Сближение конечное

На рис. 37,6 изображена схема рассеяния а-частиц Th (Та =8,8 Мэе). Первый этап рассеяния (сближение а-частицы с ядром) соответствует уменьшению г и росту энергии системы по закону Кулона от нулевого значения до значения Е, которое при г = R должно быть, согласно опыту Резерфорда, больше 8,8 Мэе. Таким образом, энергия системы при г R оказывается больше как начального (Е), так и конечного (0) ее значений. [c.126]

Далее следует остановиться на местном характере контактных деформаций и напряжений и рассказать о предпосылках, положенных в основу вывода расчетных формул. Учащимся надо дать формулы для максимального контактного давления и характерного размера контактной площадки (для двух рассматриваемых случаев контакта) формулу для сближения тел за счет контактных деформаций приводить не обязательно. Конечно, эпюры давлений по площадкам контакта следует дать. [c.186]

Следовательно, сближение измеренных величин емкости с ростом деформации при столь различных площадях поверхности образцов обусловлено деформационной активацией отдельных участков поверхности ( конденсаторы с максимальной емкостью), площадь которых много меньше рабочей поверхности, а число сокращается. В конечном счете (перед разрушением) измеряемая емкость почти полностью определяется емкостью локального участка в зоне разрушения. [c.179]

Р), связывающее эти две постоянные Л, Н, с пределами длин радиуса-вектора г и с углом , описываемым этим радиусом при вращении от его начального до конечного направления, представляет собой уравнение плоскости относительной орбиты, а другое уравнение условия (Т ), связывающее эти две постоянные с теми же крайними расстояниями и с временем, дает закон скорости взаимного сближения или удаления. [c.206]

В первый момент формования, когда начинается сжатие трубки в осевом направлении и сближение кассет, наблюдается некоторый прирост давления р . В дальнейшем давление постепенно уменьшается до ро, при котором сильфон принимает конечные размеры. [c.115]

При постановке задачи о системе слоев учитывается возможность отставания их друг от друга, а также нелинейный характер контактного сближения шероховатых поверхностей. Привлечение итерационного алгоритма позволило свести эту задачу к последовательности краевых задач для отдельных слоев. Решение последних осуществляется с помощью программы для ЭВМ, реализующей метод конечного элемента для осесимметричного упругого слоя. [c.390]

В кажущемся противоречии с нашим утверждением, что поправку на теплообмен излучением к а, подсчитанному без его учета, приходится вводить при крупных, а не мелких частицах, находится вывод работы [Л. 619]. Авторы пришли к заключению, что роль излучения в общем теплообмене стенки с псевдоожиженным слоем увеличивается с ростом времени экспозиции частиц у стенки и уменьшением их диаметра. Вывод этот правилен, но довольно тривиален. Его можно было бы получить из элементарных соображений об асимптотическом увеличении л при сближении температур излучателя и приемника излучения. Применение мелких частиц и больших времен экспозиции (медленной смены) частиц у излучающей стенки, конечно, способствует такому сближению. Однако подобные режимы работы соответствуют ничтожным лучистым и суммарным тепловым потокам и поэтому не применяются в обычных теплообменниках. [c.105]

Как видно из выражения (13.9), положительный эффект имеет место в условиях, когда большую роль играет поправка а/У в уравнении Ван-дер-Ваальса, а отрицательный эффект — когда превалирует поправка Ь. Это обстоятельство легко понять, пользуясь соображениями молекулярной теории. Поправка а/У связана с действием сил притяжения между молекулами, и когда эти силы преобладают, они тормозят движение молекул при их удалении друг от друга — при расширении газа после прохождения через пористую перегородку. При этом кинетическая энергия молекул и, следовательно, температура газа снижаются. Поправка Ь связана с конечностью объема молекул, т. е. с действием сил отталкивания между ними при непосредственном сближении. Если эти силы превалируют, то они ускоряют молекулы при их удалении друг от друга. При этом кинетическая энергия молекул и температура газа возрастают. [c.65]

Формулы (6.117) и (6.118) получены в предположении, что меридиональные силы в оболочке при потере ее несущей способности остаются равными нулю. Другими словами, закрепление краев оболочки предполагается таким, что оно не а) препятствует их сближению. —I-[ I-Г i i -1 Именно в этом случае значение предельного давления оболочки конечной длины практически очень мало отличается от значения предельного давления бесконечно длинной оболочки, для Рис. 6.16 которой) очевидно, == [c.182]

Конечное формообразование на первой стадии характеризуется получением гофров неполной или полной высоты, но не с окончательным их сближением по направлению образующей заготовки. При этом направление образования гофров как полностью, так и частично может быть от оси заготовки наружу (рис. 18, 1) или к оси заготовки внутрь (рис. 18, I а). Окончательное формообразование гофров гидравлическим путем как наружу (рис. 18, II), так и внутрь (рис. 18, II а) осуществляется групповым способом под одновременным воздействием внутреннего давления жидкости и жесткого осевого сжатия. [c.24]

В химической промышленности широко применяются многослойные сосуды высокого давления. Под действием внутреннего давления многослойная цилиндрическая стенка из-за контактных сближений поверхностей отдельных слоев деформируется не так, как однослойная. В зоне сопряжения многослойного цилиндра с днищем возникает повышенный уровень напряжений по сравнению с аналогичной зоной однослойного цилиндра. Ранее эта задача решалась авторами на основе совместности деформаций многослойного цилиндра с полусферическим или эллиптическим днищем [1, 2]. При этом силы трения, возникающие на границе контакта слоев, не учитывались. Ниже рассматривается методика расчета многослойного цилиндра, сопряженного с монолитным элементом днищем, фланцем илй горловиной, учитывающая влияние сил трения на возможность проскальзывания слоев многослойного цилиндра. Напряженно-деформированное состояние монолитного элемента в этом случае определяется с помощью метода конечных элементов (МКЭ). Это позволяет решать данную задачу сопряжения многослойного сосуда с монолитным элементом - днищем, фланцем или горловиной - любой встречающейся на практике формы. [c.59]

В достаточно общем виде задача дискретного контакта может быть сформулирована в следующем виде. Рассмотрим контактное взаимодействие двух тел (см. рис. 1.1), одно из которых описывается функцией Z = —F x,y) в системе координат, связанной с полупространством (плоскость Оху совпадает с границей полупространства, а ось Oz направлена в глубь полупространства). Функция F x,y) такова, что при сближении тел на величину D номинальная область контактного взаимодействия Q, включает в себя конечное N или бесконечное число пятен контакта и>г. [c.12]

С возрастанием скорости движения центробежная сила избыточных противовесов растет как квадрат скорости, но если мы примем во внимание возрастание и динамического коэс ициента, то придем к заключению, что напряжения, вызываемые в рельсе рассматриваемой динамической причиной, растут быстрее квадрата скорости. Приняв, например, в рассмотренном выше случае вдвое большую скорость, мы получили бы для динамического коэффициента вместо 1,07 величину 1,33. Соответствующие динамические напряжения возрастут в отношении 4-1,33/1,07=4,97. Особое значение приобретает динамический эффект в том случае, когда период вынуждающих колебания сил приближается к периоду собственных колебаний колеса на рельсе. Конечно, пока мы будем рассматривать лишь силы, период которых совпадает с временем оборота колеса, то упомянутого выше сближения периодов при встречающихся скоростях движения ожидать нельзя, но есть силы с более короткими периодами. Например, ведущей оси паровоза передаются силы инерции от движущихся взад и вперед частей. Для этих сил можно принять выражение qi os 2Ы и соответствующий динамический коэ ициент представится так [c.341]

В случае сил всемирного тяготения и при выборе нуля энергии на бесконечности все происходит наоборот. Внутренние силы системы стремятся увести тела от нулевого уровня (рис. 5.30). Они совершают положительную работу при удалении тел от нулевого уровня, т. е. при сближении тел. При любых конечных расстояниях г между телами потенциальная энергия системы меньше, чем при г- оо. Другими словами, нулевому уровню (при г оо) соответствует наибольшая потенциальная энергия. Это означает, что при всех других положениях тел потенциальная энергия системы отрицательна. [c.242]

Первая оценка скорости света в вакууме была проведена еще в конце XVn в. и базировалась на астрономических наблюдениях. Было замечено, что промежуток времени между затмениями ближайшего спутника Юпитера уменьшается при сближении с Землей и увеличивается при их расхождении. Анализируя эти наблюдения, Ремер предположил, что свет распространяется с конечной скоростью, равной 3,1см/с. Эта смелая идея находилась в противоречии с господствующими тогда взглядами школы Декарта, согласно которым свет должен распространяться мгновенно. В XIX в. усилиями Физо, Фуко и других физиков, развивавших волновую теорию света, были проведены тщательные измерения этой константы. При этом использовались различные лабораторные устройства. В частности, применялся метод вращающегося зеркала, который был в начале XX в. усовершенствован Майкельсоном, определившим скорость света с высокой точностью. Мы не будем подробно рассматривать эти тонкие и остроумные исследования. Укажем лишь, что во всех таких опытах фактически измеряется время, необходимое для прохождения импульсом света вполне определенного пути. Таким образом, в результате эксперимента измеряется скорость светового импульса, точнее, скорость некоторой его части. Например, можно вести измерения по переднему или заднему фронту сигнала, исследовать область максимальной энергии импульса и т. д. [c.45]

Конечное значение потенциальной энергии при бесконечном удалении тел друг от друга обусловлено теи, что сила взаимного тяготения убывает как Мг , т. е. быстрее, чем растет расстояние. Поэтому работа, которую совершают силы тяготения при сближении тел, исчезающе мала до тех пор, пока тела не сблизятся па некоторое конечное расстояние. Вследствие этого потенциальная энергия при бесконечном удалении тел практически определяется той работой, которую совершают тела при сближении, начиная с некоторых достаточно больших, но конечных расстояний, при которых потенциальная энергия уже конечна. Это иллюстрируется графиком рис. 49, который изображает ход [ютенциальной энергии обусловленной взаимныл тяготением Земли и тела, находящегося на расстоянии rj от ее центра. [c.322]

При сближении ионов до расстояний порядка их собственных размеров валентные эдектроны данного атома вступают в сильное взаимодействие с соседними ядрами и их электронными оболочками, обеспечивающее возникновение химической связи. Поэтому валентные электроны нельзя считать локализованными у данного атома и в некоторых случаях они получают возможность перемещаться по всему кристаллу. Конечно, в молекулярных кристаллах связь между атомами, образующими решетку, имеет характер ван-дер-ваальсовых сил. Однако в подавляющем больщинотве явлений, происходящих в твердых телах, электроны играют самую существенную роль. Поэтому рассмотрим наиболее общий случай, когда в кристалле содержатся ионы и валентные электроны. [c.47]

Молекулы газов в действительности имеют конечные, хотя и весьма малые (порядка 10 см), геометрические размеры и взаимно притягиваются с силами, тем большими, чем меньше среднее расстояние между молекулами, т. е. чем меньше удельный объем газа. На рис. 1.3, а изображена зависимость потенциальной энергии иц взаимодействия двух молекул от расстояния г между центрами молекул сила (рис. 1.3, б), действующая на каждую из молекул, равна производной от Un по г, взятой с обратным знаком. В области от г = О до г = do потенциальная энергия взаимодействия двух молекул положительна, а в области от г = do до г = оо отрицательна. Производная dunldr при г сила отталкивания и притом, как это видно из быстрого изменения Un при малых г, резко возрастающая до бесконечности с уменьшением расстояния между моле кулами. При расстояниях между молекулами больших чем dmini производная дип/дг имеет положительный знак т. е. между молекулами на этих расстояниях действуют силы притяжения. Эти силы быстро убывают с ростом рас стояния между молекулами и при г порядка 10 см прак тически обращаются в нуль. В точке г = dmm сила взаи модействия молекул равна нулю. [c.16]

Соотношения (8.6) — (8.9) применимы в общем случае как для непрерывных движений, так и движений с наличием различных разрывов внутри рассматриваемого объема. Они играют фундаментальную роль в инженерной гидравлике и инженерной газовой динамике. Эти основные соотношения, уравнения и определяющие формулы положены в основу одномерной теории всевозможных расчетов газовых и гидравлических машин. Легко видеть, что для установившихся движений соотношения (8.6) — (8.9) для конечных масс среды Л1ежду сечениями и д 2 выражают собой связи той же природы, что и соотношения на сильных скачках. При сближении и совпадении сечений и б з равенства (8.6) — (8.9) переходят в условия на прямых скачках, последнее связано с принятым выше условием, что скорости в сечениях и б г перпендикулярны к ним. [c.66]

Хорошую связь керамического покрытия с металлом можно-получить, используя окисел на поверхности металла [2, 3]. Для-этого только необходимо, чтобы сам окисел был связан с металлом-достаточно прочно. Процесс такого соединения протекает в два-стадии 1) подготовительная, на которой осуш ествляется сближение соединяемых веществ на расстояния, требуемые для межатомного взаимодействия и 2) конечная, приводящая к образованию соединения, в которой главную роль играют процессы химического взаимодействия. Это взаимодействие требует определенной величины энергии для активации поверхности подложки, поскольку жидкая или пластичная частица покрытия не будет лимитировать процесс соединения. Энергия активации может сообщаться в виде тепла (термическая активация) или механической энергии упругопластической деформации подложки (при ударе частиц). Величина энергии активации будет зависеть от химического состава соединяемых окислов, энергии связи в окислах и типа электрон- ного взаимодействия. Материал покрытия и окисла на подложке необходимо подбирать в соответствии с диграммами состояния, которые описывают характер взаимодействия между соединяемыми материалами. [c.227]

Хотя предложенный метод является приближенным для N < оо, в принципе погрешность можно сделать сколь угоднО малой при достаточно большом числе N и достаточно близких друг к другу значениях Хг. Это следует из свойства полноты системы интегрируемых с квадратом функций, в рядах Дирихле [87]. На практике, однако, точность обращения ограничивается гладкостью изображений по Лапласу. Ошибки за счет округления, неизбежные при любых численных представлениях, и погрешности при интерполяции, например при 1юлучении ассоциированного упругого решения методами конечных разностей или конечных элементов, определяют нижнюю границу погрешности для квадратичного отклонения [19, 84, 87]. Оказывается, что для принятых численных значений изображений Лапласа при сближении Хг квадратичная ошибка сначала уменьшается, а затем увеличивается. Этот рост отражает перемену знака возрастающих членов в функции Д/с(0- [c.146]

Третий том курса содержит шестой отдел, посвященный динамике (глава XVII) и устойчивости (глава XVIII) деформируемых систем. Такое объединение этих разделов механики стало традиционным. Часто оно основывалось лишь на сходстве математических задач по определению собственных частот и критической силы как собственных чисел матрицы коэффициентов некоторой линеаризованной системы уравнений, относящейся к механической системе с конечным числом степеней свободы, или собственных значений некоторого дифференциального оператора, в случае системы с бесконечным числом степеней свободы (в проблеме, устойчивости интересуются, как правило, минимальным собственным числом (значением)). Еще более органичным сближение указанных выше разделов механики стало в связи с развитием теории динамической устойчивости. Существенным импульсом для дальнейшего такого сближения явились работы В. В. Болотина, способствовавшие осознанию специалистами того факта, что само понятие устойчивости форм равновесия (покоя) следует рассматривать как частный случай понятия устойчивости движения, поскольку само равновесие (покой) является частным случаем движения. Даже обоснование широко используемого статического критерия устойчивости становится строгим лишь при использовании аппарата динамики. В связи со сказанным естественно предпослать обсуждению устойчивости изложение динамики. Именно такая последовательность расположения материала и принята в настоящей книге. [c.4]

Функции управления манипуляторами 1) опускание в нижнее положение на скорости малой, средней, большой 2) опускание в промежуточное положение на скорости малой, средней, большой 3) подъем в верхнее положение на скорости малой, средней, большой 4) подъем в промежуточное положение на скорости малой, средней, большой 5) опускание с переключением скоростей до горизонта нижнего первого, второго, третьего промежуточных 6) подъем с переключением скоростей до горизонта верхнего первого, второго, третьего промежуточных 7) движение вперед на скорости малой, средней, большой, максимальной, с переключением 8) движение назад на скорости малой, средней, большой, максимальной, с переключением 9) задержка вертикального движения или подъем или с выдержками 1—9 на любом горизонте 10) задержка горизонтального движения ( вперед или назад ) с выдержками 1—9 на любом горизонте 11) адрес конечного пункта 12) полоскание по программе (подъем на малой скорости, увеличение скорости, остановка и выдержка, опускание, уменьшение скорости, остановка и выдержка, подъем на малой скорости и т. д.) 13) управление раз-движением грузозахватов сближение к центру, установка в промежуточное положение, раздвижение в крайнее положение 14) программирование длительности подциклов и цикла с выдержками 1—9 (4—90 мин) 15) синхронизация работы манипуляторов промежуточная, в начале подцикла, в начале цикла 16) управление порядком обслуживания лимитирующих групп Рлг (до семи групп по десять позиций) 17) включение и выключе- [c.348]

Изложена методика расчета ущугого сближения тел качения, имеощвх поверхности переменной кривизны. Решение выполнено методом конечных элементов, исходя из уравнения Буссинеску. Оно поэ- [c.133]

Одна поправка учитывает объем, недоступный для движения молекул в силу конечности объема самих молекул и наличия взаимодействия между ними. Дело в том, что прп беапредельно М сжатии газа его объем будет стремиться не к нулю, как у идеальных газов, а к некоторому предельно малому объему Ь. Величина Ь больше суммарного объема молекул, так как в связи с наличием сил отталкивания, возникающих при их сближении, молекулы газа при сжатии его не могут быть доведены до соприкосновения. Как было показано в 6-1, вокруг каждой молекулы существует как бы сферическая оболочка, в пределы которой не могут проникнуть другие молекулы. Величина Ь является суммарным объемом таких оболочек я составляет примерно учетверенный объем самнх молекул. В связи с этим в уравнение состояние следует вводить не полный объем газа V, а лишь свободный объем v—Ь. [c.92]

АДИАБАТИЧЕСКАЯ ГИПОТЕЗА — продпологксние, лежащее в основе представления о механизме рассеяния в квантовой теории поля (КТП). Процесс рассеяния, согласно А. г., происходит след, образом. В нач. состоянии, к-рому приписывается время t— — со, частицы находятся далеко друг от друга и взаимодействие между ними полностью отсутствует. По мере сближения частиц взаимодействие постепенно (включается , достигает наиб, силы при макс. сближении и постепенно выключается , когда частицы разлетаются после рассеяния. Конечному состоянию приписывается время t — +oa. В начальном и конечном состояниях частицы описываются свободным лагранжианом т. е. лагранжианом без взаимодействия. Строго говоря, А. г. не применима к КТП, поскольку лагранжианы со взаимодействием, обычно рассматриваемые в КТП, приводят к тому, что частицы постоянно взаимодействуют с вакуумом как своего рода физ. средой, в к-рой они движутся, и поэтому не могут описываться свободным лагранжианом (см. Хаага теорема). Трудности, возникающие при введении А, г. в КТП, устраняются с помощью процедуры перенормировок при построении матрицы рассеяния. г. в. Ефимов. АДИАБАТИЧЕСКИЕ ВОЗМУЩЕНИЯ — возмущения состояний квантовой системы под воздействием медленно (адиабатически) меняющихся внеш. условий. Медленность означает, что характерное время изменения внеш. условий значительно превышает характерные времена движения системы. Метод А. в. противопоставляется внезапных возмущений методу (встряхиванию), при к-ром упомянутые времена удовлетворяют противоположному неравенству. А. в. могут приводить к значит, изменению структуры самих состояний, но при этом переходы между разными состояниями происходят с малой вероятностью. Исключение из этого правила составляют случаи, когда в процессе эволюции два или неск. уровней. энергии системы становятся близкими или пересекаются (см. Пересечение уровней). При этом переходы между пересекающимися состояниями могут происходить с заметной вероятностью и наз. неадиабатическими. Теорию Л. в. применяют для описания столкновений атомов и молекул, взаимодействия атомов и молекул с эл.-магн. полями, взаимодействия разл. возбуждений в твёрдом теле и т. д. [c.26]

При пространственно-временном сближении точек 1 и 2 случайные световые поля Vi t) и V. t), образованные наложением полей множества элементов источника о (в общем случае независимых), становятся всё более подобными и в пределе тождественными, чему соответствует полная взаимная когерентность, т, е. lYii(0)l=l По мере взаимного удаления точек 1 и 2 корреляция между процессами и падает, т. к. поля элементарных излучателей для точек 1 i 2 суммируются теперь с разл. амплитудами и фазами из-за разности расстояний до этих точек. Различие во временах т также приводит к снижению корреляции ввиду конечной ширины спектра излучения. При этом конкретные механизмы потери корреляции могут быть различными. Напр., если излучателями служат идснтич- [c.395]

Переход к металлич. электропроводности объясняется сближением соседних примесных уровней, вследствие чего образуется примесная анергетич. зова, к-рая, в конечном счёте, перекрывается с зоной проводимости. Критич, концентрация Л7кр1 при к-рой ионв-ляется электропроводность металлич, типа, как правило, описывается соотношением [c.40]

Э. с. в. электрон-ядерного типа. В общем случае с ростом давления электрон-ядерное вещество сначала претерпевает кристаллизацию, далее испытывает серию структурных фазовых переходов, в результате к-рых его кристаллич. решётка, становясь всё более плотно упакованной, приобретает в конце концов универсальную объёмиоцентриров. кубич. структуру (см. Браве решётки). Одноврем. происходит уменьшение атомного объёма вещества и сглаживание его пилообразной зависимости от ат. номера элемента—сближение значений объёма атома элемента нулевой группы и следующего по ат. номеру атома щелочного металла. Происходит и ряд др. перестроек электронных оболочек исчезают аномалии в заполнении уровней напр., для атомов переходных металлов) становятся свободными электроны внеш. оболочек, определяющие хим. индивидуальность атома, и, т. о., в конечном счёте все вещества становятся металлами наконец, освобождаются и остальные электроны. Все вещества при этом превращаются в идеальный металл—практически свободный электронный газ-I-составленная из голых ядер кристаллич. решётка. [c.506]

В последнее время в отечественной и зарубежной практике для борьбы с накипеобразованием и инкрустацией успешно применяют магнитную обработку воды. Механизм воздействия магнитного поля на воду и ее примеси окончательно не выяснен, имеется ряд гипотез, которые Е. Ф. Тебенихиным классифицированы на три группы первая, объединяющая большинство гипотез, связывает действие магнитного поля на ионы солей, растворенных в воде. Под влиянием магнитного поля происходят поляризация и деформация ионов, сопровождающиеся уменьшением их гидратации, повышающей вероятность их сближения, и в конечном итоге образование центров кристаллизации вторая предполагает действие магнитного поля на коллоидные примеси воды третья группа объединяет представления о возможном влиянии магнитного поля на структуру воды. Это влияние, с одной стороны, может вызвать изменения в агрегации молекул воды, с другой — нарушить ориентацию ядерных спинов водорода в ее молекулах. [c.495]

При а = Ъ получаем, конечно, UjUb = 1, как и должно быть. Когда Ь а, тогда UJUb - (За)/(2Ь). Таким образом, скорость меньшей сферы а будет всегда существенно меньше скорости большей сферы. Этот случай теоретически рассматривался Андерсоном [1], который также использовал точечную силу для представления возмущения, но пришел к выводу, что если большая сфера догоняет меньшую, то существует минимальное расстояние, на котором сближение прекращается, так что сферы не соприкоснутся. Вычисление относительных скоростей сфер, расположенных близ- [c.280]

Конечно, заранее гарантировать нельзя, что кривые Sk jk) при сближении их с разных сторон от АВ и D к некоторой центральной линии [к /2) яс будут пересе-каться. Расчеты показали, что при больших искривлениях Г это, действительно, имеет место. Преодолеть эту неприятность можно с помощью рассмотрения для Sk вместо (2.2) функционала вида [c.496]

Почти все изложенные ниже результаты могут быть применены для определения контактных характеристик взаимодействующих тел и силы сопротивления их относительному перемещению по крайней мере на двух масштабных уровнях. Макромасштаб - это некоторая расчётная схема реального сопряжения. На этом уровне изучается распределение номинальных напряжений внутри номинальной области контакта в зависимости от макроформы и свойств контактирующих тел и условий взаимодействия. Микромасштаб - это модель элементарного (на данном структурном уровне) фрикционного контакта (например, контакт двух неровностей). Это позволяет использовать полученные результаты для расчёта контурных и фактических площадей контакта, сближения тел под нагрузкой, распределения контактных и внутренних напряжений при качении и скольжении. Кроме того, представленные в этой главе результаты позволяют определить те области изменения параметров, при которых учёт трения и несовершенной упругости приводит к существенному изменению конечных зависимостей по сравнению с упрощёнными постановками. [c.131]

Интересовались мы в кружке и педагогическими вопросами. Часы упражнений по теоретической механике в небольших группах были тогда новинкой, и нам хотелось использовать эти занятия как можно продуктивнее. Вопрос контроля студенческих занятий был совершенно устранен. Студентов не вызывали к доске и не ставили отметок. Весь расчет был на то, что преподаватель сумеет заинтересовать студентов и привлечь их внимание надлежащим выбором задач и их решением. Мы, преподаватели, в большей части прошли в свое время чисто теоретический курс механики и испытали на себе все недостатки системы, когда преподавание механики совершенно оторвано от инженерного дёла. Нам хотелось преподавать по-иному. Выбрав примеры технического характера, нам хотелось показать студентам, что инженер обычно не встретит задач, готовых для математического решения, что в каждом частном случае нужно суметь выделить существенные элементы вопроса и, пользуясь ими, сформулировать задачу, и только когда задача правильно поставлена, приступить к ее математическому решению. Получив решение, мы обычно посвящали некоторое время обсуждению практического значения полученных результатов. Такое сближение науки и ее технических приложений оказалось жизненным. Студенты охотно посещали занятия и проявляли к ним интерес. Нужно, конечно, отметить высокий уровень научной подготовки наших сотрудников. [c.684]

Задача о математически точном попадании снаряда в цель решена. Однако на практике цель имеет конечные размеры, а снаряд, как правило, снабжается целедистанционным взрывателем, который приходит в дейст-. вие при сближении снаряда с целью на определенное расстояние. [c.315]

Правилами Госгортехнадзора [35] и Регистра [32] на грузоподъемных кранах с электрическим приводом предусмотрена установка конечных (концевых) выключателей для автоматической остановки механизма подъема грузозахватного устройства или стрелы перед подходом к упору, либо при опасном сближении кранов, механизма передвижения крана или перегрузочного моста, а также грузоподъемной тележки, если ее скорость может превышать 32 mImuh. Конечные выключатели должны устанавливаться также при необходимости ограничения хода любых других механизмов грузоподъемной машины, например, выдвижения телескопической части, перемещения выдвижной кабины и т. д. [c.15]

Из сказанного можно заключить, что варьированием P2/Pi и смягчением условия совместности по вертикальному смещению в точке В (см. рис. 5—10 и 12) нельзя добиться сколько-нибудь значительного сближения теоретических результатов с экспериментальными. Конечно, была возможность смягчить иное условие совместности и заменить его заданным отношением PifP - Смягчая другие условия совместности (например, условие для угла наклона в точке В), можно было, вероятно, достичь лучшего соответствия теории и эксперимента, Однако общая картина результатов, полученных для шести сильно различных подкрепленных накладками отверстий, не дает оснований полагать, что такие варианты изменения теории должны быть эффективными. Только сущест-йенно более сложная теория, учитывающая в условиях совместности (реальное) поведение сварки, может привести к лучшему описанию экспериментальных результатов. [c.97]

Микроликвация второго типа связана с резким возрастанием концентрации примеси по границам зерен в зоне равноосных кристаллов. Этот эффект иллюстрируется схемой, приведенной на фиг. 46. По существу, это эффект конечного переходного распределения примеси при нормальной кристаллизации (см. разд. 3.1.2). По мере сближения границ зерен концентрация примеси в тонком слое между их поверхностями может возрасти настолько, что начнется образование второй фазы. Если образования второй фазы не происходит, то при гладкой поверхности раздела зерен относительная концентрация примеси в твердой фазе s(X2)/ o в зависимости от параметра VЮ)Хг будет изменяться, как показано на фиг. 47 (здесь Со — исходная концентрация примеси в ванне, а Хз— половина расстояния между границами зерен). Как видно, при малых ликвация по границам зерен может быть в данном случае очень большой. Эта ликва ция увеличивается также с увеличением размера зерен и с уменьшением скорости роста этих зерен. Если зерна имеют дендритную форму, ликвация этого типа может быть гораздо меньше. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...