Линия прямого зрения

На внутренней поверхности сосудистой оболочки расположена светочувствительная сетчатая оболочка, или сетчатка (ретина), состоящая главным образом из радиально расходящихся разветвлений зрительного нерва е, входящего во внутреннюю полость глаза несколько сбоку от линии прямого зрения АВ, ближе к носовой полости. Около точки 5 толщина сетчатки составляет [c.133]

Недалеко от точки я, где начинаются разветвления зрительного нерва, со стороны виска, находится так называемое желтое пятно f (горизонтальный поперечник 1—3 мм, вертикальный 0,8 мм). В его центральной части (размером 0,3 мм по горизонтали и 0,2 мм по вертикали) имеется углубление, называемое центральной ямкой. Здесь толщина сетчатки не превышает 0,08—0,1 мм. Желтое пятно и в особенности центральная ямка являются наиболее чувствительными местами сетчатки (при дневном зрении). Изображение рассматриваемой точки пространства всегда приводится к середине центральной ямки. Прямая, проходящая через эту точку и заднюю узловую точку глаза, вместе с параллельной ей прямой, проходящей через переднюю узловую точку, определяет так называемую линию прямого зрения. Она не совсем совпадает с осью симметрии глаза, так как преломляющие поверхности глаза не вполне симметричны И центрированы. Ось симметрии глаза можно провести в некотором смысле только условно. Обычно ее проводят через крайнюю, наиболее выступающую точку выпуклой поверхности роговицы (несколько выше точки А на рис. 79) и через центр зрачка. Она встречает заднюю стенку глаза где-то между точками / из, образуя с линией прямого зрения А В угол около 5°. [c.133]

Линия прямого зрения 133 [c.747]

Приведенные рассуждения способствуют дальнейшему разъяснению точки зрения, высказанной в разд. 1-9 и касающейся вывода уравнения Бернулли на основании первого закона термодинамики, который часто встречается в руководствах по гидродинамике. На самом деле, если предположить справедливость реологического уравнения состояния (1-9.1), то диссипативный член т Vv обращается в нуль, т. а. в идеальных жидкостях не происходит диссипации энергии. Если первоначально принять это положение как интуитивное, то можно прямо записать уравнение (1-10.14) с нулевым последним членом в правой части и вычесть его из уравнения баланса энергии (1-10.13). Разумеется, при этом получим уравнение (1-10.6) (с V V. х = 0), т. е. уравнение Бернулли. Очевидно, что при таком подходе принимается предположение, что в некоторой точке вдоль линии тока нет диссипации. Несмотря на это, указанный подход имеет столь глубокие традиции, что используется всюду в гидромеханике ньютоновских жидкостей, хотя он не только логически небезупречен, но даже приводит к неправильным результатам ). [c.52]

Для того чтобы построить на масштабе глубин точку Ау, воспользуемся прямой Ау Ау , составляющей с осью Оу, а следовательно, и с картиной угол 45° (см. черт. 365). В самом деле, точкой схода такой прямой является та точка линий горизонта, которая удалена от главной точки Р картины на расстояние, равное главному расстоянию, т. е. расстоянию точки зрения S от плоскости картины. [c.171]

Для решения задачи необходимо прежде всего определить точки схода противоположных сторон квадрата. Обе точки F и F должны быть на линии горизонта. Чтобы найти первую из них, достаточно продолжить заданный отрезок А В до пересечения с линией горизонта. Для построения второй точки схода совместим с картиной точку зрения S и проведем через нее две взаимно перпендикулярные прямые S i-и S°f . Обе прямые можно рассматривать как совмещенные с картиной лучи, идущие от точки зрения S в несобственные точки сторон квадрата, пересекающиеся также под прямым углом. Найденная точка F позволяет построить перспективы прямых, перпендикулярных к АВ. [c.178]

Для построения линии взаимного пересечения двух кривых поверхностей пользуются методом вспомогательных секущих поверхностей (см. черт. 253). В качестве этих поверхностей используют не только плоскости, но и в некоторых случаях сферы, цилиндрические, конические и другие поверхности. Вспомогательные поверхности выбирают таким образом, чтобы с данными они пересекались по линиям, легко определяемым на чертеже. Желательно с этой точки зрения, чтобы эти линии получались прямыми или окружностями. что позволяет проводить их только с помощью циркуля и линейки. [c.87]

В качестве одномерной модели твердого тела рассмотрим цепочку из N одинаковых атомов с массой М н межатомным расстоянием а (рис. 5.4), которые могут перемещаться вдоль прямой линии. Каждый атом в такой системе обладает одной степенью свободы, а вся система — N степенями свободы. Модель с точки зрения атомной структуры хорошо описывается линейной примитивной ячейкой Бравэ, в которой положения атомов определяются вектором трансляции Т=па, где п — целое число, указывающее положение равновесия атомов в цепочке. [c.145]

Свобода переноса точки приложения силы вдоль линии ее действия является характерным свойством только абсолютно твердого тела. В деформируемом теле такой перенос силы недопустим. Например, если вдоль стержня к двум концам его приложить две равные по модулю и прямо противоположные по направлению силы Р и Р , направленные внутрь стержня, то деформируемый стержень будет сжиматься (рис. 4, а). Если же перенести эти силы вдоль линии их действия (рис. 4, б) в соответственно противоположные концы стержня, то в новом своем положении те же силы Р и Р будут растягивать стержень. В этом случае говорят, что сила, приложенная к деформируемому телу, есть вектор приложенный (неподвижный/. Этот пример показывает, что системы сил, эквивалентные в статическом смысле, могут быть не эквивалентны с точки зрения механики деформируемых тел. [c.25]

Близкой к вопросу о вакуумных петлях по духу и методам решения является проблема собственной энергии частиц, происхождение которой таково. За счет узлов рис. 7.9 (а также рис. 7.20 и 7.21) свободный электрон может на короткие промежутки времени и на расстояниях малой протяженности порождать виртуальные фотоны, а через них и дополнительные виртуальные электронно-позитронные пары. С этой точки зрения свободный электрон должен изображаться не одиночной прямой линией, а суммой этой линии и линий с теми же свободными концами, но содержащих временное испускание различных комбинаций виртуальных частиц (рис. 7.25). [c.329]

Эти соображения привели Герца к мысли о том, что, возможно, вся потенциальная энергия приложенных сил порождается скрытыми движениями, выражаемыми при помощи циклических переменных. Дуализм кинетической и потенциальной энергий представляет собой достойную задачу для философских размышлений. Мы имеем инертное свойство материи, с одной стороны, и силу — с другой. Инертное свойство материи есть нечто, вытекающее из самого факта существования массы. Обычная инерция заставляет материю двигаться по прямой линии то же самое происходит и в римановом пространстве, при помощи которого движение даже самых сложных механических систем изображается как движение одной точки. Создается впечатление, что инерция есть первичное свойство материи, которое вряд ли может быть сведено к чему-либо еще более простому. Поэтому с философской точки зрения можно согласиться с тем, что при помощи кинетической энергии выражаются инертные свойства материи. Однако подобного объяснения для силы предложить нельзя. Если кинетическая энергия является главной движущей силой в механике, то нельзя ли как-нибудь обойтись без потенциальной энергии и тем самым устранить необъяснимый дуализм, проникший в механику вместе с понятием о двух глубоко различных формах энергии, кинетической и потенциальной. Герц хотел показать, что потенциальная энергия имеет кинетическое происхождение, что она возникает в результате скрытых движений с циклическими координатами. Место сил в бес-силовой механике Герца занимают кинематические условия, налагаемые на движение с микроскопическими параметрами. [c.158]

Эти работы, завершившиеся блестящим предсказанием конической рефракции, представляют основное из того, что сделано Гамильтоном в оптике. Он подошел к проблемам геометрической оптики с очень общей точки зрения, стремясь найти такое математическое соотношение, к которому сводились бы все проблемы этой науки. Он исходил при этом из мысли, что этап индукции, который он, как мы выше видели, считал в развитии всякой науки предшествующим этапу дедукции, для геометрической оптики уже завершен. История этой науки, по мнению Гамильтона, уже выявила наиболее общее свойство оптических явлений, которое, будучи сформулировано математически, должно быть положено в основу геометрической оптики. Излагая в кратком очерке историю оптики, Гамильтон прежде всего подчеркивает прямолинейность распространения света. Этот опытный факт в конце концов выкристаллизовывается в следующее важное положение, которое является фундаментальной теоремой оптики Связь между освещением и освещающим телом, или между рассматриваемым объектом и воспринимающим глазом, осуществляется посредством постепенного, но очень быстрого распространения некоторого предмета или влияния, или состояния, называемого светом, от светящихся или видимых тел вдоль математических или физических линий, называемых обычно лучами и оказывающихся при самых общих условиях точно или приближенно прямыми ). [c.807]

Линии среднеквадратичной регрессии. К регрессионному анализу акустических сигналов можно подойти с другой точки зрения. На практике чаще всего встречаются не чисто прямые, квадратичные и т. п. линии регрессии, а близкие к ним. В таких случаях можно поставить задачу о нахождении нары прямых, квадратичных или других линий, которые наилучшим образом описывают реальные линии регрессии. В качестве критерия близости такой аппроксимации обычно используют средний квадрат отклонения. Получающиеся при этом кривые носят название линий среднеквадратичной регрессии. В качестве примера рассмотрим подробнее линейную среднеквадратичную регрессию. [c.66]

Малогабаритная оптическая линия связи. Линия предназначена для телефонной двусторонней связи в пределах оптической видимости в любое время суток. Излучающим элементом служит неохлаждаемый полупроводниковый лазер со средней мощностью излучения 3—6 мВт. Максимальная дальность действия 6 км (при затухании в атмосфере 1,5 дБ/км). Полоса передаваемых частот 300—3400 Гц. Время непрерывной работы не более 12 ч. Оптические оси трех ветвей (приемная, передающая и визирная) совмещены с точностью до Г. Диаграмма направленности излучения составляет от 10 2 до 1° 10. Приемный канал содержит интерференционный светофильтр на длину волны излучения лазера 0,9 мкм с полосой пропускания 250 А. Поле зрения прибора 1—1,5 . Визир состоит из прямой телескопической системы, имеющей восьмикратное увеличение и поле зрения 6—7°. Поворотный механизм позволяет производить плавный поворот прибора на 360°, а по углу места 45°. [c.319]

Технологические требования к деталям, изготовляемым листовой штамповкой, в значительной степени диктуются рациональным раскроем. С этой точки зрения надо стремиться, чтобы контур детали образовывали преимущественно прямые линии и форма ее в плоскости листа приближалась к прямоугольной. [c.136]

Понятие термически идеального газа с молекулярной точки зрения подразумевает пренебрежение силами взаимодействия между молекулами газа. На самом деле молекулы реального газа взаимодействуют друг с другом, и потенциальная энергия взаимодействия зависит от расстояния г между центрами молекул. Мы рассматриваем для простоты молекулы в виде сферически симметричных образований (фактически это означает усреднение по всем направлениям линии центров молекул). Вид зависимости Ы (г) качественно изображен на рис. 18. На расстояниях г < превалируют силы отталкивания между молекулами, возникающие вследствие деформации электронных оболочек. Эти силы весьма быстро возрастают при сближении молекул, и соответствующая ветвь кривой и (г) может быть с хорошей точностью заменена прямой, параллельной оси ординат и уходящей в бесконечность (приближение абсолютно твердых сфер). При г > го между молекулами действуют слабые силы притяжения, возникающие вследствие дипольного взаимодействия молекул и медленно спадающие с ростом расстояния между молекулами — 11 г) . При г = го (го [c.52]

Из всех передач зацеплением цилиндрические и конические с прямыми, косыми и спиральными зубьями находятся в наиболее благоприятных условиях с точки зрения возможности реализации кои-тактно-гидродинамической смазки, так как отсутствует скольжение вдоль контактных линий. В цилиндрических передачах с внутренним зацеплением и в зацеплении Новикова, где выпуклый профиль контактирует с вогнутым, условия смазывания лучше. [c.211]

Для предупреждения засечек и заусенцев при перемещении лезвий ножниц вперед по разметочной риске нужно, чтобы плоскости лезвий прижимались к плоскости разреза и шли по разметке. Режущие кромки лезвий должны быть хорошо заточены, а режущие поверхности (плоскости)—правильно отрегулированы и закреплены на оси. Проверку ножниц обычно производят разрезанием бумаги хорошо заточенные и отрегулированные ножницы должны резать бумагу. Разрезать размеченный лист следует так, чтобы разметочная риска находилась в поле зрения. Поэтому резка листового металла по прямой линии и по кривой (окружности и закругления) без резких поворотов производится правыми ножницами (фиг. 111). [c.138]

Остается определить на одной из построенных линий третью вершину квадрата. Для jtoi о проведена биссектриса прямо о yi да FS F, которую следует рассматривать как совмещенный с картиной луч, направленный из гочки зрения S параллельно той диагонали квадрача. которая проходит через вершину А построенною прямого угла. Этот луч (биссектриса прямого угла) пересекает линию горизонта в точке F-. Последняя и является перспективой несобственной точки диагонали квадрата. С помощью диагонали найдена третья вершин.i квадрата — точка Е. Пересечение прямых A F и E F определяет четвертую вершину М искомой фигуры. [c.178]

С точки зрения математики геометрическим образом уравнения равномерного движения з=Зо+у является прямая линия с начальной ординатой Зо и наклоненная к оси времени под углом a=ar tg V (рис. 1.115, а). Чем с большей скоростью движется точка, тем круче расположен график расстояний относительно оси времени. График скорости обычно располагается под графиком расстояний, причем масштаб по оси времени на обоих графиках берется одинаковым. В данном случае (при равномерном движении) у=соп51, поэтому график скорости изображается прямой, параллельной оси времени (рис. 1.115, б), т. е. значение скорости в любой момент времени I одно и то же. [c.94]

Определить внутрюнние усилия, построить соответствующую эпюру, определить наиболее опасный участок стержня с точки зрения его прочности, изобразить примерный вид той линии, в которую обратится прямая продольная образующая ненагруженного стержня. [c.26]

Применяемый в микроинтерферометре МИИ-4 и в других микроинтерферометрах винтовой окулярный микрометр МОВ-1-15> (АМ-9-2м) состоит из 15-кратного компенсационного окуляра с диоптрийной наводкой, позволяющей производить коррекцию глаз наблюдателя, и измерительной части, включающей две прозрачные пластины. На неподвижной пластине нанесено восемь делений с интервалом 1 мм, а на подвижной — перекрестие и двойной штрих, как показано на рис. 22, г. Подвижную пластину перемещают вращением барабана микрометренного винта (с шагом 1 мм) под углом 45° по отношению к линиям перекрестия. Эти окулярные микрометры можно назвать микрометрами с косым крестом. Существуют, однако, окулярные микрометры, у которых подвижная пластина перемещается в направлении одной из линий перекрестия (микрометр с прямым крестом). При измерении изогнутости интерференционных полос (обычно в средней части поля зрения) одну из линий перекрестия выставляют вдоль полос и затем поочередно oвмeщaюt с наибольшим выступом и наинизшей впадиной, делая оба раза отсчеты показаний круговой шкалы барабана микрометренного винта. Разность этих двух отсчетов, выраженная в числе делений барабана (на круговой шкале 100 делений, цена деления = 0,01 мм), дает величину А в формуле (94). При этом целые обороты барабана, т. е. сотни делений его круговой шкалы, отсчитывают по миллиметровой шкале неподвижной пластины (цена ее деления /щ = = 1 мм). [c.94]

Несколько труднее выяснить, каково, с принятой здесь точки зрения, характеристическое свойство взаимно полярных пар прямых г и г. Для этой цели удобно обратиться к следующему свойству систем приложенных векторов, которое мы уже предлагали доказать в виде упражнения (гл. I, упражнение 13) и которое мы напомним здесь для удобства читателя. Как бы ни была выбрана прямая г, лишь бы она не была параллельна центральной оси данной системы S приложенных векторов и не была прямой с нулевым (осевым) моментом, систему S можно привести к двум векторам v, v, у первого из которых линией действия является прямая г, а j второго— вполне определенная (соответствующая г) прямая /. Для доказательства возьмем на прямой г какую-нибудь точку Р (на конечном расстоянии) и обозначим через М соответствующий результирующий момент и через я — плоскость, перпендикулярную в точке Р к вектору Ж (т. е. полярную плоскость точки Р), которая в силу установленных предположений не будет параллельна центральной оси (потому что точка Р находится на конечном расстоянии) и не будет проходить через г (потому что г не является прямой нулевого момента, т. е. автополярной). Если векторы v ж v являются [c.185]

Исследование закономерностей усталостного разрушения металлов показало, что длительность периода развития усталостных трещин может составлять основную часть общей долговечности образца. Известно, что отношение числа циклов, необходимых для зарождения трещины, к числу циклов распространения трещины до разрушения образца зависит от механических свойств материала и уровня амплитуды напряжения. С повышением амплитуды напряжения это соотношение понижается и в малоцикловой области числом циклов, необходимым для зарождения трещины, можно пренебречь, Прямые наблюдения развития микротрещииы при циклическом нагружении металлов позволяют высказать гипотезу о возникновении трещин критической длины в конце стадии зарождения, которой соответствует число циклов на экспериментально определенной линии повреждаемости (линия Френча). Трещины критической длины возникают также при нагружении исследуемых металлов с амплитудой напряжения, равной пределу усталости. При определенных условиях они являются нераспространяющимися трещинами и определяют предел усталости металлов с точки зрения механики разрушения. [c.14]

Канонические уравнения оказывались, по существу говоря, математическим выражением принципа Гюйгенса, рассматриваемого в его первоначальном геометрическом виде. Механическое движение с этой точки зрения рассматривается как непрерывное саморазвертывание касательного преобразования. Глубокая аналогия между идеями гамильтоновой механики, не зависящей от выбора системы координат, и геометрией многомерных пространств привела к геометризации механики. Было выяснено, что разыскание движения голономных систем со связями, независимыми от времени под действием сил, имеющих потенциал, может быть сведено к задаче геодезических линий. Механика Герца, основанная на его принципе прямейшего пути, была геометризована в н-мерном пространстве однако она, несмотря на последовательность построения, оказалась малоплодотворной в силу сложной замены сил связями со скрытыми, вообще говоря, системами. [c.841]

Если. мы обратим внимание на первую аксиому механики Ньютона (v = onst для изолированного от внешних воздействий тела), то легко убедиться в ее не только внешней, но и внутренней связи с принципом наименьшего действия. Во-первых, для случая отсутствия внешних сил требование экстремума для интеграла vds дает прямую линию или бесконечность. Последнее мы отбрасываем, так как бесконечных траекторий между двумя точками может быть бесконечно много. Таким образом, мы получаем первую аксиому Ньютона из принципа наименьшего действия (однако в самом принципе заключено значительно большее содержание, чем в первой аксиоме Ньютона). Во-вторых, с точки зрения антропоморфно [c.866]

УГОЛ естественною откоса — угол трения для случая сьшучей среды зрения — угол, под которым в центре глаза сходятся лучи от крайних точек предмета или его изображения краевой — угол между поверхностью тела и касательной плоскостью к искривленной поверхности жидкости в точке ее контакта с телом Маха — угол между образующей конуса Маха и его осью падения (отражения или преломления)— угол между направлением распространения падающей (отраженной или преломленной) волны и перпендикуляром к поверхности раздела двух сред, на (от) которую (ой) падает (отражается) или преломляется волна предельный полного внутреннего отражения — угол падения, при котором угол преломления становится равным 90 прецессии — угол Эйлера между осью А неподвижной системы координат и осью нутации, являющейся линией пересечения плоскостей xOj и x Of (неподвижной и подвижной) систем координат сдвига—мера деформации скольжения — угол между нада ющнм рентгеновским лучом и сетчатой плоскостью кристалла телесный — часть пространства, ограниченная замкнутой кони ческой поверхностью, а мерой его служит отношение нлоща ди, вырезаемой конической поверхностью на сфере произволь ного радиуса с центром в вершине конической поверхности к квадрату радиуса этой сферы трения—угол, ташенс которого равен коэффициенту трения скольжения) УДАР [—совокупность явлений, возникающих при столкновении движущихся твердых тел с резким изменением их скоростей движения, а также при некоторых видах взаимодействия твердого тела с жидкостью или газом абсолютно центральный <неупругий прямой возникает, если после удара тела движутся как одно целое, т. е. с одной и той же скоростью упругий косой и прямой возникают, если после удара тела движутся с неизменной суммарной кинетической энергией) ] [c.288]

Наряду с описанным способом определения эксергии используется и специальная е, s-диаграмма, принцип построения которой ясен из описанного способа определения эксергии с помощью i, s-диаграммы е, s-диаграмма изображена на рис. 9-4. Эта диаграмма представляет собой просто косоугольную i, S-диаграмму, в которой ось энтальпии расположена под углом (90°+а) к оси энтропии (здесь a = ar tg Го). Следовательно, изоэнтальпы в е, s-диаграмме идут под углом (90°+а) к оси абсцисс (пунктирные линии на рис. 9-4). Ясно, что е, s-диаграмма строится для одного конкретного значения температуры среды Tf,. Для того чтобы иметь возможность определить с помощью е, s-диаграммы значение эксергии при других температурах среды, в этой диаграмме наносят прямые среды для этих температур с этой точки зрения использование е, s-диаграммы вряд ли дает какие-либо существенные преимущества по сравнению с использованием i, s-диаграммы. [c.316]

В результате взаимодействия ускоренных во вспышках протонов, а-часгац и более тяжёлых ядер с веществом солнечной атмосферы происходят возбуждение ядервых уровней, расщепление ядер, генерация новых элементов и изотопов (нуклидов). Возбуждённые ядра быстро излучают избыток энергии и переходят в оси. состояние. При этом каждый изотоп излучает свой характерный у-квант (см. Гамма-излучение). Наиб, важные с астрофиз. точки зрения линии 6,13 МэВ ( О) 4,44 МзВ( С) 2,31 МэВ ( Н) 1,78 МэВ ( 31) 1,63 МэВ ( N6) 1,37 Мэв ( Mg) 1,24 МэВ и 0,85 МэВ ( Ке). Эти линии образуются путём прямого возбуждения указанных ядер. Кроме того, имеются аильные линии 0,48 МэВ ( Ы) и 0,43 МэВ ( Ве), к-рыё образуются в реакциях синтеза Не (а, р) Ы и Не (а, п) Ве. Вре- [c.597]

Метод количественного микроанализа, о котором мы упоминали выше, заключается в измерении длин отрезков прямых линий, которые пересекают участки фаз. Хурльбут [130] описал полуавтоматический счетчик для такого рода исследования. Образец продвигается через поле зрения микроскопа особым приспособлением (мотор с редуктором). Для того чтобы отметить различные составляющие, исследователь применяет ряд кнопок, связанных со счетчиком оборотов. Поперечную нить микроскопа устанавливают на краю кристаллита, а затем ее двигают по кристаллиту, нажимая соответствующую кнопку до тех пор, пока не достигнут противоположной его границы. Счетчик отмечает пройденное расстояние. Затем нажимают кнопку, соответствуюихую другому кристалн литу. Таким образом, за сравнительно короткое время может быть сделано много проходов. По показаниям счетчиков можно судить об относительном числе фаз. [c.250]

Испытания проводятся при различных значениях а и Ор, При построении в зависимости от -Ja они дают прямую линию согласно приведенному выше уравнению, пересекающуюся с осью нагружения в точке, которая определяет предел вынойливости. Метод М. Про в меньшей степени может быть использован для статической интерпретации результатов, чем метод проб или ступенчатый, поэтому не может быть эффективным с точки зрения экономии образцов. Однако метод М. Про перспективен для определения циклической прочности хрупких керамических материалов, при большом числе образцов, раз- [c.290]

Если предположить справедливой для любого вида материала теорию максимального касательного напряжения Кулона, то можно было бы сказать, что в жидкости -г не должно превышать определенного максимального значения. В противном случае, поскольку отсутствует какой-либо определенный предел для касательное напряжение могло бы возрастать беспредельно, и вода была бы прочнее стали. В весьма ранней работе (1911 г.) я предположил, что у жидкости есть прочность на сдвиг, так же как и у твердого тела, и когда она превышается, течение становится разрывным, т. е. в случае рис. I. 4 будет обрыв прямой линии, представляюш ей повышение скорости от нуля до V. Отсутствуют какие-либо данные в поддержку этой точки зрения по отношению к простой ньютоновской жидкости, однако Оствальд и Ауэрбах (Auerba h, 1926 г.) утверждают, что в жидкостях, обнаруживающих структурную вязкость, турбулентность наступает задолго до того, как достигается критическая скорость Рейнольдса. Они предполагали, что причиной является внутреннее разрушение структуры системы, которое вызывает появление вихрей таких же, какие появляются при турбулентности. [c.225]

Если вместо вида сверху или под углом выбрать точку зрения, из которой чертеж виден спереди, сзади или сбоку, то плоскость XY вырождается в прямую. Это подобно тому, как смотреть на стол (который представляет собой плоскость XY), чуть присев, но при условии, чтобы глаза находились на уровне поверхности стола. Из этой точки зрения трудно разглядеть объекты на плоскости XY. Даже круг выглядит как линия. В такой ситуации Auto AD заменяет пиктограмму ПСК на сломанный карандаш, предупреждая, что плоскость XY текущей ПСК проецируется в линию. [c.670]

Кроме этих вопросов, связанных с теорией кривых распределения, по поводу осадков возникает ряд вопросов совершенно иного порядка, связанных с теорией изменяемости (по старой терминологии — с теорией устойчивости) статистических рядов. Задача ставится следующим образом можно ли считать, что изменения сумм осадков, годичных или за определенную часть года, происходят во времени около постоянного уровня, графически представляемого прямой горизонтальной линией, или же в этих изменениях есть систематические тенденции векового или периодического характера (к первым практически можно отнести также волны очень длительных периодов). Работы многочисленных авторов приводят к мысли, что периодические, по крайней мере, изменения осадков действительно имеют место. Строгое разрешение этой проблемы представляет значительные методологические трудности и требует большой вычислительной работы. Наши еш е незаконченные попытки подойти к этому вопросу с точки зрения косвенного метода определения изменяемости статистических рядов , изобретенного Б.С. Ястремским, приводят к представлению о возможности некоторой слабой эволюции осадков, с одной стороны, и зигзагообразных изменений осадков во времени — с другой. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...