Характеристики сферических

Геометрической характеристикой сферических частиц одинакового размера являются диаметр зерен и плотность упаковки. Однако в промышленной практике несравненно чаще приходится иметь дело со смесями, составленными из частиц неправильной формы и различных размеров. В этих случаях говорят о гранулометрическом составе смеси, т. е. о распределении частиц по размерам, которое определяется, как правило, по данным ситового анализа. Естественно недоумение как можно с помощью сита определить размер частиц неправильной формы [c.94]

Функция q (s) является внутренней характеристикой сферической кривой, так как она не содержит координат и определяет кривую с точностью до ее положения на сфере. [c.140]

В табл. III. 7, III. 8 приведены характеристики сферических оболочек, состоящих из двух половинок (табл. III. 7) и трех секций (табл. III. 8) и изготовленных из титановых сплавов [89]. [c.338]

В этой главе мы рассмотрим методы определения радиационных свойств идеальных поверхностей на основе электромагнитной теории света, представим результаты по поглощательным и рассеивающим характеристикам сферических частиц и опишем различные, теоретические модели поглощения и испускания излучения газами. [c.67]

Обработка сферических и фасонных поверхностей. Способы обработки, а также области применения и характеристики сферических и фасонных поверхностей приведены в табл. 10. [c.178]

С середины 1970-х годов началась интенсивная разработка телескопов нормального падения с МСП-оптикой. В работе [44] приводятся данные исследований в рентгеновском диапазоне (Я = 6,76 нм) характеристик сферического зеркала диаметром 7,62 мм и радиусом сферы 10,48 м с МСП Ке— У/С (124 слоя, период 3,4 нм, коэффициент отражения 11 %). При внеосевом угле 1,5° полуширина максимума отражения составила 0,5", 50 % энергии содержалось в кружке диаметром 5". [c.207]

Сферический интерферометр, как было показано ранее (см. гл. 3, 3.7), характеризуется точно таким же распределением интенсивности в интерференционной картине, как и ИФП с плоскими зеркалами при вдвое большем расстоянии между ними i = 2r. Это объясняется тем, что каждый последующий луч испытывает на четыре отражения больше, чем предыдущий, и разность хода Д = 4г. Из этого следует, что спектральные характеристики сферического интерферометра определяются так же, как и для плоского ИФП. Например, теоретическая разрешающая способность / сф сферического интерферометра дается формулой [c.464]

Оптические характеристики сферического интерферометра будут такими же, как и плоского с удвоенной толщиной, так как для пло- [c.130]

Вычислите угловую характеристику сферической линзы во втором порядке по м, у, W. Подсказка. Выберите опорные плоскости IIq(z = 0) и IIj(z = d), которые являются касательными к сфере, и определите вспомогательную плоскость П, совпадающую. [c.150]

Формула (7.73) для решеточной функции Грина справедлива для любой решетки Бравэ, если только все шаги h в соседние узлы решетки равновероятны. Сходство формул (5.152) и (7.74) не случайно характеристики сферического ферромагнетика можно получить, суммируя лестничные диаграммы для неограниченных случайных блужданий [33]. Функция (7.73) действительно играет фундаментальную роль во всех статистических задачах на решетке (см., например, [37]). [c.319]

Колебательные и акустические характеристики сферических преобразователей [c.109]

Акустические характеристики сферических преобразований могут быть определены с помощью эквивалентных схем, представленных на рис. 3.8. [c.109]

Из соотношений гл. 3 при подстановке в них значений соответствующих параметров можно определить необходимые акустические характеристики сферических приемников и излучателей. [c.109]

Применим полученные формулы к определению характеристик сферического движения тел. [c.257]

В работах [164—166] уравнение переноса излучения было рассмотрено для случая крупных по сравнению с длиной волны излучения частиц. При решении использовался метод сферических гармоник. Полученные результаты предлагались для определения спектральных характеристик псевдоожиженного слоя, которые, как было показано, существенно отличаются от аналогичных характеристик одиночной частицы. [c.145]

Для иллюстрации влияния характеристик компонентов потока на поперечную пульсацию скорости твердой частицы v t по формулам (3-47), (3-51) проведены расчеты, результаты которых приведены на рис. 3-9. Расчет велся для изотермических условий, рт = 2 600 кг/м , твердая частица — сферической формы, диаметр канала—0,1 м, критерий Рейнольдса сплошной среды — [c.106]

На рис. 2.8 критериальные уравнения из табл. 25 обозначены теми же римскими цифрами. Характеристики проницаемых матриц использованных образцов приведены в табл. 2.6. Все матрицы имеют наиболее простую структуру - порошковые металлы изготовлены из сферических частиц одинакового диаметра, а сетчатые - из одной и той же сетки с диаметром проволоки основы 250 мкм и утка 380 мкм. [c.45]

Таким образом, в данном разделе изложен метод численного расчета характеристик задачи обтекания сферического газового пузырька вязкой жидкостью при умеренных значениях Ке. Этот метод может быть использован в тех случаях, когда невозможно получить аналитическое решение поставленной задачи, он хорошо согласуется с аналитическими результатами в диапазонах изменения значений Ке Ке < 1 и Ке > 200. [c.39]

Полученные здесь результаты будут использованы в следующем разделе при определении характеристик гидродинамического взаимодействия совокупности одинаковых сферических пузырьков, погруженных в идеальную несжимаемую жидкость, в случае их малой концентрации. [c.96]

Известно, что присутствие ПАВ в газожидкостных системах может в значительной степени повлиять как на гидродинамические характеристики обеих фаз, так и на интенсивность процессов тепло- и массопереноса. В данном разделе в соответствии с [38] будут даны постановка и решение задачи о влиянии ПАВ на движение совокупности одинаковых сферических пузырьков газа в вязкой жидкости. Результаты, полученные в данном разделе, будут использованы в седьмой и восьмой главах при теоретическом анализе тепломассообмена между пузырьками газа и жидкостью. [c.103]

Установленная формальная аналогия, разумеется, не случайна. Как при голографировании, так и при отображении в линзовой либо зеркальной оптической системе речь идет о преобразовании одной сферической волны (предмета) в другую, также сферическую волну (изображения). Формальный вид закона такого преобразования (линейное преобразование кривизны волновых фронтов) предопределен самой постановкой задачи и никак не связан с конкретным способом его реализации. Любой способ, голографический или линзовый, может только изменить кривизну исходного волнового фронта в определенное число раз и добавить к ней новое слагаемое ), но не более того. Анализ физического явления, призванного осуществить эту процедуру, конкретизирует физический смысл соответствующего множителя и слагаемого и их зависимость от характеристик явления и конструктивных особенностей системы. Последнее оказывается очень существенным при сравнительном рассмотрении разных способов. Как уже упоминалось, применение разных длин волн на первом и втором этапе предоставляет голографии неизмеримо более широкие возможности, чем аналогичный фактор в линзовых и зеркальных системах (различие показателей преломления в пространстве изображений и предметов, иммерсионные объективы микроскопов, см. 97), ибо можно использовать излучение с очень сильно различающимися длинами волн, например, рентгеновское и видимое (когда будет создан рентгеновский лазер). [c.253]

Более сложной, чем диполь, электрической характеристикой ядра является квадрупольный момент —мера отклонения распределения заряда от сферически симметричного. [c.95]

Формулу для теплоемкости электронного газа можно получить, если известны зависимости энергии Ферми и полной энергии электронов от температуры. Для нахождения этих зависимостей необходимо знать распределение электронных состояний по энергии,, которое является наиболее важной характеристикой электронного энергетического спектра. Введем понятие плотности состояний. Снова, как это мы делали для -пространства (рис. 6.4), в пространстве импульсов построим сферы с радиусами р и p+dp. Объем сферического слоя толщиной dp [c.179]

Специфика сварки конструкций из данных сплавов типа ПТ-ЗВ состоит в том, что для выполнения стыковых соединений используются присадочные проволоки с более низкими механическими характеристиками (а , Og), что обуславливает неоднородность их соединений (шов — мягкая прослойка). В результате оболочковые конструкции из сплава ПТ-ЗВ ослаблены мягкими прослойками — прямолинейными по первому варианту изготовления и наклонными по второму варианту. На практике предпочтение отдавалось первому варианту изготовления — сварке в разделку, параллельную нормали к корпусу оболочки. Это было вызвано тем, что испытания образцов, вырезанных поперек сварного соединения из конструкций, выполненных по обеим вариантам, показали значительное снижение прочности соединений, имеющих наклонный сварной шов. Последнее вполне отвечает закономерностям зависимости прочности соединений, ослабленных наклонными мягкими прослойками, от угла наклона последних, рассмотренным в разделе 3.6 настоящей работы, и отвечает мягкой схеме нагружения данных соединений. В конструкциях, имеющих существенную кольцевую жесткость (к ним, в частности, относится рассматриваемая сферическая обо- [c.189]

Схема конического те.ла со сферическим носком приведена на рис. 10.4.6. Для расчета его аэродинамических характеристик используем зависимости [161. Коэффициент осевой силы [c.590]

В работах [14, 16] вариационным методом решены задачи об осевом с сатии и радиальной деформации цилиндрических шарниров. В цикле работ Э. 0. Лавендела, М.А.Лейканда и других экспериментально и теоретически исследованы жест-костцые характеристики сферических шарниров при сжатии, сдвиге и кручении. Жесткости чистого сдвига и кручения вычислялись методами Ритца и Канторовича. [c.16]

Для различных типов решеток и различных типов взаимодействия JIV можно подробно исследовать термодинамические характеристики сферической модели. Спин-сниновая корреляционная функция здесь принимает весьма простой вид. Ее можно найти из статистической суммы (5.145), вводя в нее множитель [ср. с формулой (5.63)] [c.222]

Хотя сферическая модель выглядит весьма искусственной, ее нельзя считать совершенно нереалистической. Рассмотрим систему с гамильтонианом (1.16), в которой каждый из спиновых векторов 8 представляет собой классический вектор с В компонентами. Не слишком трудно показать, что характеристики сферической модели будут в точности совпадать с характеристиками такой системы в предельном случае, когда спиновая размерность В стремится к бесконечности [58], [1.22]. В этом смысле можно сказать, что классическая модель Гейзенберга в -мерной решетке (для которой, конечно, О = с1) оказывается промежуточной между соответствующей моделью Изинга ( ) = 1) и сферической моделью (В = оо). Таким образом, факт отсутствия фазового перехода в сферической модели при 0 = 2 согласуется (см. 2.5) с аргументами Мермина и Вагнера [2.19] против существования дальнего порядка в двумерных магнитных системах, спиновая размерность которых выше, чем у модели Изинга ( 5.7). [c.223]

МО существенно увеличить глубину взрывной скважины так, чтобы все излучатели оказались ниже подошвы ЗМС, Вертикальное расположение группы излучателей приводит к тому, что характеристика направленности начнет значительно отличаться от характеристики сферического источника. Максимум излучения будет располагаться под некоторым углом к оси скважины. Более того, при большом числе излучателей возникают и чисто технические затруднения как конструктивного характера, так и технологического. Технологические трудности можно преодолеть, если использовать несколько взрывных скважин так, чтобы в каждой из них располагался один или небольшое число излучателей. В этом случае появляются дополнительные возможности площадного группирования, связанные с синтезированием необходимой диаграммы направленности. Возможность практически безынерционного управления срабатыванием каждого из излучателей группы открывает дополнительные воз1 ожности при синтезе диаграммы направленности. Однако в рамках МОГТ группирование с использованием ряда взрывных скважин оказывается, безусловно, нецелесообразным. [c.118]

Постановка задачи и метод решения. При исследовании характеристик сферически симметричного разлета одноатомного газа в вакуум используется кинетическое уравнение Больцмана. В качестве модели взаимодействия молекул применяется модель псевдомаксвелловских молекул, при этом полное сечение взаимодействия молекул обратно пропорционально их относительной скорости. Граничные условия для решения уравнения Больцмана ставятся на сферической поверхности радиуса Л , с которой вылетают молекулы, имеющие максвелловское распределение по скоростям. Функция распределения определяется параметрами р,, м,, Г, (плотность, скорость и температура), причем м, =. (5/3)/ 7], т.е. массовая скорость равна скорости звука. Вводятся безразмерные переменные расстояние / = г/г], плотность р = р/р , скорость ы = uhi, температура Г = Т Т. Число Кнудсена определяется как КП = = где А, - длина свободного пробега, соответствующая функции распределения вылетающих из источника молекул. Длина свободного пробега псевдомаксвелловских молекул связана с коэффициентом вязкости соотношением Я, = 4ц/(71р< ). [c.124]

Особенности концентрированной дисперсной среды и сделанные, исходя из них, оценки различных эффектов, возможных в процессе переноса излучения, позволяют сформулировать основные характеристики подобных систем. При расчете радиационных свойств дисперсного слоя его можно представить как ансамбль больших по сравнению с длиной волны сферических частиц с серой, диффузно отражающей и излучающей поверхна-стью, разделенных прозрачной средой. [c.134]

Движение сферических частиц постоянного радиуса. Рассмотрим сначала возмущенное мелкомасштабное течение в ячейке и его макроскопические (осредпепные) характеристики, когда оно возникает из-за движения сферических частиц постоянного радиуса а. Тогда, учитывая выше сказанное, при не очень значительных объемных содержаниях дисперсной фазы а.2 (например, при а 0,1) естественно принять, что поле возмущенного двин ения W в основной части ячейки совпадает с нолем потенциального движения Wv идеальной несжимаемой жидкости, описываемого с помощью потенциала обтекания сферы [c.122]

Характеристики турбулентности дискретной и непрерывной фаз взвеси твердых частиц в газе экспериментально определя.ли oy, Айриг и Эль Коу [739]. Исследовался поток воздуха с полностью развитой турбулентностью, несущий б.лизкие по размерам сферические частицы из стек.ла (50, 105 и 210 мк) по горизонтальному каналу. [c.86]

Фотографический метод. Поскольку в любой данный момент времени в потоке воздуха содержится множество сферических частиц, измерение их турбулентных характеристик является весьма специфической задачей. Для ее решения применим фотографический метод последовательной съемки. Через верхнюю стенку канала вертикально вниз вдоль его оси пропускается плоский. луч света, ограниченный ще.лью шириной 1,6 мм. В качестве линейного источника света используется импульсная лампа высокоскоростного стробоскопа, обеспечивающего частоту вспышек 5000—8000 сек Световой поток коллимируется ци.линдри- [c.88]

То кю такими же уравнениями (103,1—2) оиределяютея характеристики и для игстациоиар1Ю1 о сферически симметричного движения, причем только надо заменить х на сферическую координату г (характеристики будут теперь линиями в плоскости г, I). [c.543]

В простейшем одночастичном варианте оболочечной модели ядра рассматривается движение непарного нуклона в сферически симметричном однородном потенциале, образованном взаимодействием остальных нуклонов. Решение уравнения Шредингера для этого потенциала с учетом сильного спин-орбитального взаимодействия позволяет получить определенную последовательность энергетических уровней, группирующихся около нескольких значений энергии. Уровень характеризуется величиной энергии, полным моментом г и орбитальным числом /. В соответствии с принципом Паули на каждом уровне размещается 2i + 1 нуклонов. Полное заполнение группы соответствует построению оболочки, которая содержит магическое число нуклонов. Размещение ядер по оболочкам производится путем содоставления массового числа, спина и других характеристик ядра с параметрами уровней. [c.200]

Для повышения технологической прочности сварных соединений (предотвращения появления горячих и холодных трещин) щвы в оболочковых конструкциях выполняют мягкими присадками /31 — 34/, В качестве мягких присадков выбирают проволоки, обладающие высокой пластичностью, хотя и меньшей по сравнению с основным ме-таллом прочностью (рис 2 4) Так, например, различие в прочностных характеристиках металла шва и основного металла сферических резервуаров, выполненных из титанового сплава ВТ5-1, достигает 30 % 1Ъ11, а при сварке т зуб из сачава ВТ22 и оболочек из сплава ВТ 14 сварной шов имеет более низкие (до 35 %) прочностные характеристики по отноше- [c.74]

Изучение состояния преграды в области внедрения сводится к определению давления среды на поверхность внедряющегося тела и характеристик напряженно-деформированного состояния среды в пограничном слое. Исследование проводится в цилиндрических координатах г, 9, 2 при следующих предположениях а) материал преграды идеально пластический с характеристикой о., д-, б) внедряющееся тело абсолютно жесткое, причем геометрическая форма при аэродинамическом и переходном внедрении известна, при кратерном внедрении форма тела сферическая в) сопротивление преграды внедрению можно представить в виде совокупности двух составляющих собственного сопротивления Одод и динамического сопротивления Один- [c.162]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...