Плотность лучистой энергии

Подсчитаем давление излучения внутри большого кубического сосуда с ребром L, содержащего большое число фотонов с суммарной плотностью лучистой энергии J. Мы предполагаем, что фотоны движутся хаотически, так что в среднем треть фотонов движется параллельно каждому ребру куба. В единицу времени фотон ударяется о заданную грань куба в среднем /6L раз. Изменение импульса за один удар составляет 2 /с. Усредненная по времени сила, действующая на одну грань, будет [c.391]

R = 1) имеем р = 2и. Если количество энергии, падающей нормально на 1 см за 1 с (освещенность), обозначить через Е, то плотность лучистой энергии будет равна Et , где с — скорость света. [c.661]

Сравнительно недавно было показано, что световое давление играет важную роль в вопросе о предельном размере звезд. Из астрономических данных известно, что звезды, массы которых превосходят известный максимум, не наблюдаются. Эддингтон обратил внимание на то, что увеличению размеров звезды должно препятствовать следующее обстоятельство. С увеличением массы звезды и ростом тяготения ее наружных слоев к центру повышается работа сжатия внутренних слоев звезды и растет соответственно температура этих слоев, достигая миллионов градусов. Однако повышение температуры означает повышение плотности лучистой энергии внутри звезды, а следовательно, и величины светового давления. Согласно вычислениям равновесие между силой притяжения, с од- [c.664]

В теории теплообмена употребляют понятие удельного потока лучистой энергии Е вт м , который равен количеству энергии, испускаемой единицей поверхности тела в единицу времени. Там же дается связь между объемной плотностью лучистой энергии и и удельным потоком Е [c.161]

М +1 шш.+вв МАКСИМАЛЬНОЕ ЗНАЧЕНИЕ СПЕКТРАЛЬНОЙ ПЛОТНОСТИ ЛУЧИСТОЙ ЭНЕРГИИ ИСТОЧНИКА [c.198]

В случае газа световых квантов величина о всегда велика, и мы должны брать все члены ряда. Вводя вследствие внутренней симметрии светового-кванта множитель 2, находим, что плотность лучистой энергии пропорциональна [c.638]

Объемная плотность энергии излучения (плотность лучистой энергии) [c.405]

На основании электромагнитной теории света Максвелл установил, что давление р, оказываемое излучением на поверхность, пропорционально объемной плотности лучистой энергии и. [c.27]

На основании опытных данных Стефан в 1879 г. установил, что плотность лучистой энергии абсолютно черного тела прямо пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры и — аТ. В 1884 г. Больцман получил этот закон теоретическим путем, исходя из второго закона термодинамики и допущения существования светового давления. [c.131]

Представим себе абсолютно черное тело, которое соединено с цилиндром, снабженным поршнем (рис. 29). Внутренняя поверхность цилиндра и поверхность поршня, обращенная внутрь цилиндра, абсолютно зеркальны. Цилиндр С наполняется лучистой энергией от тела А. Допустим, что в условии равновесия объемная плотность лучистой энергии есть и. Если переместить поршень, то объем циЛиндра изменится на dV. При этом условии плотность лучистой энергии в цилиндре уменьшится, и тело А будет излучать энергию до тех пор, пока плотность не достигнет прежнего значения и. [c.131]

Для количественной оценки распределения лучистой энергии в пространстве приходится пользоваться понятием объемной плотности лучистой энергии. Выделим в точке пространства в направлении s телесный угол dQ. Тогда через площадку dF, перпендикулярную этому направлению, в соответствии с (19.6) проходит следующее количество лучистой энергии [c.460]

Время dx определится как отношение элементарного пути излучения к его скорости с. Плотность лучистой энергии, прихо- [c.460]

При этом излучающая система переходит в некоторое неустойчивое состояние без видимой затраты энергии, что находится в явном противоречии со вторым началом термодинамики. Следовательно, сделанное предположение неверно, и, следовательно, характеристики излучения (яркость, плотность), соответствующие определенной температуре и длине волны, не зависят от материала тел. Рассмотрим замкнутую излучающую систему тел, в которой установилось термодинамическое равновесие. Спектральная плотность лучистой энергии, падающей на поверхность тел, в общем случае является некоторым функционалом температуры полости и длины волны f К, Т), в независимости от природы тел. Этому потоку энергии, в силу термодинамического равновесия, соответствует лучистый поток, равный ему и противоположно направленный. Вводя коэффициент отражения от поверхности стенки, составим балансное уравнение потоков тепла [c.468]

Объемная плотность лучистой энергии [c.19]

Квадрат амплитуды электрического поля возбуждающей световой волны легко можно связать с плотностью лучистой энергии или с начальной интенсивностью /- посредством соотногаения [c.707]

Таким образом, приходим к важному выводу о том, что плотность лучистой энергии и удельный поток теплового излучения в пространстве полого тела оказываются пропорциональными четвертой степени температур стенок. [c.392]

Прежде всего необходимо подчеркнуть, что спектральная плотность потока излучения Фе, ,(Я,) или Фе, v(v), выраженная в той или иной шкале, сама по себе не связана ни с какой энергией. Она является лишь вспомогательной величиной, позволяющей определить плотность лучистой энергии в выделенном участке спектра. Реальное значение имеют лишь величины [c.15]

Пусть /(ю) является интенсивностью падаюш его, проинтегрированного по всем направлениям, излучения в эргах на 1 см в секунду на единицу интервала частот в окрестности резонансной частоты. Она равна плотности лучистой энергии, деленной на скорость света (см. 10.2). Тогда вероятность вынужденного испускания за секунду (см. работу [5], стр. 247) определяется выражением [c.144]

Плотность лучистой энергии тогда будет равна [см. соотношение (5.143)] [c.363]

Скорость притока тепла и плотность лучистой энергии [c.650]

Найдем в общем случае связь между вычисленными величинами скорости притока тепла лучистой энергии плотности лучистой энергии и вектором лучистого потока Н. Для этого вернемся к уравнению переноса лучистой энергии (3.4), представив его в виде [c.651]

Возвратимся теперь к рассмотренной выше полости. Пусть находящиеся внутри этой полости тела обладают абсолютно черными поверхностями. Обозначим излучательную способность абсолютно черных тел через В . Тогда в силу того, что полость находится в термодинамическом равновесии, интенсивность падающего на поверхность этих тел излучения будет также равна В . В противном случае эти тела нагревались бы или охлаждались, что противоречило бы второму закону термодинамики. Заменим теперь расположенные внутри полости абсолютно черные тела аналогичными телами, но с поглощательными способностями А ф. В силу установленного ранее результата о независимости спектральной плотности лучистой энергии от природы тел, плотность лучистой энергии в полости от этого не изменится. Так как при термодинамическом равновесии радиационное поле будет всегда изотропным, между плотностью лучистой энергии и ин- [c.656]

Наличие радиационного поля в газовом потоке не вносит также существенных усложнений в вывод уравнения энергии. Для этого достаточно во внутренней энергии среды учесть плотность лучистой энергии, отнесенную к единице массы, в работе поверхностных сил учесть силы, связанные с радиационным давлением, и учесть поток лучистой энергии через ограничивающую рассматриваемый объем т поверхность S, равный интегралу по S от Нп или, что то же, интегралу по х от div Н. В результате, уравнение энергии может быть представлено в виде [c.660]

Показать с помощью формул Френеля, что плотность лучистой энергии и (энергия единицы объема) пропорциональна квадрату пок.ззателя преломления среды. [c.897]

Последними с новой строки заносятся значения спектральной плотности лучистой энергии источника, если он яв.1яется серым телом. [c.179]

В остальных строках проектан " строит графики функций, соответствующих спектральной вольтовой "увствительности, коэффициенту пропускания входного окна, коэффициенту серости излучателя, распределению спектральной плотности лучистой энергии. Всего 4 графика по 20 строк на каждый. При этом равномерные зависимости можно не строить, так как по умолчанию все значения принимаются равными единице. Формуляр заканчивается таблицей [c.198]

Кроме плотности энергии важное значение имеет понятие потока лучистой энергии, плотность которого /д равна количеству энергии, испускаемой единицей поверхности тела в единицу времени. уМежду объемной плотностью лучистой энергии и / , имеется следующая связь [c.466]

В теории теплообмена употребляют понятие удельного потока чистой энергии Е вт1м , который равен количеству энергии, испу мой телом с единицы его яоверхности в единицу времени. Там же ется связь между объемной плотностью лучистой энергии и и удель потоком Е [c.155]

Так как плотность лучистой энергии есть функция только температуры, то при ы = onst температуру следует считать также постоянной величиной. [c.132]

Сравнивая последнее равенство с (2-<1), видим, что оно представляет собой уравнение, определяющее уменьшение плотности лучистой энергии в среде с коэффициентом осблабления [c.112]

Таким образом, наход , что плотность лучистой энергии в пространстве полого тела оказывается пропорциональной четвертой степени температуры стенок. Это соотношение впервые термодинамическил . методо м было установлено Л, Больцманом (1884 г.). [c.231]

Поток и плотность лучистой энергии. Интенсивность описьшает поле излучения наиболее полно. Однако наряду с интенсивностью в теории переноса используются и другие величины, связанные с ней. [c.13]

Внимание исследователей, работающих в области высоких температур, привлекают такие новые средства высокотемпературного обогрева, как электронные пушки , плазменные горелки, устройства типа квантовых генераторов (лазеров), дуговые отражательные печи и др. Среди них достойное место могут занять солнечные высокотемпературные печи, которые имеют специфические особенности и обладают рядом преимуществ по сравнению с другими устройствами. Эти преимущества заключаются в возможности достижения относительно простыми средствами плотностей лучистой энергии до 30-10 квт/м- и соответствующих температур до 3000— 4000° С, в бесконтактном способе чисто поверхностного подводо. энергии к образцу, в чистоте ( стерильности ) условий обогрева, в возможности применения любых газовых илп паровых атмосфер и вакуума, в полном отсутствии электрических и магнитных полей, в возможности обогрева любых оптически непрозрачных материалов независимо от их электрических и магнитных свойств. [c.456]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...