Оболочечная модель ядра

В первой части рассматриваются свойства стабильных ядер, капельная и оболочечная модели ядра, а-распад, р-распад и у-излучение ядер, прохождение излучения через вещество. [c.12]

Другая экспериментальная закономерность — уменьшение энергии а-частиц различных изотопов одного и того же элемента с ростом массового числа —также объясняется при помощи капельной и оболочечной моделей ядра. Оказывается, что если с помощью формул (9.6), (9.10) и (9.11) построить производную -, то для Л и Z, соответствующих а-радиоактивным ЗА ]z [c.124]

Принципы построения оболочечной модели ядра [c.190]

На первый взгляд кажется, что оболочечную модель ядра построить нельзя. В самом деле, два из трех условий, необходимых для построения оболочечной модели ( наличие силового центра, слабое взаимодействие частиц между собой и справедливость принципа Паули) для нуклонов атомного ядра, не выполняются. Атомное ядро, в отличие от атома, не имеет выделенного силового центра, и нуклоны ядра, в отличие от электронов атома, сильно взаимодействуют между собой. [c.190]

Таким образом, имеются все необходимые предпосылки для построения оболочечной модели ядра в поле сферического потенциала движутся не взаимодействующие между собой частицы — нейтроны и протоны, которые имеют полуцелый спин и подчиняются принципу Паули. Потенциал в первом приближении одинаков для нейтронов и протонов, так как кулоновское отталкивание для протонов становится заметным только у тяжелых ядер. Это заключение подтверждается совпадением магических чисел для протонов и нейтронов. Благодаря сферической симметрии потенциала орбитальный момент количества движения / является интегралом движения, причем всем 21 -f 1 ориентациям [c.191]

ОБОЛОЧЕЧНОЙ МОДЕЛИ ЯДРА И ОБЛАСТЬ ЕЕ ПРИМЕНЕНИЯ. [c.197]

Наличие спин-орбитального взаимодействия (установленного при рассмотрении оболочечной модели ядра) свидетельствует о том, что на нуклон, движущийся внутри ядра, действуют силы, зависящие от скорости нуклона (точнее, от его импульса). Возможно, что такие спин-орбитальные силы надо учитывать и при рассмотрении взаимодействия между двумя нуклонами. [c.486]

Основные состояния четно-четных ядер характеризуются положительной четностью. Основные состояния других ядер могут быть как четными, так и нечетными. Например, основное состояние изотопа кислорода gO имеет положительную четность, а изотопа азота 7N — отрицательную. Эти особенности четности основных состояний разъясняются в оболочечной модели ядра (см. гл. И1). [c.75]

Силы могут зависеть от спинов по-разному. Во-первых, возможны силы, зависящие только от ориентации спинов относительно друг друга. С такими силами мы уже сталкивались при изучении низкоэнергетического рассеяния нейтрон — протон. Эти силы — центральные, т. е. направлены вдоль прямой, соединяющей Центры частиц. За счет таких сил поляризация возникнуть не может. Другими свойствами обладают тензорные силы, зависящие от ориентации спинов относительно прямой, соединяющей частицы (рис. 5.8). Эти силы уже нецентральны и поэтому могут создавать поляризацию. Кроме тензорных нецентральным характером обладают еще спин-орбитальные силы, интенсивность и направление которых зависят от ориентации спинов относительно орбитального момента относительного движения частиц. Со спин-орбитальными силами мы уже встречались в гл. П1, 4 при анализе оболочечной модели ядра. [c.187]

ОБОЛОЧЕЧНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — теория, основанная на представлении об атомном ядре как о системе нуклонов, движущихся независимо в потенциальном поле, создаваемом др. нуклонами. В более широком смысле с О. м. я. связывают модели ядра, для к-рых это т. и. ср. поле и одночастичное движение нуклонов являются исходными пунктами, а коллективные движения описываются на основе одночастичного. Так понимаемая О. м. я.— основа большинства совр. микроскопия. подходов в теории ядра. Обычно О. м. я. противопоставляется модели жидкой капли, в к-рой ядро рассматривается как непрерывная среда и движение отд. нуклонов не выделено (см. Капельная модель ядра). [c.378]

В ф-лах (2) и (3) N — число нейтронов, Z — число протонов в ядре, Гд, а — параметры О. м. я. В случае протонов ОП содержит также кулоновский потенциал, к-рый обычно берётся в таком же виде, что и в модели оболочек для протонов (см. Оболочечная модель ядра). Мнимую часть W(r) иногда выбирают также пропорциональной /(г) (объёмное поглощение), но чаще — в поверхностной форме [c.434]

Нач. период развития ядерной физики связан с формированием и развитием капельной и оболочечной моделей ядра. Эти Я. м. возникли почти одновременно в 30-х гг. [c.666]

Оболочечная модель ядра. Тот факт, что ядра с определенным числом протонов и нейтронов как-то особо выделены, например по энергии связи (см. 4), приводит к предположению, что ядро, как и атом, состоит из замкнутых оболочек с определенными периодическими свойствами. [c.61]

ОБОБЩЕННЫЕ ФУНКЦИИ - ОБОЛОЧЕЧНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА [c.462]

ОБОЛОЧЕЧНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА [c.463]

В оболочечной модели ядра -переходы характеризуются приближенными О. и. по орбитальному моменту количества движения h [c.547]

Исследование различных свойств атомиых ядер (энергия связи, распространенность в природе, особенности а- и р-распада и др.) локазывает особую устойчивость ядер, содержащих 2, 8, 20, 50, 82 или 126 (магические числа) протонов или нейтронов. Подобное поведение атомных ядер объясняется в оболочечной модели ядра, построенной по аналогии с моделью электронных оболочек в атоме. [c.200]

В простейшем одночастичном варианте оболочечной модели ядра рассматривается движение непарного нуклона в сферически симметричном однородном потенциале, образованном взаимодействием остальных нуклонов. Решение уравнения Шредингера для этого потенциала с учетом сильного спин-орбитального взаимодействия позволяет получить определенную последовательность энергетических уровней, группирующихся около нескольких значений энергии. Уровень характеризуется величиной энергии, полным моментом г и орбитальным числом /. В соответствии с принципом Паули на каждом уровне размещается 2i + 1 нуклонов. Полное заполнение группы соответствует построению оболочки, которая содержит магическое число нуклонов. Размещение ядер по оболочкам производится путем содоставления массового числа, спина и других характеристик ядра с параметрами уровней. [c.200]

А. с. оказываются ядерно-нестабильными, они проявляются в энергетич. зависимостях сечений ядерных реакций в виде широких (ло сравнению с обычными уровнями составного ядра) резонансов, обладающих тонкой структурой (состоящих из множества пиков, отвечающих уровням составного ядра). Такие изобар-аналоговые резонансы наблюдаются чаще всего в ядериых реакциях перезарядки р- -4 (Z, N) -к (Z+1, N—i), где А — число нуклонов, N — число нейтронов. Согласно теоретич, схемам (см. Оболочечная модель ядра), аналоговый резонанс [c.81]

Микроскопия, теория исходит из оболочечной модели ядра. В простейшем случае возбуждение Г. р.— результат перехода нуклонов из одной главной заполненной оболочки в другую, иезаполненную (рис. 3). Взаимодействие нуклонов упорядочивает эти переходы в когв- [c.456]

Существование М. я. послужило одним из доводов в пользу простейнюй оболочечной модели ядра, согласно к-рой нуклоны в ядре движутся независимо в ср. поле, создаваемом др. нуклонами. При этом оболочечная структура ядра в основном определяется системой од-еочастичпых уровней (под-оболочек) в этом поле. [c.628]

СВЕРХТЕКУЧАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — обобщение одночастичноЁ оболочечной модели ядра, учитывающее парные корреляции нуклонов вблизи поверхности Ферми в средних и тяжёлых ядрах, С. м. я. опирается на понятие остаточного взаимодействия нуклонов. Согласно модели оболочек, значит, часть реального нуклон-нук-ловного взаимодействия может быть учтена с помощью введения среднего, самосогласованного поля ядра, в к-ром нейтроны и лротгнш движутся почти независимо. Неучтённая часть нуклон-нуклонного взаимодействия— т. н. остаточное взаимодействие — чрезвычайно важна для понимания мн. свойств ядра. Если остаточное взаимодействие имеет характер притяжения, то оно существеннейшим образом изменяет движение нуклонов вблизи поверхности Ферми, придавая ему Коррелированный характер. Для двух взаимодействующих частиц с противоположными импульсами и направлениями спинов, находящихся у поверхности Ферми, принцип Паули ограничивает возможное взаимодействие. В результате оказывается, что трёхмерный потенциал Для пары частиц у поверхности Ферми даже при [c.453]

Притяжение между тождеств, нуклонами в синглет-ном (спин А = 0) i-волновом состоянии приводит к аналогичному эффекту в атомных ядрах (см. Сверхтекучая модель ядра). Однако при этом оказывается, что размер формально введённой куперовской пары порядка или даже больше размера ядра (- й/1/тдг Д Ю фм, т. к, в средних и тяжёлых ядрах Д — 1 МэВ). Поэтому реально связанное состояние пары нуклонов в ядро не образуется II можно говорить только о парных корреляциях протонов и нейтронов в средних и тяжёлых ядрах. Тем не менее многие качеств, эффекты сверхтекучести в атомных ядрах проявляются. Как и в случае электронов в сверхпроводнике, изменяется одно-части чвый спектр нуклонов. Если в несверхтекучем ядре он определяется одночастичными анергиями нуклонов в среднем поле ядра (см. Оболочечная модель ядра), то при учёте корреляции энергии частичных и дырочных возбуждений вблизи поверхности Ферми нейтронов и протонов даются выражением [c.457]

В т. н. магических ядрах, отвечающих нек-рым значениям Л и Z (2, 8, 20, 50, 82, 126), наблюдались сильные отклонения от ф-лы Вайцзеккера — аномально большие значения энергии связи. Для объяснения существования магич. ядер была выдвинута оболочечная модель ядра, согласно к-рой магич. числа отвечают заполнению нуклонных уровней в нек-рой потенц. яме—ср. ядерном поле. [c.658]

Оболочечная модель ядра предполагает, что в результате взаимодействия нуклонов друг с другом в ядре формируется общее среднее (самосогласованное) поле, описываемое оболочечным потснциаяй111 У ц(г), в к-ром нуклоны движутся как независимые (в первом приближении) части- [c.687]

Помимо капельной модели широкую известность получила и оболочечная модель ядра (М. Гепперт-Майер, X. Иенсен, 1949 -1950 гг.), основанная на принципе распределения нуклонов в ядре по дискретным энергетическим уровням, своего рода оболочкам. Такое описание связывает устойчивость ядер с заполнением этих уровней. Оболочечная модель позволяет объяснить спины, магнитные моменты ядер, их устойчивость, изменение многих свойств. Кроме упомянутых двух моделей известны обобщенная, оптическая и многие другие ядерные модели. [c.492]

Значит, отклонения могут быть связаны с ядерными оболочками в сферич. ядрах (см. Оболочечная модель ядра), т. к. в данном случае характерная энергия Д велика — порядка расстояния между оболочками. Поправки на оболочки учитывались Ньютоном и Лэнгом заменялось нек-рой эффективной плотностью, обусловленной конкретной схемой одночастичных уровпей в сферич. ядре. [c.69]

ЯДЕРНЫЕ ОБОЛОЧКИ — грунны близких уровней энергии ядра. Расстояние между уровнями внутри оболочки много меньше расстоян11я между оболочками. Согласно оболочечной модели ядра, нуклоны в ядре движутся в самосогласованном потенциальном иоле. В тех случаях, когда ноле центрально-симметрично, каждая Я. о. характеризуется значением полного момента количества движения нуклона /. Нуклоны в ядро располагаются иа уровнях энергии потенциального поля, причем заиолнеииым оболочкам соответствуют числа протонов или нейтр01 0в, равные [c.551]

ОБОЛОЧЕЧНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — одна из наиболее плодотворных современных моделей атомного ядра, согласно к-рой нуклоны в ядре движутся почти независимо в самосогласованном поле, создаваемом самими нуклонами. Потенциал этого поля имеет форму ямы, и нуклоны занимают в ней определенпг.те энергетич. уровни. Группа близких по энергии уровней образует ядерную оболочку. Чтобы перевести нуклон из одпой оболочки в другую, требуется значительно большая эпергия, чем для переходов с одного уровня на другой внутри оболочки. Поэтому ядра с заполненными оболочками обладают повышенной устойчивостью. [c.462]

СВЕРХТЕКУЧАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — модель я) ра, учитывающая парную корреляцию пуклоно вблизи Ферми поверхиости и применяющая мaтeмaти методы теории сверхпроводимости. С. м. я. — далг нейшее развитие оболочечной модели ядра. [c.482]

На рис. 1.1 представлена кривая зависимости средней энергии связи нуклонов в ядре ЕсвМ от массового числа А. В первом приближении можно сказать, что ядро тем стабильнее, чем больше средняя энергия связи нуклонов Есъ А. Энергией отделения (нейтрона, протона) называется энергия, необходимая для отделения от ядра наименее связанного нуклона. Она аналогична потенциалу ионизации атома и вычисляется в рамках оболочечной модели ядра ( 4.6). Энергия отделения нейтрона и протона ) всегда отличается от средней энергии связи нуклонов в ядре св/Л. [c.18]

В модели жидкой капли нуклоны лишаются индивидуальности Чтобы восстановить ее, приходится привлекать аппарат кванто вой механики. С его помощью квантуют нуклоны и ядерные состоя ния, считая частицы невзаимодействующими. Лучшей иллюстра цией такого подхода является оболочечная модель ядра (гл. 4) [c.78]

Каждый нуклон в ядре характеризуется четырьмя квантовыми числами, и векторная модель дает основные характеристики ядра угловой момент, магнитный дипольный момент, четность и изоспин. Упрощающее предположение о том, что нуклоны в ядре не взаимодействуют друг с другом, приводит к оболочечной модели ядра, хорошо описывающей его основное состояние и возбужденные уровни, занимаемые одним нуклоном. Обобщенная модель Бора и Моттельсона позволяет примирить такую оболочеч-ную модель с макроскопическим описанием ядра как жидкой капли. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...