Видимость оптическая

Печатные краски — концентрированные дисперсии пигментов обычно в масляном связующем, применяемые в различных способах печатания для воспроизведения изображений, имеющихся на печатной форме. Изображение на оттиске воспринимается глазом только при наличии видимого оптического контраста, образуемого печатными и пробельными элементами. Поэтому обязательным компонентом печатной краски для всех способов печатания является красящее вещество—пигмент. [c.248]

Но это явление можно равным образом хорошо объяснить теорией, приведенной в 3.33 для результатов, полученных Файлоном и Харрисом, предполагающей, что частицы рассеянной фазы все еще являются упругими, в то время как окружающая фаза уже перешла за ее критическую точку (предел текучести) и растягивается с весьма малым увеличением напряжения. При удалении нагрузки упругость заключенных в веществе частиц заставляет их стремиться к восстановлению их размеров и формы, и вследствие этого между двумя фазами возникает напряжение, видимое оптически либо как растяжение, либо как сжатие. [c.229]

Видимый оптический диапазон, нм..............400—700 [c.192]

В [73] наблюдался эффект двухфотонного поглощения в парах воды в видимом оптическом диапазоне. Использовалась сверхчувствительная методика внутрирезонаторной спектроскопии. Селективное двухступенчатое возбуждение осуществлялось путем воздействия на содержимое газовой внутрирезонаторной кюветы (L = = 20 см р= 7 мбар) внешнего излучения лазера на рубине с /ц — 60 кВт-см 2 о)п= 14401 см и лазера на стекле с Nd (соз = = 8600 см /Nd—10 Вт-см 2), на базе которого функционировал внутрирезонаторный спектрометр с шириной спектра рабочего диапазона Ао)—100 см пороговой чувствительностью 10 см и разрешением 0,08 см Внешний лазер был настроен в резонанс с переходом 5-4—4-3 полосы 103 водяного пара. Из-за быстрой вращательной R—/ -релаксации (/p lO с-атм) полосы 103 водяного пара по сравнению с временем термализации (2 10 с-атм) в спектре двухфотонного поглощения наблюдались линии с переходами по энергетике более низкими, чем частота точного двухфотонного колебательного резонанса со = oH + o)Nd —23000 см" [c.21]

К первой группе относятся стеклопластики, имеющие незначительную концентрацию стеклонаполнителя (10—30% по весу). В качестве примера стеклопластиков этой группы можно привести полиэфирные светопроницаемые стеклопластики на основе рубленого стекловолокна, хаотически перемешанного со смолой. Исследования этих стеклопластиков представляется возможным производить в видимом оптическом диапазоне 0,35— [c.62]

Из кристаллических материалов для лазеров видимого оптического диапазона наибольшее распространение получил синтетический рубин (плавленая окись алюминия) с добавкой (0,04— 0,05 [c.454]

Заменить объекты (элементы) их оптическими копиями (изображениями) использовать изменение масштаба изображения. Перейти от видимых оптических копий к инфракрасным, ультрафиолетовым и другим изображениям. [c.265]

А—видимый оптический диапазон 1, 2, [c.8]

Оптический электрон в атоме, осуществляя переходы с одной орбиты на другую, в соответствии с постулатами Бора излучает квант света с энергией Йю = 2 -. С классической точки зрения это можно интерпретировать таким образом, что электрон совершает колебания на этой частоте ю, т.е. является оптическим осциллятором. Поскольку электрон теряет энергию на излучение, то амплитуда его колебаний должна затухать в течение некоторого характерного времени т. Для уединенного атома (не взаимодействующего с соседними атомами) это время определяется зарядом и массой электрона и зависит от частоты ю. Однако для всех атомов оно имеет один и тот же порядок величины т 10 с. Учитывая, что в видимом оптическом диапазоне период колебаний Т = 2л/ю с, легко подсчитать число колебаний до их затухания. Оно имеет порядок [c.39]

Г. Фотометрией называется раздел оптики, в котором рассматриваются измерения энергии, которую переносят электромагнитные световые волны (У.1.1.Г). Обычно в фотометрии рассматриваются действия на глаз и другие оптические приборы (У.1.7.Г) электромагнитных волн видимого оптического диапазона. Для характеристики этого действия вводятся следующие основные физические величины, характеризующие свет с точки зрения переносимой им энергии световой поток, сила света, освещенность. [c.356]

Этот расчет показывает, что в оптическом микроскопе мы не увидим кристаллик, размер которого меньше 0,4—0,6 мкм, какое бы большое увеличение не применяли . Отсюда практически на оптическом микроскопе изучают и фотографируют структуру при увеличении не более чем в 1000—1500 раз, при этом самая маленькая частица, которая в нем различима, имеет на изображении размер 0,4—0,6 мм. Полученное изображение можно укрупнить и размер видимых частиц станет больше, но новых деталей в структуре при этом не выявляется. [c.38]

К сожалению, значения атомных констант таковы, что видимое излучение для оптической термометрии является квантовым процессом, и поэтому излучательные свойства материалов в этой области не могут быть вычислены из первых принципов. Как будет показано в данной главе, для преодоления этих трудностей приходится применять различные окольные пути. Более того, предыдущее обсуждение может создать впечатление, будто процесс излучения — настолько сложная и плохо изученная проблема, что даже экспериментальные измерения являются трудными. Действительно, непосредственные измерения излучательной способности сопряжены с трудностями, но выход из затруднения указывает закон Кирхгофа. [c.322]

Выше отмечалось, что независимое вычисление излучательных свойств реальных материалов является безнадежной задачей. Однако в соответствии с законом Кирхгофа задачу можно свести к проблеме вычисления поглощения. Эта проблема, по-видимому, проще, так как она имеет отношения к взаимодействию внешнего электромагнитного поля с электронами в твердом теле. Подробное обсуждение этого вопроса не входит в круг задач данной книги, поскольку результаты вычисления поглощательной способности в термометрии используются редко. Однако качественные расчеты поглощательной способности металлов и диэлектриков могут быть сделаны, в частности, в низкочастотной области, где применима классическая электромагнитная теория. Точность результатов такого расчета свойств индивидуальных материалов для оптической термометрии недостаточно высока. Хороший обзор оптических свойств металлов и диэлектриков сделан в работе [84]. [c.326]

В этих системах видимое изображение преобразуется в электрический сигнал, как правило, с помощью телевизионных камер, сканирующих оптических устройств или дискретных матриц из фотоприемников. Используются так е варианты ввода в ЭВМ изображения, записанного на внешних носителях (ленты, диски). [c.226]

В зависимости от предназначения применяются разные формы волокон. Материал волокна подбирается в соответствии с длиной используемой световой волны. Так, например, для работы в видимой и ближней инфракрасной области (3500—9000 А) употребляется оптическое стекло с большим показателем преломления. Волокна из плавленого кварца применяются в ближней ультрафиолетовой [c.58]

Фотолюминесценция. Под фотолюминесценцией понимают свечение, возникающее под действием световых лучей оптического диапазона частот (ультрафиолетовых и видимых). Фотолюминесценция наблюдается в газообразных, жидких и твердых телах. [c.360]

Оптический диапазон спектра (инфракрасные, видимые и ультрафиолетовые лучи) представляет большой интерес, но мы будем предельно кратки при общем описании методов возбуждения и регистрации спектра в этой области, так как в дальнейшем придется детально рассматривать многие вопросы, о которых здесь лишь упоминается. [c.11]

В дальнейшем мы рассмотрим конкретные методы получения наибольшей величины отношения сигнал/шум при использовании различных приемников света, а сейчас имеет смысл остановиться на вопросе о границах всевозможных видов излучения внутри оптического диапазона спектра. Обычно считают, что длины волн видимого спектра лежат в интервале 4000—7000 А. Хорошо известно, что внутри этого интервала чувствительность глаза изменяется по закону, представленному на рис. 1, достигая максимального значения в зеленой области (л 5000 А). Хотя такая чувствительность глаза связана с длительным приспособ- [c.12]

Сложные проблемы усреднения также можно игнорировать на данном этапе исследования, особенно если ограничиться оптическим диапазоном спектра (инфракрасные, видимые и ультрафиолетовые лучи). В этом случае в кубе с ребром порядка длины световой волны даже при очень малой плотности вещества содержится громадное количество излучающих атомов, которые, как мы условились, не влияют друг на друга, и можно положить, что поляризация вещества в поле световой волны определяется соотношением Р = Nqr. [c.140]

Итак, выяснена возможность наблюдения суммарной картины с видимостью, отличной от нуля, при освещении экрана через какую-либо оптическую систему излучением, состоящим из двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях (в частности, источником неполяризованного света). [c.205]

Интерферометр Фабри —Перо можно рассматривать и как резонатор высокой добротности плотности (см. 5.7). Теперь, когда введено понятие разрешающей силы, нетрудно уточнить эту связь между оптическими и радиофизическими представлениями. По-видимому, Г.(]. Горелик одним из первых указал на эквивалентность понятий добротности и разрешающей силы. [c.324]

В заключение этого краткого обзора фотоэлектрических приемников упомянем о возможности преобразования невидимого излучения (инфракрасные и ультрафиолетовые лучи) в видимое, что может быть осуществлено с помощью электронно-оптического преобразователя (ЭОП), который также способен выполнять функции усилителя света. Схема действия этого прибора представлена на рис. 8.24. На фотокатоде происходит преобразование оптического изображения в электронное. Затем электронные пучки от разных частей фотокатода фокусируются и попадают на флуоресцирующий экран, где происходит визуализация изображения. Качество изображения не очень хорошее, так как аберрации электронных пучков, как правило, больше оптических, но все же современные устройства подобного типа имеют в центре картины разрешающую способность порядка нескольких десятков линий на миллиметр, что близко к возможностям обычной фотографической пластинки. [c.443]

В [48] подробно описаны оптические свойства фрактальных кластеров, где говорится, что находящиеся в растворах кластеры эффективно поглощают и/или рассеивают излучение в оптической и прилегающих к ней областях спектра. Таким образом, положительные отклонения от ОЗС растворов С60 в ССЦ в видимой области спектра (670 и 750 нм) являются следствием рассеяния и/или поглощения некоторой доли падающего излучения кластерами фуллеренов С60, имеющими фрактальную структуру. Отрицательные отклонения, имеющие место при облучении растворов 60 в коротковолновой УФ-области (315 и 664 нм) обусловлены снижением доли одиночных молекул СбО в растворе, поглощающих излучение вследствие возбуждения им электронных переходов. [c.233]

Закон прямолинейного распространения может считаться прочно установленным на опыте. Он имеет весьма глубокий смысл, ибо само понятие о прямой линии, по-видимому, возникло из оптических наблюдений. Геометрическое понятие прямой как линии, [c.14]

Установленная формальная аналогия, разумеется, не случайна. Как при голографировании, так и при отображении в линзовой либо зеркальной оптической системе речь идет о преобразовании одной сферической волны (предмета) в другую, также сферическую волну (изображения). Формальный вид закона такого преобразования (линейное преобразование кривизны волновых фронтов) предопределен самой постановкой задачи и никак не связан с конкретным способом его реализации. Любой способ, голографический или линзовый, может только изменить кривизну исходного волнового фронта в определенное число раз и добавить к ней новое слагаемое ), но не более того. Анализ физического явления, призванного осуществить эту процедуру, конкретизирует физический смысл соответствующего множителя и слагаемого и их зависимость от характеристик явления и конструктивных особенностей системы. Последнее оказывается очень существенным при сравнительном рассмотрении разных способов. Как уже упоминалось, применение разных длин волн на первом и втором этапе предоставляет голографии неизмеримо более широкие возможности, чем аналогичный фактор в линзовых и зеркальных системах (различие показателей преломления в пространстве изображений и предметов, иммерсионные объективы микроскопов, см. 97), ибо можно использовать излучение с очень сильно различающимися длинами волн, например, рентгеновское и видимое (когда будет создан рентгеновский лазер). [c.253]

Рис. 14.10. Действие оптической системы па видимый угловой размер изображения.

Рис. 14.10. Действие <a href="/info/14569">оптической системы</a> па видимый <a href="/info/3213">угловой размер</a> изображения.

Приемник оптического излучения (фоточувствнтельный прибор) предназначен для обнаружения и (или) измерения электромагнитного излучения оптического диапазона и основан на преобразовании энергит излучения в другие ее виды (в электрический сигнал, в видимое оптическое изображение). [c.5]

Радиоскопия — метод получения видимого динамического изображения внутренней структуры. Детали просвечивают ионизирующим излучением на экран телевизионного приемника или другого вида оптического устройства. Преимущество перс.а, радиографическим методом — возможность стереоскопического видения под разными углами, непрерывность контроля. Недостаток — меньшая чувствительность по сравнению с радиографией. Информацию об ионизирующем излучении получают от электронно-оптических преобразователей, флюороскопических экранов. [c.122]

Развитие усталостных поЬреждений схематически представлено на рис. 160. На первых стадиях нагружения возникают, сначала в отдельных кристаллических объемах, пластические сдвиги, не обнаруживаемые обычными экспериментальными методами (светлые точки). С повышением числа циклов и уровня напряжений сдвиги охватывают все большие объемы и переходят в субмикроскопические сдвиги, наблюдаемые с помощью электронных микроскопов (точки со штрихами). При определенном числе циклов и уровне напряжений (кривая 1) образуется множество трещин, видимых под оптическим микроскопом (заштрихованные точки). Начало образования металлографически обнаруживаемых трещин условно считают порогом трещинообразован и я. У низколегированных и углеродистых сталей первые трещины появляются при напряжениях, равных 0,7 —0,8 разрущающего напряжения у высоколегированных сталей и сплавов алюминия и магния микротрещины обнаруживаются уже при напряжениях, равных 0,4—0,6 разрушающего напряжения. Порог трещинообразования снижается с укрупнением зерна. [c.278]

На фиг. 5.16 и 5.17 приведены параметры огтш в зависимости от параметра а, вычисленные по таблицам Кроми [114 и аппроксимированные Пендорфом [592]. Значения показателей преломления т = 1,25—1,25 г и /п = 2,00—0,60 г приблизительно соответствуют железу и углероду в видимой области спектра. Зная Ке, можно выразить оптическую толщину в виде [c.244]

Годом позже Друде предложил более совершенный метод определения оптических параметров металла. Согласно методу Друде, для определения и и х достаточно измерить сдвиг фаз Аф = ср ( — ср между параллельными и перпендикулярными компонентами отраженного поля и коэффициент отражения R при некотором значении угла падения. Далее п и х можно связать с параметрами среды е ИОВ уравнениях Максвелла. Как показывают расчеты, результаты подобного вычисления не дают удовлетворительного согласия с экспериментально вычисленными значениями я и х в видимой области. Расхождение усиливается с увеличением частоты падающего света. Такое расхождение между теорией и экспериментом можно обьяс-iHiTb влиянием связанных электронов на п и х. Действительно, при развитии вышеупомянутой теории мы исходили из представления о металле как о системе, состоящей из полностью свободных электронов. При увеличении частоты света (для видимой и ультрафиолетовой областей) в оптических явлениях участвуют также связанные электроны, отсюда и вытекает расхождение теории с экспе-рпмеьггом. В инфракрасной области, где оптические свойства металлов Б основном обусловлены наличием свободных электронов, согласие можно считать удовлетворительным. Вообще мы не вправе [c.65]

На практике обычно пользуются отражательными эшелонами, предложенными в 1933 г. Вильямсом (рнс. 6.33) и называемыми обыч1ю эшелонами Майкельсона — Вильямса. Эшелон Майкельсона — Вильямса состоит из ряда пластин из плавленого кварца. Специальная обработка пластин позволяет добиться оптического контакта. В результате все устройство как бы вырезано из одного куска плавленого кварца. Спектральные характеристики, в том числе и разрешающая способность эшелона Майкельсона — Вильямса, выше разрешающей способности эи1елоиа Майкельсона. Отражательный эшелон ввиду большой трудности его изготовления почти не применяется в видимой области спектра. Он обычно используется в миллиметровой, микроволновой и инфракрасных областях спектра. В этих областях не требуется столь высокой точности изготовления пластин. В принципе эшелон Майкельсона — В1 пзямса можно было бы использовать также в ультрафиолетовой области. Однако это связано с очень высокой, практически неосуществимой точностью изготовления. В ультрафиолетовой и длинноволновой рентгеновской областях применяются вогнутые дифракционные решетки. Связано это еще и с тем, что вогнутые решетки, как известно, одновременно выполняют роль [c.153]

Известно, что оптический спектр изолированргого атома состоит из отдельных линий. При образовании молекулы оптический спектр усложняется — возникает полосатый спектр. При переходе вещества в твердое состояние изменяется характер спектра он может стать сплошным. В отличие от этого линейчатый рентгеновский спектр атома не изменяется он не зависит от того, к какому веществу относится. По-видимому, характеристические рентгеновские лучи порождаются не слабо связанными с ядром валентными (оптическими) электронами, а электронами, расположенными близко к ядру. [c.159]

Приближенные расчеты показывают, что волна, соответствующая электрону, ускоренному полем в 150 В, равна 1 А, что на три порядка меньше длины волны видимого света. Поскольку электрону соответствует столь короткая волна, это наводит на мысль о возможности скор1струирования микроскопа, работающего с электронным пучком. Роль оптической системы могут выполнять соответствующим образом подобранные электрические и магнитные поля — электромагнитные линзы для электронного пучка. Этот прибор — электронный микроскоп — впервые был изготовлен в СССР акад. А. А. Лебедевым. Электронные микроскопы в принципе могут ПОЗВОЛИТЬ различить детали размером порядка 1 А. В настоящее время современные электронные микроскопы позволяют различить детали размером 25—30 А. [c.203]

С целью усиления эффекта пользуются так называемыми многокаскадными преобразователями. Если в однокаскадном преобразователе на фотокатод направляется инфракрасное излучение, то в двухкаскадном преобразователе на второй фотокатод направляется видимый свет с заметно большей энергией кванта, исходящий от первого люминесцирующего экрана. Разумеется, видимый свет вызовет эмиссию электронов гораздо более сильную, чем инфракрасное излучение, и поэтому двухкаскадный электронио-оптический преобразователь значительно чувствительнее однокаскадного. В трехкаскадном преобразователе чувствительность по сравнению с однокаскадным увеличивается в миллион раз и более. [c.374]

Столь же условна граница между ультрафиолетовой и видимой частями спектра, которую обычно считают равной 4000 А. Трудно также говорить о границе между инфракрасным излучением и УКВ, поскольку миллиметровые волны можно регистрировать и исследовать как с помощью обычных "оптических методов, так и способами, характерными для УКВ-диапазона, что было показано еще в начале XX в. Условно, наконец, и различие между короткими ультрафиолетовыми волнами и мягкими рентгеновскими лучами, что было ярко продемонстрировано в работах А. П. Лукирского. [c.13]

В самом общем случае суперпозиции двух произвольных электромагнитных полей Ej и Е2 (см. 5.1) было установлено, что равенство нулю среднего значения интерференционного члена исключает возможность возникновения интерференции и в этом случае интенсивности (освещенности) просто складываются. Лишь в тех областях пространства, где О, происходит интерференция. Но в 5.3 рассчитывалось наложение независимых интерференционных картин, осуществляемое с помощью простого оптического устройства. Видимость суммарной картины в некоторых случаях приближалась к единице. Это получалось тогда, когда при почти одинаковой ширине интерференционных полос максимумы одной их системы совпадали с максимумами другой. Очевидно, что этот метод пригоден и для случая Е хЕз, к изучению которого мы сейчас и перейдем. [c.203]

Пусть имеются две электромагнитные волны, поляризованные во взаимно перпендикулярных направлениях, не интерферирующие одна с другой. С помощью оптических устройств можно разложить кансдую волну на две и получить две системы интерференционных полос, свести их вместе в какой-то области пространства и зарегистрировать отличную от нуля видимость суммарной картины. Рассмотрим эту возможность подробнее, исследуя наложение интерференционных полос, создаваемых источником неполяризованного света. [c.203]

Мы упоминаем о сферическом интерферометре, так как он послужил прототипом современного резонатора для газового лазера. Вопрос о внедрении радиофизических понятий в оптику представляет несомненный интерес. Л.М. Прохоров, по-видимому. первым указал, что интерферометр Фабри —Перо является евоеобразны.м резонатором высокой добротности для оптического диапазона. Первый газовый лазер, осуществленный и 1961 г. Джаваном и др., представлял газоразрядную трубку с неон-ге-лиевой смесью, помещенную внутрь интерферометра с плоскими зеркалами с очень высоким коэффициенто.м отражения [c.252]

В 1954 г. вьп1ужденное излучение было обнаружено Н. Г. Басовым, А. М. Прохоровым и независимо Таунсом в микроволновой области спектра и использовано для создания мазера, а в 1960 г. появились первые лазеры, которые генерировали в видимой области. Во всех этих сисггемах исгюльзуется тот или иной способ дополнительного (неравновесного) заселения генерирующих уровней — оптическая накачка, избирательное электронное возбуждение и др. [c.430]

II видимой областях В 1990 году было установлено, чго наличие двух "горбов" в ультрафиолетовом спектре поглощения фуллеренсодержащей сажи, полученном Крет-чмером и Хаффманом еще в 1985 году, объясняется присутствием молекул СбО (см. рис. 5.1).[10б]. Спектроскоши оптического поглощения в ультра- [c.230]

Основное свойство света — прямолинейное распространение, — по-видимому, заставило ьютона (конец XVII века) держаться теории истечения световых частиц, летящих прямолинейно, согласно законам механики (закон инерции). Громадные успехи, достигнутые Ньютоном в механике, оказали коренное влияние на его взгляды на оптические явления. Отражение света понималось аналогично отражению упругого шарика при ударе о плоскость, где соблюдается закон .I = I. Преломление Ньютон объяс- [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...