Вдавливание жесткого штампа

Найденное решение соответствует задаче о вдавливании жесткого штампа, имеюш его форму параболоида. Если штамп достаточно пологий и поверхность его гладкая, при этом в точке первоначального контакта радиус кривизны отличен от нуля, то перемещение Ui может быть разложено в ряд Тейлора и при удержании первых членов разложения его следует рассматривать как квадратичную функцию координат, а именно, [c.378]

Вдавливание жесткого штампа в жесткопластическую полуплоскость [c.464]

Вдавливание жесткого штампа 410 Вектор-столбец 553 Вектор-строка 553 Взрыв в полости сферической 513 --- тела 512 [c.572]

А. Ю. Ишлинский, рассмотрев вдавливание жесткого штампа в пластическую массу, получил зависимость [c.12]

На величину напряжений от неравномерности деформации полосы в очаге деформации /дх негативное влияние при прокатке бериллиевой полосы могут оказывать дополнительные факторы, такие как неравномерность эпюры напряжений 0Гх(г),Оу( ), неравномерности, связанные с наличием микрорельефа полосы. Первый фактор может быть учтен, если при расчете условий неразрушающей прокатки выбирать сечение очага деформации, соответствующее максимальному значению а (г),Оу(г). Для поиска этого сечения можно воспользоваться известным решением задачи о вдавливании жесткого штампа, имеющего профиль в виде непрерывно вращающейся касательной, в упругую полуплоскость [96]. [c.286]

Аналитическое решение задачи теории хрупкого разрушения для упругого цилиндра с внешней кольцевой трещиной получено в [83] на основании решения задачи о вдавливании жесткого штампа в торец упругого цилиндра [8]. В результате для коэффициента интенсивности напряжений установлена следующая приближенная формула [c.27]

В заключение этого предварительного описания методов граничных элементов заметим, что (3.2.5) можно рассматривать как строгую постановку задачи о вдавливании жесткого штампа. Если в (3.2.5) подставить = —Ь, = +Ь, ру ( ) = ty ( ), получим следу-юш,ее выражение [c.50]

Нижняя граница несущей способности ЧАСТИ полупространства при вдавливании жесткого штампа [c.230]

Предельный переход при t оо осуществить не удается, так как соответствующая статическая задача о вдавливании жесткого штампа в упругую полуплоскость дает связь между контактными напряжениями и смещением штампа с точностью до постоянной. Заметим, что сила P t) = действующая на штамп, при задании закона движения [c.43]

Рассмотрению неосесимметричных задач о вдавливании жесткого штампа в упругое тело посвяш ены работы [3, 40]. В первой из них [c.119]

Для идеально упругой среды теория Герца) сила взаимодействия определяется из решения статической задачи о вдавливании жесткого штампа в упругое полупространство в рамках теории Герца [c.409]

Отметим, что % %, 0) = 1/я (—1< <1). Это следует из того, что, когда 1 = 0, уравнением (2.12) описывается классическая контактная задача о вдавливании жесткого штампа с плоским основанием в упругую полуплоскость и формулой (2.24) должно даваться известное решение Садовского этой задачи [24, 25]. Из рассмотрения получаемых далее бесконечных систем линейных уравнений следует, что по крайней мере в некоторой окрестности точки Л = О функция и по X является непрерывной функцией. Поэтому по крайней мере в некоторой окрестности точки X = 0. Сказанное и означает, что присущие контактным напряжениям особенности на концах упругой на-кл адки характеризуются квадратным корнем по формуле (2.24). [c.114]

Формула (1,14) соответствует трансформанте Фурье ядра интегрального уравнения (1.6) контактной задачи о вдавливании жесткого штампа в упругую полосу. Таким образом, в этом случае влиянием покрытия на распределение нормальных давлений под штампом можно пренебречь. [c.344]

Рассмотрим вдавливание жесткого штампа в упругое тело, для определенности — полупространство. Возможны две принципиально различные ситуации на поверхности штампа имеется острая кромка (рис. 34, z) [c.74]

В гл. 2 (разд. 2.2) приведена постановка контактной задачи о вдавливании жесткого штампа с фиксированной областью контакта (штамп с [c.186]

Рассмотрим обобщение решения Л. Прандтля [1] задачи о вдавливании жесткого штампа в пластическое полупространство. [c.218]

ИСПРАВЛЕНИЕ К РАБОТЕ АВТОРА О ВДАВЛИВАНИИ ЖЕСТКИХ ШТАМПОВ В ПЛАСТИЧЕСКОЕ ПОЛУПРОСТРАНСТВО (ПММ. — 1959. — т. ХХП, вып. 2) 1) [c.225]

Интегралы (14) носят название интегралы Генки. Он же исследовал уравнения осесимметричной задачи теории идеальной пластичности при условии полной пластичности и дал приближенное решение задачи о вдавливании жесткого штампа с гладким плоским круговым основанием в пластическое полупространство в предположении, что сетка линий скольжения в осесимметричном случае совпадает с сеткой характеристик Прандтля для плоской задачи. [c.16]

Изохромы на рис. 6.8 можно сравнить с изохромами, воспроизведенными на рис. 6.13 и полученными при вдавливании жесткого штампа с острыми углами. [c.273]

Рис. 6.10. Вдавливание жесткого штампа.

Рис. 6.11. Траектории главных напряжений при вдавливании жесткого штампа.

Рис. 6.12, Вдавливание жесткого штампа конечной ширины.

Саусвелл и Аллен рассмотрелй полосу с симметричными полукруглыми и угловыми выточками [29]. Е.И. Теплицкий решил плоскую задачу о давлении жесткого штампа на упругопластическое полупространство [30]. Н.В. Баничук методом локальных вариаций получил решение задачи о штампе, внедряемом в идеально упругопластическое тело [31]. В работах [32, 33] также рассматривалась задача о вдавливании жесткого штампа в идеальную упругопластическую среду. Решение в [32] бьшо получено релаксационным методом, а в [33] применялся метод конечных элементов. В работах [34, 35] были численно решены упругопластические задачи для щели. [c.8]

Епхов М. И. Предельное равновесие чагтп полупространства пря вдавливании жесткого штампа, сб. Новые методы расчета строительных конструкций , Стройиздат, М., 1971. [c.347]

Контактные задачи для преднапряженных полуплоскости и полосы из сжимаемого упругого материала рассмотрели В. Б. Зеленцов и Л. М. Филиппова [24]. Задача о вдавливании жесткого штампа в упругую полуплоскость из полулинейного материала (трение в области контакта не учитывается) приводится к интегральному уравнению, ядро которого, как и в контактной задаче для полуплоскости из несжимаемого материала, отличается от ядра классической контактной задачи лишь множителем, зави- [c.237]

Этот простейший случай далеко пе исчерпывает всех возможностей. Так, например, при вдавливании жесткого штампа в упругое тело часто считают трение отсутствуюгцим. Тогда, если направить ось жз по нормали к поверхпости тела, граничные условия под штампом будут следуюш,ими [c.55]

Содержание книги составляют статьи автора, посвященные теории идеальной пластичности и ее приложениям. Статьи содержат изложение построения и исследование общих соотношений теории идеальной пластичности на основе статически определимой системы уравнений гиперболического типа, адекватно описывающих сдивиговый характер пластического деформирования. Излагаются обобщения теории на случай сжимаемых и анизотропных сред, приведены решения о вдавливании жестких штампов, внедрении жестких тел, о сжатии пластического слоя шероховатыми плитами и т.д. [c.2]

Прандтль установил гиперболический характер уравнений плоской задачи теории идеальной пластичности, ввел понятие линий скольжения, совпадающих для изотропного идеальнопластического тела с линиями действия максимальных касательных напряжений, указал численные методы решения задач и дал классические решения задач о вдавливании жестких штампов в идеально пластическую среду. [c.15]

Л. А. Галин [2] дал остроумное решение задачи о вдавливании жесткого штампа с плоским основанием в предположении, что отрезок контакта разбивается на три участка, причем на среднем имеет место сцепление, а на крайних — проскальзывание. В одновременно опубликованной статье С. В. Фальковича [1] дается решение той же задачи в предположении, что на участках проскальзывания трение отсутствует. См. также Галин [4]. [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...