Собственный дипольный момент

Атомы и молекулы, даже не имея собственного дипольного момента, могут его приобретать под действием внешнего поля в результате электронной поляризации. Отношение приобретенного дипольного момента к напряженности поля называется поляризуемостью а. Согласно определению [c.312]

Теория Ланжевена всегда дает Пе>Пс, т. е. Ву>0, хотя на опыте для некоторых веществ получается ВсО. Борн в 1916 г. обобщил теорию Ланжевена, распространив ее на полярные молекулы, обладающие собственным дипольным моментом, направление которого может не совпадать с направлением наибольшей поляризуемости. Если эти направления взаимно перпендикулярны, то оси наибольшей поляризуемости молекул преимущественно ориентируются перпендикулярно внешнему полю и оптическая анизотропия среды соответствует отрицательному кристаллу (по>Пе). [c.197]

Если собственный дипольный момент не ориентирован в направлении оси волчка (что возможно лишь для молекул, случайно являющихся симметричными волчками), то, кроме переходов с ДЛГ=0, возможны также переходы с ДЛ = 1, причем переходы первого типа соответствуют составляющей дипольного момента, параллельной оси волчка, переходы второго типа — составляющей, перпендикулярной оси волчка. Эго приводит, конечно, к возникновению значительно более сложного спектра. Мы не будем его рассматривать, так как до сих пор ни один такой спектр еще не был наблюден. [c.44]

Инфракрасный спектр. Как всегда, чисто вращательный спектр может возникнуть лишь в том случае, если молекула обладает собственным дипольным моментом. В молекулах, обладающих осью симметрии, собственный дипольный момент обязательно ориентирован по этой оси. Поэтому если молекула имеет две или несколько (несовпадающих друг с другом) осей симметрии, то ее собственный дипольный момент должен равняться нулю. Это справедливо для всех молекул, являющихся сферическими волчками вследствие своей симметрии, т. е. для молекул, относящихся к любой кубической точечной группе, например, для молекул СН,,, и др, Следовательно, такие молекулы не обладают вращательным инфракрасным спектром. Только в том случае, когда молекула случайно является сферическим волчком, сна может иметь собственный дипольный момент, отличный от нуля, и, следовательно, давать инфракрасный вращательный спектр. Тогда для квантового числа / справедливо простое правило отбора с О, 1, причем достаточно рассматривать аере- [c.54]

Инфракрасный вращательный спектр. Инфракрасный вращательный спектр, как и в ранее рассмотренных случаях, может возникнуть только если молекула обладает собственным дипольным моментом. Поэтому молекулы с симметрией Кл (такие, как С Н , N20,4) не дают инфракрасного вращательного спектра подобный спектр имеют только молекулы с симметрией С. , такие как Н.2О, Н СО, Н Оа, или молекулы с еще более низкой симметрией. В случае наличия собственного дипольного момента мы имеем, как и всегда для дипольного излучения, правило отбора для числа У. [c.69]

Если молекула не обладает симметрией, собственный дипольный момент в общем случае не будет совпадать ни с одной из главных осей и не будет им перпендикулярен. В этом случае будут запрещены лишь переходы между уровнями с одинаковой симметрией [c.69]

Изменение дипольного момента молекулы может сводиться только к изменению его ориентации относительно системы координат, неподвижной в пространстве. Например, в случае деформационного колебания молекулы H N (фиг. 61) значительный собственный дипольный момент, обусловленный главным образом связью С—Н, просто меняет свое направление, оставаясь все время ориентированным по связи С—Н, без заметного изменения своей величины. Этого изменения в направлении достаточно для того, чтобы вызвать появление деформационной частоты в виде интенсивной полосы в спектре. [c.259]

Правила отбора. Можно показать, что правила отбора для инфракрасного вращательно-колебательного спектра симметричных волчков такие же, как для вращательного и колебательного спектров в отдельности, с той разницей, что для вращательных переходов теперь является существенным не направление собственного дипольного момента, а направление изменения дипольного момента (или, иначе говоря, направление переходного момента). [c.443]

На основании седиментационно-го анализа диаметры частиц окислов железа и шлама в воде ТЭС составляют в основном 0,5—50 мкм. Таким образом, задача их удаления сводится к анализу сил взаимодействия между движущейся частицей определенного размера и магнитным полем, организованным в потоке обрабатываемой воды. Как известно, заметное воздействие на частицу будет оказывать только градиентное (неоднородное) магнитное поле, в однородном же частица будет только ориентирована за счет собственного дипольного момента в направлении поля. Достаточно градиентное поле может быть получено при размещении в однородном магнитном поле ферромагнитного кускового материала, например шаров. [c.143]

Взаимодействие адсорбированных молекул с быстрыми и рекомбинационными состояниями. Уже давно известно, что ад-сорбционно-десорбционные процессы оказывают значительное влияние на захват носителей заряда быстрыми состояниями (5С) и на эффективную скорость поверхностной рекомбинации. Это часто объяснялось непосредственным воздействием собственных дипольных моментов ц адсорбированных молекул на параметры дефектов, составляющих основу этих состояний (п.6.3.4). [c.253]

Исходные предположения. В соответствии с [44] излучение клеток имеет дипольный характер. Поэтому при анализе будем рассматривать каждую из клеток как активный диполь, собственный дипольный момент которого обозначим д. В то же время каждая клетка представляет собой диэлектрическое тело, среднюю диэлектрическую проницаемость которого (точнее, ее действительную составляющую) обозначим еь Когда клетка находится в концентрированном растворе хлорида натрия, она вследствие осмоса теряет значительную часть свободной воды, и б1 для диапазона крайне высоких частот (КВЧ-диапазона) можно считать близкой 10 [107, 108]. Действительную составляющую диэлектрической проницаемости окружающей клетки среды обозначим вг для концентрированного раствора хлорида натрия в КВЧ-диапазоне ее можно принять равной 20. Радиус клетки обозначим а, расстояние между соседними клетками обозначим 1/ . [c.91]

Для перехода от максимального значения силы к среднему нужно, как и при выводе (4.4), учесть броуновское вращение клеток и более строго разобраться с природой собственных дипольных моментов. Начнем с последнего. [c.92]

Мы начинаем процесс в нулевом электрическом поле с собственным дипольным моментом ро (который может равняться нулю) и заканчиваем процесс с дипольным моментом р1 также в нулевом поле. Какова суммарная работа, совершаемая над диполем в таком процессе [c.292]

Рассмотрим теперь конденсатор, между пластинами которого помещен диэлектрик. При наличии собственного дипольного момента диэлектрика, скажем, нижний предел в приведенном ниже интеграле, определяющем совершаемую при зарядке работу, равен 0- Для работы, совершаемой при сообщении конденсатору заряда ф Q = Q 5 l/L, имеем [c.298]

Во многих диэлектриках имеются молекулы, которые обладают собственным электрическим моментом Ро, т. е. представляют собой диполи даже в отсутствие внешнего электрического поля. В ряде случаев при изменении направления ориентации диполей во внешнем электрическом поле возникают упругие возвращающие силы. Очевидно, что это наблюдается тогда, когда диполи более или менее жестко связаны, т. е. упругая дипольная поляризация имеет место в твердых диэлектриках — полярных кристаллах. [c.281]

При выполнении работы важное значение имеет правильный выбор растворителя и материала окошек для кювет. При изучении водородной связи можно использовать различные растворители, которые удовлетворяют следующим требованиям. Собственный спектр поглощения его не должен перекрываться с полосами поглощения свободных и связанных колебаний О-—Н растворитель должен хорошо растворять исследуемое вещество между его молекулами и молекулами растворенного вещества не должно быть ни химического взаимодействия, ни образования водородных связей влияние растворителя на спектр исследуемого вещества должно быть минимальным. Для этих целей наиболее удобны неполярные растворители, молекулы которых лишены дипольного момента. При изучении водородных связей между молекулами этилового спирта (проводимом в данной работе) в качестве растворителя рекомендуется использовать четыреххлористый углерод. [c.166]

Дипольная поляризация характерна для полярных диэлектриков. Полярные молекулы имеют несимметричное строение. Центры тяжести эквивалентных разноименных зарядов у них не совпадают, и поэтому в отсутствие внешнего поля эти молекулы обладают собственным электрическим моментом т. е. являются жесткими [c.544]

К неупругим поляризациям относится дипольная поляризация, которая наблюдается в полярных газообразных и жидких диэлектриках. Полярная молекула имеет собственный электрический момент (дипольный момент). В электрическом поле в таких молекулах смещаются электронные оболочки — совершается электронная поляризация. Кроме того, происходит диполь зя поляризация моменты молекул несколько ориентируются вдоль линии напряженности электрического поля Е. При ориентации в электрическом поле диполи преодолевают межмолекулярные силы, поворачиваются с трением поляризация происходит с потерями энергии. [c.159]

Исходя из представленных выражений (3.11), (3.12) и возможной величины дипольного момента относительно оси собственного вращения, равной /7iy , получаем вектор дипольного управляю- [c.127]

Таким образо.м, активность (проявление) и интенсивность КР-спектров определяется полярнз емостью молекул, в то время как активность ИК-спектров поглощения зависит от наличия собственного дипольного момента молекулы. Например, неполярные молекулы N2, О2 не имеют длинноволновых вращательных и ИК-спектров поглощения (это не распространяется на электронные спектры поглощения и испускания), но имеют штенсивный КР-спектр, а полярные молекулы типа НС1, СО и т. д. имеют интенсивный ИК-спектр и слабый КР-спектр. [c.54]

Отсутствие инфракрасного вращательного спектра (дипольного) у молекул с симметрие11[ не обладающих собственным дипольным моментом, нужно рассматривать как результат невозможности одновременного выполнения правил отбора -->— и симметричный уровень ч—антисимметричный уровень (см. фиг. 4). [c.32]

Инфракрасный спектр. Как и в случае линейных молекул, инфракрасный вращательный спектр может появиться в дипольном излучении, лишь если молекула обладает собственным дипольным моментом. Когда, как о5ычно, ось симметричного волчка совпадает с осью симметрии, то собственный ди-польный момент обязательно ориентирован по этой оси. В этом случае получаются следующие правила отбора для чисел К и J (см. ниже) [c.43]

В случае неколеблющихся молекул, являющихся симметричными волчками и обладающих собственным дипольным моментом, составляющие М ., Му и М — постоянны, а собственные функнип ib совпадают с собственными функциями (1,26) симметричного волчка. Поэтому матричные элементы будут равпы [c.45]

Так же как и для молекул, являющихся симметричными волчками, правило (1,75) играет роль лйшь если нельзя пренебречь инверсионным удвоением. Помимо этого, мы имеем некоторые правила отбора, зависящие от ориентации собственного дипольного момента относительно главных осей инерции. [c.69]

Поверхностно-активные вещестэа. Вещества, которые снижают поверхностное натяжение на границе раздела двух фаз, называются поверхностно-активными. По отношению к воде поверхностно-активными веществами являются вещества, молекулы которых содержат группы ОН, СООН, СО, NH2, N02 (т. е. из органических веществ спирты, кислоты, альдегиды, кетоны, амины, нитросоединения). Обычно молекулы этих веществ полярны, т. е. обладают собственным дипольным моментом. [c.345]

Выражение (4.1) позволяет определять и максимальную энергию 1 2макс взаимодействия собственных дипольных моментов двух клеток, соответствующую их ориентации по одной оси и совпадению направлений их дипольных моментов [c.92]

Наиболее часто встречающимся нидом релаксационной поляризации является дипольная поляризация, возникающая в полярных диэлектриках при слабых связях между молекулами. Молекулы полярных диэлектриков обладают собственным электрическим моментом, который не зависит от напряженности внешнего электрического поля. После включения поля наиболее вероятным направлением молекулярных дипольных моментов становится направление вектора напряженности электрического поля. Под действием флуктуаций теплового движения большинство дипольных моментов ориентируется в этом направлении. В равновесном состоянии молекулы-диполи не располагаются строго вдоль поля, так как этому мешает тепловое движение, а имеют лишь преимущественную ориентацию ВДОЛЬ ПОЛЯ. [c.146]

Неупругие поляризации. К неупругим поляризациям относится дипольная поляризация, которая наблюдается в полярных газообразных и жидких диэлектриках. Полярные диэлектрики построены из полярных молекул, в котсфых центры положительных и отрица-тельйых зарядов не совпадают. Полярная молекула имеет собственный электртескяй момент (дипольный момент) цд ( К,л-м), как [c.154]

Фонон-туннелонные частоты fla и Пь представляют собой собственные значения адиабатических гамильтонианов и Н . Заменяя их на эти гамильтонианы, получаем следующее выражение для дипольного момента [c.237]

Чтобы завершить данный раздел, укажем на то, что если па-дающ,ий пучок линейно поляризован, то плоская поверхность данного оптического элемента может быть наклонена под таким углом, что отражение будет отсутствовать. То, что при этом происходит, можно описать с помощью рис. 4.18, а. Мы предполагаем, что плоскость поляризации электрического поля падающего пучка лежит в плоскости рисунка. Пусть угол падения 0в таков, что преломленный пучок перпендикулярен отраженному пучку. Следовательно, электрическое поле Е в оптической среде, а вместе с ним и его вектор поляризации будут параллельны направлению, в котором происходит отражение. Поскольку отраженный пучок порождается излучением, испускаемым вектором поляризации среды, в которой происходит преломление, этот отраженный пучок будет в данном случае отсутствовать, так как дипольный момент не излучает вдоль собственного направления. Значение угла падения 0в, который называется углом Брюстера или поляризующим углом, можно вычислить непосредственно с помощью геометрической оптики. В соответствии с предыдущими рассуждениями имеем [c.183]

Для дипольного момента в экваториальной плоскости, перпендикулярного оси вращения, второй член пропадает, следовательно, мгновенная ось прецессии совпадает с направлением вектора дипольного момента D. Из уравнения (3.8) очевидно, что ось прецессии совпадает с осью Оу и, если момент D коммутируется и фазируется соответствующим образом относительно инерциаль-ной системы координат Oxyz, в которой Оу направлена вдоль оси вращения, а Му лежит в плоскости, определенной вектором вращения и вектором направления на Солнце, может выполняться коррекция положения оси собственного вращения спутника. [c.119]

Система управления ориентацией оси вращения спутника не имеет принципиальных отличий с точки зрения теоретических исследований от приведенных ранее магнитных систем. Для изменения ориентации оси вращения используется катушка, создающая дипольный момент, направленный параллельно оси вращения спутника. После запитки катушки магнитный диполь взаимодействует с магнитным полем Земли, заставляя ось вращения прецес-сировать в направлении новой ориентации. Когда ось собственного вращения перемещается к новому положению, рентгеновский телескоп будет описывать различные конусы на небесной сфере. [c.123]

Принимая во внимание, что, как правило, при проведении космических исследований не требуется крайне высокая точность или крайне быстрая переориентация спутника, все требования к активной магнитной системе могут выполняться с помощью однокатушечного исполнительного органа. При этом, как уже отмечалось, дипольный момент, управляющий угловым положением оси вращения, располагается параллельно этой оси, а дипольный момент стабилизации скорости вращения — перпендикулярно оси собственного вращения. Таким образом, магнитная система управления спутников, стабилизированных собственным [c.125]

В отличие от методов кинетических уравнений, приведенных выше, при более строгом анализе работы лазера необходимо учитывать, что под действием электромагнитного поля внутри его резонатора атомы активной среды начинают осциллировать подобно микродиполям. Эти диполи создают макроскопическую поляризацию Р, численно равную электрическому моменту единицы объема активной среды. Макроскопический дипольный момент действует как источник излучения, т. е. возбуждает собственное электромагнитное поле, приводящее к изменению электромагнитного поля в резонаторе. Таким образом, в результате взаимодействия электромагнитного поля и среды внутри резонатора устанавливается самосогласованное электромагнитное поле. Самосогласованную теорию лазеров можно строить двумя методами 1) полуклассическим — взаимодействие электромагнитного поля со средой описывается уравнениями классической электродинамики 2) квантово-механическим — взаимодействие описывается квантово-механическими уравнениями (в этих методах среда описывается уравнениями квантовой механики). Первый метод является менее строгим, например, с его помощью нельзя учесть шумы лазера, статистические свойства света и рассмотреть эффекты спонтанного излучения, определяющие условия в начале генерации лазеров. Однако в целом ряде задач этот метод является основным для качественного и количественного анализа работы лазера. [c.22]

Для ориентации оси вращения спутника Тирос-2 и последующих из этой серии использован дипольный момент, возникающий при прохождении тока по катушке, расположенной в плоскости, перпендикулярной оси вращения аппарата [37]. Команды на электромагнит могут подаваться от магнитомеров или с Земли по радиолинии. Включенный в требуемое время электромагнит, взаимодействуя с геомагнитным полем, создает корректирующий момент, линия действия которого лежит в экваториальной плоскости спутника. Под действием этого момента спутник как свободный гироскоп будет прецессировать в заданном направлении. Так как время включения электромагнита ограничено собственным вращением спутника, то для его разворота на значительные углы потребуется неоднократное срабатывание системы коррекции. [c.46]

Рудницкий и др. [1010—1012] пытались оценить другую составляющую (И р) работы выхода малых частиц, используя полуэмпири-ческий метод для модельных форм частиц, имеющих ГЦК-структуру. Этот метод основан на отождествлении Wp поверхности металла с усредненной электроотрицательностью его поверхностных атомов. Предполагается, что каждый поверхностный атом создает свой собственный локальный дипольный момент, величина которого определяется числом разорванных связей с ближайшими соседями. Электроотрицательность атома задается избытком злектронов, принимавших участие в образовании связей с ближайшими соседями до их разрыва. При уменьшении эффективного диаметра эф ограненных частиц W, Pt, Ап величина Wp не изменялась до (4ф 100 А, а затем плавно понижалась. Это понижение составляет 0,8 эВ для частиц Pt и 0,32 эВ для частиц Аи, имеюш их диаметр йдф =20 А. [c.313]

Дипольиая упругая поляризация. Многие молекулы обладают собственным электрическим моментом, т. е. поляризованы в отсутствие электрического поля, и представляют собой диполи. Простейшими диполями являются, например, несимметричные дву.х-атомные молекулы. Они образуются из атомов, обладающих разным сродством к электронам (разной электроотрицательностью), вследствие чего в них возникает постоянный электрический ди-польный момент. Например, в молекуле воды Н2О угол между связями водород — кислород равен не 180°, как в связи О-С-0, а 104°. Поэтому образуется электрический дипольный момент ро = = 1,85 Д. Несимметричное (пирамидальное) строение имеет также молекула аммиака МНз, ее электрический дипольный момент равен 1,46 Д. [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...