Угол отражения

Ответ Угол отражения равен углу падения, скорости до и поело удара по модулю равны. [c.330]

Шарик падает наклонно со скоростью V на неподвижную горизонтальную плоскость и отскакивает от плоскости со скоростью Vl = v J2 2. Определить угол падения а и угол отражения р, если коэффициент восстановления при ударе к — д/З/З. [c.330]

Рассмотрим теперь удар шара о неподвижную гладкую поверхность в случае, когда скорость его центра v образует с нормалью к поверхности угол падения а. (рис. 215). Определим скорость и, с которой он отскакивает от этой поверхности, и угол отражения р, составленный скоростью и и нормалью к поверхности. Для этого проведем через нормаль к поверхности и вектор скорости центра шара V плоскость, совместив ее с плоскостью чертежа. Спроектируем вектор скорости v на нормаль и касательную в этой плоскости. При отсутствии трения реакция поверхности направлена по нормали и ее проекция на касательную Ах равна нулю. На основании [c.262]

Коэффициент восстановления вычисляется по формуле к = , где а — угол падения, р — угол отражения. [c.551]

Формула (4) указывает удобный способ экспериментального определения коэффициента восстановления k при частично упругом ударе. Схема прибора основана на идее рассмотренной задачи. Наклонная плоскость может устанавливаться под разными углами а к горизонту, поворачиваясь вокруг оси О, перпендикулярной к плоскости рисунка. Свободное падение шарика обеспечивается вертикальными направляющими (см. рисунок). Угол падения а и угол отражения р измеряются с помощью угломера, установленного на приборе. [c.559]

Пользуясь (19.6) и (19.4), найдем скорость Uj отражения мяча после удара о пол и угол отражения [c.497]

Материальная точка ударяется о гладкую неподвижную поверх-ность, имея в начале удара скорость б. Определим скорость этой точки в конце удара й, если упругие свойства поверхности характеризуются коэффициентом восстановления к. На рис. 313 точка А — место удара материальной точки о поверхность, ось Ап — нормаль к поверхности с положительным направлением вверх, ось Ах — касательная к поверхности, расположенная в плоскости, проходящей через вектор скорости а и нормаль, а — угол, образованный вектором О с нормалью (угол падения), р — угол, образованный вектором а с нормалью (угол отражения). [c.490]

Угол поворота (не) равен чему (нулю...). Угол отражения (не) равен чему (углу падения...). [c.91]

Закон отражения совпадает с законом отражения механических волн, т. е. угол отражения равен углу падения падающий луч, отраженный луч и перпендикуляр к поверхности в точке падения лежат в одной плос-р ости. На границе раздела двух сред происходит преломление электромагнитных воли. Закон преломления отношение синуса угла падения а к синусу угла преломления р является величиной постоянной для двух данных сред. Это отношение равно отношению скорости V электромагнитных волн в первой среде к скорости V2 во второй среде sin а VI [c.249]

Закон отражения. Как показывают наблюдения, при отражении света всегда выполняется закон отражения луч падающий, луч отраженный и перпендикуляр к границе раздела двух сред, восставленный в торосе падения луча, лежат в одной плоскости угол отражения у равен углу падения а (рис. 259). [c.264]

Этот закон совпадает с законом отражения для волн любой природы и может быть получен как следствие принципа Гюйгенса. Может показаться, что закон отражения может быть успешно объяснен и корпускулярной теорией света. Действительно, при ударе о пол упругого мяча угол отражения также равен углу падения, поэтому свет можно представить себе как поток частиц, испытывающих упругие столкновения с поверхностью раздела двух сред. Но эта гипотеза не может объяснить, почему свет [c.264]

Итак, получен закон отражения электромагнитных волн. Если перейти к дополнительным углам, то найдем обычную формулировку этого закона угол отражения волны равен углу падения [c.81]

При столкновении материальной точки М с, преградой угол падения а = 30°, а угол отражения = 36°. Скорость после удара Vi =5,] м/с. Принимая, что преграда абсолютно гладкая, определить значение скорости Ui до удара. [c.350]

До удара по плоскости скорость центра масс закрученного обруча и, = 3 м/с, а после удара стала равной 1)2 = 1,8 м/с. Определить коэффициент восстановления нормального импульса, если угол падения а = 45°, а угол отражения /3 = 32 . (0,720) [c.357]

Угол отражения 2, вообще говоря, не совпадает с углом падения. Существует определенное значение а угла падения, такое, что при о. < а угол отражения аг < ai если же 1 > то 2 > 1- Значение есть [c.587]

Соотношения, определяющие, направления отраженной и преломленной волн, могут быть получены непосредственно из постоянства частоты и касательных к поверхности раздел-а компонент волнового вектора ). Пусть 0 и 6 — угол падения и угол отражения (или преломления), а с, с — скорости обеих рассматриваемых волн. Тогда [c.127]

Итак, закон отражения получается из закона преломления, если положить щ = — j и под г подразумевать угол отражения. Таким образом, любую формулу, выведенную для преломляющих систем, можно использовать для описания явлений в отражающих системах. [c.280]

Выберем систему координат таким образом, чтобы плоскость хОу совпадал а с плоскостью раздела сред, а плоскость гОх — с плоскостью падения, причем ось Oz направим из среды / в среду II (рис. 23.1). Углы между , , s и осью г обозначим ср,ф (углы падения и преломления), а угол между Ог и Sr обозначим я — ф (ф — угол отражения, см. рис. 23.1). [c.472]

Если среда / обладает дисперсией ( 12 ц), то угол отражения Фа для второй гармоники не равен углу падения ф [c.848]

Разберем явление удара материальной точки о преграду. Пусть в некоторый момент времени точка встречается с преградой (рис. 277), имея скорость И , образующую с нормалью к стенке угол падения а по прошествии малого промежутка времени т точка отскакивает от стенки со скоростью г 2, приче.м угол отражения равен р. [c.135]

Угол отражения шара от земли определится из соотношения [c.279]

ВВ — след плоскости (Ш), вектор Н ей перпендикулярен 0— брэгговский угол отражения [c.41]

Решая эти уравнения, находим угол наклона отраженного скачка 0с о = 29,32°, а также отношение плотностей рз/р2 = 2,243. Соответствующий угол отражения скачка уплотнения ЕАВ = 0 = 0с о — Рнл = 14,32°. [c.115]

Через узлы пространственной кристаллической решетки можно провести много плоскостей (рис. 26), и каждая из них будет отражать волну в таком направлении, чтобы угол отражения был равен углу падения, причем это условие не зависит от длины волны волны всевозможных длин отражаются одинаково. Однако в действительности отражение в данном направлении происходит не только от одной плоскости, но и от всех других плоскостей, параллельных данной. Все эти волны, отраженные от различных плоскостей, когерентны между собой, поскольку порождаются одной и той же первичной волной. Другими словами, при отражении волны от семейства параллельных поверхностей происходит деление амплитуды между вторичными отраженными волнами, распространяющимися под углом отражения, равным углу падения. Если разность фаз между вторичными волнами кратна 2тс, то они усилят друг друга и под углом отражения будет действительно распространяться отраженная волна. Если же эта кратность отсутствует, то никакой отраженной волны не будет. Условие, при котором происходит отражение от системы параллельных поверхностей, называется условием Брэгга- Вульфа. Выведем это условие. [c.49]

Однако вращение шара относительно вертикального диаметра проявляется при соударении шара с бортом бильярда или с другим шаром. В первом случае возникает трение о борт бильярда, отклоняющее шар вправо (если смотреть со стороны игрока) при боковом ударе справа, и влево — при ударе слева. Вследствие этого угол отражения (который в случае прямого удара равен углу падения) изменяется и притом так, что траектория отраженного шара оказывается повернутой относительно нормальной траектории (в направлении бокового вращения шара). Это явление знакомо всякому игроку в бильярд. Одновременно с силой трения возникает момент трения относительно вертикали, замедляющий вращение шара вокруг вертикального диаметра. Таким образом, по мере увеличения числа соударений шара его первоначальное боковое вращение все более и более замедляется, что также знакомо всякому игроку. [c.215]

Второй — в том, что когда свет встречает тело, сквозь которое он не может пройти, то он отражается и угол отражения равен углу его падения, т. е. после отражения свет образует с поверхностью тела угол, равный углу, под которым он ее встретил. [c.23]

Известно также или, по крайней мере, легко узнать, что когда свет отражается, то он движется наиболее кратким и наиболее кратковременным путем. Доказывают, что шар, который переходит из одной точки в другую только после отражения плоскостью, чтобы пройти наиболее короткий путь и за возможно более короткое время, должен составить с этой плоскостью угол отражения, равный углу падения если эти два угла равны, то сумма двух путей, по которым движется и возвращается мяч, является наиболее короткой и пробегается в течение времени, меньшего, чем время пробега всякой другой суммы двух путей, образующих неравные углы. [c.25]

Однако в некоторых особых случаях осталась как бы некая тень этого общего принципа. Среди них прежде всего заслуживает упоминания отражение света, относительно которого уже Птолемей, объясняя, что угол отражения постоянно равен углу падения, показал, что путь, который совершает таким образом луч, является кратчайшим, так что, если бы он отражался иначе, он описал бы более длинный путь. Одновременно, однако, было замечено, что это объяснение никоим образом не может иметь места для преломления лучей света, где ломаная линия никак не может иметь ничего общего с кратчайшим путем. [c.99]

Но нужно пойти дальше и найти обоснование преломления в нашем общем принципе, то есть в том, что природа действует всегда наиболее коротким и наиболее легким путем. Сначала кажется, что сделать это невозможно и что Вы сами выдвинули против себя возражение, которое может показаться неоспоримым. Ибо на стр. 315 Вашей книги две линии СВ и ВА, которые образуют угол падения и угол отражения, являются более длинными, чем прямая AD , которая служит им основанием в треугольнике АВС, и, по идее нашего принципа, луч из С в А должен был бы быть единственным истинным путем природы, что, однако, противоречит опыту. Но из этого затруднения можно легко выйти, если предположить вместе с Вами и всеми другими, исследовавшими эту проблему, что сопротивление сред различно и что всегда имеется определенное соотношение или пропорция между этими двумя сопротивлениями в тех случаях, когда две среды имеют определенную консистенцию и когда они однородны. [c.743]

Закон отражения падающий луч, отраженный луч и нормаль к границе сред лежат в одной плоскости угол отражения г/ равен углу падения г ]. Схема распространения луча света через границу сред дана на фиг. 3. [c.228]

Здесь существуют два предельных случая. В одном из них / =1 и А —О, т. е. поверхность тела полностью отражает всю падающую на него энергию. Такую поверхность называют абсолютно белой. Если она дает правильное отражение, т. е. угол отражения равен углу падения лучей, то она является к тому же абсолютно зеркальной. [c.190]

В идеальном случае угол отражения будет равняться углу падения. [c.437]

При зеркальном взаимодействии угол отражения р равен углу падения р. Общее изменение направления скорости относительно оси тела вращения определяется углом 2р. Это изменение направления вызывает изменение количества движения молекул при отражении от участка поверх- Рис. 13.4. Схема для расчета сопротивлв-ности 2пгд/, которому соответствует лобо- ния при зеркальном отражении [c.721]

Пусть перед соударением точка имеет скорость v , образующую с внешной нормалью к поверхности угол падения а см. рис. 155, где О — точка, в которой происходит соударение, т — единичный вектор касательной к кривой, являющейся пересечением поверхности и плоскости, проходящей через векторы нормали п и доударной скорости v ). Масса т точки и коэффициент восстановления ае заданы. Требуется найти модуль послеударной скорости точки v , угол отражения /3 и величину I ударного импульса. [c.426]

Для случая удара угольной пыли о металлическую поверхность рекомендуется принимать К от 0,5 до 0,85. Поэтому в расчете К варьировался в пределах 0,4—1,0 (абсолютно упругое тело). Это позволило исследовать влияние величины К на характер движения пыли после ее удара о твердую поверхность. Что касается угла отражения, то, как показано в [Л. 83], при взаимодействии частиц кварца и СаО (6=200—1000 мкм) со стеклянной и металлическими поверхностями этот угол или равен углу падения, или несколько превышает его. Исключение составляет случай столкновения частиц СаО с резиновой поверхностью, где угол отражения значительно меньше угла падения. В расчетах угол падения был принят равным углу отражения. Кроме того, приняты допущения, что столкновения между твердыми частицами при их движении в газовой фазе отсутствуют и что все частицы, достигающие внутренней поверхности корпуса, ударяются только об эту поверхность, а не о частицы, ранее вошедшие в соприкосновение с ней Как показывают расчеты, основанные на [Л. 51], столк новения между отдельными частицами даже в пристен ной области, где Хл в несколько раз превышает о, отно сительно невелики и не оказывают существенного влия ния на интегральный эффект в работе устройства Однако в [Л. 45] показано, что в одну и ту же точку внутренней поверхности циклона может одновременно ударяться несколько частиц даже при относительно невысокой пространственной концентрации их в потоке. Поскольку же, как показано в опытах с пылью железа, упругость металла, как правило, выше упругости угольной пыли, то эффект рикошетирования будет снижаться. Многочисленные эксперименты ВТИ на прозрачных моделях сепараторов показывают, что с увеличением р,о рикошет пыли в центральную часть потока уменьшается, что также подтверждает сделанный вывод. Таким образом, результаты расчета соответствуют (с точки зрения [c.87]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.308 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.290 ]

Физические основы механики и акустики (1981) -- [ c.217 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.610 ]

Молекулярное течение газов (1960) -- [ c.94 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.345 ]

Ультразвуковая дефектоскопия (1987) -- [ c.30 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...