Сечение взаимодействия

ЭФФЕКТИВНОЕ СЕЧЕНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ [c.39]

Сечения взаимодействия. Полные сечения взаимодействия Оп суть сумма сечений упругих и неупругих взаимодействий [c.242]

Неупругие сечения взаимодействия нуклонов и пионов с ядрами изучали многие авторы (например, [12]). На основании анализа полученных результатов можно сделать следующие выводы. [c.242]

Средние значения неупругих сечений взаимодействия нуклонов с ядрами свинца для различных энергетических интервалов [c.243]

При энергии, большей нескольких десятков мегаэлектронвольт, из соображений инвариантности по отношению к зарядовому состоянию ДЛЯ сечения взаимодействия следует равенство [c.244]

В пределах погрешности современных экспериментальных данных (и методов расчета) сечения взаимодействия соответствующих частиц с ядром практически не различаются (табл. 15.6) [c.244]

Отношение числа каскадных нейтронов к числу каскадных протонов зависит как от атомного номера ядра-мишени, так и от энергии первичной частицы. Возрастание отношения л/р (табл. Т5.10) объясняется тем, что сечение взаимодействия [c.247]

Решение задачи в самом общем виде весьма затруднено из-за сложной зависимости распределения вторичных частиц, образованных в актах неупругих взаимодействий, от начальной энергии падающих частиц, энергии и угла вылета вторичных частиц [см. формулы (15.16) и (15.17)] и зависимости при малых энергиях сечения взаимодействия от энергий. [c.255]

Таким образом, для определения сечения взаимодействия быстрых нейтронов с ядрами достаточно измерить в специальном [c.53]

Если энергия нейтронов превышает 10 Мэе, то (как будет показано в 37) эффективное сечение взаимодействия равно [c.53]

Специфические свойства нейтрино (2v = О, m, О, ix. О) делают чрезвычайно трудным опыт по обнаружению этой частицы. Оценка сечения взаимодействия нейтрино с ядром приводит к величине порядка 10 см , что соответствует среднему пробегу в концентрированной среде (п = см ) [c.144]

Как меняются сечения взаимодействия различных частиц с разными ядрами в функции энергии [c.183]

Правда, эта величина существенно больше, чем сечение взаимодействия быстрого нейтрона с ядрами (- 10 2 см ), однако если учесть, что в процессе взаимодействия с электроном нейтрон теряет лишь ничтожную часть своей энергии (- 10 эв), тогда как при ядерном столкновении может потерять значительную ее долю (при лобовом столкновении с протоном — всю), то становится ясно малая роль ионизационных потерь при движении нейтрона в среде. [c.239]

В заключение резюмируем результаты, которые были получены в описанных выше опытах. Сечение взаимодействия медленных нейтронов с веществом может следовать закону—(как у бо- [c.304]

Данные опыта с нейтронами, энергия которых равна 90 Мэе, показывают, что представление о ядре как о черном непрозрачном шарике (1=1) неточно. Ядро -при таких энергиях нейтронов становится частично прозрачным, и сечение взаимодействия нейтронов с ядром будет меньше 2nR . Тем не менее изучение рассеяния быстрых нейтронов ядрами является одним из наиболее точных методов определения радиуса атомных ядер. [c.352]

Напомним, что, согласно боровской модели, опирающейся на предположение о g = 1, т. е. о Z <С полное сечение взаимодействия быстрых нейтронов с ядром должно быть приблизительно равно [см. формулу (37. 13)] Оп = 2я(/ + ) , т. е. должно монотонно уменьшаться с ростом энергии, приближаясь к значению при < R(Tn> 50 Мэе). Из этой же формулы следует, что сечение должно плав-но расти с ростом радиу-са ядра У = гоА т. е. с s ростом массового числа Л. [c.353]

Детальное изучение сечения взаимодействия медленных и тепловых нейтронов было произведено с помощью нейтронной спектроскопии, которая позволяет выделять нейтроны данной энергии из непрерывного спектра. Наиболее широко применяются четыре метода нейтронной спектроскопии, два из которых (метод механического монохроматора и метод дифракции нейтронов от кристалла) реально выделяют в данном направлении моноэнергетические нейтроны, а два других (метод мигающего ускорителя и метод механического селектора) выделяют нейтроны с данной энергией по времени пролета. Нейтронная спектроскопия подтвердила правильность боровских представлений [c.357]

Для иллюстрации вернемся к рис. 230, где даны расчетные кривые полных сечений взаимодействия нуклонов в состояниях с Г = 1 (сплошная кривая) и [c.535]

Наконец, сечение взаимодействия я-мезона с веществом может быть оценено непосредственно по величине среднего пробега быстрого я-мезона до места, где происходит ядерное взаимодействие. Соответствующие измерения, сделанные на следах я-мезо-нов в эмульсии, дали для среднего ядерного пробега я-мезонов величину А, 25 см, что соответствует максимально возмол<ному сечению взаимодействия, равному я/ (R — радиус ядра). К такому же результату приводят и опыты по измерению ослабления интенсивности пучка л-мезонов в результате их ядерного взаимодействия с изучаемым веществом. Столь большая величина взаимодействия я-мезонов с веществом означает, что время этого взаимодействия по порядку величины равно минимально возможному времени в ядерных процессах, т, е. примерно 10 з сек. [c.574]

В результате длительной (около 1400 ч) работы установки было найдено, что детектор регистрирует за час в среднем 2,88 0,22 импульса, вызванных работой реактора. Это соответствует сечению взаимодействия антинейтрино с протоном по схеме (83. 5). [c.643]

Второй способ заключается в изучении свойств таких резонансов (т. е. частиц, нестабильных относительно сильного взаимодействия), среди продуктов распада которых имеются странные частицы. Этот способ имеет две разновидности выделение резонансов из кривых сечения взаимодействия /(-мезонов и выделение резонансов в результате статистического анализа некоторых свойств элементарных актов взаимодействия с участием странных частиц. Второй способ одинаково пригоден как для гиперонов, так и для /С-мезонов, причем он позволяет изучать взаимодействия странных частиц не только с нуклонами и между собой, но и с я-мезонами (которые могут входить в состав резонанса). Общие принципы выделения резонансов из экспериментального материала будут рассмотрены в 19. [c.191]

Слабое взаимодействие характеризуется очень малой константой взаимодействия сл —3-10 , ничтожно малыми сечениями взаимодействия ( 10 см ) и очень большими периодами полураспада (не менее 10 сек). Различают слабые процессы с участием лептонов, которые классифицируются с помощью лептонных зарядов, и слабые процессы, идущие с изменением странности и классифицирующиеся с помощью этого понятия. При этом оказывается, что константа слабого взаимодействия одинакова не только для всех видов лептонных процессов, но в первом приближении совпадает также и с константой взаимодействия для процессов, идущих с изменением странности. Эта особенность слабого взаимодействия в свое время дала возможность высказать очень плодотворную гипотезу [c.287]

В [17] рассматриваются следующие виды сечений сечение взаимодействия ионизирующих частиц, полное сечение взаимодействия ионизирующих частиц, макроскопическое сечение взаимодействия ионизирующих частиц. [c.248]

В сварочных дугах имеются три характерные зоны — катодная, анодная и столб дуги. Столб сварочных дуг при атмосферном давлении представляет собой плазму с локальным термическим равновесием, квазинейтральностью и свойствами идеального газа. В столбе вакуумных сварочных дуг термическое равновесие может не наблюдаться, т. е. Te> Ti=Tn). С помощью физики элементарных процессов в плазме определяют потенциал ионизации газов Ui, эффективное сечение взаимодействия атомов с электронами (по Рамзауэру) Qe и отношение квантовых весов а . С использованием термодинамических соотнощений (первое начало термодинамики, уравнение Саха) определяют эффективный потенциал ионизации о, температуру плазмы столба Т, напряженность поля Е и плотность тока / в нем. [c.60]

Сечения взаимодействия протонов, нейтронов и пионов с ядрами атомов для различных материалов, мбарн [c.244]

Прямой опыт по обнаружению взаимодействия нейтрино с веществом удалось поставить только в 1953 г. Коуэну и Рейнесу (см. 83, п. 3) сечение взаимодействия нейтрино оказалось равным примерно 10 см . [c.147]

Схема устройства для исследования сечений взаимодействия нейтронов с ядрами методом мигающего циклотрона изображена на рис. 130. Здесь КУ — камера ускорителя d — пучок дейтонов Be — бериллиевая мишень Пб — пучок быстрых нейтронов 3 — замедлитель Им — пучок медленных нейтронов О — образец ВРз — ионизационная камера, заполненная газообразным соединением бора ВР з У — усилитель СУ — синхронизирующее устройстБо МС — механический счетчик (или какой-либо другой регистратор импульсов) К — коллиматор. [c.339]

Значения К и К2 могут быть выражены через сечения взаимодействия нейтронов с ядром [ясно, например, что множитель Q—K,x в выражении (38.4) характеризует поглощение нейтронов в ядре и, следовательно, может быть выражен через сечение поглощения]. Из сравнения Ооптич с Оэксп могут быть найдены Ki и К2, т. е. параметры потенциала () г) = V + iW. [c.355]

Нейтроны с энергией Ткт° < < (10- 100) кэв называются медленными. Исследование свойств медленных нейтронов, проведенное Ферми с сотрудниками, показало, что сечение их взаимодействия с ядрами в области малых энергий подчиняется закону /v, резко возрастает при достижении нейтронами резонансной энергии То и затем снова спадает. Формулы для описания хода сечения взаимодействия медленных нейтронов с ядрами были получены Брейтом и Вигнером на основе представления Бора о протекании реакции через промежуточную стадиЕО образования составного ядра [c.356]

Теория цепной реакции деления была создана Я. Б. Зельдовичем и Ю. Б. Харитоном в 1939 г. Согласно этой теории цепная реакция деления возможна, если коэффициент размножения нейтронов k, т. е. отношение числа нейтронов в двух последовательных поколениях цепного процесса, больше единицы. Величина коэффициента размножения определяется числом нейтронов деления, испускаемых на один акт деления, сечениями взаимодействия нейтронов с ураном и другими ядрами (конструкционные материалы, примеси к урану и др.), конструкцией установки и ее размерами (которые, должны быть больше критических). [c.412]

Слабое взаимодействие характеризуется очень малой константой связи plh 10 ), ничтожно малыми сечениями взаимодействия (- 10 2 см ) и очень большими периодами полураспада (не менее 10 ° сек). Различают слабые процессы с участием лептонов, которые классифицируются с помощью лептонного заряда, и слабые процессы, идущие с изменением странности и классифицирующиеся с помощью этого понятия. При этом оказывается, что константа слабого взаимодействия одинакова не только для всех видов лептонных процессов, но в первом приближении совпадает также и с константой взаи- [c.663]

В заключение на рис. 49 приведены данные по полному сечению 0П для р—/ )-рассеяния, полученные в самое последнее время на ускорителях в Серпухове (светлые кружки), в Батавии (треугольники) и на встречных пучках в ЦЕРНЕ (черные точки). Большой интерес вызывает подъем сечения при импульсе протона /7р>100 Гэв/с. Для сравнения на том же рисунке приведена кривая для сечения взаимодействия протона с антипротоном (рр). [c.89]

Ссчеине взаимодействия ионизирующих частиц (сечение взаимодействия) О —-отношение числа определенного (/-го) тина взаимодействий ионизирующих частиц и частиц-мишеней в элементарном объеме при переносе Ф ионизирующих частиц к числу N частиц мишеней в этом объеме и к этому переносу [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...