Круговые с произвольным расположением

Кузнецов А. Н. и др. Пластинка с произвольно расположенными круговыми отверстиями, подкрепленными асимметричными накладками.— Труды Николаевского кораблестроительного института , 1970, вып. 41. [c.407]

Т у л ь ч и й В. И. и др. О равновесии пластинки с произвольно расположенными подкрепленными круговыми отверстиями.— Прикладная механика , 1971, т. 7, вып. 1. [c.409]

Первая группа охватывает пары трения скольжения с осесимметричными поверхностями, находящимися в одновременном контакте по всей номинальной площади касания осью симметрии является ось вращения одной из поверхностей при неподвижной другой. К этой группе относятся плоские и кольцевые пяты, диски и конусы фрикционных муфт и тормозов, направляющие кругового движения и Другие пары Для пар этой группы скорости скольжения всех точек, расположенных на круговой траектории произвольного радиуса, равны. Поэтому при центрально действующей осевой силе и осесимметричной жесткости сопряженных деталей распределение износа на каждой поверхности трения будет тоже осесимметричным, в частности оно может быть равномерным. Осевое сечение детали дает представление о форме изношенной поверхности. [c.257]

Рассмотрим систему т произвольных оболочек вращения, стык которых подкреплен шпангоутом, скрепленным с оболочками по всему контуру. На шпангоут действует круговое опорное основание — ложемент. Ложемент может иметь произвольно расположен- [c.30]

Например, эллипс может быть образован движением точки в плоскости, при котором в каждый данный момент сумма расстояний от этой точки до двух других неподвижных точек - фокусов эллипса - постоянна и равна большой оси эллипса. Но эллипс может быть образован и пересечением кругового цилиндра с плоскостью, расположенной произвольно по отношению к его оси и ш полным пересечением поверхностей двух круговых цилиндров одинакового диаметра. [c.33]

В. Г. Шухов предложил определить места выключения связей, исходя из простого геометрического рассмотрения системы при различных загружениях и в зависимости от местоположения примыканий наклонных тяг к арке. В результате этого рассмотрения из системы исключались лишние связи. Затем для определения растягивающих усилий в тягах можно также на основе геометрических пропорций составить уравнения моментов в количестве, равном числу оставшихся растянутых связей или количеству неизвестных. Получение таким образом во всех тягах растягивающих усилий является подтверждением правильности определения места выключения связей. После определения усилий в тягах можно вычислить момент в произвольном сечении верхнего пояса, составив уравнение моментов относительно этого сечения. Предложенный В. Г. Шуховым геометрический способ определения усилий в арочных конструкциях, по мнению последующих исследователей выгодно отличается простотой и достаточной точностью и может применяться в практических расчетах и в настоящее время. Анализируя очертания верхнего пояса арочных ферм, В. Г. Шухов наряду с прямолинейными элементами рассматривал арки кругового и параболического очертания. Исходя из критерия получения минимальных напряжений в верхнем поясе арочной фермы или в конечном счете из минимальных абсолютных величин изгибающих моментов, были определены и рекомендованы оптимальные места прикрепления наклонных растянутых элементов к арке. При этом была показана эффективность установки наклонных тяг. Так, в случае параболической арки с тремя тягами, расположенными наивыгоднейшим образом, абсолютное значение изгибающего момента почти в три раза меньше, чем в арках, имеющих только одну горизонтальную затяжку. Предварительно аналитически было доказано, что места оптимального прикрепления наклонных тяг для арок с тремя затяжками расположены примерно в третях пролета арки. [c.57]

Рассмотрим многослойный длинный сплошной цилиндр кругового поперечного сечения с закрепленными торцами, который составлен из произвольного числа концентрично расположенных слоев с различными физико-механическими характеристиками [79]. Считаем, что между слоями осуществляется идеальный термомеханический контакт. [c.236]

Блазиус в названной работе применил эти уравнения к случаю цилиндра (произвольной формы сечения), расположенного симметрично по отношению к скорости потока, и затем далее более подробно рассмотрел частный случай кругового сечения. При установившемся режиме было найдено, что отрыв происходит где-то около 90° от передней точки застоя, С другой стороны, если цилиндр приходит в движение из состояния покоя либо внезапно, либо с постоянным ускорением, отрыв начинается при 180° и затем переходит вперед. В последнем случае он установил формулу для сопротивления, обусловленного отчасти нормальными давлениями, а отчасти тангенциальными напряжениями ). [c.869]

Пусть в идеальной несжимаемой жидкости, которая ограничена круговой областью радиуса а, находятся N точечных вихрей с интенсивностями ка, тде а = 1,. .., М, расположенных в точках с координатами ха,Уа), соответственно, в прямоугольной системе координат (х,у), совпадающей с центром полости. Каждый их вихрей находится в начальный момент на расстоянии На = л/ха + У% ОТ начала координат. Вихри наводят в прилегающей области поле скорости, и для выполнения граничных условий, а именно равенства нулю компоненты скорости, нормальной к ограничивающей течение поверхности, необходимо к системе вихрей добавить еще N дополнительных вихрей (мнимых вихрей), расположенных на расстояниях Га ОТ начала координат [7, 15]. Причем в произвольный момент времени для каждого из вихрей должно выполняться условие [c.444]

Дальность ф точки столкновения спутника с планетой, вероятно, определяется расположением средств обнаружения или желаемого района исследований. Если тормозной импульс можно создать при нахождении спутника в произвольной точке начальной круговой орбиты, то дальность от точки торможения до точки столкновения с планетой можно обычно выбрать так, чтобы удовлетворить общим требованиям управления и силовой установки. Наиболее экономичный спуск получается при ф = я и сс = О, но он не может быть осуществлен, так как в этом случае требуется бесконечная чувствительность системы управления скоростью. [c.698]

Анизотропные, слоистые круговые цилиндрические оболочки с произвольным расположением слоев, нагруженные равномерным внутренним давлением, рассмотрены в работах Датта Роя [72], Донга и др. [83]. В последней работе для некоторых классов слоистых структур построена обобщенная функция напряжений [c.232]

I. Вдавливание жесткого штампа в полуплоскость с круговым отверстием. В работах [19] и [20] приводится решение плоской контактной задачи о вдавливании жесткого штамла в полуплоскость с произвольно расположенным круговым отверстием. Прямолинейная граница полуплоскости обозначена через 1 . На участке границы Ьа вдавливается жесткий штамп с плоским основанием шириной 2а. На штамп действует сила Р, приложенная таким образом, чтобы он перемещался поступа- [c.433]

Сендецки [134] моделировал композит произвольно расположенными волокнами с круговыми поперечными сечениями. Рассматривая касательные напряжения, параллельные волокнам, он получил решение упругой краевой задачи в рядах, т. е. точное выражение модуля сдвига вдоль волокон. К сожалению, ряды сходятся очень медленно и полученное решение имеет чисто академический интерес. [c.91]

Построение кругового сечения на эллиптической конической поверхности (рис. 328). Построим сферу, которая касается в двух точках В и С поверхности конуса. При данном расположении конуса построение следует начинать с профильной проекции сферы. Ею будет окружность с произвольно выбранным центром Лз в точках Вз и Сз, касающаяся проекций очерковых относительно Пз образующих. Найдя точку Ла, построим фронтальную проекцию сферы и отметим точки Оа, 2, Рз и Яа ее пересечения с проекциями очерковых относительно Па образующих. Точки О, Е, Р к Н лежат во фронтальной плоскости, проходящей через ось конуса и центр сферы, поэтому являются общими для этих поверхностей. Точки Ви С лежат в профильной плоскости, проходящей через очерковые относительно Пз образующие, и также принадлежат обеим поверхностям. Сечением конуса фронтально-проецирующей плоскостью, проходящей через точки О к Е, является эллипс, а сферы — окружность. Точки О и Е представляют собой концы большой оси эллипса, совпадающей с диаметром окружности общим для обоих сечений являются точки В и С (так как лежат на обеих поверхностях), поэтому эллипс и в остальных точках совпадает с окружностью. Следовательно, сечением конической поверхности фронтально-проецирующей плоскостью, проходящей через точки О н Ей антипараллельнымему (проходящим через точки Р и Н), является окружность. [c.218]

Л. Б. Именитов [5.61—5.64] определяет концентрацию напряжений около произвольно расположенного кругового отверстия в сферической оболочке с заделанным краем. Напряженное состояние в оболочке расчленяется на безмоментное, чисто моментное и состояние типа простого краевого эффекта. Определяется безмоментное состояние в оболочке. [c.333]

Подставив потенциалы (V.112) в соотношения (1.152) и (1.153), найдем сингулярные интегральные уравнения основных граничных задач для криволинейных разрезов, расположенных в бесконечной плоскости с круговым отверстием. В случае системы произвольно ориентированных прямолинейных трещин такие уравнения получены в работах [50, 153, 1551. Задачи о взаимодействии прямолинейных треи ин и кругового отверстия рассматривались многими авторами (см. обзор в [160], а также [296, 363J). [c.167]

А. Тимпе ), рассмотрев несколько частных случаев, пришел к решениям X. С. Головина для изгиба части кольца парами и силами, приложенными по концам. Круглое кольцо представляет собой простейший случай многосвязной области, и общее решение для него содержит многозначные члены. Тимпе дает физическое истолкование факту многозначности решений, принимая во внимание остаточные напряжения, возникающие в результате разрезания кольца, смещения одного конца в месте разреза относительно другого и последующего соединения их тем или иным способом. Как мы уже упоминали выше (см. стр. 421), общее исследование решений двумерных задач для многосвязных контуров было проведено Дж. Мичеллом ), показавшим, что распределение напряжений в этом случае не зависит от упругих постоянных материала, если объемные силы отсутствуют, а поверхностные силы таковы, что их равнодействующая обращается в нуль на каждом контуре. Это заключение представляет большую практическую важность в тех случаях, когда исследование напряжений производится поляризационно-оптическим методом. Случай кругового диска, нагруженного в произвольной точке сосредоточенными силами, был исследован Р. Миндлином ). Автор настоящей книги изучил частный случай напряженного кругового кольца, именно сжатие его двумя равными противоположно действующими по диаметру силами ). При этом было показано, что в сечении, расположенном на некотором расстоянии от точек приложения нагрузок, достаточно точным для практических целей является даваемое элементарной теорией Винклера гиперболическое распределение напряжений. Другие примеры деформации круговых колец были изучены Л. Файлоном ) и Г. Рейсснером ). К. В. Нельсон ) в связи с задачей [c.486]

Г идроупругая система, рассматриваемая в данной работе, состоит из жесткого бесконечного кругового цилиндра радиуса Яо заполненного идеальной сжимаемой жидкостью плотности 7 и содержащего конечное число произвольным образом расположенных включений сферической формы (рис. 1). Поверхность одного из включений гармонически колеблется согласно заданному закону, остальные включения — абсолютно жесткие и неподвижные. Радиус сферы с номером I обозначим через Я/. Сферические тела и цилиндрическая полость не имеют точек соприкосновения. [c.490]

Применение метода конформного отображения. Полученное выше общее рещение задачи об обтекании поступательным потоком кругового цилиндра позволяет решить задачу об обтекании произвольного контура, если только известно конформное отображение внешности этого контура на внешность круга. Обозначим через О область плоскости 2, расположенную вне рассматриваемого контура С и содержащую внутри себя бесконечно удаленную точку плоскости г. Введем в рассмотрение вспомогательную плоскость С = + и обозначим чергз К окружность с центром в начале координат этой [c.257]

A. A. Каминского (1965 и сл.). При рассмотрении задачи о произвольном числе симметрично расположенных трещин, выходящих на свободную поверхность кругового-отверстия в бесконечном теле, О. Л. Бови применил для отображения такой области на внешность единичного круга приближенное представление аналитической функции полиномами, после чего стало возможным применение методов Н. И. Мусхелишвили. Проведенные им конкретное расчеты для простейших случаев одной и двух диаметрально противоположных трещин потребовали большого объема вычислительных работ, так как для достаточной точности оказалось необходимым удерживать около тридцати членов полиномиального разложения. А. А. Каминский существенно усовершенствовал метод Бови, добившись гораздо лучшей сходимости при замене отображающей функции такой рациональной функцией, которая, сохраняя особенность на концах трещин, скругляет углы в местах выхода трещины в полость. Им получены простые формулы) для определения величины предельной нагрузки в упомянутой задаче-о пластине, ослабленной круговым отверстием с двумя равными радиальными трещинами. Используя этот метод, Н. Ю. Бабич и А. А. Каминский (1965) построили решение задачи для одной прямолинейной трещины, а А. А. Каминский (1965) — для двух прямолинейных трещин, выходящих на контур эллиптического отверстия (здесь же приведены результаты, расчетов критической нагрузки в зависимости от длины трещины). В дальнейшем А. А. Каминский (1966) получил решение задач для случая, когда одна или две равные трещины выходят на контур произвольного-гладкого криволинейного отверстия при одноосном или всестороннем растяжении, и определил критические нагрузки, вызывающие развитие расширенных трещин. Г. Г. Гребенкин и А. А. Каминский (1967) в качестве примера произвели расчет критических нагрузок для двух равных трещин, выходящих на контур квадратного отверстия. В. В. Панасюк (1965) рассмотрел задачу Бови о круговом отверстии с двумя радиальными трещинами разной длины, выходящими на границу отверстия. При определении нормальных напряжений используется приближенный метод, аналогичный методу последовательных приближений, развитому в работах С. Г. Михлина (1935) и Д. И. Шермана (1935). Сравнение с решением О. Л. Бови для двух трещин одинаковой длины дает удовлетворительное совпадение. Некоторые результаты относительно влияния свободной границы полупространства на распространение терщины были получены ранее в работах Ю. А. Устинова (1959) и В. В. Панасюка (1960). [c.382]

Описанный прием можно использовать и в том случае, когда только одна из пересекающихся поверхностей образована вращением. На рис. 379 показаны пересекающиеся прямая круговая цилиндрическая и эллиптическая коническая поверхности. Возьмем произвольное круговое сечение эллиптической поверхности, проецирующееся на Пг в отрезок А В ,- Из его центра С восставим перпендикуляр к плоскости сечения до встречи с осью цилиндрической поверхности в точке О. Проведя сферу с центром в точке О радиуса АО = ВО, построим вторую линию пересечения сферы и конической поверхности (см. /138/), проецирующуюся в отрезок и линию пересечения сферы и цилиндрической поверхности она проецируется в отрезок 2 2. Отметим общие точки К и М (как и в предыдущем примере, каждая из точек Кг и Мг представляют собой проекцию двух точек). Возьмем другое сечение, параллельное АВ повторим построения и т. д. Линия пересечения проходит через точки пересечения очерковых образующих. Для приведенного примера справедливо /139/. Сечения конической поверхности, проецирующиеся в отрезки А2.В2 и Е2Р2, являются антипа-раллельнымн. Если бы нам не было известно расположение кругового сечения эллиптической поверхности, следовало бы вначале поступить, как показано на рис. 328, а уже затем проводить построение линии пересечения. [c.256]

В математическом плане задачи теории упругости для тел с разрезами родственны контактным задачам. В некоторых случаях существует прямая аналогия, которая позволяет при помощи известного решения контактной задачи сразу построить решение соответствующей задачи для тела с разрезом, и наоборот. Например, классическая задача о давлении гладкого штампа с плоским основанием произвольной формы в плане на границу полупространства с точностью до знака совпадает с задачей о растяжении и изгибе бесконечного упругого пространства с плоской щелью, занимающей внешность площадки контакта (естественно, в той же плоскости). Так," задача о давлении торца жесткого гладкого кругового цнлиидра на полупространстве аналогична задаче для пространства с плоским разрезом, расположенным вне кругового диска. Другие примеры прямой математической аналогии этих двух классов задач читатель легко составит самостоятельно. [c.261]

Рассмотрим плоскую АР, состояш,ую из конечного числа открытых концов прямоугольных волноводов, одинаково ориентированных и расположенных произвольным образом в бесконечном идеальном проводяш,ем экране. Совместим начало системы координат с металлическим экраном, тогда расположение л-го излучателя будет характеризоваться координатами Хп, Уп (рис. 5.1). Пусть область обозначает пространство внутри волноводов, а область Уг—пространство над решеткой. Рассмотрим случай, когда область заполнена однородной изотропной средой с параметрами 61, хо, а область Уг — средой с параметрами ег, хо (б1,2, хо—диэлектрическая и магнитная проницаемости сред). При этом зависимость установившихся электромагнитных колебаний от времени принимается в виде е , где ю — круговая частота. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...