Реакция импульсивная

Итак, для того чтобы при ударе по телу, закрепленному на оси г, в точках закрепления этой оси не возникло импульсивных реакций, надо [c.407]

Последнее уравнение определяет приращение угловой скорости при ударе ( 118), после чего из прочих уравнений находятся поперечные импульсивные реакции 5и, Siy, S2X, S2y и сумма продольных импульсивных реакций Siz-f S2z- [c.364]

Реальное тело не обладает абсолютной жесткостью. Поверхность тела, на которую действует давление продуктов взрыва, деформируется, что оказывает влияние на интенсивность импульсивных нагрузок. Реакция тела на действие нагрузок сводится к следующему 1) вблизи поверхности материал тела под действием высокого давления продуктов взрыва вначале сильно сжимается 2) при внезапном уменьшении давления поверхность тела возвращается в ненапряженное состояние, хотя материал может получить значительную пластическую деформацию 3) в теле возникают возмущений, вызванные действующим давлением продуктов взрыва, длительность действия которых мала, так что длина импульса в материале невелика, однако возмущения имеют вид волны с крутым фронтом. Распространение этих волн проходит с высокими скоростями, т. е. в этом случае, очевидно, зарождаются ударные волны. При большой интенсивности возмущений тело может разрушаться либо в отдельных локальных областях, либо по всему объему. [c.17]

Геометрическая сумма импульсивных реакций оси, действующих на пластинку, будет представлять силу перпендикулярную к плоскости, причем величина ее определится из уравнения [c.184]

Силы реакции неподвижной оси вращения образуют пару импульсивных сил, момент которой имеет составляющими [c.107]

В теории импульсивных движений принимается еще ряд аксиом, аналогичных обычным аксиомам динамики ударные импульсы, сообщаемые друг другу двумя материальными точками, равны по величине и направлены вдоль прямой, соединяющей эти точки, в противоположные стороны два ударных импульса, приложенных к точке, складываются по правилу параллелограмма полный ударный импульс для каждой точки системы складывается из ударных импульсов активных сил и ударных импульсов реакций связей. [c.407]

Задачи теории импульсивного движения. Цель исследования импульсивного движения состоит в определении кинематического состояния системы после удара, если известно ее состояние до удара. При этом иногда целесообразно различать две основные задачи 1) по заданным ударным импульсам определить изменение скоростей точек системы 2) по заданному изменению скоростей точек системы определить ударные импульсы. Иногда требуется также определить ударные импульсы реакций связей. [c.408]

Мысленно уберем шарнир В и рассмотрим импульсивное движение каждого из стержней в отдельности под действием заданного импульса I и ударных импульсов 1а и 1в реакций в шарнирах. Обозначим через v и V2 послеударные скорости центров масс G и G2 стержней АВ и ВС соответственно, а через uji и их угловые скорости. Так как послеударное движение стержня АВ будет вращением вокруг точки А, [c.422]

Рассматриваемые здесь импульсивные связи, разумеется, не следует путать с импульсами реакций связи, о которых была речь в 14.1. [c.247]

Составим уравнения для нахождения импульсивного множителя l(,i реакции связи за первый акт удара имеем [c.625]

Ко и означают количества движения системы в начале и в конце удара. Полученное уравнение выражает закон изменения количества движения для ударных сил приращение количества движения системы равняется сумме главного вектора активных импульсов и главного вектора импульсивных реакций. Согласно равенству (56.48) этой теореме можно дать вид [c.629]

Если главный вектор импульсивных реакций равен нулю, то вместо уравнения (56.50) мы получим [c.629]

По аналогии со сказанным в 183 оба закона, (56.50) и (56.52), мы можем соединить в один система скользящих векторов, равных приращениям количеств движения частиц системы, эквивалентна системе векторов, равных активным импульсам и импульсивным реакциям. Если система векторов, равных импульсивным реакциям, эквивалентна нулю, то система векторов, равных приращениям количеств движения частиц системы, эквивалентна системе векторов, равных активным импульсам. Вместо того, чтобы говорить система векторов, равных приращениям количеств движения частиц системы , можно было бы сказать приращение системы векторов, равных количествам движения частиц системы ( 31). [c.631]

Примером материальной системы, для которой система импульсивных реакций всегда эквивалентна нулю, может служить свободное абсолютно твёрдое тело ( 178 и 180). Но, конечно, кроме твёрдого тела можно подобрать много других материальных систем, для которых указанное обстоятельство также будет иметь место такова, например, система, лежащая на той связи, о которой говорится в примере 89 на стр. 281. [c.631]

Рассмотрим условия, при которых ось подвеса не получает сотрясения от импульса другими словами, найдём условия, при которых все импульсивные реакции равны нулю. Уравнение (57.10) даёт / = 0, что в соединении с равенством (57.8) показывает параллельность импульса оси Оу. Из уравнения (57,9) мы выводим [c.638]

Собрав все найденные результаты, мы можем высказать следующие положения чтобы импульс F (произвольный по модулю) не вызывал импульсивных реакций оси, необходимо и достаточно [c.639]

Оценку виброустойчивости приборов проводят аналитически и экспериментально. Аналитический метод используется при проектировании (см. гл. VIU) конструкций, а также в случае невозможности или нецелесообразности применения экспериментальных средств. Связь между случайным входным х воздействием вынуждающих вибраций и реакцией у средства измерений на выходе в линейных системах оценивается при помощи соотношений Винера — Ли [29], представленных через корреляционные Кхх, взаимно-корреляционные Кху, импульсивные переходные /г(т) функции или через спектральные плотности Sxx, Sxy, Syy и частотную характеристику Ф(/, со) системы. В частности, имеем [c.124]

Импульсивные реакции. Найдем, чему равны при ударе импульсивные реакции подпятника А и подшипника В. Проведем оси Ахуг так, чтобы центр масс С тела лежал в плоскости Ауг (рис. 356, а). Изобразим искомые импульсивные реакции их составляющими вдоль этих осей. [c.422]

Уравнения (94) п служат д.чя определения неизвестных импульсивны.х реакций 5 , 8ду. Входящая сюда разность (й1 — о> находится нз равенства (93). [c.423]

Для определения Уд—импульсивной реакции, действующей со стороны оси на курок, составляем уравнение (80) в проекциях на оси Ах и Ау. Учитывая, что [c.425]

Динамические характеристики материалов, конструкций и оснований. Расчет конструкций на колебания требует знания также динамических характеристик как материалов, из которых выполнена конструкция, так и самой конструкции. К ним относятся динамические модули упругости, динамические пределы прочности, текучести и выносливости, а также диссипативные характеристики. Остановимся на последних не только . потому, что они наименее изучены, но и потому, что их изучение требует продолжения не только экспериментальных, но и серьезных теоретических исследований. Диссипация энергии колебаний является важнейшим благоприятным фактором, существенно ослабляющим реакцию конструкции на динамические нагрузки периодического, импульсивного и случайного характера. Современный динамический расчет конструкций немыслим без учета их диссипативных характеристик и этим определяется важность рассматриваемого вопроса. Диссипация энергии колебаний конструкции зависит от внутренних и внешних факторов. К внутренним факторам относятся внутреннее трение в материале конструкции и [c.33]

Вместе с этим надо иметь в виду, что получить достоверные качественные и количественные характеристики явлений, связанных с поведением материала при импульсивных нагрузках, — задача весьма трудная, так как сами эти явления. вытекают из природы нагрузки и реакции системы, которые при напряжениях в десятки и сотни тысяч кГ смР- длятся несколько микросекунд. [c.115]

Обозначим и, V горизонтальную и вертикальную составляющие скорости центра тяжести, а через со — угловую скорость одного из верхних стержней сразу же после удара. Тогда эффективные силы одного из стержней будут эквивалентны вертикальной слагающей импульса т (v—V) и его горизонтальной слагающей ти, приложенным в центре тяжести, и импульсивной паре с моментом mk ti), стремящейся увеличить угол а. Пусть R — ударный импульс в точке С, направление которого, по соображениям симметрии, будет горизонтальным. Чтобы избежать введения в наши уравнения реакции в точке В, возьмем для стержня ВС моменты сил относительно точки В. Получим [c.158]

Импульсивные реакции. Найдем, чему равны при ударе импульсивные реакции подпятника А и подшипника В. Проведем оси Ахуг так, чтобы центр масс Степа лежал в плоскости Ау2 (рис. 383, а). Изобразим искомые импульсивпые реакции их составляющими вдоль этих осей. Пусть АВ=Ь, а расстояние точки С от оси Аг равно а. Составим уравнения (154 ) в проекциях на все три оси, а уравнения (155 ) в проекциях на оси Ах и Ау (уравнение в проекции на ось Аг уже использовано при получении равенства 167). Поскольку телй за время удара не перемешается, векторы v и ас будут параллельны оси Ах следовательно, Qnx= [c.406]

Для определения — импульсивной реакции, действующей со стороны оси на курок, составляем для курка уравнение (154) в проекциях на оси Ах и Ау. Учитывая, что Qqx = Mv x = Маш, = Alu = найдем [c.408]

Пример 3. В самом общем случае движения волчка предполагают, что небольшая импульсивная пара, производящая вращение около вертикали, по истечении промежутка времени -с изменяет угол наклона оси на 50. Доказанная теорема утверждает, что при обращенном движении ) одинаковая импульсивная пара сил, приложенных в плоскости 0, изменит азимут оси на угол об разный углу 00. Конечно, подразумевается, что пары не имеют никаких других составляющих (в обобщенном умысле), кроме составляющих указанных типов, например, пара может состоять в каждом из этих случаев из силы, приложенной к волчку в точке его оси, и на соответствующей реакции, приложенной к осгрию волчр.. [c.281]

Центр улара. Пусть на покоящееся твёрдое тело массы Ж с закреплёнными точками О и О подействовал импульс F, приложенный к точке А (фиг. 155). Составим уравнения, определяющие импульсивные реакции N N точек О и О . Поместим начало координат в точке О, т. е. в одной из закреплённых точек, ось Oz направим по оси вращения 00, а ось Ох параллельно кратчайшему pJ тoянию между осью вращения и приложенным импульсом. Расстояние 00 обозначим /, а скорость центра масс и угловую скорость тела в конце удара назовём соответственно и ш. По формулам (9.15) на стр. 87 мы находим [c.638]

Для более наглядного исследования задачи воспользуемся в дальнейшем геометрическим методом Рауса (Routh) ). С этой целью изобразим импульсивную реакцию точкой Г с координатами х = Ф , у — Ф , г = М. В том же пространстве, где находится точка Г, отметим два геометрических образа прямую и плоскость. Прямая пусть определяется уравнениями [c.642]

Цвет - одно из важнейших информационных качеств объекта. В нашем сознании какой-либо цвет всегда связьшается с тем или иным предметом, явлением, событием. Эти связи являются общими для большинства людей, они отражают в себе коллективный опыт. Также определенные цвета вызывают ощущение тепла или холода, производят впечатление тяжести или легкости, плотности, мягкости иллюзорного приближения или удаления от зрителя и Т.Д. Физиологически и психологически воздействие на человека, цвета могут возбуждать, активизировать деятельность или успокаивать, расслаблять по разному действовать на психику и чувства. Один цвет отдельно в жизни редко существует, чаще встречаются цветовые отношения, сочетания, которые имеют еще больший диапазон воздействия. Например, сочетаниям контрастных цветов свойственны энергия, острота, динамика, родственным цветам - спокойствие, равновесий, светлым - легкость воздушность и т.д. Ассоциативное восприятие связано с возникновением целого ряда образов, сравнений и больше отражает индивидуальность характера человека. На основе различных воздействий и восприятия строится задание в цвете. Но в нем имеет место обратное действие - определенные понятия, слова, девизы должны ассоциироваться с определенными сочетаниями, колоритом. Помимо восприятия, для решения поставленных задач, необходимо воображение. Это процесс, в отличии от восприятия (импульсивной реакции), более длительный процесс чувственно- логический. В основе него лежит анализ источника, выявления характерных свойств, признаков этого предмета, явления и синтез их в новые комбинации. [c.18]

Как мы уже говорили, неизменной частью инерционных вариаторов является обгонная муфта. Это она преобразует знакопеременное вращение звена, на которое дей-.ствуют динамические реакции, в однонаправленное вращение ведомого вала. Но эта муфта является и ахиллесовой пятой всех импульсивных вариаторов, в том числе инерционных, поскольку она чаще всего не выдерживает огромного числа включений и выключений под нагрузкой при выпрямлении знакопеременного вращения и ломается. Поэтому если бы можно было создать инерционный вариатор без обгонных муфт, то это, действительно, означало бы революцию в механических приводах. [c.86]

Центр удара. Появление при ударе импульсивных реакций нежелательно, так как может привести к ускорению износа или даже к разрушению частей конструкции (подшипников, вала и т. п.). Найдем, можно ли произвести удар по телу, закрепленнол1у на оси, так, чтобы импульсивные реакции в подшипниках А и В вообще не возникли. Для этого найдем, при каких условиях можно удовлетворить уравнениям (94), положив в них = = 5 = 0. Если 5д = 5д = 0, то 2-е и 3-е из уравнений (94) примут вид 5у = 0, 8г = 0- Чтобы удовлетворить этим уравнениям, надо направить импульс 5 перпендикулярно к плоскости Ауг, т. е. (по принятому условию) к плоскости, проходящей через ось вращения и центр масс тела. Допустим, что импульс 5 имеет такое направление (рис. 356, б). Поскольку при 8 = = 8 —0 вид системы (94) не зависит от выбора на оси Аг начала координат, проведем для упрощения дальнейших расчетов плоскость Оху так, чтобы импульс 5 лежал в этой плоскости. Тогда тх(8) = гПу 8) = 0 и последние два уравнения системы (94) дадут = = Это означает (см. 133), что плоскость Оху, Б которой лежит импульс 5, должна проходить через такую точку О, для которой ось г является главной осью инерции тела в частности, как показано в 133, условия = vг= будут выполняться, если плоскость Оху является для тела плоскостью симметрии. [c.423]

В случаях заданных импульсивных воздействий, а также при мгновенном наложении неголономных связей с сохранением их после удара можно написать уравнения импульсивного движения, содержащие импульсивные реакции, число которых будет равно числу степеней свободы системы в доударном состоянии. Таким образом, если п — число степеней свободы системы до мгновенного наложения связей, а т — число степеней свободы после наложения связей, тогда будем иметь п уравнений для 2п — п — т) [c.166]

Ур-ния (1) позволяют, зная приложенный импульс и скорости в начале У., определить скорости в конце У., а еслп тело является несвободным, то найти и импульсивные реакции связей, к-рые вместе с заданным импульсом войдут в правые части ур-ний. Ианр., для тела, имеющего неподвижную ось вращения. с (в этом случае ш,у = = Оу = О, = О), четвертое из ур-ппй (1), принимающее вид 1х(—х — = "х )> определяет изменение угловой скорости тела за время У., а остальные о ур-пий служат для отыскания импульсивных реакций в точках закрепления оси. При этом У. можно произвести так, что все пмпу.иь-сивные реакции обратятся в нули (см. Центр удара). [c.226]

Филиппов А. П., Янютин Е. Г. Определение начальной реакции конической оболочки на импульсивную нагрузку. Прикл. механика, [c.265]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...