Расстояние точки зрения

Для того чтобы построить на масштабе глубин точку Ау, воспользуемся прямой Ау Ау , составляющей с осью Оу, а следовательно, и с картиной угол 45° (см. черт. 365). В самом деле, точкой схода такой прямой является та точка линий горизонта, которая удалена от главной точки Р картины на расстояние, равное главному расстоянию, т. е. расстоянию точки зрения S от плоскости картины. [c.171]

Поскольку на перспективе отображена высота горизонта зрителя (1,6 м), можно выполнить полную реконструкцию перспективы объекта, определить размеры сторон плана и высоту объекта. Расстояние точки зрения равно 16 м, горизонтальный угол зрения а = 40°, а вертикальный угол ф/2 = 42°. [c.276]

Определение главной точки картины и расстояния точки зрения. При построении перспективы на наклонной плоскости три прямые, проведенные из точки зрения параллельно горизонтальным и вертикальным ребрам объекта, при [c.276]

Следует заметить, что расстояние точки зрения считается от ближайшего элемента объекта (ребра или плоскости), а расстояние дистанционной точки, т. е. отрезок РО, считается от картины. Эти расстояния могут совпа-. дать, если картина проходит через ребро или плоскость объекта. [c.287]

Размер угла зрения зависит от выбора расстояния зрителя до картины. Расстояние точки зрения от объекта принимается таким, чтобы он целиком размещался в конусе лучей зрения с углом при вершине примерно 30° и осью примерно совмещающейся с главным лучом зрения. Главный луч зрения не обязательно [c.287]

Выбор элементов аппарата проецирования. Выбор точки зрения обусловлен положением главного луча, расстоянием точки зрения (или угол зрения), положением горизонта. [c.216]

Расстояние точки зрения определяется удалением зрителя от объекта или картинной плоскости по направлению главного луча. Рекомендуемые углы зрения в зависимости от объекта показаны на рис. У1П.32. В обычных случаях точка зрения устанавливается по углу в плане (горизонтальная проекция конуса) для высотных объектов, где высота значительно превышает ширину, — по углу в вертикальной плоскости. [c.217]

Аппарат получения наглядного изображения состоит (рис. 6.8) из точки зрения (проецирования) б, картинной плоскости П. Прямая 80, перпендикулярная картинной плоскости П, называется главным лучом зрения, точка О = 80 п П — главной точкой картины, длина с1 отрезка 80 — дистанционным расстоянием. [c.195]

В закрученном потоке могут существовать значительные градиенты осевой составляющей скорости. В вихревой трубе такое состояние движения имеет наиболее ярко выраженный характер вследствие наличия интенсивного противотока. С этой точки зрения приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, втекающую в поток с несколько отличной плотностью, и, естественно, ожидать эффекты, которые наблюдаются в слое смешения такой струи [18]. Как показано в работе [20], в слое смешения развиваются когерентные вихревые структуры с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Так, в частности, при движении вниз по потоку расстояние между соседними вихрями увеличивается, что приводит к уменьшению частоты их обнаружения. Очевидно, в этом случае должна иметь место связь таких структур с высокочастотной неустойчивостью в вихревых трубах. [c.117]

Влияние окружающих тел заключается в том, что они взаимодействуют с данным телом, изменяя его движение (или вызывая деформации тела). Это взаимодействие может происходить как путем непосредственного соприкосновения, так и на расстоянии (с точки зрения классической механики Галилея — Ньютона) его эффект зависит от свойств взаимодействующих тел и от их расположения в пространстве. Величина, являющаяся мерой механического взаимодействия материальных тел, называется в механике силой. [c.168]

Из (60) следует, что, пропутешествовав в ракете в течение 21 года с точки зрения своей системы отсчета S при постоянном ускорении в 1 см/с , космонавт покрыл бы расстояние в 1,2- 10 св. лет относительно системы S. Спрашивается, как далеко успел бы он улететь, если рассуждать, исходя из предела преобразования Галилея, т. е. из оо [c.408]

Разрешающая способность глаза человека при наблюдении на расстоянии 250 мм (так называемое расстояние наилучшего зрения) составляет приблизительно 0,1 мм. Два маленьких предмета, находящиеся на таком расстоянии и освещаемые даже прямым солнечным светом, можно считать практически некогерентными источниками. Тем более это относится к всестороннему освещению. Таким образом, при наблюдении невооруженным глазом в естественных условиях можно не принимать во внимание частичной когерентности волн, попадающих в глаз от различных точек предметов. Напротив, при наблюдении с помощью микроскопа, обладающего разрешением порядка длины волны, учет частичной когерентности освещения объекта, как правило, необходим. [c.107]

С квантово-механической точки зрения поведение валентных электронов в атомах описывается волновой функцией if)(г), где г—расстояние от центра ядра до места нахождения электрона. [c.77]

В качестве одномерной модели твердого тела рассмотрим цепочку из N одинаковых атомов с массой М н межатомным расстоянием а (рис. 5.4), которые могут перемещаться вдоль прямой линии. Каждый атом в такой системе обладает одной степенью свободы, а вся система — N степенями свободы. Модель с точки зрения атомной структуры хорошо описывается линейной примитивной ячейкой Бравэ, в которой положения атомов определяются вектором трансляции Т=па, где п — целое число, указывающее положение равновесия атомов в цепочке. [c.145]

С точки зрения теории относительности объектом физического исследования является единое пространство — время. В этом пространстве — времени вместо расстояния между двумя точками, служащего в классической физике основной пространственной характеристикой двух событий, и промежутка времени между двумя событиями, служащего в классической физике основной их временной характеристикой, может быть введена некая основная пространственно-временная характеристика двух событий. Такая характеристика была введена, причем оказалось, что эта пространственно-временная характеристика обладает такими свойствами, которыми, как предполагалось в классической физике, обладают отдельно пространственная и отдельно временная характеристики. [c.277]

С обеих точек зрения наше рассмотрение законно только до тех пор, пока в выделенный элемент входит большое число атомов. Для этого размеры элементов, на которые мы разбиваем тело, должны быть велики по сравнению со средними расстояниями между атомами. Но, с другой стороны, размеры элементов должны быть столь малы, чтобы все атомы элемента при рассматриваемом движении двигались практически одинаково. Только в том случае, когда мы сможем разбить тело на отдельные элементы так, чтобы были соблюдены оба эти условия, рассмотрение реальных тел как сплошных оказывается возможным. Дальше ( 156) будут приведены случаи, когда оба указанных условия не могут быть соблюдены одновременно и рассматривать некоторые явления в сплошных телах без учета их атомной структуры оказывается невозможным. [c.461]

Уменьшение амплитуды волны с расстоянием, обусловленное рассеянием энергии, будет происходить очень медленно. Но зато поглощение ультразвуков, обусловленное вязкостью среды, будет велико, так как оно пропорционально квадрату частоты колебаний ( 165). Поэтому в случае ультразвуков преобладающую роль играет обычно не рассеяние энергии в пространстве, а поглощение ее средой. С этой точки зрения вода является более благоприятной для распространения ультразвуков средой, чем воздух, так как вследствие меньшей кинематической вязкости вода меньше поглощает звуковые волны, чем воздух. Поэтому основное практическое применение ультразвуки нашли в гидроакустике. [c.745]

Термины диаметр атома и межатомные расстояния не обсуждаются намеренно. Вся сложность состоит в том, что с точки зрения квантовой механики изолированный атом не имеет строго определенного размера. Действительно, даже в самом простейшем случае (электрон в атоме водорода, электрон в водородоподобном ионе) радиальная волновая функция имеет следующий вид [c.19]

Предположим, что летательный аппарат движется по криволинейной траектории под нулевым углом атаки (рис. 2.4.2) в продольной плоскости. Исследование демпфирования можно осуществить в предположении, что это движение с точки зрения аэродинамического воздействия эквивалентно вращению аппарата около центра масс с некоторой угловой скоростью 2 г-Вследствие такого вращения оперение и часть корпуса под ним будут находиться под некоторым местным углом атаки, равным Да = й 1(> ц.т)оп/ , где ( ц.т)оп —расстояние от центра масс аппарата до центра тяжести площади оперенного участка й г(Хц.х)оп — скорость дополнительного вертикального потока V — скорость возмущенного потока, набегающего на оперение. [c.183]

Поверхности разрыва. При течении гетерогенных смесей могут возникать зоны (ударные волны, пристенные слои, контактные поверхности), в которых параметры среды изменяются существенно на расстояниях порядка размеров самих включений или меньших (нулевых с точки зрения сплошной среды). В этих зонах представления сплошной гетерогенной среды и следующие из них дифференциальные уравнения (1.1.33) или (1.1.56) не имеют смысла. Поэтому, как это обычно делается, необходимо ввести в рассмотрение поверхность разрыва параметров течения, по обе стороны от которой выполняются уравнения непрерывного движения. Получим основные условия на поверхности разрыва Sb, исходя из интегральных уравнений, которые применим к малому цилиндрическому объему, покоящемуся относительно 8ь с основаниями, параллельными 8ь и расположенными по разные стороны от нее. Пропуская обычные в таких ситуациях выкладки (Л. И. Седов, 1984) и предполагая, что процессы фазовых превращений в этих тонких слоях (поверхностях) не успевают произойти, из (1.1.4), (1.1.9), (1.1.19) получим [c.35]

С классической, неквантовой, точки зрения наиболее естественный способ исследования сил между частицами состоит в том, чтобы взять две частицы и измерять действующие между ними силы при различных взаимных расстояниях, скоростях и ориентациях. Именно таким путем были изучены электромагнитные и гравитационные взаимодействия, которые проявляются не только на малых, но и на больших, макроскопических расстояниях. [c.168]

При различных исходных заданиях можно получить различные схемы уравнонешивания и получить положение точки 5 — центра масс механизма — в любом месте прямой AD или на ее продолжении, как это показано на рис. 13.33. При всех трех положениях центров масс Sj, и S3 механизм будет уравновешен, но для положений S2 и S3, когда центр масс S находится вне отрезка AD, прот1 Вовесы должны быть расположены на больших расстояниях от шарниров, что конструктивно неудобно. Кроме того, расиоло-жепие общего центра масс S за точками А ц D дает неравномерное распределение сил веса на опоры и невыгодно с точки зрения устойчивости механизма. Поэтому надо считать, что наиболее рациональным является расположение центра масс механизма между точками Л и D. В каждом конкретном случае это расположение может быть задано в зависимости от поставленных конструктивных требований. [c.288]

Указанное перетекание жидкости не происходит при наложении на плоскую решетку спрямляющего устройства в виде ячейковой решетки. Стенки ячеек не дают струйкам, вытекающим из отверстий плоской решетки, продолжить радиальное растекание, а направляют их параллельно осям ячеек. В результате степень выравнивания потока на конечном расстоянии за решеткой возрастает с увеличением р, и распределение ско-росте11 приближается к наблюдае.мому непосредственно на решетке Н = -- 0). Вместе с тем следует отметить, что рассматриваемое спрямляющее устройство в виде ячейковой решетки очень эффективно с точки зрения устранения за плоской решеткой радиального скоса потока, а следовательно, предотвращения перетекания жидкости из центральной области сечения к стенкам аппарата. Однако выравнивающее устройство в виде плоской решетки с наложенной на нее ячейковой решеткой при больших значениях / о Не может обеспечить полного выравнивания поля скоростей. [c.165]

Чтобы построить перспективы пapaлл Jн,-ных хорд, необходимо определить их общую точку схода F. Последнюю находят с помощью луча Sf, параллельного хордам АЛ и ВВ", Для построения точки F на картине воспользуемся тем, что отрезок SF является основанием равнобедренного треугольника SFE, вершиной Е которого служит вторичная проекция несобственной точки заданного отрезка А В. Действительно, обратимся к черт. 379, где показан вид сверху на систему плоскостей линейной перспективы. Рассмотрим треугольники А,А°Ы, и SFE. Так как стороны второго параллельны соответствующим сторонам первого, то они подобны. Но треугольник A,A Ni—равнобедренный (N,/(,=N,-4"), а поэтому равнобедренным будет и второй треугольник SFE. Совместим этот треугольник с плоскостью картины, вращая его вокруг линии горизонта, на которой лежат вершины Е и h. Первая из них определяется пересечением вторичной проекции а В отрезка с линией горизонта (см. черт. 377, к которому относятся и последующие пояснения). Вторая точка является искомой. На перпендикуляре к линии i ори-зонта окажется совмещенная с картиной точка зрения S , причем отрезок равен главному расстоянию, которое считается заданным. Проведя из точки Е как из центра дугу радиуса ES". 1юлучаем на линии горизонта точку схода параллельных хорд — точку F. Построив перс- [c.177]

При нажатии клавиши Enter в ответ на начальный запрос команды VPOINT (ТЗРЕНИЯ) на экране появляются компас и тройка осей координат, представляющие глобус на плоскости. Центральная точка компаса совпадает с северным полюсом (0,0,1), внутренняя окружность - с экватором (п,п,0), а внещняя - с южным полюсом (0,0, -1). Угол направления взгляда в плоскости XY определяется положением указываемой точки внутри компаса, а угол между направлением взгляда и плоскостью XY - ее расстоянием от центра компаса. В соответствии с положением точки зрения на компасе изменяется ориентация тройки осей. [c.314]

С точки зрения математики геометрическим образом уравнения равномерного движения з=Зо+у является прямая линия с начальной ординатой Зо и наклоненная к оси времени под углом a=ar tg V (рис. 1.115, а). Чем с большей скоростью движется точка, тем круче расположен график расстояний относительно оси времени. График скорости обычно располагается под графиком расстояний, причем масштаб по оси времени на обоих графиках берется одинаковым. В данном случае (при равномерном движении) у=соп51, поэтому график скорости изображается прямой, параллельной оси времени (рис. 1.115, б), т. е. значение скорости в любой момент времени I одно и то же. [c.94]

Объемность Haiuero восприятия обусловлена не только возможностью зрения двумя глазами, но также тем, что, во-первых, глаз представляет собой оптическую систему с перемещаемым ( юкусным расстоянием, способную фокусироваться (аккомодироваться) на разноудаленные точки предмета во-вторых глаз обладает определенной подвижностью. Эти свойства глаза позволяют нам, смещая точку зрения, изменить взаимное расположение предметов на их двухмерной проекции, создавая тем самым ощущение объемности. [c.204]

С кинематической точки зрения систему отсчета S можно рассматривать как частный случай голономпой системы, обладающей бесконечным числом точек, движение которой изучается в координатной системе S. Эту голономную систему называют неизменяемой средой. Геометрическими связями, наложенными на нее, будут условия неизменности расстояния между произвольными точками неизменяемой среды в любой момент времени. [c.21]

В /(-системе, относительно которой часы движутся, расстояние между зеркалами также I, ибо поперечные размеры тел одинаковы в разных инерциальпых системах отсчета. Однако путь св( тового импульса в этой системе отсчета будет уже иным — зигзагообразным (рис. 6.5) пока световой импульс распространяется от нижнего зеркала к верхнему, последнее переместится на некоторое расстояние вправо и т. д. Поэтому световой имнульс, чтобы вернуться к нижнему зеркалу, проходит в /(-системе больший путь, причем с той же скоростью с. Значит, свету понадобится на это больше времени — больн1е, чем когда часы неподвижны. Другими словами, период движущихся часов удлинится —с точки зрения /(-системы отсчета они будут идги м е д л е и н е е. [c.184]

Рассмотрим с точки зрения классической физики электрическое поле, создаваемое системой асимметрично расположенных зарядов на расстояниях, значительно превышающих линейные размеры системы. Допустим, что система зарядов враш,ается вокруг некоторой оси Z. Расположим систему координат так, чтобы ее начало совпало с центром массы системы, а ось z была совмеш ена с направлением вектора момента количества движения системы (рис. 40), тогда распределение заряда системы в среднем во времени обладает осевой симметрией. Известно, что в этом случае распределение потенциала Ф = — — Г dV может быть представлено в виде сте-4тге J R [c.125]

Для наилучшего использования света прибором нередко между щелью и источником света располагают вспомогательную линзу (конденсор), с тем чтобы свет заполнил весь объектив коллиматора. Увеличение размера конденсора, при котором апертура выходящего из него пучка превысит апертуру коллиматора, бесполезно с точки зрения использования светового потока, однако некоторое перезаполнение коллиматора представляет известные преимущества, так как позволяет получить условия освещения, легче поддающиеся теоретическому анализу (уменьшение степени когерентности освещения, см. 22). При больших линейных размерах источника света, расположенного на соответствующем расстоянии от щели, необходимое заполнение коллиматора осуществляется чисто геометрически, без помощи конденсора. Однако и в этих случаях, равно как и при малых размерах источника, нередко применяют конденсоры даже более сложного устройства, с тем чтобы выделить ту или иную часть источника света и обеспечить равномерность освещения щели и равномерность освещенности изображения (устранение виньетирования, см. 89). [c.340]

Энергия связи является мерой этого превышения (см. рис. 204, б). Таким образом, с точки зрения квантовой механики связанное состояние может существовать только в таких потенциальных ямах, глубина и ширина которых удовлетворяют условию (69.3). Другими словами, нельзя произвольно менять оба параметра потенциальной ямы. Однако oгpaн lчeниЯ, накладываемые на вид потенциальной ямы неравенством (69.3), не слишком сильные. Оказывается, в качестве первого приближения к потенциалу, описывающему свойства дейтона, можно брать довольно широкий круг различных функций, которые должны удовлетворять только одному условию обеспечивать малый радиус взаимодействия, т. е. быстро убывать с расстоянием. Этому условию удовлетворяют, например, следующие функции [c.489]

Данные, приведенные в табл. 5, показывают, что среди щелочных металлов особое положение занимает натрий, у которого отношенне наблюдаемого сопротивления к вычисленному имеет самое низкое значение. (Калий находится на втором месте, но очень близок к натрию.) Этот результат можно рассматривать как доказательство того, что у натрия относительная энергия взаимодействия имеет минимальное значение. По-видимому, он свидетельствует также о том, что натрий лучше всех других металлов соответствует идеализированной модели свободных электронов . Бардин [97, 98] несколько улучшил модель рассеяния и показал, что результаты исследования натрия хорошо согласуются с развитой им теорией. Данные, относяш иеся к калию, находятся в удовлетворительном согласии с теорией, в то время как рубидий и цезий обладают сопротивлением, которое значительно превосходит теоретическое значение. Бардин учел тот факт, что когда поны смеш ены из своих положений равновесия упругими волнами, распространяющимися в решетке, то они создают при этом возмущенное распределение зарядов, которое в свою очередь вызывает рассеяние электронов проводимости aMif электроны проводимости имеют тенденцию группироваться таким образом, чтобы компенсировать нарушенное распределение зарядов. Это явление можно назвать динамическим экранированием. Конечно, и в статических условиях электроны имеют тенденцию экранировать заряды ионов, а с этой точки зрения модель Блоха соответствует но существу почти полному экранированию зарядов ионов. Действительно, ири полном отсутствии экранирования иона, рассматриваемого как точечный заряд, потенциальная энергия электрона вблизи него была бы равна—е 1г при наличии экранирования потенциальная энергия электрона убывает с расстоянием быстрее, а именно по закону—(е //-)й [48,37] (стр. 86). В модели Блоха подразумеваетс>], что ири этом получается формула (17.1). Из приближенной теории [c.195]

С квантовой точки зрения сверхпроводимость тшблюдается, когда волновые функции электронов раз.мазываются на расстояния, большие но сравнению с глубиной проникновения по,пя. Это означает, что в отлрь чие от классического случая электрон нельзя локализовать в области [c.695]

Потенциальная энергия системы камень — Земля будет одинакова для набл.юдателей, так как она. зависит только от расстояния между камнем и Землей. Поэтому ее изменения мы. можем для упрощения подсчитать с точки зрения неподвижного наблюдателя. На основаиии закона сохранения энергии, который справедлив для замкнутой системы камень — Земля (для неподвижного наблюдателя система камень—Земля замкнута), можно утверждать, что уменьшение потенциальной энергии равно увеличению кинетической, т. е. уменьшение потенциальной энергии [c.380]

Как указывалось, вдали от излучателя невозможно получить узкий, нерасходя-щийся пучок волн, поперечные размеры которого сравнимы с длиной волны. Между тем как с точки зрения использования звуковой энергии (передачи звуковых сигналов на большие расстояния), так и для решения ряда специальных задач иногда необходимо получать возможно более узкие пучки звуковых волн. Осуществить это можно, только применяя достаточно короткие акустические волны, лежащие за верхней границей слышимости уха человека. Такие ультразвуковые волны, или ультразвуки, не только позволяют решить указанную важную задачу прикладно11 акустики, но представляют интерес и с других точек зрения. Все сказанное выше об акустических волнах и акустических приборах остается в общем справедливым и для ультразвуков, но малые длины волн и соответственно высокие частоты колебаний придают особые черты всей этой области явлений. [c.743]

В связи с этим остановимся специально еще на некоторых дополнительных вопросах. В действительности нет ни бесконечных, ни полубесконечных тел (так будем называть тела, ограниченные незамкнутыми поверхностями). Однако с точки зрения эффективности реализации того или иного расчетного алгоритма довольно часто оказывается целесообразным пойти на дополнение области таким образом, чтобы модифицированная задача оказалась проще. Действительно, допустим, что рассматривается область, расположенная между двумя замкнутыми поверхностями (одна из которых расположена внутри другой), причем расстояние между поверхностями существенно больше характерных размеров внутренней поверхности. Пусть, кроме того, по постановке задачи требуется лишь достоверное определение напряженного состояния в окрестности внутренней поверхности. Тогда целесообразно перейти к рассмотрению пpo tpaн твa с полостью в виде внутренней поверхности. К сожалению, нет строгих оценок, позволяющих обосновать переход к вспомогательной задаче для бесконечной области, но расчетная практика свиде- [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...