Перенос точки приложения силы

Например, изображенный на рис. 4, а стержень АВ будет находиться в равновесии, если Fi=F . При переносе точек приложения обеих сил в какую-нибудь точку С стержня (рис. 4, б) ми при переносе точки приложения силы Fj в точку В, а силы в точку А (рис. 4, в) равновесие не нарушается. Однако внутренние усилия будут в каждом из рассматри-ваемых случаев разными. В первом случае стержень под дей-станем приложенных сил рас [c.13]

Отметим следующие свойства момента силы 1) момент силы относительно центра не изменяется при переносе точки приложения силы вдоль ее линии действия 2) момент силы относительно центра О равен нулю или когда сила равна нулю, или когда линия действия силы проходит через центр О (плечо равно нулю). [c.33]

Задача На трехшарнирную арку (рис. 64, а) действует горизонтальная сила f. Показать, что при определении реакций опор А и В нельзя переносить точку приложения силы F вдоль ее линии действия в точку Е. [c.55]

Свобода переноса точки приложения силы вдоль линии ее действия является характерным свойством только абсолютно твердого тела. В деформируемом теле такой перенос силы недопустим. Например, если вдоль стержня к двум концам его приложить две равные по модулю и прямо противоположные по направлению силы Р и Р , направленные внутрь стержня, то деформируемый стержень будет сжиматься (рис. 4, а). Если же перенести эти силы вдоль линии их действия (рис. 4, б) в соответственно противоположные концы стержня, то в новом своем положении те же силы Р и Р будут растягивать стержень. В этом случае говорят, что сила, приложенная к деформируемому телу, есть вектор приложенный (неподвижный/. Этот пример показывает, что системы сил, эквивалентные в статическом смысле, могут быть не эквивалентны с точки зрения механики деформируемых тел. [c.25]

Момент силы относительно точки не изменится при переносе точки приложения силы вдоль ее линии действия, так как при этом не изменяется ни модуль силы, ни длина ее плеча. [c.66]

Заметим, что перенос пары в ее плоскости действия, так же как и перенос точки приложения силы вдоль линии ее действия, безоговорочно применим только для абсолютно твердого тела. [c.75]

Изменится ли вектор-момент силы относительно данной точки при переносе точки приложения силы по линии ее действия [c.217]

Возможность переноса точки приложения силы вдоль ее линии действия указывает, что сила, действующая па абсолютно твердое тело, может рассматриваться как скользящий вектор. Для упругого тела сила является вектором закрепленным. [c.27]

Важно понять, что если даже реальное не абсолютно твердое тело при переносе силы по линии действия останется в равновесии, то таким переносом можно пользоваться в инженерных расчетах только тогда, когда определяют условия равновесия всего тела, определяют внешние силы, действующие на тело или систему тел. Если же надо определить внутренние силы, то переносить точку приложения силы вдоль её действия не следует. [c.9]

Величина момента, возникающая при переносе точки приложения силы, действующей на звено, подсчитывается по формуле [c.110]

Фиг, 20. Изменение момента веса тела в зависимости от переноса точки приложения силы. [c.391]

Например, для стержня на рис. 1.13 равновесие не нарушится при переносе точки приложения силы. Однако, в первом случае (рис. 1.13, а) деформируется весь стержень, а во втором (]рис. 1.13, б)—только его верхняя часть. [c.13]

Эта теорема показывает, что данную силу можно переносить параллельно самой себе в любую точку тела с присоединением соответствующей пары. Поэтому пару Р, Р"), получающуюся при переносе точки приложения силы Р из точки А в точку В, называют присоединенной парой. [c.100]

Момент силы относительно данной оси не изменяется при переносе точки приложения силы в другую точку по линии ее действия, так как при таком переносе точки приложения силы, очевидно, пе изменяются ни проекция /, ни длина перпендикуляра h. [c.165]

При изучении плоской системы сил мы рассматривали момент силы относительно данной точки как алгебраическую величину, равную произведению модуля силы на ее плечо, взятому со знаком плюс или минус. Из теоремы Вариньона известно, что моменты сил, лежащих в одной плоскости, складываются алгебраически. Точно так же алгебраически складываются и моменты пар, расположенных в одной плоскости. Говоря о приведении плоской системы сил к данному центру ( 21), мы видели, что при переносе точки приложения силы F в какую-нибудь точку О, не лежащую на линии действия этой силы (рис. 115), получается присоединенная пара (F, F ), причем [c.168]

При переносе точки приложения силы Р в любую точку тела по линии действия этой силы вектор то, очевидно, не изменяется. [c.169]

Момент силы не изменяется при переносе точки приложения силы вдоль ее линии действия. [c.47]

Рис. 8. Перенос точки приложения силы

Обе аксиомы и доказанное следствие нельзя применять к деформируемым телам, в частности, перенос точки приложения силы вдоль линии ее действия меняет напряженно-деформированное состояние тела. [c.21]

Следует напомнить, что уже в сопротивлении материалов читатель встретился с упругим телом, которое подходит под понятие материальной системы, но не является твердым телом в упругом теле нельзя переносить точку приложения силы по линии ее действия к упругому бруску, лежащему на горизонтальной плоскости, нельзя приложить две силы, равные по модулю и направленные по одной прямой в противоположные стороны— они вызовут добавочные напряжения, которых без них не было бы, и т. п. [c.62]

Приведение системы сил к данному центру. Пользуясь возможностью переноса точки приложения силы по линии действия этой силы и правилом параллелограма, систему сил, лежащих в одной плоскости, можно привести к одной равнодействующей силе или к одной паре сил. [c.361]

Фиг. 35. Изменение момента от веса тела при переносе точки приложения силы

Точка приложения силы к абсолютно твердому телу может быть перенесена вдоль линии действия этой силы (перенос точки приложения силы в абсолютно твердом теле). Например, сила, действующая на абсолютно твердое тело в точке А (рис. 1.4.2), может быть приложена в точке В или в точке С и т. д. Такой перенос возможен из-за того, что при рассмотрении абсолютно твердого тела пренебрегают деформациями тела. [c.70]

Силу можно переносить параллельно самой себе в любую точку твердого тела, добавляя при этом пару сил, векторный момент которой равен векторному моменту переносимой силы относительно новой точки приложения силы. Пусть имеем силу Р, приложенную к твер- [c.37]

Сила F приложена в точке А. Она эквивалентна такой же по модулю и направлению силе F, приложенной в точке В, где точка В — любая точка линии действия силы F. Теорема доказана. Таким образом, точка приложения силы в абсолютно твердом теле несущественна. Силу для твердого тела можно считать приложенной в любой точке линии действия. Векторные величины, которые можно прикладывать в любой точке линии действия, называют скользящими. Сила, приложенная к твердому телу, есть вектор скользящий. В деформируемом теле силу нельзя переносить вдоль линии действия. Сила в этом случае не является скользящим вектором. [c.13]

Вектор момента силы относительно точки можно рассматривать как векторное произведение радиуса-вектора, проведённого из этой точки в точку приложения силы, на вектор силы. 2. Вектор момента пары сил можно переносить в любую точку, т.е. момент пары сил является свободным вектором. [c.11]

Значит, можно утверждать, что сила инерции I равна векторной сумме полностью реальных сил, но равновесие, выраженное уравнением (с), фиктивно, так как мы условно переносим точки приложения составляющих силы I с окружающих тел на материальную точку. [c.420]

Основываясь на приведенном свойстве модели абсолютно твердого тела, докажем, что, не нарушая равновесия твердого тела, можно точку приложения силы переносить вдоль линии, по которой расположена сила. [c.14]

Решение. Освобождая арку от внешних связей (опоры А и В), мы получаем изменяемую конструкцию, которую нельзя считать абсолютно твердым телом. Поэтому при определении реакций опор А и В переносить точку приложения силы f в точку Е, пр ииадлежащую другой части конструкции, нельзя. [c.55]

ВЫЧИСЛЕНИЕ МОМЕНТА ОТ ПЕРЕНОСА ТОЧКИ ПРИЛОЖЕНИЯ СИЛЫ FUN TION PM(PX,PY,, ,D) [c.122]

Сравнивая это предельное значение силыР, выше которого блок начнет опрокидываться вокруг ребра А, с аналогичным значением Р (при опрокидывании) в варианте 1, равным Р = 0,866 кН, видим, что перенос точки приложения силы Р кг В ъ точку С привел к уменьшению предельного [c.108]

Можнт силы относительно данной точки не изменяется при переносе точки приложения силы по линии ее действия, так как при этом не изменяются ни модуль силы, ни её плечо, ни направление вращения. [c.99]

Например, показанный на рис. 9, а стержень АВ будет находиться в равновесии, если и Рг равны. При переносе точек приложения обеих сил в какую-либо точку С стержня (рис. 9, б) или при переносе точки приложения силы р1 в точку В, а силы Р, в точку А (рис. 9, в) равновесие не нарушается. Однако в первом случае стержень под действием приложенных сил растягивается, во втором случае он не изменит своих размеров, а в третьемстержень будет сжиматься. Таким образом, при определении внутренних усилий переносить точку приложения силы вдоль линии действия нельзя. [c.13]

В качестве первого приложения теоремы об эквивалентности можно рассмотреть правила определения вектора и момента равнодействующей (теорема Вариньона). Далее можно сформулировать понятие эквивалентного преобразования системы сил (при котором преобразованная система сил эквивалентна исходной) и рассмотреть простейшие эквивалентные преобразования — перенос точки приложения силы, прибавле-ние и вычитание двух уравновешенных сил, сложение и разложение сходящихся и параллельных сил. Все эти преобразования легко обосновываются с помощью теоремы об эквивалентности, если главные моменты берутся относительно точки приложения равнодействующей. [c.4]

Перенос точки приложения силы 70 Переход электронио-дырочный 248 Периметр смачнвання 63 Период вращения 32, 35 [c.572]

Известно, что пару сил можно как угодно поворачивать и переноси II) в плоскости ее действия действие пары сил на твердое тело не изменяется, если алгебраический момент пары сил остается таким же. Следовательно, векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку твердого тела, лежащую в плоскости действия пары сил. Так как к юму же пару сил можно переносить в параллельную плоскость, то векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку тела, не изменяя действия пары сил на твердое тело. Поэтому векторный момент пары сил. действующей на твердое тело, есть свободный вектор, т. е. он характеризуется только модулем и направлением, а точкой приложения у него может быть любая точка тела следовательно, векторный момент пары сил не обязательно прикладывать посередине отрезка, соеди-няюп(его точки приложения сил пары. [c.35]

Так как в механике твердого тела сила — скользя1дий вектор, то действие силы не изменяется при-переносе точки ее приложения вдоль линии ее действия. Значит расстояние между точками приложения сил, образующих пару, можно изменять неограниченно. Но плечо пары при этом переносе остается неизменным. [c.70]

Силу можно переносить параллельно самой себе в любую точку твер дого тела, добавляя при этом пару сил, векторный момент которой равен веглпорному моменту переносимой силы относительно новой точки приложения силы. Пусть имеем силу Р, приложенную к твердому телу в точке А (рис. 36). Известно, что силу, приложенную к твердому телу, можно переносить вдоль ее Л11нии действия, от чего действие силы на твердое тело не изменяется [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...