Поток в теории переноса

Потенциал скоростей 49 Поток в теории переноса 165 Приближение борновское 31, 86, [c.275]

Начнем с определений основных величин, используемых в теории переноса. К ним относятся лучевая интенсивность, поток, плотность энергии и средняя интенсивность. Наиболее важной является лучевая интенсивность. [c.165]

Пренебрежение взаимодействием нейтрон—нейтрон в теории переноса может быть легко обосновано. Даже в реакторе на тепловых нейтронах с потоком тепловых нейтронов 10 нейтрон см -сек) их плотность не превосходит 10 нейтрон/см . Эта величина мала по сравнению с плотностью ядер, которая составляет 10 ядер/см в твердых телах. Поэтому столкновения нейтрон — нейтрон значительно менее вероятны, чем взаимодействие нейтрон — ядро. Благодаря такому допущению уравнение переноса можно считать линейным. [c.31]

Чтобы вычислить площадь экстраполированной области мгновенных нейтронов , используемую в уравнении (10.27), необходимо определить амплитуду основной мгновенной собственной функции. Для этой цели поток мгновенных нейтронов разлагается в ряд по мгновенным собственным функциям, как описано в разд. 6.1.12. Как уже отмечалось, такое разложение может быть недопустимым в теории переноса нейтронов, но известно, что для простых приближений теории оно дает удовлетворительные результаты. [c.434]

СВЕТОВОЕ ПОЛЕ, поле светового вектора, пространств, распределение световых потоков. Теория С, п.— раздел теор, фотометрии. Осн. хар-ки С. п.— световой вектор, определяющий величину и направление переноса лучистой энергии, и. скалярная величина — ср. сферич. освещённость, определяющая объёмную плотность световой энергии в исследуемой точке поля. Распределение освещённости находят, применяя общие методы расчёта пространств, распределения светового потока. В теории С. л. используют понятие о световых линиях, аналогичное понятию силовых линий в классич. теории эл.-магн. поля. С. п. исследуют методами фотометрии при этом не учитывают квант, природу света, принимая, что распределение энергии в С. п, непрерывно во времени и пространстве. [c.667]

Все феноменологические законы, в которые входят коэффициенты переноса, служат для замыкания системы уравнений гидродинамики. Однако такой подход к проблеме описания неравновесной системы на гидродинамическом этапе не является фактическим ее рещением, так как остаются не доказанными уравнения переноса (закон Фика и др.) и неизвестны коэффициенты переноса (коэффициенты диффузии, теплопроводности, вязкости и т. д.). Только микроскопическая теория позволяет решить эту проблему на основе решения кинетического уравнения. Одночастичная функция распределения /(г, V, t) содержит всю информацию о плотности, скорости, температуре, напряжениях и тепловом потоке в неравновесной системе. Это возможно потому, что /(г, V, t) зависит от семи переменных, а не от четырех, как все перечисленные макроскопические параметры. [c.140]

Из числа других гипотез о турбулентных напряжениях следует упомянуть о теории переноса вихрей, разработанной Тейлором Согласно этой теории в турбулентном потоке происХо- [c.105]

Основная трудность создания теории турбулентного движения заключается в невозможности получения замкнутой системы уравнений, т. е. в невозможности выразить компоненты тензора турбулентных напряжений (XI.44) через осредненные скорости движения. Как показано ранее, по аналогии с ламинарными потоками вводят коэффициенты переноса при турбулентном движении, складывающиеся из коэффициентов молекулярного и молярного или турбулентного переносов. [c.327]

До недавнего времени явления переноса в излучающих p(i-дах интересовали главным образом астрофизиков в связи с исследованием процессов, происходящих в звездах. Однако в последние годы теория лучистого переноса энергии приобрела большое значение в новых областях науки и техники, в частности при разработке методов тепловой защиты поверхности гиперзвуковых летательных аппаратов. Как известно, температура газа за ударной волной при входе космических объектов в атмосферы планет может достигать 10 000 К и выше. В этом случае вклад лучистого теплового потока в общий поток теплоты в газе оказывается значительным. [c.141]

Подобные измерения были выполнены в потоке воздуха (Рг = 0,72) [26]. Согласно опытным данным [26] (рис. 4.3), значение числа Ргт при больших числах Re в турбулентном ядре потока равно 0,7, что соответствует е 1,4. Такой результат вообще нельзя объяснить на основе модели Прандтля. Но приблизительно такое значение Ргт получается по теории переноса завихренности Тейлора [28]. Вблизи стенки, однако, Ргт->1, что позволяет объяснить хорошее соответствие расчетов при Ргт = 1 и экспериментальных данных. [c.95]

Следует отметить, что использование принципа локального подобия в теории турбулентного переноса, разработанного в трудах ряда исследователей, в том числе В.М. Иевлева [15], позволил распространить на случай течения в пристенном слое витых труб известные полуэмпирические теории турбулентности. Условия применимости этого принципа определяют, основываясь на анализе уравнения баланса энергии турбулентности. Главными членами этого баланса являются члены, описывающие процессы возникновения и подавления турбулентности. При этом характеристики турбулентного переноса в каждой точке определяются только входящими в уравнение баланса энергии турбулентности характеристиками усредненного течения, полями объемных сил и свойствами турбулентности I. Поэтому безразмерные связи (1.54). .. (1.61) можно рассматривать как универсальные локальные законы турбулентного переноса. С ростом масштаба I члены уравнения баланса энергии турбулентности, описывающие генерацию турбулентности, возрастают, а диссипативные члены убывают. Поэтому величина I может быть определена формулой, в которую входят только геометрические параметры потока, например (1.54). [c.26]

Теория Тэйлора. Теория переноса Тэйлора [Л.1-25] основана на предположении о том, что в турбулентном потоке свойствами транспортабельной субстанции обладает завихренность. При этом в полном соответствии с теорией [c.62]

Предлагаемая теория переноса скалярной субстанции в турбулентных неоднородных потоках предусматривает использование уравнений для статистических моментов пульсационных величин, причем чем большее количество уравнений (для моментов все более высокого порядка) привлекается, тем более полное описание процессов переноса может быть достигнуто. Замыкание системы уравнений, описывающей процесс турбулентного переноса скалярной субстанции, осуществляется путем введения некоторых феноменологических аппроксимаций, позволяющих избавиться от новых , т. е. не определяемых выбранной системой уравнений, моментов. В конце концов оправданием введенных аппроксимаций является опыт. Поэтому предлагаемая теория по существу является полуэмпирической. [c.69]

Следует отметить, что рассматриваемую теорию переноса скалярной субстанции не следует противопоставлять теории Прандтля —Буссинеска. Так же как- и в рассмотренной выше теории переноса импульса, можно показать [Л.1-31], что введенное в феноменологической теории переноса соотношение для турбулентных потоков скалярной субстанции может быть Получено из урав- [c.69]

На основе предложенной теории переноса были выполнены численные решения ряда задач турбулентного переноса турбулентный теплообмен в плоском канале при постоянном тепловом потоке на стенке [Л.1-31], теплообмен в круглой вращающейся трубе [Л.1-32], турбулентный теплообмен при естественной конвекции в узкой вертикальной ячейке. В этих задачах впервые были вычислены распределения пульсационных тепловых потоков во всем пространстве пристеночной турбулентной области. [c.70]

В представленной работе исследуются обе эти задачи при допущении, что влияние вязкости на течение газа в пограничном слое следует учитывать только в слоях, непосредственно прилегающих к стенке. Поток газа во внешней части пограничного слоя рассматривается как вихревой. Обычно в теории пограничного слоя принимается, что интенсивности вихревого переноса и сил вязкостного трения имеют одинаковый порядок по всему сечению пограничного слоя, т. е. не производится разделение пограничного слоя на две области, в одной из которых преобладает вихревой перенос, а в другой — силы вязкостного трения. Поскольку в действительности такого резкого разделения на области не существует, можно полагать, что обычное решение достаточно хорошо отражает реальную картину явления. Следовательно, путем сравнения предложенного решения с обычным можно определить его точность и область применимости. [c.27]

При вычислении теплоотдачи в турбулентном потоке жидкости в трубе можно принимать двухслойную (Прандтля — Тейлора) или трехслойную (Шваба — Кармана) динамическую схему потока. Предполагается, что в ламинарном подслое перенос тепла и количества движения определяется молекулярным процессом, в турбулентном ядре — молярным перемешиванием, а в переходной области (трехслойная схема) действуют оба механизма переноса. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям, когда Рг 1 возникает необходимость учета молекулярного переноса и в области турбулентного ядра (Л. 7. 8]. В литературе при рассмотрении тепловых задач наряду с динамическим слоем вводится понятие о тепловом слое [Л. 1, 2, 6, 11]. Применительно к высокотеплопроводным жидкостям общая теория вопроса была изложена в [Л. 3]. В качестве расчетного выхода Левичем [Л. 3] была рассмотрена суперпозиция двухслойных динамической и тепловой схем потока. Дальнейшее развитие этой теории было сделано Боришанским [Л. 12], рассмотревшим суперпозицию трехслойных динамической и тепловой схем потока. В расчетном плане в этих случаях возникает вопрос [c.436]

В развитии существующей теории расчета теплоотдачи в настоящей работе исследована предложенная ранее [Л. 12] трехслойная суперпозиция турбулентного потока. Эта методика наглядно показывает, что в общем случае законы турбулентного переноса при малых числах Прандтля такие же, как и в жидкостях при Рг > 1. Трехслойная суперпозиция дает возможность выяснить удельные вклады механизма переноса тепла и количества движения в различных частях потока в зависимости от чисел Рейнольдса и Прандтля. [c.443]

Во втором томе книги теория переноса будет изложена совершенно независимо и строго, без ограничений определенной моделью потока. Там будет показано, что формулы, выведенные и использованные в этой книге, действительно справедливы при условии, что коэффициенты переноса или термодинамические свойства удовлетворяют определен- [c.32]

Поток жидкости переносит в пространстве механическую энергию, причем в случае реальной жидкости происходит ее частичная диссипация, вследствие перехода некоторой доли механической энергии в теплоту. В общем случае полный поток всех видов энергии называется в физике вектором. Умова-Пойнтинга. Иногда различают вектор Умова в механике (впервые введен Н.А. Умовым применительно к гидромеханике) и вектор Пойнтинга в теории поля. Вектор Умова для несжимаемой жидкости, движущейся в равномерном поле сил тяготения, можно записать следующим образом [c.104]

Многогрупповое приближение нашло широкое применение в теории переноса ионизируюш,его излучения [1]. В основе многогрупповых методов лежит аппроксимация непрерывной энергетической зависимости рассматриваемых физических величин (сечений взаимодействия, плотности потока излучения и т. п.) в виде кусочно-постоянных в интервалах энергии (в группах) функций. Сечения взаимодействия излучения с веществом существенно зависят от энергии падающего излучения, причем эта зависимость часто носит резонансный характер, поэтому вопросы усреднения сечений играют важную роль. [c.272]

Представляет интерес исследование вопроса о применимости к турбулентному потоку формул диффузионного нереноса турбулентных масс, энергии и количества движения с соответствующими коэффициентами переноса / турб, Ятурб, турб- Согласно диффузионной теории переноса, удельные потоки в процессах переноса отдельных субстанций С представляются через градиент концентрации субстанций [c.314]

Поток и плотность лучистой энергии. Интенсивность описьшает поле излучения наиболее полно. Однако наряду с интенсивностью в теории переноса используются и другие величины, связанные с ней. [c.13]

Рассмотрим поток волновой энергии в точке г в хаотически-неоднородной среде. Частота, фаза и амплитуда волны случайно меняются во времени, поэтому величина и направление связанной с ними плотности потока также непрерывно меняются. Для данного направления, определяемого единичным вектором 5, можно записать среднюю плотность потока энергии, заключенную в единичном интервале частот вблизи частоты V и в единичном телесном угле. Эта величина /(г, в) называется лучевой интенсивностью, а также яркостью или энергетической яркостью, и измеряется в единицах Вт-м- -стерад- Гц-. Она является од-ной из фундаментальных величин в теории переноса излучения. Связь лучевой интенсивности с вектором Пойитинга и функцией взаимной когерентности рассматривается в разд. 7.8 и 14.7. [c.165]

Вариационные методы в теории переноса нейтронов, оказываются весьма полезными, по крайней мере, в двух случаях. Во-первых, с помощью вариационных методов получаются сравнительно точные значення некоторых величин, при вычислении которых используются интегралы, содержащие относительно неточные значения потока нейтронов и сопряженной функции. Например, в подкритической системе с источником, описываемой стационарным неоднородным уравнением переноса, усредненный по потоку интеграл получается из относительно неточных значений потока и сопряженной функцин. Под усредненным по потоку интегралом подразумевается величина типа [c.228]

И. 3. измеряется в СИ в Вт/м [в системе ед. СГС — в эрг/ (с -см) ] И.З. оценивается также уровнем интенсивности по шкале децибел число децибел N= = 10lg( / o), где I — интенсивность данного звука, /о=Ю Вт/м . ИНТЕНСЙВНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ (интенсивность лучистого потока), полный поток энергии излучения, проходящий за ед. времени через единичную площадку в направлении нормалп к ней и рассчитанный на ед. телесного угла. Понятие И. и. применяется в теории равновесного излучения, в теории переноса излучения, в теории лучистого теплообмена, в фотометрии. Вместо термина И. и. используется также термин яркость излучения . В системе световых величин аналогичная величина наз. интенсивностью светового потока (интенсивностью света) м. А. Елъяшевич. [c.222]

Из теории турбулентности известно [25], что перенос взвешенных в потоке частиц осуществляется главным образом крупномасштабными вихревыми образованиями, присущими турбулентному потоку. Величина образований обусловлена порядком размера потока и поэтому перенос частиц осуществляется по всей глубине потока. Крупные вихри (крупномасштабная турбулентность) захватывают и переносят взвешенные частицы различных размеров. При отсутствии центробежных сил (на поворотах, ответвлениях п т. п.), а также специфических особенностей пылегазовой смеси (уплотнение пыли в местах поворота, залнпание ее на поверхностях, комкование и 1. д.), поля концентрации (запыленности) должны меняться незначительно в сравнительно широком диапазоне изменения скоростей и размеров частиц и при сравнительно небольших концентрациях (щ < < 0,3 кг/кг) и мало влияют на характер полей скоростей всего потока. Это подтверждается опытами ряда исследователей [45]. (Вопросы осаждения аэрозольных частиц на стенках сравнительно длинных труб и каналов в соответствии с миграционной теорией осаждения [97 ] здесь не рассматривается.) В проведенных опытах [45] изучалось распределение концентрации (х, кг/кг) и плотности пылевого потока [ , кг/(м -с) ] в рабочей камере модели аппарата при различных условиях подвода и раздачи потока по сечению. Для запыливаиия потока воздуха применялась зола тощего угля с фракционным составом, приведенным ниже, и плотностью р = = 2,16 г/см . [c.312]

Шестое представление. Т. Дж. Блэк /269/, изучив известные результаты экспериментов С. И. Клайна, Г. А. Эйнштейна и других, предложил свою теорию турбулентности пристенного слоя. По Т. Дж. Блэку, основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локгшьном переносе осредненного импульса, а в порождении сильной трехмерной неустойчивой с фукту-ры подслоя. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным потоком. Это явление Блэк представляет в следующем виде имеется более или менее равномерно расположенная на поверхности система зон, в которых происходит разрушение структуры подслоя. Эта система движется по потоку со скоростью, примерно равной скорости перемещений турбулентных возмущений в слое. В движущейся зоне разрушения структуры энергия передается от основного движения к вращательному и каждая зона разрушения рассматривается как движущийся генератор вихрей. Непрерывная потеря кинетической энергии в этой зоне требует непрерывного локального оттока среды от стенки. В результате каждое разрушение поперек основного потока и образует непрерывные вихревые листки, расположенные под некоторым у1 лом к стенке. [c.26]

Примеры упрощения задач теории переноса излучении при помощи теории размерностей приведены в 5.4, а рол1 излучения при анализе процессов переноса в пограничном слое у поверхности тела, обтекаемого с гиперзвуковой скоростью потоком воздуха, показана в 7.10. [c.178]

Изучению этого процесса посвящен ряд исследовательских работ, в большинстве которых изучены аналогичные процессы в цилиндрических и нецилиндрических трубах (24, 47, 48], приводящие к резкому нарушению циливдричности потока. В основном применительно к условиям существования потока в циливдрических трубах построена и работа [46], и в ней использованы зависимости, справедливые для цилиндрических потоков в трубах как до разрушения вихря, так и после него. Не рассматривая движений в неограниченной среде и правомерности переноса зависимостей, справедливых для цилиндрического потока в трубе, на вращающиеся струи в неограниченной среде, а также перехода в цилиндрических трубах к резко выраженному нецилнндрнческому потоку, условимся воспринимать теорию Бенджамина только как вариант теории цилиндрических течений в трубах. [c.80]

Теория опирается на следующую основную гипотезу основная роль случайных турбулентных пульсаций в потоке со сдвигом состоит не в непосредственном и локальном переносе осредненного импульса, как предполагалось в классических теориях, а в порождении сильной трехмерной неустойчивости структуры подслоя, которая была обнаружена Клайном и его сотрудниками. Эта неустойчивость в свою очередь вызывает быстрое разрушение структуры потока в подслое, которое повторяется во времени и пространстве на всей поверхности, обтекаемой турбулентным пограничным слоем. Для простоты это явление рассматривается в виде следующей модели имеется правильная система областей, в которых происходит разрушение структуры подслоя и которые более или менее равномерно расположены на поверхности. Эта система движется вниз по потоку с характерной скоростью, равной скорости перемещения турбулентных возмущений в слое (т. е. примерно 80% скорости вне пограничного слоя). [c.301]

Как уже отмечалось, диффузионный поток вещества зависит не только от градиента концентрации, но и от градиентов других потенциалов. Рассмотрим еще раз взаимосвязь градиентов концентрации и температуры. Хотя градиенты давления и массовых сил также могут вызывать перенос вещества, в рассматриваемых в настоящей книге вопросах они не играют роли. Точные соотношения для диффузионного потока в газах низкой плотности получены с помощью кинетической теории. Бэрон [Л. 5] предложил следующее уравнение для плотности диффузионного потока компонента 1 в бинарной смеси, обусловленного градиентами концентрации и температуры (вывод этого уравнения приведен в книге Чепмена и Каулинга [Л. 6]) [c.31]

Теория турбулентного переноса скалярной субстанции. Знание по возможности более точной картины турбулентного переноса импульса является особенно актуальным при исследовании вопросов переноса тепла и массы в турбулентных пристенных течениях. При этом жела1ельно использовать преимущества динамической теории, использующей уравнения одноточечных моментов пульсаций скорости, для усовершенствования полуэмпирической теории переноса скалярной субстанции (теплоты и массы) в турбулентных потоках со сдвигом, основанной лишь на предположении о некоторой аналогии между переносом скалярной субстанции и переносом импульса. Осредненное уравнение переноса скалярной субстанции, содержащее компоненты пульсационных тепловых потоков tiJT, дополняется системой уравнений, описывающих изменения этих потоков в пространстве. Эти уравнения выводятся из уравнения переноса (1-8-6) и осред-ненных уравнений переноса и имеют вид i [c.67]

В общем случае этим условиям удовлетворить невозможно. Очевидным преимуществом теории переноса, использующей уравнения для статистических моментов пульсаций, является ее независимость от подобных ограничений. Важным преимуществом рассматриваемой теории является также возможность учета с ее помощью влияния внешнего турбулентного течения иа процессы переноса внутри пограничного слоя. Действительно, благодар я наличию в уравнениях для вторых моментов членов, характеризующие турбулентную дис у-зию, является возможным расчет характеристик переноса вплоть до внешней границы пограничного слоя и, следовательно, учет (через посредство граничных условий) турбулентности внешнего потока. Следующим принципиальным преимуществом рассматриваемой теории является возможность учета влияния пульсаций давления на изменение пульсационных потоков скалярной субстанции, что невозможно при использовании феноменологической теории, основанной на понятии пути смешения . [c.69]

Таким образом, феноменологическая теория переноса Прандтля —Бусси-неска может в этом смысле рассматриваться как частный случай более общей теории, использующей уравнения для пульсационных потоков скалярной субстанции, пригодной лишь в области турбулентного ядра. Поэтому для инженерных расчетов, которые не претендуют на более или менее детальную картину процессов турбулентного переноса скалярной субстанции, а предполагают знание лишь осредненного поля скалярной субстанции хотя бы в центральной части пристенного течения (профиль в непосредственной близости от стенки может быть определен путем введения двухслойной модели), по-видимому, целесообразно использовать теорию Прандтля —Буссинеска. Однако в тех случаях, когда необходимо более детальное рассмотрение различных факторов, определяющих картину турбулентного переноса скалярной субстанции в области пристеночных турбулентных течений (в том числе и в тех случаях, когда определение характеристик пульсационного поля скалярной субстанции является целью задачи), использование рассмотренной в работе теории переноса является оправданным. [c.70]

Основные понятия. В классич. теории переноса скалярного излучения в свободном пространстве, рассматривающей волновое поле как совокупность некогерентных лучевых пучков, осн. понятием является спектральная яркость / = /(г,г,ш,и), к-рая определяет ср. поток энергии 8 через площадку а, сосредоточенный в телесном угле dQ вблизи направления и и в интервале частот йсо 5 — 1 г,1,<й,п)да(1(жййп- Поэтому ср. плотность потока энергии 5 в точке г в момент времени ( равна [c.565]

Для многофазных и двухфазных сред уравнения движения и энергии формулировались уже неоднократно многими авторами, в основном применительно к теории фильтрации, пневмо- и гидротранспорту, пылепрнготовлению и др. Так, В. Н. Щелкачевым были получены уравнения фильтрации с учетом изменения пористости при изменении давления среды [Л. 182]. Система основных дифференциальных уравнений для двухкомпонентных сред при некоторых упрощениях получена была Н. А. Слезкиным [Л. 143]. Эти уравнения, записанные для отдельных фаз, справедливы в случае переноса количества движения и энергии от одной компоненты к другой. Теория взвешенных мелкодисперсных наносов, разработанная Шмидтом, получила широкое распространение для расчетов потоков растворяемых частиц и коллоидных суспензий. Осредненные уравнения движения для газо- и парожидкостных смесей с учетом фазовых переходов были получены С. Г. Телетовым [Л. 152]. Более строгий вывод основных осредненных уравнений для отдельных компонент был выполнен Ф. И. Франклем. [c.42]

Теплообмен между капиллярно-пористым телом и потоком смеси газов представляет не только teopeTH4e Knft интерес, но и имеет большое практическое значение. Если теплообмен происходит при наличии испарения жидкости, то механизм тепло- и массопереноса в пограничном слое вблизи поверхности тела значительно усложняется и не может быть описан классическими закономерностями переноса тепла и массы вещества. Например, при испарении жидкости со свободной поверхности в условиях вынужденной конвекции зависимость между критериями Nu, Re и Рг, как показали А. В. Нестеренко [1] и Ф. М. Полонская [2], не описыза-ется обычными эмпирическими соотношениями, применяемыми в теории теплообмена. Формулы А. В. Нестеренко имеют вид [c.16]

Исследование температурных полей в потоке жидких металлов позволяет экспериментально определить значения коэффициентов турбулентного переноса тепла и проверить шраведливость допущений полу-эмпирических теорий теплообмена, но при это-м не расширяются нами представления о самом механизме процесса переноса тепла. Только всестороннее изучение турбулентных пульсаций температур и скоростей позволит, по-видимому, создать обоснованную теорию переноса тепла. [c.369]

Теория. Инженеры, знакомые с расчетами теплообмена без переноса массы и сталкивающиеся с массообменом только в связи с задачами испарительного охлаждения, естественно, предпочитают метод, по возможности близкий к используемому в теории чистого теплообмена. Для них разность температур как движущая сила более приемлема, чем разность энтальпий. Тепловой поток L-поверхности будет стремиться к нулю при температурах поверхности раздела, весьма близких к показаниям мокрого термометра в газовом потоке. Поэтому естественно искать формулировку, в которой q"L пропорционально разности Гм.т,о и Ts- Ее можно установить непосредственно из формулы Меркеля [c.278]

В теории винта для описания вихревого. следа используется ряд моделей. Модель следа, все элементы которого переносятся с одной и той же средней скоростью, называется линейной или жесткой. Если входящая в состав скорости переноса каждого элемента индуктивная скорость берется равной ее значению в точке диска винта в момент схода этого элемента, то получающийся след называется полу-жестким. Возможно, что после того, как угол ф превысит 2n/N (т. е. элемент вихря приблизится к следующей лопасти), было бы точнее вводить в состав скорости переноса среднюю по диску винта индуктивную скорость. Если каждый элемент вихря переносится с местной скоростью потока, в которую входит индуктивная скорость, вызываемая самим следом, то след деформируется (относительно идеализированного линейного следа), и тогда его называют свободным или нежестким. Деформация следа может быть определена как расчетом, так и экспериментально. При использовании в расчетах формы вихрей, взятой из эксперимента, часто говорят, что модель вихрей имеет предписанную форму. [c.673]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...