Линия равных скоростей

Линия равных скоростей 137, 138 [c.347]

Для транспорта капельных жид остей и газов в ряде случаев используются трубопроводы некругового сечения (например, в вентиляции, в охлаждающих устройствах и пр.). В таких трубах возникают так называемые вторичные течения, которые легко можно наблюдать, например, с помощью подкрашивания потока. На рис. XII.19 показаны линии равных скоростей в турбулентных потоках треугольного сечения. [c.191]

Кривизны волокон и нормальных линий равны скоростям изменений соответствующих углов при движении вдоль этих линий [c.302]

Рис. 13-3. Линии равных скоростей и схема вторичных течений для полностью развитого потока в трубах некруглого сечения.

Большинство других типов поперечных сечений, если даже их форма и размер не меняется по длине трубы или канала, формируют турбулентные течения, которые отличаются от двумерных течений в случае круглых или широких прямоугольных поперечных сечений. Распределение продольных скоростей носит трехмерный характер, особенно вблизи углов. По расположению линий равных скоростей (изотах), (Приведенных для двух примеров на рис. 13-3 [Л. 2], можно видеть, что продольная составляющая касательного напряжения на стенке ока-282. [c.282]

Наибольший интерес представляет вопрос о распределении изотах (линий равных скоростей) по живому сечению. Решение его позволило бы строить профили скоростей по любому заданному направлению. Однако аналитическое [c.57]

Фиг. 58. Линии равных скоростей воздуха, измеренных позади вентилятора без кожуха.

Часто осевые вентиляторы применяют без кожуха. Вследствие уменьшения циркуляции воздуха у концов лопастей производительность вентиляторов без кожуха меньше, чем вентиляторов с кожухом. Точный числовой расчет вентилятора без кожуха затруднителен, и поэтому его чаще исследуют экспериментально. На фиг. 57 показан стенд для таких испытаний. Линии равных скоростей воздуха (фиг. 58) расположены почти по концентричным окружностям, но сама скорость резко меняется в направлении от ступицы к концам лопастей. Измерения давления непосредственно позади осевого вентилятора без кожуха показывают, что в противоположность радиатору с кожухом только относительно узкая кольцевая зона является активной, тогда как у края и вблизи ступицы имеются обратные потоки воздуха. Последнее было наглядно подтверждено фотографированием потока с добавлением к воздуху струй серного дыма. [c.245]

Погонные индуктивности и емкости связаны между собой соотношениями, аналогичными (1.6), вытекающими из условия, что фазовые скорости сех воля в линии равны скорости света. Эти соотношения, получаемые из анализа уравнений многопроводных линий, имеют вид [c.17]

К задачам о внутренних течениях приводит, например, рассмотрение сопел Лаваля (рис. 3.31). Допустим для простоты, что линия Оа, на которой скорость газа равна скорости звука (а = 1г/2), прямолинейна и совпадает с осью у. Величина 1 на Оа равна нулю. [c.132]

Задача 3.11. Две точки движутся равномерно одна за другой по одной прямой линии со скоростями и причем расстояние между их начальными положениями было равно оо- Обе точки начали двигаться одновременно. [c.237]

Решение. Будем рассматривать движение судна как сложное. За абсолютное движение судна примем его движение по отношению к Земле. Скорость ч>а этого движения не известна ни по величине, ни по направлению. За относительное движение судна примем его движение по отношению к воде. Относительная скорость известна по направлению (она направлена по мерной линии), неизвестна по величине, по при обоих пробегах величина относительной скорости неизменна. За переносное движение судна примем движение судна по течению вместе с водной массой. Переносная скорость Ф,, будет равна скорости течения, величина и направление которого постоянны, но неизвестны. [c.322]

Система уравнений (2.2.11)-(2.2.1 3) с граничными условиями (2.2.14) решена методом, подробно описанным в [5]. С этой целью в поле течения струи введены линии равного расхода = уц(х). В соответствии с этим поля скоростей и концентраций принимают вид [c.61]

Характеристики первого и второго семейства наклонены к вектору скорости (к линии тока) под углом Маха а. Следовательно, проекция скорости на нормаль к характеристике всегда равна скорости звука. [c.176]

Структура потока. Известно 45, 46, 61, 144, 170), что подтекание жидкости из неограниченного пространства в заборньп патрубок бесконечно малого входного сечения происходит по сфере так, что линии равных скоростей являются дугами окружностей, а линии тока — радиусами этих окружностей. При конечных размерах входного сечения заборного патрубка линии равных скоростей становятся овальными (рис. 6.1). [c.137]

Если в пределах струи между у]сазанными граничными линиями ON и ON построить изотахи (линии равных скоростей), выраженных в относительных координатах, а именно, как отношение ulva (абсолютной скорости к скорости в выходном отверстии), то они (рис. IX.3) образуют систему линий, напоминающую собой пламя свечи или газовой горелки. Эту систему изо-тах, построенных в указанных относительных координатах, называют факелом, а теорию поля скоростей в этой области — теорией факела. [c.135]

Рис. 9.11. Линии равных скоростей (изотахи) затопленной струи

Если построить изотахи (линии равных скоростей ы/ макс). то получим пучок прямых в области основного участка струи, исходящих из центра О, называемого полюсом струи (рис. 141). Таким образом, ширина струи увеличивается по длине по линейному закону. [c.261]

Действительная и мнимая части этой функции представляют собой сопряженные гармонические функции, сеть изоляций которых ортогональна в области течения. Линии nV = onst называются азо-тахами (линиями равных скоростей), а линии а = onst — изоклинами (линиями равных наклонов скорости). Сеть изотах и изоклин для рассмотренного примера изображена на рис. 16. В критических точках функции nV п а имеют особенности типа источника интенсивностью 2i (в области течения около гладкого контура интенсивность источника составляет половину этой величины). Если. заданы положения обеих критических точек, то функция а(х, у) [c.46]

Рис. 91. Линии равной скорости коррозии (изокоры) титана (0,1 мм/год) в зависимости от концентрации НС1 и H2SO4 и содержания в титане палладия для 25 50 °С и температуры кипения

На рис. 21, по экспериментальным данным ряда работ, даны [59] линии равных скоростей коррозии (0,1 мм1год), так называемые изокоры, для титана и его сплавов с палладием в зависимости от концентрации соляной кислоты для температур 25° С, 50° С и температуры кипения. Эти кривые [c.49]

Изотаха см. Линия равных скоростей [c.354]

Здесь линии тока — семейство парабол с общей осью — осью Ох, а линии равных скоростей суть концентрические окружности (с центром в начале). На рис. 50 видно, как искажаются эти линии из-за сжимаемости. Крафт н Диббл рассмотрели детально случаи, когда я= 74> i 1. На рисунке 52 изображены некоторые линии тока и линии v — onst, для случая л = — Отдельно показано в увеличенном виде поле, обведённое квадратом. Здесь как раз появляются предельные точки. Лишь вне некоторой линии тока возможно физически осуществимое обтекание, сходное с тем, что разобрал Татаренчик. В несжимаемой жидкости этому движению отвечает обтекание угла в 60 . [c.163]

См. цитированную книгу на стр. 376. Во втором издании книги Гутенберга (стр. 387) приведена поучительная карта, приписываемая Саурамо и изображающая линии равной скорости поднятия для Фенноскандинавии, которая, вероятно, была построена по наблюдениям подъема старых береговых линий моря в течение столетия. Относительно улучшенного варианта этой карты см. статью Гутенберга (1954 г.). [c.384]

Рис. 62. Линии равной скорости коррозии титана (изокоры) (0,1 мм/год) в зависимости от концентрации H I и содержания в титане и палладия для 25, 50°С и температуры кипения

Рис. 63. Линии равной скорости коррозии титана (изокоры) (0,1 мм год) в зависимости ог концентрации Н2504 и содержание в титане палладия для 25, 50°С и температуры кипения

При указанном расчете, например, границу между пойменным участком I и коренным руслом И логичнее, вообще говоря, намечать не по линии АВ (или АВ ), а по линии АВ , назначенной вдоль направления М—N, ортогонального к получающимся здесь изотахам (линиям равных скоростей), показанным на рисунке пунктиром. Это ясно из того, что для такого сечения ЛВ" продольные касательные напряжения т, ортогональные к плоскости чертежа, равны нулю (как и для свободной поверхности потока). [c.218]

В начальном движении механизма угловая скорость (о начального звена равна нулю, и поэтому нормальные, относительные и корнолисовы ускорения его точек также равны нулю. Таким образом, в начальном движении звенья и точки механизма имеют только угловые и тангенциальные ускорения, линии действия которых совпадают с линиями действия скоростей соответствующих точек звеньев. [c.72]

Втекание жидкости в трубопровод из большого обьема иропсходит всегда со всех сторон. Оно связано с уменьшением сечения потока и на )а-станием скорости от нуля до заданной величины в трубопроводе. Кривые, показанные на рис. 1.9, — геометрические места точек равных скоростей (изотахи). Числа, поставленные около изотах /, — скорость в процентах от средней скорости ш,., потока в трубопроводе. Линии 2, перпендикулярные изотахам, — направление движения жидкости (линии тока). Эти линии, как видно из графика, получаются искривленными. [c.21]

На рис. 6.5,а показано оптимальное очертание решетки для Р, альтернативное к очертаниям на рис. 6.1. Так как нагрузка Р антисимметрична относительно линии EF, скорость прогибов равна нулю вдоль этой линии. В прямоугольнике AEFD оптимальное очертание для Р будет соответствовать свободному опиранию вдоль всех краев этого прямоугольника аналогичное замечание относится и к прямоугольнику Е1ЮЕ. На рис. 6.5, б представлено оптимальное очертание для Р. Моменты текучести балок компонент решетки на рис. 6.5 легко определяются оптимальная решетка для альтернативных нагрузок Р и Р" получается путем суперпозиции этих компонент решетки. [c.69]

На рис Л приведены результаты расчетов линий равных плотностей ( // ) в окрестности затупленного конуса, ойтекаемого под углом атаки oL = 90° (отсчитывается от оси симметрии) в плоскости, нормальной к вектору скорости набегающего потока. Конус с геометрическими размерами /f = I м, = 0,5 м, S =. 20° вращается при следующих расчетных параметрах = 8000 m/ j Т = 1000 К 7" =300 К 0 = I. Отклонение изолиний от симметрии объясняется вращением конуса и достигает величины от 20iS для й = Ю об/с (ом.рис.I,а) до 50 дал 100 об/о (см,рис.1,б). [c.60]

Определение 6. Пусть в задаче сверхзвукового обтекания одного жесткого контура рассматривается ударная волна. Касательная к ударной волне образует положительный угол а с направлением вектора скорости набегающего потока, но этот угол меньше того, при котором скорость за ударной волной равна скорости звука. Пусть, далее, из произвольной точки М контура проведена характеристика первого семейства до пересечения с ударной волной в точке N. Функция а = aт tgy, где у = ь х) определяет линию ударной волны, принадлежит классу Е, если кривизна линии у = ь х) в каждой точке N не меньше, чем ее значение, отвечающее кривизне контура в точке М равной -оо. [c.63]

При этом а = а, д = 0. Этот корень соответствует обтеканию прямолинейного контура оЬ параллельного вектору набегаюшего потока. Зависимость (6.49) при = 1,4, изображена на рис. 3.43 линией АВ. Зависимости Гс(шоо), при которой скорость за ударной волной равна скорости звука, соответствует линия AF. Прочие корни системы уравнений (6.14), (6.16), (6.48) при и = 1,4 изображены линиями D и BF. [c.160]

Применим - теорему Бернулли к рассмотрению работы прибора, который служит для измерения скорости полета самолетов. Этот прибор состоит из трубки, открытый конец которой направлен против потока, а другой конец соединен с одним из отверстий манометра (рис. 16.1). Трубка вставлена в кожух, в котором на расстоянии 3,5 диаметров кожуха расположены отверстия. Кожух соединен с другим отверстием манометра. Трубка обычно имеет диаметр, равный 0,3 диаметра кожуха. Выберем систему координат, жестко связанную с прибором, и применим интеграл Бернулли для струйки тока потока обтекающего прибор, которая проходит через точки Л и В. В точке А поток останавливается (и = 0) —критическая точка потока. В ней происходит разделение струй. В точке В возмущение, вызванное прибором, не сказывается и скорость в ней равна скорости vq набегающего на прибор потока. При скоростях, меньших 60 м/с, воздух можно рассматривать как несжимаемую жидкость, Считая, кроме того, что массовые силы отсутствуют, применим интеграл Бернулли для линии тока, ироходя- [c.256]

Сравнивая (97) и (95а), мы видим, что семейства линий тока (1J3 = onst) и линий равного значения потенциала скорости (ф = onst) образуют ортогональную сетку кривых. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...