Лучистого переноса теория

Локальное термодинамическое равновесие 196, 269, 357—361, 472 Лоренцевская форма см. Линии упш-рение Лошмидта число 540 L — 5-связь см. Рассела — Саундерса связь Лучистого переноса теория 357—379 [c.546]

Процессов переноса общая теория 287—296 см. также Кинетическая теория процессов переноса, Лучистого переноса теория Прямой скачок уплотнения 25, 26 [c.549]

До недавнего времени явления переноса в излучающих p(i-дах интересовали главным образом астрофизиков в связи с исследованием процессов, происходящих в звездах. Однако в последние годы теория лучистого переноса энергии приобрела большое значение в новых областях науки и техники, в частности при разработке методов тепловой защиты поверхности гиперзвуковых летательных аппаратов. Как известно, температура газа за ударной волной при входе космических объектов в атмосферы планет может достигать 10 000 К и выше. В этом случае вклад лучистого теплового потока в общий поток теплоты в газе оказывается значительным. [c.141]

Имея в виду изложение феноменологической теории переноса излучения, мы не будем излагать методы расчета эффективных сечений реакций, представляющих интерес в теории лучистого переноса энергии. Подробные сведения о методах расчета эффективных сечений реакций и их значениях, а также обширную библиографию работ по теории переноса излучения можно найти в работах [16—201. [c.145]

Эти расчеты сопровождались экспериментальными исследованиями (в ударных трубах) характеристик газов при высоких температурах. При этом потребовалось одновременное использование принципов квантовой механики, теории лучистого переноса тепла, физической химии и газовой динамики. [c.285]

ТЕОРИЯ ЛУЧИСТОГО ПЕРЕНОСА [c.357]

Теория лучистого переноса 369 [c.369]

Лучистый перенос энергии часто осуществляется в условиях, когда длина свободного пробега фотона Хщ мала по сравнению с расстоянием, на котором температура изменяется на заметную величину. Такие области пространства называются оптически толстыми слоями. В этом случае уравнение (10.30) значительно упрощается. При малом следует ожидать, что излучение находится почти в равновесии с веществом и, в частности, его угловое распределение близко к изотропному. Это наводит на мысль искать спектральную интенсивность излучения 1 (к) в виде разложения, уже известного из теории явлений переноса (см. 6.8), [c.371]

Дифференциальное сечение см. Эффективное сечение Диффузионное приближение в теории лучистого переноса 371—373 [c.545]

Магнитное квантовое число 90 Макроскопические величины теории лучистого переноса 361—363 Максвелла — Больцмана функция распределения 197—203, 273, 290, 291 [c.546]

Таким образом, теория излучающих газовых потоков может быть построена на основе обычных представлений о материальном континууме сплошной среды. При этом газ считается непрерывным, а модель сплошной среды наделяется дополнительными свойствами, определяющими лучистый перенос. Такое рассмотрение оказывается возможным, так как использование значений средних статистических величин, характеризующих излучение и поглощение энергии газом, позволяет описать радиационное поле, не вдаваясь в механику взаимодействия атомов и молекул. При этом считается, что каждая частица содержит большое количество элементарных излучателей. [c.643]

Это соотношение, полученное нами формально из уравнения переноса радиации в предположении термодинамического равновесия, имеет фундаментальное значение в теории лучистого переноса. Важная роль этого соотношения обусловлена тем обстоятельством, что его правая часть совершенно не зависит от природы среды, а следовательно, является универсальной функцией длины волны и температуры. Для доказательства этого основополагающего факта временно отвлечемся от газовой среды и рассмотрим полость, ограниченную твердыми адиабатическими стенками, заполненную лучистой энергией, излучаемой, например, стенками полости и, в общем случае, другими телами, находящимися внутри полости. Оказывается, что при наличии термодинамического равновесия спектральная плотность излучения (1к совершенно не зависит от природы и свойств стенок полости и тел, находящихся внутри нее. Эта особенность равновесного излучения вытекает непосредственно из второго начала термодинамики. Действительно, допустим обратное, т. е. что плотность излучения при равновесии каким-то образом зависит от природы тел, находящихся внутри полости. Тогда, взяв две равновесные системы, находящиеся при одинаковой температуре, но заключающие разные тела, и установив между ними сообщение, мы бы нарушили равновесие. Это привело бы к установлению между обеими системами разности температур, которую можно было бы использовать для построения вечного двигателя второго рода. [c.655]

Учет реальных свойств потока приводит к заключению, что за счет конвективного теплообмена с охлаждаемыми стенками нельзя получить положительного практического результата в схемах, рассчитанных на создание тепловой компрессии . Гидродинамическая теория теплообмена показывает, что даже при отсутствии отрывов и ударных явлений потеря напора от трения будет превосходить увеличение напора за счет тепловой компрессии, связанной с охлаждением из-за конвективного переноса тепла [Л. 5-4]. Положение может измениться лишь в том случае, если основная часть теплового потока будет приходиться на лучистый теплообмен. [c.133]

Коэффициент kr называют коэффициентом лучистой теплопроводности по аналогии с известным в теории теплопроводности коэффициентом теплопроводности. Выражение (9.25а) имеет тот же вид, что и соответствующее выражение для плотности теплового потока за счет теплопроводности отсюда видно, что приближение оптически толстого слоя описывает процесс переноса излучения как диффузионный процесс. [c.345]

Если распределение температуры по высоте неизвестно, то необходимо новое соотногаение, так как теперь уравнение переноса лучистой энергии содержит уже две неизвестные функции, именно и т]и г). В рамках чистой теории из- [c.286]

Анализ пространственно-временного распределения молекулярных,, а с развитием криовакуумных систем, и лучистых потоков в сложных структурах, составляет одну из ключевых проблем -вакуумной техники. Естественны поэтому обширность и продолжающееся быстрое нарастание библиографии по этому вопросу. Уже после опубликования обзоров [67,. 138] появилось несколько десятков работ, содержащих новые результаты большей или меньшей степени общности. Анализ или даже краткий комментарий каждой из этих работ невозможен из-за недостатка места. Поэтому в следующих параграфах подробно изложены лишь четыре наиболее развитые к настоящему времени и имеющие, на наш взгляд, паилучшие перспективы практического применения методы. Это уже упомянутый метод Монте-Карло (ММК) метод угловых коэффициентов (МУК), обязанный сво-и.м появлением физическому подобию процессов молекулярного переноса в структурах с диффузно отражающими стенками и процессов лучистого переноса в ди-лтермических средах и базирующийся на хорошо развитом-математическом аппарате теории лучистого теп- [c.49]

Таким образом, мы подошли к понятию многотемпературной области, характеризующейся тем, что в пределах одного и того же объема существуют группы состояний, находящиеся в локальном термодинамическом равновесии, но каждая при своей температуре, отличной от других. Эту картину, представляющую одну из удобных упрощений, не следует понимать слишком буквально, так как истинная функция распределения в пределах каждой группы будет испытывать отклонение от своего равновесного значения вследствие переходов между группами. Представление о многотемпературных системах находит широкое применение в теории лучистого переноса, поскольку перенос энергии излучением в сильной степени определяется распределением заселенности состояний (см. также гл. 13). [c.358]

До недавнего времени высокими температурами порядка десятков и сотен тысяч или миллионов градусов интересовались главным образом 1Строфизики. Теория переноса излучения и лучистого теплообмена создавалась и развивалась как необходимый элемент для понимания процессов, протекающих в звездах, и объяснения наблюдаемого свечения звезд. В значительной мере эта теория переносится и на другие высокотемпературные объекты, с которыми имеет дело физика и техника сегодняшнего дня. В этой главе мы познакомимся с основами теорий теплового излучения, лучистого переноса энергии, теории свечения нагретых тел и сформулируем уравнения, описывающие гидродинамическое движение вещества в условиях интенсивного излучения. В изложении этих вопросов мы будем ориентироваться на земные приложения, останавливаясь на некоторых моментах, не столь важных для астрофизики и даже не возникающих в этой области ). [c.96]

Физическая природа процессов испускания и поглощения достаточно полно представлена в современной теории теплового излучения. Однако для репюния практических задач расчета лучистого теплообмена, ввиду его большой сложности, целесообразно использовать феноменологический метод исследования, рассматривая Среду как сплошную, а не дискретную, и обладающую некоторыми суммарными характеристиками, определяющими лучистый перенос энергии. [c.283]

В работе [127] предполагается, что псевдоожижен-ный слой излучает как абсолютно черное тело и, исходя -из формул для лучистого обмена между двумя плоскостями с. температурами Гст и Тел, проводится оценка значимости радиационного обмена в сравнении с кон-вективно-кондуктивным. Роль радиационного переноса возрастает с увеличением размеров. частиц при сохранении неизменными прочих характеристик, в частности свойств материала частиц. Поэтому, если для частиц d = 0, мм лучистый обмен становится существенным при 7 >900 К, то для частиц d = 5 мм — при Г>500К. Аналогичные оценки получены в работе [50] в рамках пакетной теории теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью (для частиц d = 0,5 мм температура, при которой становится существенным лучистый теплообмен, должна быть больше 700 К). Все эти оценки проводи- лись в предположении, что профиль температуры вблизи поверхности в псевдоожиженном слое не изменяется вследствие радиационного обмена и определяется, как и при низкой температуре, только конвекцией и теплопроводностью. [c.135]

Процессы переноса энергии излучением в средах, которые. могут поглощать, испускать и рассеивать энергию, представляют интерес для многих областей исследований. Первоначально теория переноса лучистой энергии была развита применительно к ряду астрофизических задач. Исследование излучения, расиространяю-щегося в реальных объектах (небесных телах, земной [c.140]

ЛУЧИСТОЕ РАВНОВЕСИЕ в звёздах — термин, широко используемый в теории строения звёзд для обозначения механич. равновесия всей звезды (или отдельных со частей) в условиях, когда энергия порс-носнтся только излучением (см. Перенос излучения). [c.617]

СВЕТОВОЕ ДАВЛЕНИЕ — см. Давление света. СВЕТОВОЕ ПОЛЕ — поле светового вектора, пространственное распределение световых потоков. Теория С. п,— раздел теоретич. фотометрии. Осн. характеристики С. п,— световой вектор, определяющий величину и направление переноса лучистой энергии, и скалярная величина — ср. сферич. освещённость, определяющая объёмную плотность световой энергии в исследуемой точке поля. Распределение освещённости находят, применяя общие методы расчёта пространственного распределения светового потока. В теории С. п, используют понятие о световых линиях, аналогично понятию силовых линий в классич. теории эл.-магв. поля. С. п. исследуют методами фотометрии при атом не учитывают квантовую природу света, принимая, что распределение энергии в С. п. непрерывна во времени и пространстве. [c.462]

Мы отказываемся в этой работе от метода вычисления рассеиваний различных порядков и в основу всей теории кладем уравнение переноса лучистой энергии, позволяюш,ее одновременно учесть рассеяния всех порядков. В связи с краевыми условиями это уравнение дает возможность построить систему двух интегральных уравнений, регаение которых и дает возможность ответить на все вопросы, возникаюгцие в теории видимости. Правда, регаение этой системы осу-гцествляется методом последовательных приближений, что эквивалентно методу подсчета рассеяний последовательных порядков, однако за применяемым нами методом сохраняется ряд преимугцеств, к числу которых относится возможность выяснения условий сходимости бесконечных процессов, применяемых для penie-ния задачи. [c.349]

Это основное для всей теории уравнение мы будем в дальнейгаем называть уравнением переноса лучистой энергии. [c.350]

Прежде чем переходить к систематическому изложению теории горизопталь-пой видимости, остановимся вкратце на основных результатах теории горизонтальной видимости в том виде, как они были даны в известной работе Коп1миде-эа [4], но получим их другим, более простым способом, основываясь на уравнении переноса лучистой энергии. [c.358]

Трудности, связанные с точным решением интегрального уравнения теории излучения, заставляют метеорологов и астрофизиков широко пользоваться нри изучении распространения лучистой энергии в поглош,аюш,их и рассеиваюш,их средах различными приближенными методами. В большинстве случаев прибегают к различным формам приближенных дифференциальных уравнений переноса, нрименение которых совершенно освобождает исследователя от аппарата интегральных уравнений. [c.604]

Смотреть страницы где упоминается термин Лучистого переноса теория : [c.489] [c.183] [c.54] [c.361] [c.377] [c.760] [c.141] [c.288] [c.130] [c.617] [c.600] [c.291] [c.304] [c.643] [c.644] [c.770] [c.554] [c.203] [c.451] [c.227] [c.567] [c.234] [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...