Увеличение асимптотическое

На рис. 109, а даны безразмерные отношения Ni/P и Nj/P в функции L/1. Как видно, нагрузки на опоры резко возрастают с уменьшением расстояния между опорами. С увеличением отношения L/1 нагрузки падают, причем Ni асимптотически стремится к величине Р, а Nj — к нулю. При Ljl > 2 ч- 2,5 нагрузки становятся практически постоянными, а при Ljl < 1 резко возрастают. Таким образом, целесообразный диапазон отношений Ljl заключен в пределах 1,5 —2,5 (заштрихованная область). [c.224]

Из полученных результатов (5.22) и (5.29) следует, что изменение температуры пористого материала и теплоносителя вдоль канала зависит раздельно от координаты и параметра Ре. При увеличении Ре выполняется асимптотический переход [c.101]

Однако с увеличением Ua ток продолжает расти и дальше. Это происходит в связи с уменьшением работы выхода. На рис. 2.24 кривая а, асимптотически приближающаяся к уровню АА, показывает изменение потенциальной энергии электрона в отсутствие внешнего поля, т. е. обычный потенциальный барьер металла. Линия Ь характеризует изменение энергии во внешнем ускоряющем однородном поле. Когда накладываются оба поля, форма потенциального барьера изобразится кривой с, представляющей собой сумму кривых а к Ь. [c.64]

При неограниченном увеличении р амплитуда вынужденных колебаний асимптотически стремится к It. [c.343]

Графическая иллюстрация функции Планка приведена на рис. 1-2. Каждая кривая представляет собой спектральное распределение энергии при данной абсолютной температуре. Согласно рисунку при А,=0 энергия излучения равна нулю. С увеличением X возрастает Ьо Х, Т), достигая своего максимума при определенном значении А.макс, причем, очевидно, что при дальнейшем неограниченном увеличении Я графики функции Планка асимптотически приближаются коси абсцисс, т. е. величина Ьо(Я, Т) стремится к нулю. Для определения максимума функции, как известно, необходимо ее первую производную приравнять нулю именно таким способом В. Вин получил закон смещения [c.16]

Если опыт на растяжение происходит на машине силового типа с постоянной скоростью а, то при остановке процесса наблюдается самопроизвольное увеличение деформации (линия ММ на рис. 1.13). Это явление называется последействием. Оно является частным проявлением ползучести материалов. Различают ограниченную ползучесть (кривая I), когда e(t) асимптотически стремится к некоторому пределу е > и неограниченную (нелинейную) ползучесть (кривая 2), завершающуюся разрушением. [c.38]

Образование разрывов в звуковой волне представляет собой пример самопроизвольного возникновения ударных волн в отсутствии каких бы то ни было особенностей во внешних условиях движения. Следует подчеркнуть, что хотя ударная волна может самопроизвольно возникнуть в некоторый дискретный момент времени, она не может столь же дискретным образом исчезнуть. Раз возникнув, ударная волна затухает в дальнейшем лишь асимптотически при неограниченном увеличении времени. [c.537]

В заключение отметим наиболее непосредственный, но достаточно трудоемкий способ получения устойчивого решения, основанный на рассмотрении ряда (2.2) как асимптотического в следующем смысле. Задав конечную сумму членов посредством все более точных вычислений квадратур (как правило, за счет все более мелкой дискретизации области интегрирования), добиваются сходимости этой суммы. При увеличении же числа слагаемых увеличивается точность вычисления. [c.47]

Рис. 637 подобный вид. Для образцов различной --толщины соотнощение пластических областей впереди трещины различно. В связи с этим изменяется величина энергии, затрачиваемой на разрушение, а следовательно, существует зависимость от толщины образца характеристик трещино-стойкости — коэффициента интенсивности напряжений Кс (рис. 637) и интенсивности освобождающейся энергии G . Как видим, с увеличением толщины образца значение Кс (а следовательно, G ) уменьшается и стремится к своему предельному, асимптотическому значению Кс при объемном напряженном состоянии в условиях плоской деформации. [c.740]

Если из одного и того же материала изготовить несколько отличающихся по диаметру партий образцов, то после испытания на усталость обнаруживается, что предел выносливости с увеличением диаметра уменьшается. Эта зависимость носит асимптотический характер. По виду кривой можно заключить, что для очень больших образцов, которые мы уже ни изготовить, ни испытать не можем, снижение предела выносливости с увеличением диаметра прекращается. [c.490]

При малых п величина очень мала из-за большого отрицательного показателя в экспоненте. С ростом п начнется увеличение ку за счет множителя (NXt) . При п = NXt это увеличение прекратится и сменится падением, так как знаменатель п будет расти быстрее числителя. Таким образом, w представляет собой функцию с максимумом при п = NXt, монотонно спадающую, по обе стороны от максимума. На практике число п обычно велико. В этом случае можно считать переменную п непрерывной и заменить факториал в знаменателе (6.10) на его асимптотическое выражение по формуле Стирлинга [c.211]

Уравнение (4.5.32) представляет собой граничное условие для системы дифференциальных уравнений (4.5.17), (4 5.20) диффузионного приближения. Коэффициенты в указанной системе уравнений являются функциями температуры, давления, концентраций поглощающих и излучающих компо- нентов, V ( ) и должны быть заданы. Если эти коэффи тенты известны (с увеличением оптической толщины среды эти коэффициенты быстро приближаются к своим асимптотическим значениям), то для однозначного решения задачи лучистого переноса в рамках диффузионного приближения достаточно задания на границе величин 5т-или Зр. [c.174]

В результате увеличения и G на стадии первичной рекристаллизации при увеличении степени деформации происходит резкое снижение температуры начала рекристаллизации в зависимости от е. Это снижение наиболее заметно до степеней деформации 504-60% и далее остается практически неизменной (рис. 190), асимптотически приближаясь к определенному пороговому значению. Поэтому температуру рекристаллизации после больших степеней деформации принимают за условный температурный порог рекристаллизации данного сплава. Под таким порогом, следовательно, принимают температуру, ниже которой данный сплав при отжигах практически используемой продолжительности не рекристаллизуется после любых степеней деформации. [c.337]

Уменьшение пластической деформации путем увеличения толщины образца ведет к снижению значения до некоторого предела, к которому она асимптотически приближается (рис. 17.1). Это есть именно то значение для объемного напряженного состояния при плоской деформации, для которого (благодаря достаточной для данного материала толщине) практически запрещается макропластическая деформация перед краем трещины и разрушение происходит по типу прямого излома без боковых скосов. Эта величина носит название критического коэффициента интенсивности напряжений при плоской деформации и обозна- [c.131]

В случае, если одна из боковых кромок защемлена, а другая свободна, коэффициент к при изменении а1Ъ от 1,0 до 3,0 изменяется от 1,7 до 1,36. При дальнейшем увеличении отношения а Ъ коэффициент к асимптотически приближается к величине 1,33. При выполнении практических расчетов, если отношение сторон пластины а Ъ > 1,5, можно принимать к — 1,33. [c.181]

Реально осуществить условие равномерности температурного поля в теле, принятое при выводе (11.14), возможно, если выполнить исследуемый образец (или калориметр) из металла. Вместе с тем при очень больших значениях коэффициента теплоотдачи а вследствие асимптотического характера зависимости т = /(а) (рис. 11.2) дальнейшее увеличение а перестает влиять на темп охлаждения т, а поэтому метод регулярного режима в этом случае становится неприемлемым. [c.188]

Форма зависимости (6.5) характерна для кривой усталости, асимптотически приближающейся с увеличением Nt к пределу усталости, который в этом случае оказывается близким к Ор. [c.107]

По мере увеличения у скорость ну асимптотически стремится к н ,. Поэтому условно считается, что толщина динамического пограничного слоя соответствует такому значению координаты у, при котором Нд отличается от ну-на 1%. Так как г -- у /w Hyx). при [c.112]

ДЛЯ 612 и й з). При увеличении жесткости волокон во всех трех направлениях модули сдвига асимптотически стремятся к своим наибольшим значениям. Для первой слоистой модели (в условиях объемного напряженного состояния) асимптотами служат прямые 3 и 4, проведенные на высоте ординаты, рассчитанной по второй слоистой модели. Для третьей модели — сведению к однонаправленно-армированной среде — асимптотами являются прямые 5 и , рассчитанные при непосредственном вырождении формул согласно упрощенным зависимостям для 0 по табл. 5.2. В целом увеличение жесткости армирующих волокон способствует некоторому сближению расчетных значений модулей упругости и сдвига по всем рассмотренным приближенным моделям. [c.142]

Понятия толщина пограничного слоя и внешняя граница пограничного слоя довольно условны, так как резкого перехода от пограничного слоя к течению вне слоя нет. Скорость в пограничном слое по мере увеличения у асимптотически стремится к Шо. [c.139]

Уравнения (35) и (37), взятые совместно, показывают, что для постоянной величины о с ростом расстояния между дефектами вклад волокон в прочность композита начинается с о при очень малом d и линейно растет до значения <1 — 2у, а затем асимптотически приближается к величине а при дальнейшем увеличении d. Одновременно работа вытаскивания растет по параболе от нуля до тех пор, пока расстояние между дефектами не достигнет критической величины после этого она уменьшается пропорционально [c.471]

Перейдем к рассмотрению трещин. Левая часть уравнения (3.33) не является константой, она возрастает с увеличением половины длины трещины а при малом а и далее приближается к асимптотическому значению [26]. Именно эта асимптотическая величина и определяется как вязкость разрушения Кс- [c.128]

Качественной особенностью рассматриваемого решения является стремление распределения U к асимптотическому с увеличением номера функции V . Расчеты на ЭВМ показали, что с точностью до пятого знака распределение для /г = 60 ООО не отличается от распределения для п = 5. Конечно, величина этих отличий зависит от и. Таким образом, физическая картина диффузионного растекания внешне близка к макроскопическому вязкому растеканию. Практически лишь первые 2—3 слоя существенно проходят вперед от движущейся жидкости. Распределение для пятого слоя является асимптотическим, т. е. впереди движущейся жидкости есть пленка толщиной менее пяти атомных слоев. Конечно, указанные цифры относятся к той грубой модели, для которой приведено решение составленных нами уравнений. [c.54]

Теплоемкость облученного графита вследствие возникшей неуиорядоченности его структуры увеличивается. Экспериментально установлено [173], что это увеличение асимптотически [c.112]

Опыты [231, 267] показывают, что термический КПД г монотонно возрастает с увеличением расхода плазмообразуюшего газа G, асимптотически приближаясь к некоторому предельному значению. Таким образом, существует определенный расход газа, при котором энтальпия, а следовательно, и среднеинтегральная температура плазмы, максимальны. [c.353]

Кинетика изменения максимальных напряжений зависит от свойств материала и находится в соответствии с поведением различных групп материалов при мягком нагружении. Так, в испытаниях циклически упрочняющихся материалов при жестком нагружении амплитуда напряжения вначале возрастает. Интенсивность возрастания с увеличением числа циклов уменьшается. После сравнительно небольшого числа циклов амплитуда напряжений становится практически постоянной на большей части долговечности вплоть до разрушения. Размах установившегося напряжения иногда называют шсимптотическим размахом или размахом насыщения . Предполагают, что каждому размаху деформации соответствует определенный асимптотический размах напряжения. Он берется при числе циклов, равном половине разрушающего, т. е. при средней долговечности. [c.622]

Из уравнения (16.4) следует, что с увеличением длительности полета доза оправданного риска асимптотически приближается к величине >ас = Пэфф/а. Отклонение дозы оправданного риска от асимптотического значения Пас экспоненциально зависит от длительности полета с постоянной времени ар [c.276]

Первая выражает изменение параметров газа при переходе через скачок, вторая отвечает изоэнтропному непрерывному изменению давления и плотности. На графиках (рис. 11.6) нанесены кривые идеальной адиабаты и ударной адиабаты по уравнению (11.57). Различие этих кривых состоит прежде всего в том, что по идеальной адиабате отношение pj/pi может возрастать безгранично при увеличении pjpi- Согласно ударной адиабате при увеличении pjpi отношение pg/pj асимптотически приближается к пределу, равному k + ) (k — 1). Это значит, что как бы ни возрастало давление при переходе через скачок, уплотнение газа не может превосходить этого предела (для воздуха равного шести). [c.426]

Из представленных результатов видно, что сразу после разрыва диафрагмы, т. е. распада произвольного разрыва, в область низкого давления (КНД) идут ударная волна и контактная граница, отделяющая холодный и горячий газы, а в область высокого давления (КВД) —волна разрежения. В начальные моменты времени присутствие частиц не сказывается, и течение формируется, как в чистом (без частиц) газе по замороженной схеме (см. эпюру давления для i = 0,4 мс). Постененно частицы начинают оказывать заметное влияние на развитие процесса, подтормаживая газ, охлаждая горячий газ в области сжатия и нагревая холодный в области разрежения. В результате бегущий по газовзвеси передний скачок затухает п замедляется, а за ним формируется зона релаксацпи. С течением времени, если 1ШД и КНД достаточно длинные для данного размера частиц, конфигурация воли уплотнения асимптотически стремится к своей предельной стационарной структуре (изученной в 4) до тех пор, пока это стремление не нарушится волнами разгрузки от торца КВД или отражением от торца КНД. Предельная стацнонар-ная волна уплотнения может быть как со скачком (при достаточно сильном воздействии, определяемым величиной так и полностью размытой. Чем больше массовое содержание частиц рго/рю, тем требуется более сильное (за счет увеличения р ) стационарное (за счет достаточной длины КВД) воздействие, не зависящее от размера частиц, для сохранения скачка в предельной ударной волне. С уменьшением размера частиц время п расстояние установления стационарной волны сокращаются. Для условий на рис. 4.5.1 характерное время скоростной релаксации [c.354]

Как видно из рис. 8.6, изотерма представляет собой линию, асимптотически приближающуюся к горизонтальной прямой. Такой характер изотермы показывает, что по мере увеличения объема (yjсвойствам идеального газа, так как для последнего при 1 = onst и = onst. [c.94]

По уравнению (1.8) проводят вычисление средних значений критических напряжений Ок (для вероятности Р = 0,5) в зависимости от относительного напрягаемого объема v/vo по параметру т. Такая зав1Кимость схематически показана на рис. 1.7. Значения 0к асимптотически приближаются к минимальной прочности и по мере увеличения напрягаемых объемов. Полагая и в первом приближении малой величиной, зависимость Стк от ujvo можно представить в виде [c.15]

Необходимо заметить, что второй вириальный коэффициент В, рассчитанный по уравнению Ван-дер-Ваальса так же,. как и в действительности, отрицателен при низких температурах, растет с увеличением температуры и меняет свой знак при температуре Бойля 7в- В = Ь— —а1ЯТ = 0, Т =а(ЯЬ. При высоких температурах, правда, этот вириальный коэффициент продолжает расти, асимптотически приближаясь к Ь, в то время как эксперимент дает значение В, заниженное до нуля (рис. 1.17). [c.30]

Каскад п-кратных увеличений периода. В двупараметрических системах встречаются столь же неустранимым образом каскады утроений, учетверений, упятерений и т. д. В этих случаях знаменатель геометрической прогрессии, определяющей последовательность бифуркационных значений параметров, — комплексное число, так что бифуркационные значения ложатся асимптотически на логарифмическую спираль (в подходящей евклидовой структуре плоскости параметров). Для утроений это число равно (4,600. ..+i8,981 Вычисления показывают, что для каскада бифуркаций с прохождением пары мультипликаторов через резонанс exp(d=2nip/q) универсальный знаменатель приблизительно равен С р, q) q . Тем самым, с ростом кратности увеличения периода события разворачиваются быстрее [57 56, 57, 58]. [c.81]

Термоэлектродвижущая сила пары графит — свинец изменяется от отрицательной до положительной величины при малых интегральных потоках [226]. При увеличении потока термоэлектродвижущая сила уменьшается, но-видимому, стремясь к нулю. Коэффициент Холла увеличивается от —0,65 для необлучепного графита до 1,1 при облучении интегральным потоком 0,5 10 нейтрон/см . При 12-10 нейтрон/см он становится меньше 0,1 и, видимо, асимптотически приближается к нулю. [c.191]

Круговое отверстие, так же как и надрез, можно характеризовать числом перерезанных волокон. Интуиция подсказывает, что коэффициент концентрации напрян<ений скорее всего является функцией числа перерезанных волокон, и следовательно, диаметра отверстия. Задача определения коэффициента концентрации напряжений у кругового отверстия в однонаправленном композите [38] успешно решена при по-МОШ.И метода, предложенного в [36]. На рис. 2.9 показано изменение расчетного коэффициента концентрации напряжений в зависимости от числа перерезанных волокон (диаметра отверстия). Рост коэффициента концентрации напряжений с увеличением размера кругового отверстия менее значителен, чем в случае увеличения длины надреза. Видно, что для отверстий большого диаметра расчетная величина коэффициента концентрации напряжений не возрастает неограниченно, а достигает асимптотического значения. [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...