Диссипация тепловая

Как граничное, так и сухое трение представляют собой системы, в которых происходит диссипация тепловой энергии и необратимые превращения в металле диспергирование, усталостное разрушение и разрушение в результате структурных изменений. Тонкая пленка окислов и адсорбированные на ней слои смазки или смеси влаги и кислорода не предохраняют поверхностный слой металла от деформации, упрочнения и последующего разрушения. [c.6]

ОСНОВНОГО топлива под действием лучистого теплового потока от нагретых поверхностей соплового блока. Защитный слой медленногорящего топлива способствует диссипации тепловой энергии, генерируемой при работе двигателя. Канал заряда имеет форму прямого кругового цилиндра с пятью симметричными пропилами шириной 5 см. Материалами для промежуточного адгезионного слоя служили изготовленные из полиуретана наполненные нейтральные каучуки V-44 и V-45 (для покрытия кормовой части корпуса). [c.219]

Уравнение (19 ) гласит вариация суммы функции диссипации, теплового потенциала и работы деформации равна виртуальной работе, обусловленной внешними силами, силами инерции и нагревом поверхности тела. Следуя Био, назовем выражение [c.53]

Здесь член с эффективной вязкостью ответствен за диссипацию тепловой энергии, а также за переход кинетической энергии жидкости в химическую энергию диссоциации газовой компоненты. [c.62]

В связи с уравнениями для и аналогично 4 может потребоваться уточнение выражений для средних величин, например, с помощью поправочного коэффициента ячеечной схемы %, чтобы соблюдалась малость и В случае вязкого мелкомасштабного движения, когда мала его кинетическая энергия к , когда несущественны тепловые эффекты (нагрев) из-за его диссипации, указанное уточнение не очень существенно. [c.169]

Диссипация кинетической энергии жидкости в ее тепловую энергию главным образом из-за теплопроводности приводит к затуханию колебаний и пузырек из начального состояния, характеризуемого параметрами а , pgQ, То, перейдет в состояние с параметрами йе, pgg, Tq, где [c.281]

A. Элемент типа R — элемент диссипации энергии. На этом элементе, как правило, происходит преобразование энергии в тепловую. [c.68]

Основное свойство времени - это его трансформация в энергию при взаимодействии с пространством. Возможно обратимое выделение времени при насыщении пространства энергией, что чрезвычайно важно в обоих случаях происходит изменение мерности пространства. Доказательства этого очевидны. Например, внесение тепловой энергии в химический реактор ускоряет время протекания реакции. При замораживании, то есть при отборе тепловой энергии, процессы распада, старения и диссипации замедляются (эффект холодильника). [c.46]

В разделе 1.4.4.2 говорилось, что под термином "диссипация" мы понимаем процесс взаимного превращения энергий, а не только превращения различных видов более упорядоченной энергии в тепловую с последующим се рассеянием. Не смотря на такую оговорку, рассматриваемые здесь примеры остаются случаями диссипации. [c.274]

Эта формула применима постольку, поскольку определяемый ею коэффициент поглощения мал должно быть мало относительное убывание амплитуды на расстояниях порядка длины волны (т. е. должно быть ус/ш < 1). На этом предположении по существу основан изложенный вывод, так как мы вычисляли диссипацию энергии с помощью незатухающего выражения для звуковой волны. Для газов это условие фактически всегда выполнено. Рассмотрим, например, первый член в (79,6). Условие ус/ < 1 означает, что должно быть vo)/ < 1. Но, как известно из кинетической теории газов, коэффициент вязкости v газа — порядка величины произведения длины свободного пробега / иа среднюю тепловую скорость молекул последняя совпадает по порядку величины со скоростью звука в газе, так что v 1с. Поэтому имеем [c.424]

Из уравнения (5.80) следует, что изменение внутренней энергии за единицу времени обусловлено диссипацией механической энергии (превращением ее в тепловую) и притоком теплоты извне за то же время. Процесс диссипации зависит только от вязкости и для идеальной жидкости (ц = 0) не имеет места. Из уравнения (5.81) следует, что изменение полной энергии складывается из изменения кинетической энергии, тепловой энергии, полученной от диссипации и притока теплоты извне. [c.116]

Величина Ф обусловлена диссипацией, при дозвуковых скоростях (малые М) этой величиной можно пренебречь. Кроме того, величина Ф равна нулю в случае, если pi = Ср, (1 с i, / С N), Рг = 1. Выражение (8.78) позволяет вычислить тепловой поток (или 81) к стенке при известном трении (или С//2) на стенке. [c.290]

В движущейся сплошной среде вследствие внутреннего вязкого трения часть механической энергии переходит в тепло. Это явление называют вязкой диссипацией механической энергии. Вместе с тем в условиях теплообмена происходит тепловое расширение отдельных участков среды при этом внутренняя (тепловая) энергия среды частично переходит в механическую энергию движения. [c.29]

Рис. 6.26. Отображение этапов процесса разрушения печных труб в фазовом пространстве мерностей (1-исходное состояние этапа 2-конечное состояние этапа) а- нагрев и нагружение давлением б - диссипация тепловой энергии в магнитную в - образование трмцины

Наиболее далеко идущим прогнозом, следующим из модели Тисса, явилось предсказание существования тепловых волн в жидкости—явления, ставшего впоследствии известным под названием второго звука . Формальное рассмотрение двух взаимопроникающих жидкостей, обладающих разной энтропией, приводит к волновому уравнению для неоднородностей температуры вместо диссипативного уравнения теплопроводности. Тисса предположил поэтому, что нарушения равновесной концентрации двух жидкостей будут выравниваться посредством волнового движения, а но посредством диффузии. Это волновое движение, как и следовало ожидать, будет несколько похоже на акустический звук с той существенной разницей,, что при этом не будет происходить заметных колебаний плотности жидкости. Вместо них будут наблюдаться колебания относительной плотности двух жидкостей, т. е. колебание температуры. С этой точки зрения подходящим параметром для характеристики диссипации тепловых импульсов в Не II является не теплопроводность вещества, а скорость распространения в нем тепловых волн. На основании своей модели Тисса предположил, что эта скорость будет возрастать от нуля в Х-точке до максимума примерно при 1,5" К и затем уменьшаться при дальнейшем нонижении температуры. [c.803]

Здесь, чтобы учесть дополнптельпые к вязкой диссипации другие виды диссипации (тепловую, пз-за фазовых переходов, акустическую и т. д.), вместо вязкости жидкости используется эффективная вязкость > (ij. Система уравнений является замкнутой при заданном законе для давления вдали от пузырька р, = [c.125]

Увеличение диссипации тепловой энтро-иии [c.11]

На рис. 5.7.5 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька Aq = 0,01 мм при р<, = 1 бар. Ре = 1,2 бар. При р = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением рд. Чем больше р, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего пузырька. При р — оо имеем предельную кривую, соответствующую квазиравповесной схеме. [c.291]

При малых значениях сро (ДЛя рассматриваемого на рис. 5.8.1 случая воды при Ра = бар фо = 200р) кривые зависимости Л(а) приближаются к предельной кривой, соответствующей фо = О, т. е. отсутствию фазовых переходов, а при фо 0,04 (что для коэффициента аккомодации соответствует р< 0,2-10 ) практически совпадают с ней. Кривая фо == О характеризует затухание пульсаций только за счет тепловой диссипации и она приближенно характеризует Л< ) (а) для случая пульсаций воздушного пузырька в воде. Эта кривая имеет характерный максимум, так как колебания крупных газовых пузырьков с Uq 10 мм происходят практически адиабатически, а очень мелких с о 10 мм — изотермически и в обоих предельных случаях тепловая диссипация отсутствует. [c.303]

Таким образом, при свободном движении наш автомобиль рассеивает упорядоченную кинетическую энергию своего движения и превращает ее в хаотическое тепловое движение молекул. Большинство существующих в природе механических систем вед т себя так же. Если говорить обобщенно, полная механическая энергия (потенциальная -в кинетическая) в них убывает, переходя в другие формы энергии, которые в конечном итоге переходят в тепловую. Такие системы принято назвать диссипативными системами (от англ, dissipate - рассеивать). Соответственно, сам процесс рассеяния энергии называют диссипацией. [c.101]

В разделе 6.6 приводятся доказательства энергетаческой эквивалентности процессов пластической деформации и плавления, что позволяет нам рассматривать действие механических нагрузок через соответствующие коэффициенты гфопорциональности как специфического рода термические воздействия. В заключительном разделе 6.7 рассматривается эквивалентное температурнодеформационное нагружение, при котором немагнитные стали приобретают аномальную намагниченность. Этот процесс рассматривается с точки зрения изменения мерности материала и диссипации части тепловой энергии в магнитную. Приведены номограммы мерностей его отдельных этапов (см раздел 1.4.4). [c.9]

Перераспределение легирующих элеменчов и выделение о-фазы является механизмом диссипации подводимой тепловой энергии и механической энергии, который позволяет избежагь фазового перехода I рода - нлавления металла. Как и в случае с на1 ревом углеводородной смеси, тепловая энергия при диссипации трансформируется в магнитную энергию о-фазы. Этот процесс изображен на рис. 6.26,6. [c.335]

Потенциальные силы, для которых справедлив закон сохранения энергии, называются иначе консервативными ) сплами, все остальные — неконсервативными. Входящие в число неконсервативных сил силы вредных сопротивлений, при наличии которых энергия системы рассеивается или диссипируется, называют диссипативными силами. С точки зрения механики диссипация механической энергии есть потеря энергии, уход ее из поля механического использования. В действительности энергия, конечно, не исчезает, а превращается в другие виды (тепловую, электрическую и др.). [c.236]

Подобным же образом можно интерпретировать и термомеханичоский эффект. Поскольку в этой модели температура какого-либо объема жидкого Не II определяется относительной концентрацией двух жидкостей, изменение этой концентрации проявляется либо как нагрев, либо как охлаждение жидкости. Аномалии теплоемкости гелия, возникающие при испарении конденсата Бозе—Эйннзтейна, соответствуют, по Тисса, тепловой энергии, необходимой для перевода атомов гелия из сверхтекучего в нормальное состояние. Когда одному из двух объемов жидкости, соединенных между собой капилляром, сообщается тепло, температура этого объема повышается, или, другими словами, в нем возрастает относительная концентрация нормальной компоненты. Это вынуждает сверхтекучую компоненту из другого сосуда перетекать по соединительному капилляру для того, чтобы выравнять возникшую разность концентраций (фиг. 20). Течение сверхтекучей части по капилляру не сопровождается диссипацией и происходит без сопротивления, течение же нормальной жидкости подвержено трению, и потому ее поток в достаточно узком капилляре будет пренебрен имо мал. Таким образом, в этом случае должен наблюдаться перенос гелия из холодного сосуда к подогреваемому, что и имеет место в действительности. Этот процесс подобен осмотическому давлению, причем роль полупроницаемой мембраны играет здесь капилляр или трубка, заполненная порошком. Очевидным следствием этого объяснения, принадлежащего Тисса, является предсказание обратного эффекта, состоящего в том, что при продавливании гелия через тонкий капилляр он должен обогащаться сверхтекучей компонентой и температура его должна падать. Следует отметить, что это предсказание действительно предшествовало открытию механокалорического эффекта, о котором шла речь ранее. [c.802]

Если раньше, даже в предположении существования критической Kopo Tir, всегда считалось, что треЕгие добавляется к процессу течения выше некоторой скорости, механизм течения, на который указывают результаты, приведенные на фиг. 64, иосит совершенно другой характер. Оказывается, что наша система допускает два совершенно различных способа переноса энергии. В первом, соответствуюш ем области постоянного теплового сонротивления, сверхтекучая компонента но испытывает трепия, тогда как во втором—диссипация в сверхтекучей компоненте происходит при [c.846]

Можно показать, что величина J2 равна мощности внутренних вязкостных напряжений, которая расходуется на преобразование механической энергии в тепловую. Поэтому функция Фд характеризует процесс диссипации энергии (от латинского dissipate — рассеивать). [c.115]

Часть энергии жидкости, равная этой работе, необратимым образом переходит из механической 4юрмы в тепловую, т. е. представляет собой потерю механической энергии. Поэтому величину На называют потерей энергии. Указанный процесс необратимого преобразования механической энергии в тепловую называется диссипацией. [c.95]

Va J что свидетельствует о преобладапии тепловой диссипации. Диссипация из-за вязкости жидкости может преобладать только в очеаь вязких жидкостях и с очень мелкими пузырьками. Например, для воздушного пузырька в чистом глицерине, вязкость которого в 10 раз больше вязкости воды, при До = 1 мм отношение =0,17. [c.119]

Тепловая диссипация кипетической энергии связана с необратимостью пли ненолитропичностью процессов в газе, а именно при сжатии, когда температура газа выше температуры жидкости газ рассеивает в жидкость тепла больше, чем возврагцает от жидкости при расширении, когда его температура ниже температуры жидкости. [c.119]

В очень вязких жидкостях может преобладать диссипация радиального движения пузырька из-за вязкости кидкости над тепловой дпссинацпей. В частности, для воздушного пузырька в глицерине прп нормальных условиях (ро 10 Па, 20°С) при 0= 1 мм имеем < 0,17. [c.126]

На рис. 2.6.4 проиллюстрировано влияние кинетики фазового перехода на смыкание пузырька, определяемой коэффициентом Кц, пропорциональным При = О имеем случай чисто газового пузырька без фазовых переходов, когда он совершает затухающие из-за тепловой и вязкой диссипации колебания, стремясь к равновесному состоянию, определяемому внешним давлением Ре. Чем больше т, тем меньше заметна затухающая осциллирующая рябь на фоне угасающего иузырька. При Kg, °° имеем предельную кривую, соответствующую равновесной схеме. Штриховой линией на рис. 2.6.4 отмечены те участки кривых, где решение дает физически нереализуемые скорости фазовых переходов (см. (1.3.90)), большие чем [c.194]

МПа вязкость воды сказывается на затухании пульсаций лишь в случае очень мелких пузырьков а < 10 мм) с пнерт-ным газом, не претерпевающим фазовых переходов. Акустическое излучение также может быть заметно лишь для пузырьков с инертным газом, но имеющим достаточно большой радиус (яо 1 мм) для воды при j3o 0,1 МПа. Таким образом, главным диссинативным механизмом ири пульсациях в жидкостях типа воды при / о 0,1 МПа газовых пузырьков с о = —1 мм является тепловая диссипация. В случае паровых пузырьков главной причиной затухания пульсаций являются фазовые переходы. [c.216]

Влияние относительного двии ения фаз. Относительное продольное движение (скольжение) фаз (двухскоростные эффекты) имеет значение только тогда, когда не учитывается тепловая диссипация, т. е. предполагается политропичность газа, например изотермичпость или адиабати шость. Это видно из сравнения штриховых °°) и сплошных (Яд = (ROjg) по форму- [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...