Влияние относительного движения фаз

Данный параграф посвящен анализу влияния двухскоростных эффектов из-за относительного движения фаз на развитие детонации. Основные положения теории детонации в гомогенных (односкоростных) средах изложены в 1 гл. 3. [c.425]

Поскольку пузыри в процессе роста поднимаются в жидкости, их нельзя назвать сферическими в точном смысле этого слова. Так как пузыри движутся, они стремятся приобрести форму сплющенного сфероида. Этот эффект очень мал в начальной фазе роста, потому что относительное движение очень мало в сравнении со скоростью роста пузыря. В последующей фазе роста подобное перемещение становится очень значительным по сравнению со скоростью роста пузыря и существенно влияет на форму пузыря. Таким образом, в случае пузыря основным результатом наблюдений является то, что размеры пузыря, уменьшаются в направлении движения и увеличиваются в направлении, перпендикулярном к направлению движения. Однако измерения размеров пузырей на негативах ограничивались пузырями в начальной фазе роста. Так, диаметр, измеренный в горизонтальной плоскости, не превышал диаметра, измеренного в вертикальной плоскости, более чем на 3% (измерения в горизонтальной плоскости использовались для окончательных расчетов). Степень влияния относительного движения на передачу тепла точно не известна, но, по-видимому, в данном случае она была не очень значительной, Расстояние, на которое успевал переместиться пузырь в процессе своего развития, не превышало удвоенной величины исходного диаметра пузыря. Это видно из фиг. 7, где иллюстрируется фактическое развитие пузыря. [c.244]

Феноменологическая теория смесей с вращающимися дисперсными частицами при отсутствии внешних моментов была рассмотрена в работе Е. Ф. Афанасьева и В. Н. Николаевского [1]. В ней использовалось выражение (3.6.23) для момента d, действующего на частицу, а в выражение для силы /, помимо (3.6.23), из феноменологических соображений добавлялось слагаемое типа силы Магнуса или Жуковского, соответствующее влиянию относительного вращения —to (величины Aft)2i в [1] не учитывались) на силу со стороны несущей жидкости. Тут следует отметить, что для последовательного учета этого эффекта необходим учет инерционных сил в мелкомасштабном движении несущей фазы, так как в рамках ползущего или стоксова приближения, как видно из анализа, приведшего к (3.6.23), такое слагаемое не проявляется (см. 2 гл. 5). [c.174]

Из соотношения (6. 7. 3) следует, что в точках поверхности пузырька, для которых выполняется равенство 8 = соз (1/И ) (где 1И=4не [к- - )/и — безразмерный комплекс, характеризующий относительное влияние электрического поля на движение фаз (2. 9. 25)), компонента скорости обращается в ноль. Следовательно, при )> 1 уравнение (6. 7. 1) перестает быть спра- [c.272]

Относительное движение паровой фазы вокруг пластины бесциркуляционное. Влияние вторичных токов пренебрежимо мало. [c.379]

Неустойчивость границы раздела фаз возникает и при определенной скорости их относительного движения. Когда скорость относительного движения верхней фазы равна Uq (нижняя фаза с плотностью р неподвижна), при учете влияния поверхностного натяжения выражение (1.188) для фазовой скорости прогрессивной волны приобретает вид [c.89]

Естественно, подобного рода исследования (экспериментальные и теоретические) заведомо не позволяли создать обоснованные методы гидравлического расчета двухфазных истоков в трубах, так как были несовершенны методы постановки и обработки эксперимента и не учитывалось влияние относительной скорости движения фаз. Вместе с тем они явились первым шагом к глубокому изучению физической стороны механизма движения смеси и более обоснованной формулировке задачи исследования. [c.11]

Ниже мы увидим, что по мере увеличения влияния силы тяжести на структуру течения смеси, которое имеет место при течении двухфазных потоков в наклонных трубах, зона автомодельности истинного газосодержания существенно отодвигается в сторону больших значений критерия Fr . Однако независимость истинного газосодержания от ГГ(, не означает постоянства относительной скорости движения фаз. [c.145]

Для всех систем пневмотранспорта, исключая установки с аэрированными потоками в плотной фазе, характерно перемещение твердых частиц или кусков при условии преимущественного влияния на движение гравитационного поля твердой фазы, плотность которой в тысячи раз больше плотности воздуха. Относительное объемное содержание частиц, перемещающихся с высокими скоростями в потоках аэросмеси, составляет около 1% и лишь в особо благоприятных случаях 3—4%. В этом состоит принципиальная особенность пневмотранспорта по сравнению с гидротранспортом. [c.440]

Так же как и при теплообмене, величина движущей силы массообменных процессов зависит от относительного направления движения фаз (противоток, прямоТок и др.) Кроме того, на движущую силу большое влияние оказывает гидродинамическая структура потоков. [c.24]

Если принять коэффициент скольжения ф,,— и скорости частиц в пристенном слое и т 0, то рассматриваемое влияние будет пропорционально отношению весовых расходов фаз в пристенном слое, т. е. расходной концентрации В общем случае с увеличением объемной концентрации, относительной плотности и коэффициента скольжения твердого компонента в пристенном слое (-фг ) ИХ воздействие на режим движения жидкости будет нарастать. [c.181]

Таким образом, компенсатор взмаха позволяет уменьшить амплитуду махового движения относительно вала винта. Заметим, что при отрицательной величине Кр компенсация взмаха столь же эффективна, что и при положительной, так как влияние компенсатора заключается в удалении собственной частоты махового движения от резонансной. Знак обратной связи влияет на фазу вынужденных колебаний. При положительной обратной связи с большими значениями коэффициента усиления ком- [c.234]

Удобный способ восстановления информации, содержащейся в частях объектного пучка со сдвигом по частоте, дает фазовая модуляция опорного пучка. В случае, когда опорный пучок, используемый для изготовления голограмм с усреднением по времени, сдвинут на частоту вибрации объекта, максимум яркости восстановленного изображения соответствует максимуму функции Бесселя первого порядка /1(9), а не максимуму функции Уо(ф), как в случае голограммы с усреднением по времени, которая записывает нулевой порядок. Влияние такого сдвига сказывается на том, что положение максимума яркости на голограмме смещается от узловой линии (соответствующей нулевой вибрации) к тем участкам, которые создают сдвиг, соответствующий максимуму функции Бесселя первого порядка. Если опорный пучок сдвинут по частоте до согласования со второй гармоникой частоты модуляции, то яркость восстановленного изображения имеет вид функции Бесселя второго порядка от фазового сдвига. Хотя теория считает, что прямой сдвиг по частоте опорного пучка относительно частоты объектного пучка является желательным, на практике получить этот сдвиг не представляется возможным следовательно, более реальной является осуществление синусоидальной фазовой модуляции опорного пучка на частоте, совпадающей с частотой возбуждения объекта. Анализ общего случая, когда фазы опорного и объектного пучков не совпадают, весьма сложен однако очень полезную информацию может дать анализ частных случаев, когда опорный пучок либо находится строго в фазе с движением объектного пучка, [c.535]

Процессы многофазной фильтрации идут по-разному в зависимости от характерного времени фильтрационного процесса и от размеров области течения. Капиллярные силы создают в пористой среде перепад давления, величина которого ограничена и не зависит от размеров области фильтрации. Вместе с тем перепад внешнего давления, создающего фильтрационный поток между двумя точками, пропорционален скорости фильтрации и расстоянию между этими точками. Если размеры области малы, то при достаточно малых скоростях фильтрации капиллярные силы могут превзойти внешний перепад давления. Напротив, если рассматривается движение в очень большой области (например, в целой нефтяной или газовой залежи), то влияние капиллярных сил на распределение давления незначительно и их действие проявляется в локальных процессах перераспределения фаз. Взаимное торможение фаз, благодаря которому относительные фазовые проницаемости не равны соответствующим насыщенностям, обусловлено, прежде всего, капиллярными эффектами. В тех случаях, когда можно пренебречь капиллярным скачком 8рк(о), капиллярность косвенно учитывается самим видом опытных кривых относительных проницаемостей кг(а). [c.66]

Формулы (166) представляют собой грубое приближение, так как в них полностью игнорируется влияние движения крыла на обтекание. Более точное решение задачи показывает, что если крыло совершает, например, гармонические колебания с частотой ю, то следует учитывать еще инерцию присоединенной массы воздуха и то обстоятельство, что изменение подъемной силы оказывается смещенным по фазе относительно изменения угла атаки. [c.179]

Чем мельче частицы, или чем ближе их плотность к плотности жидкой фазы пульпы, тем относительно большее влияние оказывает на иих сопротивление среды, поэтому тем ближе совпадают траектории их движения с линиями тока жидкости. [c.186]

В газовой фазе молекулы могут перемещаться относительно свободно и передавать количество движения или энергию с помощью механизма столкновений . Межмолекулярные силовые поля влияют на значения к, у и П хотя и заметно, но не определяющим образом, т. е. силы межмолекулярного взаимодействия отражаются только в интегралах столкновений 2р и Йд, которые в действительности представляют собой отношения интегралов столкновений для реального силового поля и идеальной системы, в которой молекулы рассматриваются как жесткие невзаимодействующие сферы. Отклонения значений и Йд от единицы дают грубую количественную оценку важности влияния сил межмолекулярного взаимодействия на величину коэффициентов переноса в газовой фазе. Уравнения [c.447]

Конденсатная ф-цпя -ф должна быть непрерывной, поэтому её фаза ф при обходе по замкнутому контуру может меняться лишь на 2nN, где N — целое число. Это означает, что циркуляция скорости сверхтекучей компоненты по любому замкнутому контуру может принимать только дискретные значения N-hlm. Поэтому сверхтекучая компонента — это не просто идеальная жидкость с потенц. течением, она обладает особыми макроскопич. квантовыми св-вами. Во-первых, при течении сверхтекучей компоненты по каналу, замкнутому в кольцо, циркуляция скорости Vs вдоль канала квантуется с квантом циркуляции hlm. Под влиянием внеш. воздействия скорость течения не может уменьшаться непрерывно, а только скачком. В процессе скачкообразного перехода от течения с N квантами циркуляции к течению с N—1 квантами требуется разрушить сверхтекучее состояние (обратить в нуль) в нек-рой области и, следовательно, преодолеть большой потенц. барьер. Поэтому течение в замкнутом канале чрезвычайно устойчиво. Во-вторых, в сверхтекучей компоненте могут существовать т. н. квантованные вихри (Л. Онсагер, 1948 Р. Фейнман, 1955, США) с циркуляцией вокруг оси вихря, принимающей дискретные значения. В отличие от вихрей в обычной жидкости (см. Вихревое движение), эти вихри устойчивы и не исчезают под влиянием вязкости норм, компоненты. На оси этих вихрей ij), а вместе с ней и обращаются в нуль. Квантованные вихри осуществляют вз-ствие между сверхтекучей и норм, компонентами сверхтекучей жидкости. Их рождение приводит хотя и к слабому, но конечному затуханию потока сверхтекучей жидкости в замкнутом канале. При нек-рой скорости движения сверхтекучей компоненты относительно норм, компоненты или стенок сосуда квантованные вихри образуются столь интенсивно, что сверхтекучая компонента начинает испытывать трение со стороны норм, компоненты или стенок сосуда. В рамках этой теории С. пропадает при скоростях, существенно меньших скоростей по теории Ландау и более близких к реальным значениям критич. скорости. Квантованные вихри наблюдаются экспериментально при вращении сосуда с Не II. При достаточно большой угл. скорости UI вращения сосуда они образуют вихревую систему со ср. скоростью совпадающей со скоростью твердотельного вращения [ , г]. Кроме того, в экспериментах с ионами, инжектируемыми в Не II, обнаружены квантованные вихри, имеющие форму кольца. [c.663]

Конвективные возмущения в дисперсной смеси несжимаемых фаз. Изучение устойчивости конвективных возмущений в общем случае, т. е. в случае ие только очень коротких к и длинных к ->-0) волн, представляется затруднительным. Учитывая, что в рассмотренных предельных случаях значения скоростей распространения конвективных воли и соответствующих коэффициентов затухания не зависят от скорости звука, исследуем влияние относительного движения фаз в исходном стационарном состоянии и влияние межфазной силы из-за присоединенных масс иа устойчивость конвективных возмущений и связанную с пей иегиперболичность системы (4.1.1) на примере более простой модели дисперсной среды с несжимаемыми фазами. [c.309]

Влияние относительного движения фаз. Относительное продольное движение (скольжение) фаз (двухскоростные эффекты) имеет значение только тогда, когда не учитывается тепловая диссипация, т. е. предполагается политропичность газа, например изотермичность или адиабатичность. Это видно из сравнения штриховых К и оплошных (.йГц = (Reia) по формуле (1.5.8)) кривых на рис. 6.4.6 и 6.4.7, рассчитанных для случаев NUg = О и Nu2->oo. При учете реальной тепловой нерав-новесности (10<С Nu2<10 ) роль двухскоростных эффектов становится незаметной на фоне гораздо более сильной тепловой диссипации, и вариация параметра от О до < практически не влияет на структуру волны и, в частности, на амплитуду осцилляций Api и длину осцилляционных волн L. Отметим, что в волне с осцилляционной структурой поступательное относительное движение фаз в основном определяется инерционными эффектами, так как межфазные силы здесь за счет присоединенных масс много больше сил из-за вязкости (/ > / ). Действие силы трения /ц приводит к выравниванию скоростей фаз и дополнительной диссипации, малозаметной на фоне тепловой диссипации, и сказывается постепенно после многих пульсаций. Поэтому вариация /ц за счет изменения Kf, практически не влияет на поведение волны. [c.51]

Уравнение (3.4.30) есть обобщение уравнения Рэлея—Дамба пульсаций сферического пузырька (3.3.32), учитывающее фазовые переходы и, в отличие от по-следнего, конечное объемное содержание дисперсной фазы (неодиноч-ность пузырька), ее поступательное движение относительно несущей фазы. Отметим, что при j— 0 имеем ф ф(2), ф(3) н О, и тогда т. е. среднее давление в несущей жидкости совпадает с давлением вдали от пульсирующего пузырька, что и принималось в работах [9, 11, 15, 16, 19]. Это некорректно, если учитывать члены порядка тем более, что поправка на конечное объемное содержание пузырьков содержит члены порядка ссг " и эта поправка даже при таких малых объемных содержаниях пузырьков как щ 0.01—0.05, может быть существенной ). Так как влияние трех [c.130]

Учет через силу Бассэ влияния иредьгсторпи движения на поведение дисперсных частиц сллыю осложняет решение задач волновой динамики газовзвесей. Облегчающим обстоятельством является то, что при больших числах Rei2 относительного обтекания частиц (например, в ударных волнах) преобладающее значение имеют нелинейные инерционные аффекты, в то время как влияние нестационарных ( наследственных ) эффектов в газовой фазе весьма мало. Поэтому при решении задач волновой динамики газовзвесей нестационарными эффектами силового и теплового взаимодействия фаз часто пренебрегают. Характерным примером задачи, где необходимо и, в обозримом виде, возможно учесть эти эффекты, является задача о распространении слабых монохроматических волн во взвесях. В этом случае искомые функции, в том числе и Vz представляются комплексными экспонентами координат и времени (подробнее см. ниже [c.157]

Влияние относительного двии ения фаз. Относительное продольное движение (скольжение) фаз (двухскоростные эффекты) имеет значение только тогда, когда не учитывается тепловая диссипация, т. е. предполагается политропичность газа, например изотермичпость или адиабати шость. Это видно из сравнения штриховых °°) и сплошных (Яд = (ROjg) по форму- [c.83]

На интенсивность теплообмена при колебаниях оказывает влияние как движение жидкости относительно поверхности нагрева (ReJ, так и вибрационное ускорение (У). Частота наложенных колебаний и сдвиг фаз вследствие инерции системы можно оценивать числом Re, . При отсутствии колебаний параметры Рсди, Rea,, J равны нулю и имеет место обычная свободная конвекция. В том случае, когда поверхность нагрева неподвижна, а колебательное движение сообщается жидкости, окружающей это тело, процесс теплообмена можно определить из дополнительных критериев Нед и Не . Критерий J в этом случае, поскольку поверхность неподвижна, равен нулю. Для случая такого рода задач критериальное уравнение для теплоотдачи имеет следующий вид [c.166]

Значительное влияние на экономичность влажнопаровых ступеней оказывает веерность (рис. 5.5). Роль этого параметра следует оценивать под углом зрения следующих структурных особенностей потока при относительно малых djli. 1) интенсивного увеличения термодинамических параметров несущей фазы от корня к периферии (давления, температуры и плотности) 2) значительной неравномерности полей скоростей несущей и дискретной фаз по радиусу в зазоре и в относительном движении за рабочей решеткой (соответственно меняются вдоль лопаток и коэффициенты скольжения) [c.159]

Галилей (Galilei) Галилео (1564-1642) — выдающийся итальянский физик и астроном, один из основа телей точного естествознания. Основой познания считал опыт. Оказал значительное влияние на развитие науч ной мысли. Заложил основы современной механики выдвинул идею об относительности движения, установи, законы инерции, свободного падения, сложения движений, первым исследовал прочность балок открыл изо хронность колебаний маятника. Построил (1600 г.) телескоп с 32-кратным увеличением и открыл горы на Луне 4 спутника Юпитера, фазы у Венеры, пятна на Солнце. Создал (1614 г.) микроскоп, изобрел (1597 г.) первы термометр. Работы по гидростатике и прочности материалов. Активно защищал гелиоцентрическую систему за что был подвергнут суду инквизиции (1633 г.) и объявлен узником инквизиции . До своей болезни (в 1637 г окончательно потерял зрение) завершил труд Беседы и математические доказательства, касающиеся двух но вых отраслей иауки , который подводил итог его исследований. [c.16]

Влиянию движения ядер на время поперечной релаксации 7 г и на ширину линии можно дать весьма простое объяснение. Из уравнений Блоха мы знаем, что величина Гг служит мерой среднего времени, в течение которого фаза индивидуального спипа изменяется на один радиан вследствие локального возмущения напряженности магнитного поля. Обозначим через (Асо)о уВ1 локальное изменение частоты, вызванное возмущением в, в жесткой решетке. Источником локального поля может быть дипольное взаимодействие с другими спинами. Если атомы находятся в быстром относительном движении, то локальное поле В/, действующее на данный спин, будет испытывать быстрые флуктуации во времени. Предположим, что величина локального поля в среднем в течение интервала времени г равна а затем изменяется и становится равной —В,- (см. рис. 17.9). Такое случайное изменение может быть вызвано относительным движением других атомов, в результате чего изменяется угол между II и г [см. выражение (17.21)]. В течение времени т спин будет прецессировать под иным углом, чем раньше, и его дополнительный фазовый угол (относительно фазового угла стационарной прецессии во внешнем поле Во) составит бф = уВ,т. Эффект сужения линий возникает в течение короткого интервала времени т, соответствующего бф <С 1. Однако по прошествии п интервалов времени длительностью т средний квадрат угла дефазировки в поле Во достигнет величины [c.605]

Полученные соотношения показывают, что скорость нижнего конца столба жидкости может быть представлена в виде суммы двух составляющих переносной ио, рав<ной средней скорости столба жидкости, и относительной, обусловленной попеременным сжатием и растяжением столба жидкости. Период колебаний, совершаемый столбом жидкости в его относительном движении, равен 2т , что, как это видно из формулы (2.4.43), в (Аго+1) раз меньше полного периода колебаний. В области достаточно больших Пог которой соответствуют разрывные колебания большой амплитуды, относительная скорость играет таким образом, роль высокочастотной составляющей. Обусловленная ею поправка к периоду колебаний не превосходит величины, равной 2т°, а поправка к рт — значения Ар. Это указывает на то, что при описании фазы свободного движения, разрывных колебаний больших амплитуд влияние высо- [c.162]

В качестве еще одного механизма генерации хаотического движения частиц следует отметить воздействие на обтекаемую частицу нри Rej2>102 колеблюгцейся, поперечной относительно tja v) силы (см. 2 гл. 5). Этот механизм здесь, как и в цитировавшихся статьях [7, 7а], не рассматривается, хотя его влияние следует проанализировать, и его роль, по-видимому, повышается при меньших концентрациях дисперсной фазы [c.220]

Исходя из особенностей движения одиночной частицы (разд. 3.2), можно считать твердо установленным факт влияния перел1ешивания на скорость испарения и скорость реакции в некоторых гетерогенных системах. Относительно систем газ — твердые частицы и жидкость — твердые частицы существует мнение [360], что если скорость массообмена определяется скоростью диффузии в жидкой фазе, то она начинает линейно зависеть от скорости перемешивания. [c.180]

При малой величине е смещения, когда проведение касательных к окружности радиуса е может оказаться недостаточно точным, следует дугу bob , соответствующую центральному углу Ь ОЬ baObi2 = -4 вое =. 4Ф1), разделить настолько же равных частей (точки 2. bi, bg,..., 12). на сколько разделена в точках В , В , Bg... дуга вс, и соединить прямыми соответствующие точки В и Ь , В4 и и т. д. Откладывая затем от точки С на окружности радиуса ОВ дугу D, соответствующую углу фа, получаем профиль выстоя. Далее, откладывая дугу окружности DE, соответствующую заданному углу опускания ц>з DOE =- фя) и поступая аналогично предыдущему, получаем профиль кулачка, соответствующий фазе приближения толкателя. Имея центровой профиль, нетрудно построить действительный, задавшись диаметром ролика. При Фх = Фз и симметричных кривых подъема и опускания профиль кулачка вследствие влияния угла А ОВ получается несимметричным. Линия движения центра ролика толкателя смещается относительно центра кулачка в сторону, обратную вращению кулач- [c.138]

С увеличением плотности теплового потока при и = onst число активных зародышей паровой фазы увеличивается и при некотором значении q эффекты, обусловленные процессом парообразования, начинают оказывать заметное влияние на процесс теплообмена. Например, на крирой 2 (см. рис. 8.1) это значение q отмечено точкой А i,q = qA). При дальнейшем увеличении плотности теплового потока относительное влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде ослабевает и повышается значение процесса парообразования. При q = qa (точка В на кривой 2) влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде практически прекращается. Если при данной скорости жидкости q>qB, то интенсивность теплообмена при кипении в условиях вынужденного движения целиком определяется процессом парообразования. Влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. При qAнаблюдается совместное действие обоих механизмов переноса. [c.226]

Низкотемпературная коррозия хвостовых поверхностей парогенераторов может интенсифицироваться при конденсации окислов азота. Аналогичное влияние может оказывать и хлористый водород. Но обычно содержание NOj и НС1 в продуктах горения относительно невелико, и ведущей фазой в низкотемпературном коррозионном процессе является SO3. На холодных поверхностях при движении газов по каналам происходят частичная конденсация H2SO4 и осаждение ее на поверхности нагрева и ограждениях газоходов, вызывая интенсивную коррозию. [c.88]

Для случая удара угольной пыли о металлическую поверхность рекомендуется принимать К от 0,5 до 0,85. Поэтому в расчете К варьировался в пределах 0,4—1,0 (абсолютно упругое тело). Это позволило исследовать влияние величины К на характер движения пыли после ее удара о твердую поверхность. Что касается угла отражения, то, как показано в [Л. 83], при взаимодействии частиц кварца и СаО (6=200—1000 мкм) со стеклянной и металлическими поверхностями этот угол или равен углу падения, или несколько превышает его. Исключение составляет случай столкновения частиц СаО с резиновой поверхностью, где угол отражения значительно меньше угла падения. В расчетах угол падения был принят равным углу отражения. Кроме того, приняты допущения, что столкновения между твердыми частицами при их движении в газовой фазе отсутствуют и что все частицы, достигающие внутренней поверхности корпуса, ударяются только об эту поверхность, а не о частицы, ранее вошедшие в соприкосновение с ней Как показывают расчеты, основанные на [Л. 51], столк новения между отдельными частицами даже в пристен ной области, где Хл в несколько раз превышает о, отно сительно невелики и не оказывают существенного влия ния на интегральный эффект в работе устройства Однако в [Л. 45] показано, что в одну и ту же точку внутренней поверхности циклона может одновременно ударяться несколько частиц даже при относительно невысокой пространственной концентрации их в потоке. Поскольку же, как показано в опытах с пылью железа, упругость металла, как правило, выше упругости угольной пыли, то эффект рикошетирования будет снижаться. Многочисленные эксперименты ВТИ на прозрачных моделях сепараторов показывают, что с увеличением р,о рикошет пыли в центральную часть потока уменьшается, что также подтверждает сделанный вывод. Таким образом, результаты расчета соответствуют (с точки зрения [c.87]

Процесс виброобработки мелкодисперсных сыпучих тел в значительной степени формируется под влиянием воздействия газовой или жидкой фазы. Вследствие плохой воздухопроницаемости сыпучее тело оказывается подверженным большим аэродинамическим нагрузкам. Аэродинамические сопротивления возникают в результате того, что между пульсациями давления газовой фазы и движением твердой фазы имеется сдвиг фаз. Вследствие этого возникают аэродинамические силы, препятствующие движению твердой фазы. Так, в пространстве между поверхностью рабочего органа и нижним монослоем сыпучего тела при подбрасывании возникает разрежение, а при падении — повышение давления относительно атмосферного. Уравнивание этих периодических колебаний давления достигается вследствие периодического оттока избыточного и притока недостающего количества воздуха, проходящего через поры, имеющиеся в слое сыпучего тела. Поэтому на частицы мелкодисперсного тела действует пульсирующий аэродинамический напор, направленный с некоторым сдвигом по фазе в основном в сторону, противоположную их перемещению. Аэродинамические силы, действующие на частицы, являются главным образом функцией массы груза, удельной газопроницаемости и зависят от режима колебаний. [c.80]

Причинами возникновения анизотропии свойств при ТМО, как при любой обработке, связанной с пластической деформацией, большинство исследователей считает образование кристаллографической, геометрической ориентации структурных составляющих, ориентации внутренних макронаиряжений [58, 62]. Но такой подход не учитывает особенность процесса ТМО — субструк-турный характер упрочнения сталей, при котором основной причиной торможения движения дислокаций становится разветвленная сетка полигонизационных субграниц, образовавшихся в результате комплексного температурно-силового воздействия. Эти границы возникают при перестройке избыточных дислокаций внутри кристалла и ограничивают собой микрообъемы, в пределах которых ориентация решетки сохраняется практически постоянной. При развитой субструктуре в стали относительное влияние границ зерен и границ раздела матрицы с частицами второй фазы или неметаллическими включениями на процесс разрушения должно уменьшаться. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...