба изображения, следовательно, основанием для суждения о действительных размерах детали служат только указанные числовые величины размеров. Так, на чертеже корпуса прибора выносной элемент 1 (указатель 36) вычерчен в масштабе 5 1, а размеры даны действительные, т. е. такие, какие этот элемент должен иметь в готовом виде. [c.76]

Изображения должны выполняться в масштабах, предусмотренных ГОСТ 2.302-68. Желательно, но необязательно, применять масштаб М 1 1, дающий представление о действительных размерах детали. Мелкие детали, имеющие сложную форму, следует изображать в масштабах увеличения. Крупные детали несложной формы могут изображаться в масштабах уменьшения. [c.170]

По ГОСТ 2.109-73 чертеж развертки (полной или частичной) должен выполняться только тогда, когда изображение детали, изготовляемой путем гибки, не дает представления о действительной форме [c.198]

Следует отметить, что решение не будет тривиальным, если учитывать изменение Рр. Функцию Рр (х, у) в этом случае можно рассматривать как особый вид сжимаемости . Кроме того, из фиг. 8.4 легко усмотреть, что хорошо известные методы, например преобразование Хоуарта 1355], не дают никаких преимуществ, так как необходимо рассчитывать два вида линий тока ф и фр для жидкости и для частиц [731]. Однако имея приближенное решение, можно получить некоторое представление о действительном распределении скоростей и концентраций. [c.348]

Детали, изготавливаемые гибкой. Если изображение детали, изготавливаемой гибкой, не дает представления о действительных форме и размерах отдельных ее элементов, то на чертеже помещают частичную или полную ее развертку (см. рис. 12.14). На изображении развертки наносят только те размеры, которые невозможно указать на изображении готовой детали. [c.236]

Простановка размеров деталей, изготовляемых гибкой. При гибке деталь приобретает форму, соответствующую форме инструмента. На чертежах деталей, изготавливаемых из прутка, проволоки или листового материала гибкой, наносят размеры внутреннего контура, соприкасающегося, огибающего соответствующие формующие поверхности инструмента. При гибке труб (рис. 14.59) размеры относят к оси трубы. Если изображение детали, изготовляемой гибкой, не дает представления о действительной форме и размерах ее отдельных элементов, на чертеже помещают частичную или полную ее развертку (см. рис. 12.14). На развертке наносят только те размеры, которые невозможно указать на изображении деталей. [c.277]

Нетрудно видеть, что первый интеграл, записанный в формуле (8), свидетельствует о постоянстве модуля главного момента количеств движения твердого тела относительно неподвижной точки О. Действительно, так как оси х, у и 2 являются главными осями инерции твердого тела в точке О, то [c.527]

Следствие 3.8.5. (Интеграл энергии). Если две независимые идеальные линейные дифференциальные связи однородны Вх = 0, В2 = о (действительное перемещение материальной точки в любой [c.207]

Знак плюс у 5 (в данном случае я у з) указывает, что дви ение груза О действительно направлено вниз по наклонной плоскости, как и предполагалось. [c.371]

Совершенно иначе ведет себя быстровращающийся гироскоп под действием такой же силы Р (рис. 304), приложенной в точке А. Точка А согласно приближенной теории, начнет двигаться не в направлении действия силы Р, а, как это следует из теоремы Резаля, в направлении векторного момента этой силы относительно неподвижной точки О, параллельно оси Ох. При этом ось гироскопа вращается вокруг оси Оу. Действительно, гироскоп еще до действия силы имел кинетический момент Ко, направленный по оси гироскопа и равный Уг 1. так как гироскоп вращался только вокруг собственной оси Ог с угловой скоростью 1. По теореме Резаля скорость конца вектора Ко равна и параллельна векторной сумме моментов относительно точки О всех [c.467]

Заключение о действительности чисел Я заставляет полагать действительными и коэффициенты Aj. Следовательно, [c.234]

Теорема о действительности корней уравнения частот доказана. [c.234]

Коэффициенты О — действительные числа, предположить, что ао > 0. [c.262]

Теорема 4.9. Пусть (У], Т, Я) —конечный элемент, s —наивысший порядок производных, входящих в определение т О — заданное целое число р, q [, - -оо]—действительные числа, такие, что [c.190]

Вспомогательный симметричный тензор bik обращается в нуль при г- оо действительно, скорости турбулентного движения в бесконечно удаленных точках можно считать статистически независимыми, так что среднее значение их произведения сводится к произведению средних значений каждого множителя в отдельности, равных нулю по условию. [c.195]

Квантовая механика и теория относительности — более общие теории, чем классическая механика, и каждая из них углубляет наши знания о действительности. Квантовая механика позволяет получить законы классической механики в том частном случае, когда рассматриваются не микроскопические, а макроскопические тела. Законы классической механики могут быть выведены и из теории относительности в том случае, когда скорости тел малы по сравнению со скоростью света. Классическая механика полностью сохраняет свое практическое значение в той области явлений, для описания которых она была создана и в которой ее справедливость подтверждается опытом. [c.6]

Дополнительно привлекая установленные на опыте соотношения между потоками и термодинамическими си.пами, можно показать, что в соответствии со вторым началом термодинамики а О. Действительно, используя, в частности, закон теплопроводности Фурье о пропорциональности /д градиенту температуры [c.12]

Исходя из данных о действительном механизме процесса и условий, в которых протекает процесс, всегда можно схематизировать каждый из реальных процессов так, чтобы сделать возможным его термодинамический анализ. Следует отметить, что для вычисления работы и количества теплоты, составляющих главное содержание приложений термодинамики, не обязательно знать все особенности кинетики реального процесса. Вполне достаточно, чтобы наряду с внешними условиями, в которых протекает процесс, были известны конечные и, само собой разумеется, начальные состояния всех участвующих в процессе тел. С помощью функций состояния U, I, S, F, Ф, частные производные которых, как было показано ранее в 3.1, характеризуют физические свойства тел, можно анализировать любые как обратимые, так и необратимые процессы. Использование дифференциальных уравнений термодинамики, связывающих частные производные функций состояния с термическими параметрами и их производными, составляет суть термодинамического анализа. [c.158]

Из формулы (8.49) следует, что знак разности р (0) — / о определяется знаком sin 0, т. е. р (Q) — р s О при О < 0 < я и /J (0) — р < О при л < 0 с 2л. Распределение избыточного давления р (0) — /7 чо поверхности цилиндра показано в виде полярной диаграммы на рис. 8.13. Очевидно, такое распределение давлений должно создавать результирующую силу, не равную нулю. Эта сила направлена нормально линии центров (прямой, проходящей через центры Oj и О,). Действительно, из выражения (8.49) видно, что [c.315]

Это соотношение определяет стационарную амплитуду колебаний А . В общем случае А — комплексная величина. Если коэффициент усиления /Сус ( о)— действительная величина, то из (9.3.4) вытекают следующие два уравнения [c.317]

Отметим, что при построении решения и = /(Й) волнового уравнения требовалось выполнение соответствующих условий дифференцируемости /(О) по О. Действительно, если функция x,y,t) при вещественных значениях переменных принимает в плоскости комплексного переменного 2 = л + 1у значения, заполняющие некоторую область, то следует предположить, что функция /(О) аналитическая в этой области, В скрытой форме это предположение, как известно, содержит в себе уравнение Лапласа для действительной и мнимой частей функции /. Примером этого рода служит решение и = х у). Если же функ- [c.432]

Ис] одя нз этого, легко доказать теорему о равенстве проекции суммы векторов на какую-либо ось алгебраической сумме проекций этих векторов на ту же ось. Действительно, пусть d = а - - Ь -Ь + с тогда di = tl-i=(a-fb-f )-i = a-i-i-b-i + i = ai-l-bj(-f -i- сд и т. д. [c.325]

Чертежи, на которых изображения выполнены в натуральную величину, дают правильное представление о действительных размерах детали. Однако при очень малых размерах дсталс1Ч или, наоборот, при слишком больших приходится их изображение увеличивать или уменьшать, т. е. вычерчивать в масштабе, пртптятом для выполнения данного чертежа. [c.26]

Если изображение детали, изготовляемой гибкой, не дает представления о действительной форме и размерах ее элементов, то на чертеже подгещают полную или частичную ее развертку (рис. 208). На изображении развертки наносят только те размеры, которые невозможно указать на изображении детали При [c.232]

Изображение техшшеских разверток. Когда изображение детали, изготовленной гибкой, не дает представления о действительной форме и размерах ее элементов, на чертеже показы- [c.279]

Проведенный анализ позволяет сделать следующие выводы 1) различные расчетные формулы можно привести к единообразному виду, рассматривая число Фруда как безразмерную характеристику расхода 2) результаты расчетов Р Ги.мэкс и Рг ,м н по различным формулам дают сравнительно близкие результаты, и 3) весь диапазон изменений Рг весьма невелик по сравнению с диапазоном изменения влияющих факторов, особенно Оо/йт Рг — функция, сравнительно мало меняющаяся в отличие от числа Фруда для слоя в канале Ргсл = Рги( )/Оо) . Действительно, если Ргсл меняется на 3—4 порядка, то Рг меняется в среднем от 2,6 до 7,3. [c.310]

Далее можно определить тафелевские наклоны (см. п. 4.4.2). Экстраполяцией анодного тафелевского участка ria обратимуй (равновесный) потенциал анода определяют плотность тока обмена /оа для реакции -j- гё М.. Значение /оа равно скорости реакций окисления и восстановления, выраженной в единицах плотности тока. Аналогично, экстраполяцией тафелевского участка на обратимый потенциал определяется /он — плотность тока обмена катодной реакции. Экстраполируя анодный или катодный тафелевские участки на потенциал коррозии к,ор> при котором /н = /а, ОПредеЛЯЮТ скорость коррозии /кор при условии, что Ла = Лк (отношение анодной и катодной площадей равно единице). Хотя последнее условие часто довольно точно выполняется, для более точной аппроксимации скорости коррозии требуются необходимые сведения о действительном отношении площадей катодной.и анодной реакции. [c.61]

Последнее замечание позволяет найти численную величину ЫН, а значит, модуль равнодействующей сил Р и О. Действительно, величина и направление стороны МВ параллелограмма МВСВ, а также направления стороны и диагонали МС полностью определяют параллелограмм. Проведем через точку В прямую ВСЦМВ до ее пересечения в точке С с прямой МС. [c.255]

Легко показать, что граничные условия в форме Нильсона не являются полными, т.е. в постановке (46.31) задача имеет множество решений с различными значениями коэффициента интенсивности напряжений Ki Для полноты постановки задачи необходимо наряду с 1 раничными условиями (46.31) задать при х = +оо (или при х = -оо). Действительно, рассмотрим предельный статический случай и = 0. Пусть Uo = 0. тогда согласно результатам Нильсона Ki = 0. Но- ясно, что последнее верно только при [c.348]

Оэтом факте заключаются все те черты поведения тел, которые называют инерцией. Инерцию тел иногда описывают как свойство тел - - сопротивляться изменению скорости. Однако слово сопротивляться вряд ли здесь уместно. Это слово было бы уместно, если бы, несмотря на действие сил, тело все же сохраняло свою скорость постоянной. Между тем, как только на тело начинает действовать сила, скорость тела тотчас же начинает изменяться. Таким образом, термин сопротивляться не дает правильного представления о действительном положении вещей. [c.86]

Необходимо подчеркнуть, что теорема единственности доказана нами для геометрически линейной постановки задачи теории упругости. Если условие (8.4.8) не выполнено, единственности может не существовать. Это может означать одно из двух о либо принятая модель сплошной среды некорректна, либо материал неустойчив. При- Рис. 8.4.1 мером такого неустойчивого материала служит материал с падающей диаграммой растяжения, подобной изображенной на рис. 8.4.1. Видно непосредственно, что одному п тому же значению напряжения на этой диаграмме соответствуют два разных значения деформации. Вопрос о действительном существовании таких неустойчивых упругих материалов остается открытым диаграммы вида изображенной на рис. 8.4.1 наблюдаются при описании пластического поведения и представляют зависшюсть условного напряжения, т. е. растягивающей силы от деформации. Пример неустойчивости такого рода был рассмотрен в 4.13. Для геометрически нелинейных систем теорема единственности несправедлива нарушение единственности соответствует потере устойчивости упругого тела. Рассмотрению подобного рода задач в элементарной постановке была посвящена вся четвертая глава. [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...