Течение газа адиабатическое

Технически гладкая труба 185, 186 Течение газа адиабатическое с трением 181—184 [c.596]

Поскольку течение газа адиабатическое, то [c.116]

Если течение газа адиабатическое, тогда [c.41]

Далее, считая процесс течения газа адиабатическим (т. е. считая, что тепло извне не подводится и не отводится), замечаем, что полная энергия, проносимая в единицу времени газом через сечение АВ, также должна быть равна энергии, проносимой через сечение 00 (по закону сохранения энергии). [c.337]

Постепенное возрастание скорости поршня можно представить как ряд последовательных скачков скорости, каждый из которых вызывает новую волну сжатия. Оказывается, что скорость распространения каждой такой последующей волны сжатия больше скорости распространения предыдущей волны. Объясняется это следующим. Тем, что, во-первых, распространение последующей волны сжатия будет происходить в газе, частицам которого поршень уже сообщил некоторую скорость V. Так как скорость течения газа в возмущенной области направлена в ту же сторону, что и скорость распространения последующей волны, то относительно стенок трубы эта последующая волна распространяется со скоростью ц + с во-вторых, распространение первоначальной волны сжатия происходит в условиях, близких к адиабатическим, и поэтому сопровождается нагреванием газа. С повышением же температуры газа скорость звука в нем увеличивается (ем. 61). Следовательно, в возмущенной области 2 (рис. 191) с>Со. Оба эти обстоятельства и приводят к тому, что более поздние волны догоняют более ранние. В результате их слияния профиль распространяющейся в газе первоначальной волны сжатия со временем становится все круче и круче и в конце концов принимает вид, показанный на рис. 191, б. [c.239]

Адиабатическое течение газа с трением. [c.181]

АДИАБАТИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА С ТРЕНИЕМ 183 [c.183]

Здесь h — теплосодержание V — модуль скорости Н — полная энтальпия. Соотношение (1.57) есть обобщение интеграла Бернулли на случай установившегося течения газа с произвольными физико-химическими превращениями (равновесными или неравновесными). В соответствии с равенством (1.57) полная энтальпия постоянна вдоль линии тока, но на каждой линии тока эта константа может быть различной. В случае адиабатического процесса (Q = 0) уравнение энергии из системы (1.56) можно записать в виде [c.30]

Абсолютная температура газа при течении в трубах будет также, вообще говоря, меняться при этом если газопровод имеет хорошую теплоизоляцию, то газ будет расширяться адиабатически (не будет иметь места обмен теплом с окружающей средой) и его температура будет непрерывно понижаться однако в обычных условиях течение газа в трубах близко к изотермическому и очень часто можно полагать его температуру постоянной. [c.285]

Исключительно большой теоретический и практический имеет адиабатическое установившееся течение газа в плавно щихся и плавно расширяющихся трубах (рис. 173) и в так называемом сопле Лаваля (рис. 174). [c.299]

В газовой динамике доказывается, что при адиабатическом течении газа могут иметь место только скачки уплотнения, т. е. такие, при которых Рч Рх- Из выражений (80.12) и (80.13) сле- [c.305]

Течение газов (сжимаемых жидкостей) рассматривается с учетом ряда условий. Принимается, что газ лишен вязкости или влияние вязкости настолько мало, что им можно пренебречь. К массе газа не подводится тепло из окружающей среды и отсутствует обмен механической энергией. Поэтому процессы, сопутствующие течению газа, являются адиабатическими. Кроме того, в живых сечения потока распределение давления и скоростей течения принимается равномерным. Такая постановка задачи о течении газа называется одномерной. [c.115]

АДИАБАТИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА И ЖИДКОСТИ [c.54]

При адиабатическом течении газа (Q = 0) возрастание его кинетической энергии м) /2 может происходить только при понижении энтальпии. Наоборот, возрастанию энтальпии будет соответствовать уменьшение кинетической энергии и, следовательно, скорости. Изменение энтальпии в конечном счете приводит к изменению температуры газа. [c.248]

При адиабатическом течении газа возрастание его кинетической энергии может происходить только при условии понижения энтальпии. Поэтому увеличение скорости при адиабатическом течении газа связано [c.250]

Математические модели изучаемых систем запишем при обычно делаемом допущении о квазистационарности адиабатических процессов течения газа в дросселях и изотермическому изменению параметров состояния газа в камерах при полной потере кинетической энергии газа в них. [c.100]

Математические модели газовых редукторов соответствуют обычно принимаемому для газовых приборов допущению о квазистационарности адиабатических переходных процессов течения газа в дросселях и изотермическому изменению параметров состояния газа в камерах при полной потере (диссипации) кинетической энергии газа в них. В этом случае динамические процессы пускового и главного редукторов описываются следующей системой нелинейных уравнений. [c.109]

Подставим в (3), кроме (4), выражение для скорости адиабатического течения газа, установленное в [9] [c.87]

Изложенное позволяет ввести коэффициент полезного действия течения газа с потерями, равный отношению полезной энергии к затраченной. Для адиабатического процесса [c.201]

Прежде чем перейти к исследованию этой зависимости, отметим, что при отсутствии внешнего теплообмена на исследуемый газовый ноток наложен один геометрический вид внешнего воздействия. Следовательно, в соответствии с дифференциальным условием обращения внешних воздействий [2, 3] критическая скорость М = 1) должна возникать в узком сечении дросселя, аналогично тому как это имеет место для адиабатического течения газа без потерь энергии. Покажем это на основании равенства (78), [c.207]

Исследование особенностей зависимости расхода газа от величины разности давлений р п р выполним для адиабатического течения газа с сопротивлениями, а затем — для течения с теплообменом. [c.239]

Адиабатическое течение газа. Для последующего приближенного анализа удобно общую формулу расхода (60) переписать, исключив Mg и Гд при помощи (162) и (52) [c.239]

Итак, в данном случае к прежним четырем неизвестным величинам — Ml, М , Мз, рз добавляются еще две — рз и М . Известными при адиабатическом законе течения газа с трением по-прежнему считаем давления входа и выхода р , рх, параметры fl 12, з4> 12,2 Ьз,4> площадь отверстия = /3 = /2,3, длину канала 2,3 и коэффициент сопротивления а при учете теплообмена — дополнительно температуры и Т . [c.256]

При адиабатическом течении реального газа через дроссель (вентиль, диафрагму и т.д.) из области большего давления Pi в область меньшего давления наблюдается изменение температуры, вызванное изменением давления. Это явление называется эффектом Джоуля —Томсона. Если за дросселем восстанавливается начальная скорость течения газа, то энтальпия сохраняется неизменной [c.150]

Как изменяются параметры торможения по длине потока при адиабатическом, изэнтропическом течении газа в трубке тока [c.161]

При выводе зависимости (1) использовалась приближенная формула для адиабатического расхода газа через дроссели для первого режима работы камеры прибора [2] течение газа в камерах принималось изотермическим. Перемещения измерительного штока, получаемые из (1), отсчитываются от положения наибольшего открытия клапана. [c.189]

Базовая система уравнений (1) — (8) справедлива для квази-стационарных процессов адиабатического течения газа в дросселях и изотермического изменения параметров его состояния в камерах. Решение системы осуществлялось на ЭЦВМ Минск-22 с учетом ряда нелинейных ограничений. При составлении ПШП использовался опыт, накопленный в результате моделирования регуляторов на АВМ. [c.70]

Плоское установившееся потенциальное адиабатическое течение газа через решетку отличается от течения несжимаемой жидкости тем, что плотность газа представляет собой функцию его скорости [c.191]

Общее дифференциальное уравнение распределения скоростей вдоль оси трубы переменного сечения получается с помощью трех уравнений одномерного потока неразрывности, количества движения и энергии. Для адиабатического течения газа в трубе имеем [c.74]

Из закона сохранения энергии при адиабатическом течении газа (4.54) к к [c.60]

На практике достаточно часто встречается изотермическое течение газа в трубах. Чем больше длина газопровода, отнесенная к его диаметру, тем более вероятным является изотермический процесс. Между тем в учебной литературе обычно рассматривается либо адиабатическое течение, либо течение с подводом тепла в общем виде. В учебнике [3] рассмотрены некоторые случаи течения газа в трубе с постоянной температурой. [c.124]

АДИАБАТИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗА ПО ТРУБАМ С ТРЕНИЕМ [c.314]

Пример 13-7. Адиабатическое течение газа в трубе с трением. [c.317]

При математическом анализе газовых потоков в двумерной и трехмерной постановках обычно ограничиваются изэнтропическим течением идеального газа. Принятое ограничение — постоянство энтропии — требует, чтобы процесс течения был адиабатическим (без теплообмена с внешней средой) и обратимым (без потерь на трение). Это эквивалентно предположению о безвихревом характере течения невязкой жидкости, если принять, что движение начинается из состояния покоя. Условия отсутствия завихренности (6-17) не включают плотности и применимы как к сжимаемой, так и к несжимаемой жидкости. Для двумерного течения в плоскости ху условие отсутствия завихренности имеет вид [c.351]

На рис. 6-9 показано влияние температурного фактора на предельный профиль скоростей в точке отрыва пограничного слоя при дозвуковом течении. Здесь же приводятся кривые для случая адиабатического сверхзвукового течения газа при i ) =6. Как видно из графика, температурный фактор относительно слабо деформирует профиль скоростей в пограничном слое. [c.101]

Рассмотрим одномерное адиабатическое и изэнтропическое течение газа в сопле Лаваля. Ход изменения площади А вдоль оси сопла задан верхней кривой на рис. 32, а соответствующее изменение числа М — на кривых рис. 32, б и, наконец, кривые дав.ления, отнесенного к критическому его значению, приведены на рис. 32, в. [c.117]

Фултона [18], Шспера [19] и Ван-Демтсра [20] ). Строгое теоретическое рассмотрение сложного турбулентного течения газа, которое имеет место в вихревой трубе, является чрезвычайно трудной задачей, особенно в связи с тем, что профиль скоростей потока внутри трубы экспериментально пока еще не определен. Однако качественно эффект охлаждения можно объяснить следую-п им образом. Вращающийся поток воздуха внутри трубы создает в радиальном направлении градиент давления, возрастающий от оси к стенке трубы. Влияние турбулентности на такое ноле давлений выражается в адиабатическом перемешивании. Это приводит к созданию адиабатического распределения температур, при котором более холодный газ оказывается в области, расположенной вблизи оси трубы. Однако вследствие теплопроводности, приводящей к уменьшению градиента температур в радиальном направлении а также непостоянства значений угловой скорости в разных местах трубы адиабатическое распределение полностью осуществлено быть не может. Ван-Демтор описывает последний эффект следующим образом Если угловая скорость непостоянна, то вступает п действие другой механизм, приводящий к возникновению потока механической энергии в радиальном направлении наружу. Вследствие турбулентного трения (вихревой вязкости) внутренние слои жидкости или газа стремятся заставить внешние слои двигаться с той [c.13]

В технике имеют особое значение изотермическое и адиабатическое течения газа. При изотермическом (7"= onst) течении идеального [c.284]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

В табл. 9 сопоставляются значения Х для адиабатического п изотермического течений газа для ряда величин jOoi при следующих параметрах Ojj = Ю б да = 2. Эти данные не учитывают возмон ность дополнительного сокращения [J, вследствие сжатия струи газа, особенно нри малых />oi [Ill ll- [c.241]

При совмесгпом влиянии местных сопротивлэиий и трения и адиабатическом законе течения газа. Для решения задачи можно воспользоваться четырьмя известными уравнениями количества движения и сохранения массы газа, связывающими параметры входа и выхода дросселя с параметрами трубы. Из них два — (11) и (76) — останутся без изменения индексаций, а два дру- [c.256]

Эту же задачу можно численно решать и без использования ЭЦВМ. Особенно просто получить решение для критического расхода газа. Однако прежде чем это сделать, покажем, что, в отличие от адиабатического течения газа по трубе, при изотермическом течении так называемая критическая длина трубы не соответствует Mg = 1. Действительно, преобразуя (228) при помощи (229) к виду [c.259]

Базовая система уравнений (1) — (10) описывает динамику всех возможных переходов из одного устойчивого состояния модуля в другое в зависимости от вида выполняемой логической функции и изменений внутренних состояний пневмореле, характеризующихся движением мембранного блока, квазистационар-ными процессами адиабатического течения газа в дросселях и изотермическими изменениями параметров состояния газа в камерах. Практически в связи с тем, что многие переходы не вызывают изменения внутренних и внешних состояний модуля или же являются идентичными, нет необходимости исследовать динамику всех переходов. Например, в модуле, выполняющем функцию И [8], подача единичного входного сигнала в сопло не вызывает изменения даже внутреннего состояния пневмореле, а подача единичного входного сигнала в глухую камеру приводит к перемещению мембранного блока из одного крайнего положения в другое, но не изменяет внешнего состояния модуля. Примеры идентичных переходов будут приведены ниже. [c.81]

Для расчета одномерных адиабатических течений газа может служить диаграмма, показанная на фиг. 5-35. Коэффициент потерь энергии в люзом адиабатическом потоке на участке между двумя произвольно выбранными сечениями выражается формулой А—1 [c.161]

Г а и д е л ь с м а н А. Ф.. Некоторые вопросы теории гидродинамического сопротивления при адиабатическо.м течении газа с околозвуковой скоростью в трубе, Кандидатская диссертация, 1959. [c.505]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...