Уравиение

Графическое решение этого уравиения показано на рис. 13.13, б. [c.263]

Уравиение движения второй точки изменится, так как время движения второй точки равно 1 — т), и, следовательно, [c.238]

Последний интеграл в соотношении (125.72)—эллиптический интеграл первого рода. Его обращение относительно верхнего предела является уравиением движения маятника [c.187]

Проектирование обеих частей векторного уравиения (7) па ось Az приводит к искомому уравнению, описывающему изменение угла ф во времеии [c.138]

Перепишем систему уравнений (12), отделив два уравнения, соответствующих значению i, равному единице, от остальных 2п — 2) х уравиений [c.245]

Рассмотрим характеристическое уравиение [c.317]

Решая полученные,уравиения, находят С [c.354]

Подставив (1.15) в уравиение (1.9), получаем [c.19]

По этим уравиения.м всегда можно для, Ас = А с определить сопряженную с не)) глубину А"с. [c.260]

Подстав.аяя в четвертое уравиение, получим [c.131]

Для удобства построения характеристики системы уравиение (23.8) приводят к виду [c.329]

Разложив правую часть уравиения (з) в двойные тригонометрические ряды типа (ж), найдем [c.211]

Проектируя составленные векторные контуры на два взаим1 0 перпендикулярных направления и дифференцируя дважды полученные уравиении проекций, определяем соответстнующие анало и скоростей и ускорений. [c.128]

Иапрмыер, пусть требуется построить планы скоростей и ускорений в перманептном движении кулачкового механизма, показанного на рис. 6.9, а, у которого радиус кривизны OiQ профиля кулачка в точке С равняется р. Имеем следующие векторные уравиения для определения скоростей и ускорений [c.136]

Выше было показано, что подобные релгамы работы насоса лежат на параболе подобных ролшмоп 11 = Этому уравиению должны удовлетворять координаты заданной точки 2 и искомой точки [c.180]

Для определения траектории точки Ai исключаем из этих уравиеним время ( x/a = os(ot yfb = sin at] хУ= oi-(i)t = x /a - -y /b =. [c.159]

Из первых трех уравиеннй находим [c.150]

Разложим вектор F a по двум направлениям. -Первый Р 2л направлен к центру внутренней вращате.г ьной пары, т. е. к точке В второй — Р 21 направлен перпендикулярно. Тогда уравиенив [c.257]

Приравнивая коэффициенты при б( о в уравиении (Ь) нулю, найдем дифференциальные уравнения движения системы в обобщенных координатах, или уравнения Феррерса ) [c.127]

ОСНОВНЫЕ УРАВИЕННЯ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ [c.511]

Движение точек А и В на плоскости описывается в де-1 артовой системе координат Оху уравиениями [c.91]

Совокупность уравнений (11) и (12) образует систему уравнений Рауса. Она состоит из к уравнений (11) второго порядка, имо-юнньх структуру уравнений Лагранжа второго рода, и 2 п — к) уравиений (12) первого порядка, обладающих структурой уравне-ннн Гамильтона. [c.250]

Основное внимание в кпиге уделено наиболее эффективным методам исследования устойчивости движения — прямому методу Ляпунова и исследованию устойчивости по уравнениям первого приближения. Отдельные главы посвящены исследованию устойчивости дви>кения по структуре действующих сил, устойчивости движения неавтономных систем, в том числе систем, возмущенное движение которых описывается линейными дифференциальными уравиениями с периодическими коэффициентами. [c.7]

Для нахождения реакцп в точках Л а В поступаем следующим образом. Составляем уравиения равновесия для системы балок АС п BD, рассматривая их как единую конструкцию. Проектируя все силы па оси Ах и Ац и составляя ураипение суммы мо.ментов огпосительно точки получим [c.76]

Для получения недостающего уравиения составляе.ч уравнения рав-повеспя балки ED, заменив действие балки АС на балку BD составляющими реакции Яд, приложенной в точке D (рис. 3.21, а). Проектируя на координатные осп Вх и Ву все силы, приложенные к балке SO, н составляя уравнение для суммы мо.иеитов относительно точки D, получим [c.76]

Фундаментальная монография, содержащая подробное систематическое и злон ение результагов современных исследований но физике газов и жидкостей. Состоит из трех частей. Первая посвящена физике равновесных свойств газов (разреженных и плотных) и жидкостей (уравнения состояния, критические явления и т. д.). Вторая часть — неравновесные свойства, где рассмотрены кинетическое уравиение и явления переноса в тех же системах третья часть — межмолекулярные силы. [c.940]

Если уравиения движеппя умножить соответственно на dx, dy, dz и слолшть, то после вполне понятных и уже встречавшихся преобразований будем иметь [c.118]

Г кольку уравнение Пуаееона получено исходя из уравнений совместности Бельтрами, то уравиения (7.35) всегда интегрируются и в результате находится функция (j i, х , определяющая иснрив- [c.139]

Уравнения (6.39), (6.40) так же, как и уравнения (6.11), (6.12), являются общими термодинамическими уравнениями, выражаю- щими условия равновесия в двухкомпонентной двухфазной системе. Эти уравиення весьма удобны для нахождения выражений, связывающих друг с другом параметры тостояния системы. [c.137]

Считая массовые силы постоянными величинами, продифференцируем первое уравиенне по х, второе по //, 1ретье по z н сложим [c.341]

Геометрический смысл уравиення Бернулли может быть понятен из рассмотрения его слагаемых. [c.279]

Уравиенне (4.11.8) легко решается графически. Для этого нужно провести из начала координат луч с угловым коэффициентом, равным PjPa. Точка пересечения этого луча с кривой к — т (рис. 4.11.2) иу еет своими координатами т и и — безразмерный момент и кривизну в среднем сечении стержня. Если Р < Ро, луч не пересекается с кривой, следовательно, прогиб невозможен, стержень остается прямым. При Р = Ро значение TOq пеопределеино, луч совпадает с биссектрисой коордииатиого угла, но АР = [c.142]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...