Условия, при которых ось Ог является главной для точки

Качение эллипсоида по шероховатой горизонтальной плоскости. В качестве последнего примера использования уравнений Гиббса — Аппеля рассмотрим задачу о качении однородного твердого эллипсоида по шероховатой плоскости. Направим оси координат вдоль осей эллипсоида (которые являются главными осями инерции в центре G). Скорость точки G обозначим через и, V, w, направляющие косинусы вертикали (направленной вниз) — через I, т, п, а координаты точки соприкосновения эллипсоида с плоскостью — через х, у, z. Условия качения запишутся в виде [c.241]

В условиях мебельного производства надо особенно тщательно следить за работой сушильного хозяйства, которое является главным потребителем пара. Кроме того, следует организовать правильную эксплуатацию системы паропроводов и электросетей, сократить холостые ходы электродвигателей до минимума, повысить косинус ф путем приведения его в соответствие с потребной и установленной мощностью двигателей, рационально расположить осветительные точки с индивидуальным или мелкогрупповым их включением и выключением. Так как маломощные энергоустановки на небольших предприятиях неэффективны в эксплуатации, необходимо стремиться к получению пара в порядке кооперации с предприятий, имеющих мощное энергетическое хозяйство. [c.269]

Как указывалось, все внешние силы приложены в продольной плоскости симметрии балки (которая является главной плоскостью инерции балки) и направлены перпендикулярно к ее оси. При этом условии ось балки при изгибе обращается в плоскую кривую, все точки которой лежат в плоскости действия сил. Такой случай называется прямым поперечным изгибом. [c.197]

Пусть, например, мы имеем коленчатый вал А (рис. 13.39), вращающийся вокруг неподвижной оси z—г с угловой скоростью ы. Как было показано в 59, чтобы подшипники В не испытывали дополнительных динамических давлений от сил инерции масс вала, необходимым и достаточным является условие равенства нулю главного вектора сил инерции масс материальных точек вала. Как известно из теоретической механики, это условие всегда удовлетворяется, если центр масс вращающегося звена лежит на его оси вращения, которая должна быть одной из его главных осей инерции. Если конструктивное оформление вала (рис. 13.39) удовлетворяет этому условию, то вал получается уравновешенным, что при проектировании достигается соответствующим выбором формы уравновешиваемой детали. Например, коленчатый вал (рис. 13.39) имеет фигурные щеки а, коренные шейки С и шатунную шейку Ь. Рассматривая в отдельности эти элементы вала, мы видим, что центр масс материальных точек коренных шеек рас- [c.292]

Следует отметить, что в (2.11) физический смысл S вполне соответствует интерпретации этого параметра, достаточно устоявшейся в настоящее время критическое напряжение хрупкого разрушения S является параметром, достижение которого наибольшими главными напряжениями является достаточным условием для реализации хрупкого разрушения, т. е. для обеспечения страгивания и распространения микротрещины. При этом в качестве необходимого условия выступает условие зарождения микротрещин, которое многие исследователи, например в работах [101, 149—151], принимают в виде (2.3). В предлагаемом критерии хрупкого разрушения (2.11) необходимое условие хрупкого разрушения соответствует условию зарождения микротрещин скола в виде (2.7). Как уже говорилось, разрушающее напряжение а/ при одноосном растяжении образцов в диапазоне температур Го Г Тем (см. рис. 2.6 и 2.7) совпадает с напряжением распространения микротрещин Ор, тождественно равным S , что позволяет получать значения S (x) на основании указанных предельно простых экспериментов. Однако совпадение а/ с S не является общим правилом даже при хрупком разрыве в условиях одноосного растяжения в области температур Т <То разрушающее напряжение а/ не является напряжением распространения микротрещин (см. рис. 2.7), а соответствует напряжению, при котором выполняется условие зарождения микротрещин. Такая же ситуация наблюдается при хрупком разрыве в условиях объемного напряженного состояния, например при разрушении образцов с концентраторами и трещинами (см. подразделы 2.1.4 и 4.2.2). [c.72]

Если р5 = О, т. е. центр масс ротора находится на его оси вращения (ротор статически сбалансирован), но ось вращения не является главной осью инерции (/ и Iху отличны от нуля), то остается одна пара сил инерции, которая все равно вызывает переменные по направлению пропорциональные квадрату угловой скорости ротора динамические нагрузки на подшипники. Поэтому конструкция всякой быстро вращающейся детали должна предусматривать соблюдение всех трех условий, выражаемых равенствами (6.26). Однако вследствие неточности изготовления и сборки, неоднородности материала, износа и т. д. эти условия могут быть нарушены, что вызывает необходимость проверки уравновешенности уже изготовленных деталей и их балансировки, если эта уравновешенность окажется недостаточной. [c.98]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Из условий (3) видно, что ось вращения г должна быть для точки О главной осью инерции. Следовательно, для выполнения условий (3) необходимо расположить ударный импульс 5 в плоскости хОу, проходящей через точку О, для которой ось г является главной осью инерции. [c.815]

Теоретическое обобщение этих вопросов относится к числу наиболее острых и злободневных проблем современной механики сплошной среды, и его обсуждение выходит далеко за рамки задач сопротивления материалов. Но, не углубляясь в тонкости вопроса, можно сказать одно напряженное состояние в точке является главной причиной изменения механического состояния материала, и задача заключается в том, чтобы установить меру напряженного состояния, по достижении которой происходит переход от упругого состояния к пластическому, и условий, при которых начинается разрушение, т.е. выработать критерий пластичности и критерий разрушения. [c.346]

Первые два равенства указывают на то, что центр тяжести уравновешенного вала должен быть неподвижным, т. е. должен находиться на его оси вращения. Это является первым условием, выполнение которого условно называется статическим уравновешиванием (или балансировкой) вала. Выполнение всех равенств определяет так называемое динамическое уравновешивание (балансировку) вала. Ось вала, не испытывающая никаких динамических давлений, называется свободной осью враш,ения (она при этом является главной центральной осью инерции вращающейся системы). [c.416]

Условия, при которых ось Ог является главной для точки о. Найдем условия, при которых одна из осей координат, например, Ог является главной осью инерции для точки О. Для этого [c.21]

Найти условия, при которых ось Ог является главной для какой-нибудь одной из своих точек М. [c.26]

Снаряд надо направлять на таком расстоянии а от оси, чтобы последняя не испытывала удара. Это всегда возможно, так как маятник симметричен относительно вертикальной плоскости, в которой движется его центр тям ести, и поэтому ось подвеса является главной осью инерции для точки А — проекции центра тяжести на эту ось. Найденные нами общие условия показывают, что снаряд должен остановиться в точке, лежащей на вертикали, проходящей через центр тяжести, на расстоянии от оси, определяемом соотношением [c.446]

Несмотря на то что любую поверхность можно описать уравнением вида (5), не всякую поверхность можно выбрать в качестве поверхности прочности более того, поверхность прочности не может быть мнимой и должна быть односвязной. Условия, которым должны удовлетворять коэффициенты f , Fij,. .. для того, чтобы выполнялись эти требования, изучаются в курсах геометрии. Геометрическая интерпретация полезна при установлении ограничений на Fi, Fij,. .. и при определении главных осей. При плоском напряженном состоянии поверхность прочности является трехмерной, так как определяется тремя компонентами напряжений о, ог и Ос,. Ради краткости изложения мы ограничимся — при рассмотрении геометрических интерпретаций и изучении корней уравнения (5) — лишь плоским напряженным состоянием и трехмерными поверхностями прочности. Метод определения характеристических направлений в и-мерном евклидовом пространстве позволяет распространить полученные ниже результаты на случай трехмерных напряженных состояний и шестимерные поверхности прочности. Развернув уравнение (56) для случая плоского напряженного состояния, т. е. для i,j = 1, 2, 6, получим уравнение поверхности прочности второго порядка [c.451]

Эти соображения привели Герца к мысли о том, что, возможно, вся потенциальная энергия приложенных сил порождается скрытыми движениями, выражаемыми при помощи циклических переменных. Дуализм кинетической и потенциальной энергий представляет собой достойную задачу для философских размышлений. Мы имеем инертное свойство материи, с одной стороны, и силу — с другой. Инертное свойство материи есть нечто, вытекающее из самого факта существования массы. Обычная инерция заставляет материю двигаться по прямой линии то же самое происходит и в римановом пространстве, при помощи которого движение даже самых сложных механических систем изображается как движение одной точки. Создается впечатление, что инерция есть первичное свойство материи, которое вряд ли может быть сведено к чему-либо еще более простому. Поэтому с философской точки зрения можно согласиться с тем, что при помощи кинетической энергии выражаются инертные свойства материи. Однако подобного объяснения для силы предложить нельзя. Если кинетическая энергия является главной движущей силой в механике, то нельзя ли как-нибудь обойтись без потенциальной энергии и тем самым устранить необъяснимый дуализм, проникший в механику вместе с понятием о двух глубоко различных формах энергии, кинетической и потенциальной. Герц хотел показать, что потенциальная энергия имеет кинетическое происхождение, что она возникает в результате скрытых движений с циклическими координатами. Место сил в бес-силовой механике Герца занимают кинематические условия, налагаемые на движение с микроскопическими параметрами. [c.158]

Таким образом, произвольный по величине ударный импульс не вызывает ударных импульсов реакций в точках О и Oi только тогда, когда ось вращения является главной осью инерции тела. Если это условие выполнено, то импульс должен быть перпендикулярен плоскости, проходящей через ось вращения и центр масс тела, причем он должен лежать в плоскости, перпендикулярной оси и проходящей через ту ее точку, для которой она является главной осью инерции. [c.420]

Во многих случаях наблюдаемая величина вибрации неподвижных частей может, заметно увеличиться от изменения некоторых внешних условий, несмотря на то, что создаваемая вращающимися массами возмущающая сила не изменилась. Так, например, вибрация турбоагрегата обычно заметно возрастает, если возникает препятствие его свободному тепловому расширению. Чаще всего это возрастание объясняется появлением перекосов, деформацией цилиндра и корпусов подшипников за счет больших сил, которые при этом возникают. В результате происходит отставание опорных поверхностей, что и является главной причиной усиления на- [c.118]

Как показано в гл. 4, произвольное трехосное напряженное состояние в точке полностью описывается заданием трех главных компонент напряжения и их направлений. При испытании в условиях одноосного напряженного состояния единственной ненулевой нормальной компонентой напряжения является главное напряжение в направлении действия приложенной силы. Разрушение при одноосном испытании происходит в момент, определение которого зависит от того, что именно считается разрушением, и от реакции материала на внешнюю нагрузку. Соответствующее разрушающее напряжение (J/ в момент начала разрушения в одноосном состоянии может быть, таким образом, пределом прочности, пределом текуче- [c.132]

В условиях неравномерного напряженного состояния в материале может возникнуть неоднородность свойств и деформационная анизотропия, которая является следствием различного для разных точек среды изменения деформационных характеристик в зависимости от изменения соотношений между главными напряжениями. [c.64]

Оху, в которой лежит импульс S, должна проходить через такую точку О, для которой ось 2 является главной осью инерции тела в частности, как показано в 104, условия JXZ—Jбудут ВЫПОЛНЯТЬСЯ, есди плоскость Оху является для тела плоскостью симметрии. [c.407]

Пересечение отрезков f 1"2"] и 3 4 ] укажет фронтальные проекции двух точек L l и L iiL" = L 2), принадлежащих линии пересечения поверхностей О и (3. Величина радиуса вспомогательных сфер для определения линии /j изменяется в пределах от min = 0"М" яо Ktnax == 0"В" (точка М" определяется как точка касания окружности, проведенной к главному меридиану поверхности 3 из центра О"). Для определения точек линии /2 тах 0"С", /Jrnin - 0"М". На рие. 228 показано определение точек N" и Nj., принадлежащих линии. Г ори-зонтальная проекция линии пересечения может быть найдена из условия ее принадлежности поверхности fi. Для ее построения необходимо через фронтальные проекции точек кривых I" и /j провести горизонтальные прямые — фронтальные проекции параллелей поверхности 3, а из точки О — окружности - горизонтальные проекции параллелей, на которых с помощью линий св зи можно определить горизонтальные проекции точек, принадлежащих кривым и Особые точки Л, В, С, D определяются пересечением главных меридианов поверхностей а и р. Они же являются высшими (точки А и С) и низшими (точки в и D) точками линии пересечения поверхностей. Границы видимости линии на горизонтальной плоскости проекции определяются точками, принадлежащими го- [c.159]

Теперь мы можем дать ответ на вопрос, при каких условиях ударный импульс 8, приложенный к вращающемуся вокруг неподвижной оси телу, не вызывает реактивных ударных импульсов в точках закрепления оси. Во-первых ударный импульс должен быть расположен в плоскости хОу, перпендикулярной оси 2 и проходящей через точку О тела, для которой ось г является главной осью инерции, во-вторых ударный импульс должен быть перпендикулярен плоскости, проходящей черезь ось вращения z и центр масс С тела, и, наконец, в-третьих, точка приложения К ударного импульса должна находиться от оси z на расстоянии, определяемом формулой (5) или (6). [c.816]

Процесс сварки конструкции сопровождается термическим и деформационным воздействиями на свариваемый металл, производимыми при определенных условиях, связанных с технологией получения неразъемного соединения. Данные условия определяют способ сварки, тип и химический состав применяемых материалов (сварочной проволоки. электрода, флюса, газа и т. д.) и зависят от многих факторов, главными из которых являются марка свариваемых сталей и сплавов, их толщина и тип сварной конструкции (балка, ферма, оболочка, детали машин, корпуса раз/шчно-го рода изделий). При этом химический состав и механические свойства металла шва, выполненного, например, сваркой плавлением, в значительной степени отличаются от состава и свойств основного металла, так как на стадии существования сварочной ванны происходит смешивание наплавляемого присадочного металла и расплавляемого основного. Поэтому с точки зрения химического состава и механических свойств принято считать, что в сварном соединении имеются как минимум два различных металла — свариваемый и металл шва. Последний рассматривают как [c.13]

В подавл 1ющем большинстве конструкций реализуется сложное напряженное состояние, которое в каждой точке характеризуется тремя главными напряжениями а , 0 ,0з. Определим, при каком сочетании этих напряжений произойдет разрушение. Для решения этой задачи было проведено большое количество исследований, но полного решения пока не имеется. Одной из причин такого положения является то, что в реальных условиях возможно выполнение преимушественно лишь экспериментов на растяжение—сжатие. На базе этих данных нужно суметь построить критерий прочности для сложного напряженного состояния. Решению этой задачи помогают гипотезы прочности, подлежащие последующей экспериментальной проверке, после чего появляется возможность сформулировать соответствующие критерии прочности. Ввиду сложности задачи и большого разнообразия как свойств материалов, так и условий эксплуатации изделий этих критериев выработано несколько. Применение этих критериев должно соответствовать их назначению и границам достоверности. Ниже описаны основные критерии прочности. [c.161]

Если физический процесс описьтается системой уравнений и заданными краевыми условиями, то величины, входящие в условия однозначности, являются независимыми переменными, определяющими протекание данного физического явления. Критерии, включающие условия однозначности, являются определяющими. Теория подобия позволяет использовать структурный анализ исходных уравнений, описьгоающих изучаемое явление, как при разработке методики проведения экспериментов, так и при обобщении результатов. Принцип физического моделирования, согласно которому на модели сохраняется основная сущность явлений, имеющих место в натурных условиях, учитывает адекватность явлений. При этом имеются в виду определенные преимущества физического моделирования по сравнению с математическим при изучении сложных явлений, когда существует только частичная (или отсутствует) математически выраженная связь характеристик, В свою очередь, экспериментальные исследования на модели, например процесса возникновения задира катящихся со скольжением тел, позволили уточнить исходную физическую модель, решить необходимую теоретическую задачу на оенове рассмотрения тепловых процессов в дискретном фрикционном контакте катящихся со скольжением тел. Из сложной взаимосвязи различных параметров удалось вьщелить и изучить на моделях главные закономерности. [c.163]

Количество газа в миллиграммах на литр (мг/л), которое может содержаться в воде при данных условиях, зависит от температуры воды, коэффициента растворимости данного газа и от давления газа над поверхностью воды. Если мы начнем уменьшать давление газа над водой, то и содержание растворенного газа в воде будет уменьшаться, так как нарушится равновесное состояние и молекулы газа будут выделяться из воды. Обычно мы имеем дело с т1рисутствием над водой не какого-либо чистого газа, а смеси газов. Например, в природе вода находится в контакте с воздухом, который является смесью газов, состоящей главным образом из азота и кислорода. [c.19]

Те же самые факторы определяют предел разрешения зрительных труб или фотокамер, предназначенных для наблюдения земных объектов. При нормальных условиях освещенности каждая точка наземного объекта рассеивает свет и участвует в формировании изображения независимо от соседних точек. Ситуация здесь фактически такая же, как при построении изображения звездного скопления. По этой причине термин самосветящийся объект зачастую с определенной степенью вольности используется в обоих контекстах для краткого указания на объекты, изображения которых строятся при некогерентньк условиях. В случае зрительной трубы или фотокамеры изображение каждой точки объекта, служащей источником, также не является точкой, а представляет собой дифракционную картину апертуры объектива (ср. с разд. 1.3.1). (Мы не будем рассматривать роль окуляра при формировании изображения телескопом или микроскопом, о котором речь идет ниже, поскольку он представляет собой вторичный элемент оптической схемы и не является главным источником искажений.) [c.34]

Аберрации 3-го порядка. Из выражений (VI.5I" ) для направляющих косинусов Р и у луча, отраженного от параболоидаль-ного зеркала, нетрудно определить аберрации 3-го порядка. Условимся называть главным луч, отраженный тем элементом зеркала, который заключает в себе его вершину О. Пусть точка А, лежащая в фокальной плоскости зеркала, является вершиной пучка лучей, падающих на зеркало. Если бы зеркало представляло собой безаберрацноиную систему, то после отражения от него лучи, выходящие из точки А, пошли бы параллельным пучком, составляющим тот же угол Ро с оптической осью, который составляет главный луч. Разность р — Ро дает, очевидно, аберрации данного луча в меридиональной плоскости. Значение угла у определяет сагиттальную аберрацию луча. Разложим выражения (VI.51 ) в ряд по степеням т, М я I [c.495]

Для определения положения главных площадок, например, той площадки, па которой действует главное напряжение ri, нужно задать в системе (11.1.11) а = = (71, тогда определитель системы становится равным нулю, и следовательно, ее уравнения линейно зависимы, т.е. одно из уравнений является линейной комбинацией двух других. Выразив из этих двух уравнений два неизвестных (например, I и т) через третье (п) и подставив полученные выражения в условие Р т п = 1, найдем последнее неизвестное (п). А его уже используем для вычисления двух остав1пихся косинусов I и т) первой главной площадки. [c.334]

Рассмотренные условия относятся только к скорости роста кристаллов окисла. Если они соблюдаются, то скорость роста может быть очень медленной, что, очевидно, позволяет наблюдать обычные зародыши. Однако для обнаружения зародышей эти условия обычно недостаточны. Необходимо, чтобы скорость зарождения (число зародышей, образуюш,ихся в единицу времени) не была слишком большой. Следовательно, чтобы сделать правильные предложения относительно возможности наблюдать зарождение и рост кристаллов окисла, необходимо знать точные формы соответствующих кривых, что очень трудно. За неимением данных относительно этих кривых можно, руководствуясь их колоколообразной формой, исследовать область возрастающих температур, которая соответствует нисходящей ветви кривой зарождения при этом берутся условия, при которых скорости зарождения не являются слишком большими. Можно, оперируя довольно низкими температурами, найти область, где скорости возникновения и роста настолько малы, что их можно измерить (левая часть соответствующих кривых). Трудность данного исследования заключается обычно в очень малой величине кристаллов окисла, наблюдать которые можно главным образом методом электронной микроскопии (работы Гватмея и сотрудников в области окисления никеля и меди [5, 6]). [c.131]

В колеблющейся пластинке знак и величина главных крршизн, вообще говоря, изменяются от точки к точке. Возникают также сдвиговые силы, перпендикулярные к плоскости пластинки. Условия, таким образом, довольно сложны, однако получение уравнения движения пластинки—задача простая и не представляет какой-либо действительной трудности. Более серьезный вопрос возникает при рассмотрении условий, которые должны быть удовлетворены на свободном ребре. Вблизи самой границы нельзя, по-види мому, считать выполненным даже приближенно лежащее в основе вывода (4) 55 простое условие, налагаемое на деформащш. Вообще, непосредственно у границы, т. е. на расстоянии от ребра, равном по порядку толщине пластинки, ид1еет место некоторое особое состояние деформации, одним из замечательных следствий которого является наличие резко аномальной величины сдвиговых напряжений па сечениях, перпендикулярных к ребру. [c.197]

В значительной мере к такому заключению привели деформационные карты, которые опубликовал Эшби [24]. Пример деформационной карты уже был приведен в разд. 1.3. Из этой карты следует, что при большом среднем размере зерен (до 1 мм) в широком интервале внешних условий (важных с практической точки зрения) главным механизмом деформации является диффузион- [c.171]

Рабочая часть инструмента является главной, поэтому в конструировании основное место занимает определение формы н размеров этой частп инструмента. Рабочая часть инструмента предназначена для снятия стружки с обрабатываемой заготовки, вторая часть любого инструмента — это соединительная (зажимная) часть. Ее назначение заключается в передаче сил, развиваемых станком, к рабочей частп инструмента. У резца соединительной частью служит стержень, который зажимают в резцедержатель станка, у сверла и развертки — хвостовая часть (конусная или цилиндрическая), у протяжки — хвостовая часть, которую вставляют в патрон протяжного станка, у насадной фрезы — отверстие со шпоночным пазом, которым фрезу насаживают на оправку фрезерного станка и т. д. Если рабочая часть инструментов совершенно одинакова, то для использования их на различных станках и в различных условиях инструменты снабжают различными по конструкции соединительными (зажимными) частями. Например, сверло может иметь хвостовую часть с конусом для закрепления в конусном отверстии шпинделя сверлильного станка цилиндрическую хвостовую часть для закрепления в патроне и т. д. [c.12]

Центр удара. Появление при ударе импульсивных реакций нежелательно, так как может привести к ускорению износа или даже к разрушению частей конструкции (подшипников, вала и т. п.). Найдем, можно ли произвести удар по телу, закрепленнол1у на оси, так, чтобы импульсивные реакции в подшипниках А и В вообще не возникли. Для этого найдем, при каких условиях можно удовлетворить уравнениям (94), положив в них = = 5 = 0. Если 5д = 5д = 0, то 2-е и 3-е из уравнений (94) примут вид 5у = 0, 8г = 0- Чтобы удовлетворить этим уравнениям, надо направить импульс 5 перпендикулярно к плоскости Ауг, т. е. (по принятому условию) к плоскости, проходящей через ось вращения и центр масс тела. Допустим, что импульс 5 имеет такое направление (рис. 356, б). Поскольку при 8 = = 8 —0 вид системы (94) не зависит от выбора на оси Аг начала координат, проведем для упрощения дальнейших расчетов плоскость Оху так, чтобы импульс 5 лежал в этой плоскости. Тогда тх(8) = гПу 8) = 0 и последние два уравнения системы (94) дадут = = Это означает (см. 133), что плоскость Оху, Б которой лежит импульс 5, должна проходить через такую точку О, для которой ось г является главной осью инерции тела в частности, как показано в 133, условия = vг= будут выполняться, если плоскость Оху является для тела плоскостью симметрии. [c.423]

ПЛОСКОСТЯМ 2 = onst (ось Z направлена вертикально вверх), могут существовать два состояния сжатия в осевом (вертикальном) направлении, которые аналогичны двум рэнкиновским распределениям напряжений под горизонтальной плоскостью, описанным в 15.3. Если предположить, что для осесимметричного предельного равновесного состояния радиальное, тангенциальное и аксиальное нормальные напряжения Ог, Ot и Gz всюду являются главными давлениями, то условие постоянства отношения наибольшего ai и наименьшего аз главных напряжений (уравнение (15.6)) приводит к соотношению [c.609]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...