Движение относительное поступательное

Отметим, что в (35) через Т обозначена кинетическая энергия системы в ее движении относительно поступательно движущейся системы Ox y z с началом в точке О, а в (27) — такая же величина, но при условии, что началом системы отсчета является центр масс. [c.209]

Ми, Lp = и Ьв = —Мв. Изменение знака связано с изменением ориентации углового движения относительно поступательного при переходе от продольного движения к поперечному. Влияние меньшего момента инерции по крену проявляется [c.735]

Таким образом, производная по времени от кинетического момента, вычисленного относительно центра масс, равна сумме моментов всех внешних и реактивных сил плюс сумма моментов количеств движения частиц, отброшенных телом в единицу времени, в их движении относительно поступательно пере-меш,ающихся осей. [c.110]

Как видно из этих формул, значение любой из трех мер движения Q, Т VI Ко относительно основной системы отсчета равно значению соответствующей меры движения центра масс плюс значение рассматриваемой меры движения механической системы в ее движении относительно поступательно движущейся системы центра масс. Нужно только помнить, что всегда = 0. [c.150]

Определить класс кинематической пары, образованной звеньями I и 2. Указать, какие из шести независимых движений (трех поступательных и трех вращательных) одного звена относительно другого невозможны в кинематической паре. [c.8]

Третьего класса. Нет двух вращательных движений (относительно осей Оу и Ох) а одного поступательного (вдоль оси Ог). [c.235]

Четвертого класса. Нет двух вращательных движений (относительно осей Ох и Ог) и двух поступательных (вдоль осей Ох и Ог), [c.235]

Из трех возможных относительных движений звеньев пар плоских механизмов вращательные и поступательные пары исключают по два движения. Вращательная пара исключает возможность поступательных движений вдоль двух осей, лежащих в плоскости движения звеньев. Поступательная пара исключает одно поступательное движение и одно вращательное (вокруг оси, перпендикулярной к плоскости движения звеньев). [c.42]

По характеру движения вытеснителей роторные насосы разделяют на роторно-вращательные и роторно-поступательные в первых рабочие органы совершают лишь вращательное движение, а во вторых — одновременно с вращательным еще и возвратно-поступательное движение относительно ротора. [c.302]

Соединения резьбовые. В основе образования резьбы лежит винтовое движение некоторой фигуры, слагающееся из равномерных поступательного н вращательного движений относительно прямой, называемой осью винтового движения (осью винта). [c.216]

Совместное радиальное и поступательное движение. Рассмотрим движение и осредненные параметры в ячейке, когда одновременно имеет место как поступательное (со скоростью —Oi), так и радиальное (определяемое радиальной скоростью на поверхности дисперсной частицы) движение сферической дисперсной частицы. В случае, когда последняя есть капля жидкости или пузырек газа (а именно для пузырька совместное поступательное и радиальное движение является наиболее характерным и существенным), поступательное движение относительно несущей фазы и ряд других аффектов приводят к нарушению сферической формы дисперсной частицы. Тем не менее в ряде случаев с каплями или пузырьками можно пренебречь указанной несферичностью (что будет обсуждено в 3 гл. 5) и использовать рассмотренную ниже схематизацию движения в ячейке. [c.126]

Тогда при отсутствии относительного поступательного, относительного вращательного и радиального движений около дисперсных частиц (радиальное движение отсутствует в смеси несжимаемых фаз без фазовых переходов), т. е. когда выполняются условия [c.169]

На плане ускорений (рис, 30, в) вектор лежит на прямой p,iV II ЛX, в точке bj которой располагается начало вектора авв L ЛХ. Через точку k проведена линия уу АХ действия ускорения й-вв относительного поступательного движения камня вдоль кулисы. Отрезок р п ВС изображает в масштабе р ускорение а линия 22 действия вектора проведена через точку п. [c.38]

В основе образования резьбы лежит винтовое движение некоторой фигуры (определяющей профиль резьбы), слагающееся из равномерного поступательного и вращательного движения относительно прямой, называемой осью винтового движения - осью винта. На рис. 21.1 показано построение винтовой линии на цилиндре. Для ее построения надо разделить горизонтальную проекцию цилиндра -окружность на равные части, например, на 12. На фронтальной проекции на столько же частей делим ход винтовой линии. Пройдя 1/12 часть окружности, точка оказывается на первом делении (точка 1), через 2/12 части окружности - на втором делении хода (точка 2) и т.д. Отметив точки 1 , 2 .....получаем фронтальную проекцию винтовой линии - синусоиду (h - ход винтовой линии). [c.410]

Рассмотрим сначала случай, когда относительное движение тела является поступательным со скоростью vu а переносное движение — тоже поступательное со скоростью v . Тогда все точки тела в относительном движении будут иметь скорость Wj, а в переносном — скорость Uj. Следовательно, по теореме сложения скоростей все точки тела в абсолютном движении имеют одну и ту же скорость v=vy,+vt, т. е. абсолютное движение тела будет -тоже поступательным. [c.169]

Примером такого движения является поступательное движение велосипедной педали DE относительно рамы велосипеда (рис. 201), [c.171]

Решение, Свяжем подвижную систему отсчета с корпусом вертолета, неподвижную — с Землей. Абсолютное движение точки винта вертолета сложное оно состоит из движения с винтом, вращающимся вокруг вертикальной оси, и движения в вертикальном направлении вместе с корпусом вертолета. Вращение винта вокруг сю оси является относительным движением (это движение наблюдает пассажир вертолета, связанный с подвижной системой отсчета). Переносным движением является поступательное движение корпуса вертолета вертикально вверх. [c.304]

Таким образом, движение точки А можно разложить на два прямолинейных составляющих движения движение относительно кулисы (по прямой ВС) и движение с кулисой (перпендикулярно к ВС). Если подвижную систему отсчета (оси хну) связать с кулисой, то первое движение будет относительным, а второе — переносным, при этом переносное движение будет поступательным. [c.309]

Примечание. Ускорения точек ко.теса // можно определять и как ускорения точек плоской фигуры ( 96), разлагая движение колеса на поступательное движение вместе с полюсом и вращение вокруг полюса. В таком случае переносное движение является поступательным, а относительное — вращением с угловой скоростью, рапной сумме угловых скоростей и [c.315]

Плоское движение твердого тела. Предположим, что при плоском движении твердого тела его центр масс С движется в плоскости чертежа (рис. 154). Разложим это движение на поступательное движение вместе с центром масс и относительное движение по отношению к центру масс (см. 67). [c.180]

Таким образом, кинетическая энергия твердого тела в общем случае его движения равна сумме кинетической энергии тела в его переносном поступательном движении вместе с центром масс и его кинетической энергии в сферическом движении относительно центра масс. [c.181]

В случае составного движения точки, если переносное движение является поступательным, абсолютное ускорение точки равно геометрической сумме ее переносного и относительного ускорений (рис. 121), т. е. [c.207]

Решение. Движение ползуна С будем рассматривать как составное, слагающееся из двух движений 1) относительного движения по отношению к стержню АВ и 2) переносного движения вместе с этим стержнем. Так как при движении стержень АВ остается параллельным неподвижному звену 0,0 , то движение этого стержня, а следовательно, и переносное движение, будет поступательным. [c.211]

Словами его можно прочитать следующим образом [теорема Кенига)-, кинетическая энергия материальной системы в ее абсолютном движении складывается из кинетической энергии ( /зМус) центра масс, в предположении, что в нем сосредоточена масса всей системы, и кинетической энергии Тсг системы в ее движении относительно поступательно перемещающихся в инерциальном пространстве вместе с центром масс осей Сх г . [c.227]

Формула (25) показывает, что кинетический момент тела переменной массы относительно неподвижных осей координат равен кинетическому моменту тела в его движении относительно поступательно перемещающихся осей плюс кинетический момент центра масс в его переносном движении (в предположении, что в нем сосредоточена масса всего тела), минус кинетический момент центра масс в его переносном движении относительно системы Ox УiZi. [c.100]

Дифференциальные уравнения относительного диижениядиска около его цс тра тяжести получатся теперь при помощи закона изменения момента количеств движения, когирый устанавливает, что производная по оремени полного момента количеств движения любой дзижу-ш,ейся системы относительно любой неподвижной оси равна полному моменту внешних сил относительно той же оси. При вычислении производной момента количеств движения относительно поступательно движуш,ихся осей, проходяш,их через мгновенное положение иентра тяжести О, мы учтем только относительное движение ). [c.275]

Кинетическая энергия системы материальных точек равна кинетической энергии всей массы, сосредоточенной в центре масс, сложенной с кинетической энергией движения относительно центра масс. Формулы (3.19) и (3.20) будем называть формулами Кёнига. Слова движение относительно центра масс будем понимать как движение относительно поступательно движущихся осей с началом в центре масс . Такие оси для краткости назовем осями Кёнига ). Если центр масс движется ускоренно, то система отсчета, определяемая осями Кёнига, будет неинерциальной. [c.121]

Вращательное движение относительно оси Ог и поступательное вдоль этой же оси связаны соотношением фг tg а = h, где ф — угол поворота звена 2, г — рахиус средней винтовой линии резьбы, h — перемещение звена 2 вдоль оси Ог, а - - угол подъема средней винтовой линии резьбы. [c.235]

Z. Таким образом, в общем случае, твердое тело обладает в пространстве шестью видами независимых возможных движений тремя вращениями вокруг осей х, у, г и тремя поступательными движениями вдоль тех же осей. Поэтому, если бы на движение первого звена кинематической пары, принятого за абсолютно твердое тело, не было наложено никаких условий связи, движение такого звена могло бы быть представлено состоящим из шести вышеуказанных движений относительно выбранной системы координат хуг, связанной со вторым звеном. Как уже сказано выше, вхождение звена в кинематическую пару с другим звеном налагает на относительные движения этих звеньев условия связи. Очевидно, что число этих условий связи может быть только целым и должно быт , меньше шести, так как уже в том случае, когда число условий связи равняется шести, звенья теряют относительную подвижность и кинематическая пара переходит в жесткое соедн[ еиие двух звеньев. Точно так же число условий связи не мо кет быть меньншм единицы, ибо в том случае, когда ч сло условий СВЯЗИ рзвно нулю, звенья не соприкасаются, и, слсловательио, кинематическая пара перестает существовать в таком случае мы имеем два тела, движущиеся в пространстве одно независимо от другого. [c.22]

Уравнение (3.4.30) есть обобщение уравнения Рэлея—Дамба пульсаций сферического пузырька (3.3.32), учитывающее фазовые переходы и, в отличие от по-следнего, конечное объемное содержание дисперсной фазы (неодиноч-ность пузырька), ее поступательное движение относительно несущей фазы. Отметим, что при j— 0 имеем ф ф(2), ф(3) н О, и тогда т. е. среднее давление в несущей жидкости совпадает с давлением вдали от пульсирующего пузырька, что и принималось в работах [9, 11, 15, 16, 19]. Это некорректно, если учитывать члены порядка тем более, что поправка на конечное объемное содержание пузырьков содержит члены порядка ссг " и эта поправка даже при таких малых объемных содержаниях пузырьков как щ 0.01—0.05, может быть существенной ). Так как влияние трех [c.130]

Аналогично (3.5.12) в силу линейности задачи искомое решение можно представить как суперпозицию известных в литературе [23, 27] вязких (ползущих) движений, а именно движения из-за деформаций вдали от частицы, движения из-за вращения частицы, движения и> из-за относительного поступательного перемещения частицы и, наконец, рассмотренного в конце 3 настоящей главы радиа.яьного движения w,. [c.155]

В отличие от кинетическая энергия мелкомасштабного движения несущей фазы к из-за относительного поступательного движения в ней дисперсных частиц (а следовательно, и пульсаци-онный тензор напряжения П ) зависит от вязкости. Это видно даже из сопоставления выражений (3.4.10) и (3.7.15) [c.190]

Итак, любое движение свободного твердого тела можно сосгавить из поступательного движения вместе с подвижной системой координат и сферического движения относительно этой системы координат. Для относительного сферического движения можно ввести угловую скорость о) и угловое ускорение Ё, которое является первой производной по времени от (7), как в случае вращения тела вокруг неподвижной точки. [c.320]

На плане скоростей (рис. 30, б) вектор лежит на прямой РтУ, перпендикулярной АХ. Ввиду того что относительное движение камня — поступательное, линия уу действия векто11а 0вя , проведенная через точку параллельна АХ. Точка Ь пересечения линии Рт,2 действия вектора Рве (Рь2 ВС) и прямой уу определяет конец вектора скорости точки В. Таким образом, [c.37]

Для доказательства рассмотрим твердое тело, совершающее поступательное движение относительно системы отсчета Oxyz. Возьмем в теле две произвольные точки А н В, положения которых в момент врел1ени t определяются радиусами-векторами Лд и Гд (рис. 132) проведем вектор АВ, соединяющий эти точки. Тогда [c.118]

Винтовые механизмы. Как уже >жазывалось, винтовые поверхности, и в частности резьбу, используют в качестве винтовых механизмов, преобразующих вращательное движение в поступательное. При повороте на один оборот относительное перемещение детали с наружной резьбой (винта) относитель- [c.221]

Общий случай движения твердого тела. Движение свободного твердого тела в общем случае mojkfio разложить на два составляющих движения на переносное поступательное движение вместе с центром масс и относительное сферическое движение относительно центра масс (рис. 156). Тогда кинетическая энергия тела определится по формуле Кенига [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...