Кристалл двуосный

Слюда представляет собой кристалл двуосный (см. 145), в котором понятие обыкновенного луча теряет смысл. Но так как явление двойного лучепреломления имеет место в слюде, то при помощи слюдяной пластинки также можно сообщить определенную разность хода двум взаимно перпендикулярным компонентам. [c.392]

Распространение света в двуосных кристаллах. Двуосные кристаллы характеризуются тремя главными показателями преломления n < < Пу [c.125]

НИИ и имеет следующие параметры решетки а=11.08, 6=7.94, с=11.42 А. Плотность 5.54 г/см . Показатель светопреломления 1.957, двупреломление малое, оптический знак отрицательный, кристаллы двуосные. [c.471]

Когда волновая нормаль N параллельна одной из оптических осей второго рода, нормальные скорости обеих волн и совпадают между собой, а направления векторов О становятся неопределенными. Значит, в направлении оптической оси второго рода может распространяться плоская волна любой поляризации, причем скорость распространения не зависит от характера поляризации. В этом отношении рассматриваемый случай аналогичен распространению волн в изотропной среде. Однако, если кристалл двуосный, между ними имеется существенное различие. [c.508]

Еще более сложная картина наблюдается, если пластинку изготовить из двуосного кристалла. [c.245]

Возможен при изменении внешних условий переход двуосного кристалла в одноосный. Например, двуосный при комнатной температуре кристалл сульфата натрия становится одноосным для фиолетового цвета при температуре около 40" С. [c.257]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Направления, перпендикулярные таким круговым сечениям, называют оптическими осями кристалла, который в общем случае должен быть двуосным. Если справедливо равенство = f.y то эллипсоид Френеля вырождается в эллипсоид вращения, характеризующий одноосный кристалл, единственная оптическая ось которого совпадает с осью X. [c.125]

Напоминаем, что мы описываем явления, происходящие в кристалле исландского шпата. Они типичны для большой группы кристаллов, обладающих одной оптической осью и носящих название одноосных. Сложнее обстоит дело в так называемых двуосных кристаллах, где ни один из лучей нельзя назвать обыкновенным. Во многих одноосных и двуосных кристаллах поглощение обеих распространяющихся в кристалле световых волн различно. Типичным представителем такого кристалла является турмалин, в котором обыкновенный луч практически полностью поглощается уже при толщине около 1 мм (см. 108). [c.383]

Рис. 26.6. Поверхность волны в двуосном кристалле.

Одноосные и двуосные кристаллы [c.506]

Открытие двуосных кристаллов имело очень большое теоретическое значение и вначале послужило сильным аргументом против зарождающейся волновой теории. Для двуосных кристаллов оказывалось неприменимым построение Гюйгенса, с помощью которого он [c.507]

Главными компонентами е для кристалла (в) являются 2, 4 и 3. Кристалл двуосный и может принадлежать только к ромби- [c.379]

Коэсит образует моноклинные (псевдогексагональные) кристаллы и имеет, согласно Хитарову с сотр., следующие оптические характеристики. Показатели светопреломления iVg =1.597 Мр=. ЪШ кристаллы двуосные, отрицательные удлинение положительное, 2F=—61°. [c.12]

Соединение ВааВсзОд относится к ромбической сингонии кристаллы двуосные, положительные показатели светопреломления Ng= [c.119]

Хромит бериллия образует четко ограниченные прозрачные темно-зеленые кристаллы, имеющие красноватый плеохроизм. ВеО СГ2О3 относится к ромбической системе кристаллы двуосные, оптические отрицательные с 27 45°, iVg=2.230, VV p=2.143 плотность — 4.42 г/см (вычисленная — 4.654 г/см при 25° С). Параметры элементарной ячейки а=9.792А, 6=5.663 А, с=4.535А. [c.386]

Соединение ВагВедОб относится к ромбической сингонии кристаллы двуосные, положительные показатели светопреломления Л ==1.780+0.002, Л"р = 1.765+0.002 плотность 4.58 г/см . [c.134]

Гордеев и Сердюков [1] изучили систему методом закалки. Обнаружено два соединения ВаО-СггОз, плавящееся конгруэнтно при 1430°, кубической сингонии, N=2.2, плотность 5.05 г/см ЗВаО-СгаОз, плавящееся конгруэнтно при 1440°, кристаллы двуосны, Л -=1.95, плотность 4.67 г/см . Авторы синтезировали оксихромит бария ЗВаО-СГзОз. [c.800]

Для природного минерала Шрейер и Шерер приводят показатели светопреломления iVg=1.520, плотность 2.507 г/см параметры элементарной ячейки а=17.0621, Ь=9.7208, с=9.3389 А кристаллы двуосные, отрицательные, с большим углом оптических осей. [c.178]

Ниобат бария-натрия [144] является одним из многих сегнетоэлектрических материалов, которые исследовались после открытия замечательных свойств ниобата лития. Кристалл двуосный, хотя двуосность и не очень ярко выражена, поскольку его главные показатели преломления удовлетворяют соотношению Пу Пх. При комнатной температуре Пу — 2 — 0,12 и ж — у = 0,002. Поэтому в первом приближении его можно считать одноосным кристаллом, во всяком случае при грубом расчете условий синхронизма. Химическая формула кристалла Ва2ЫаЫЬб015. Сходство этого кристалла с ниобатом лития легко заметить, если записать химическую формулу последнего как Ь15ЫЬ5015. При температуре ниже 300 °С ниобат бария-натрия принадлежит к классу (точечная группа) тт2 и обладает орторомбической структурой. Этот кристалл многими своими практически важными свойствами напоминает ниобат лития. [c.117]

Одноосные и двуосные кристаллы. Проведенные опыты показывают, что в кристалле исландского шпата имеется одно-единстЕенное направление, вдоль к0Т0р010 двойного лучепреломления не происходит. Такие кристаллы называются одио-осными, а направление, вдоль кото[)ого не происходит двойного лучеиреломле- [c.226]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Поскольку величины скоростей по лучу и нормали определяются длинами полуосей сечения эллипсоида, ориентированного перпендикулярно соответственно направлениям луча S и нормали Л/, то очевидно, что оптические оси есть направления, перпендикулярные сечениям с одинаковыми длинами полуосей, т. е. круговым сечениям. Из стереометрии известно, что любой эллипсоид в общем случае имеет два круговых сечения, расположенных симметрично относительно его главных осей. На рис. 10.8 показаны эти сечения, которые направлены перпендикулярно осям Ofii и Следовательно, в общем случае кристаллы могут быть двуосными. В частности, при равенстве двух из трех главных значений диэлектрической проницаемости (например, = е, е ) оптическая индикатриса превращается в эллипсоид вращения и кристалл становится [c.256]

Следует отметить, что величина угла между оптическими осями у разных кристаллов различна. Приведем два примера оптические оси первого рода двуосного кристалла KNO3 составляют между собой 7° 12. Этот угол для FeS04 равен 85°27. [c.257]

Лучевая поверхность в двуосных кристаллах. Рассмотрим сечения лучевой поверхности координатными плоскостями. С этой целью перепишем уравнение (10.20) с учетом принятых нами обозначений VsSx = X, VsSy = у, VsSi = 2. Получаем [c.258]

Наряду с лучевой поверхностью (геометрическое место концов отрезков, пропорциональных лучевым скоростям) можно построить и поверхность нормалей (геометрическое место концов отрезков, пропорциональных нормальньш скоростям). Так как, вообще говоря, угол между 5 и невелик, то различие между формами этих поверхностей незначительно. Для двуосного кристалла опять получается сложная двухполостная поверхность с четырьмя точками встречи обеих полостей (аналогичных М и М на рис. 26,6, в). Направления, соединяющие попарно эти точки (аналогичные ММ, М М ), являются направлениями совпадающих нормальных скоростей и называются оптическими осями второго рода или бинорма. ями. [c.505]

Существование двуосных кристаллов было установлено в 1815 г. Брюстером, который использовал для обнаружения слабого двойного лучепреломления открытое в 1811 г. Aparo явление окрашивания двоякопреломляющих веществ, помещенных между скрещенными поляризаторами (см. 148). Брюстер, изучив свыше 150 различных кристаллов, обнаружил, что наряду с кристаллами, подобными кварцу или исландскому шпату, к которым применимо построение Гюйгенса, существует другой тип кристаллов, харак- [c.506]

Обычно в учебниках встречается утверждение, что законы преломления не приложимы к необыкновенному лучу в одноосном кристалле и к обоим лучам в двуосном. Это — правильное утверждение, но оно имеет чисто отрицательный характер, показывая, что простое построение, предписываемое законом преломления, не при-ложимо к решению задачи о направлении распространения светового луча. Если взамен не дается никаких правил, то решение даже весьма простых вопросов кристаллооптики оказывается затруднительным. Между тем существует гораздо более общий прием отыскания направления распространения преломленной световой волны, а именно, построение, основанное на принципе Гюйгенса, следствием которого для изотропной среды является закон преломления Декарта — Снеллия. Напомним, что сам Гюйгенс рассматривал при по.мо-щн этого приема вопрос о распространении света в двоякопрелом-ляющих телах (исландский шпат) и получил крайне важные результаты. Применение построения Гюйгенса является простым и действенным средством для разбора вопроса о распространении света в анизотропных средах. Поверхность, фигурирующая в построении Гюйгенса, есть, очевидно, лучевая поверхность, а не поверхность нормалей. Действительно, по правилу Гюйгенса для получения фронта (плоской) волны проводят плоскость, касательную к поверхности Гюйгенса. А фронт волны тсателен именно к лучевой поверхности (рис. 26.11, а) и пересекает поверхность нормалей (рис. 26.11, б). [c.509]

Смотреть страницы где упоминается термин Кристалл двуосный : [c.611] [c.349] [c.235] [c.131] [c.266] [c.324] [c.86] [c.87] [c.161] [c.380] [c.63] [c.251] [c.747] [c.226] [c.257] [c.259] [c.115] [c.496] [c.507] [c.508] [c.511]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...