Полосы перпендикулярного типа

Переходы между вырожденным и невырожденным состояниями (перпендикулярные полосы). При переходах между вырожденным и невырожденным электронными состояниями момент перехода перпендикулярен оси симметрии. Все разрешенные колебательные переходы обусловливают появление полос перпендикулярного типа, для которых соблюдается правило отбора (П,66) для квантовых чисел и / и правила отбора (11,73) и (11,74) для уровней (+1) и (—г) (см. также табл. 14). [c.229]

По-лосы становятся диффузными при более коротких длинах волн и переходят в непрерывный спектр при Я < 3600 А. Авторы работы [1209] безуспешно пытались обнаружить спектр флуоресценции в узкой спектральной области. В согласии с этими наблюдениями в работе [565] при исследовании на приборе с высоким разрешением была обнаружена несколько размытая благодаря диффузности линий J-структура. ЙГ-струк-тура основных полос соответствует структуре полос перпендикулярного типа (АК = 1), в то время как некоторые более слабые полосы имеют гибридную структуру, отвечающую запрещенной электронно-колебательной компоненте. Барьеры внутреннего вращения для концевых и центральных связей С—С равны соответственно 2700 и 5300 см-1. [c.661]

Четкие полосы имеют структуру параллельного типа (фиг. 105) более широкие полосы относятся к полосам перпендикулярного типа. [c.673]

Такая сложная зависимость не позволяет отнести возникающие полосы к какому-либо определенному типу. В технической литературе такие полосы иногда называют полосами смешанного типа. Введем понятие о типах полос, которые реализуются в двух случаях расположения соответственных точек, т. е. при i/Pj = О и = 0. В первом случае соответственные точки располагаются друг за другом по оси Oz, во втором — перпендикулярно к ней. [c.114]

На фиг. 90,а приводится схема переходов параллельного типа, на фиг. 90,6 — перпендикулярного типа. При этом предполагается, что возбужденным состоянием является электронное состояние типа 2. В возбужденном состоянии показаны только уровни V = 5, 6, 7. Для четных и нечетных значений V имеет место чередование четных и нечетных значений I. Как видно из схемы, число подполос в параллельной полосе равно числу значений Г для каждого значения и (в случае, показанном на фиг. 90,а, три для Перехода 5—0, четыре для 6—0 и 7—0). В перпендикулярной полосе число подполос в два раза больше, так как АК может принимать значение как 4-1, так и —1 (кроме случая = О в основном состоянии). Так, поло- [c.209]

Другими словами, при данном значении Vi выражение для энергии уровня содержит член, пропорциональный 1 , точно так же, как в основном состоянии оно содержит член, пропорциональный Следовательно, грубая структура полос должна быть очень похожей на структуру параллельных или перпендикулярных полос симметричного волчка (см. следующий раздел). Однако коэффициенты при квадратичных членах для верхнего и нижнего состояний gil VI А — 12 (в — С) ъ этих двух случаях имеют совершенно различные значения, и, следовательно, подполосы в серии для каждого определенного значения v должны в общем случае очень быстро расходиться (см. схематичный спектр в нижней части фиг. 90). Кроме того, в отличие от случая симметричного волчка число подполос строго определено значением v в верхнем состоянии, и это можно использовать для определения значения v. Далее в спектре отсутствуют подполосы с четными или нечетными значениями соответственно при нечетных или четных значениях v, если АК О, и при четных или нечетных значениях v если А К = +1. В прогрессии по деформационному колебанию в результате такого чередования должно наблюдаться чередующееся изменение интервалов, так как первые подполосы в каждой полосе прогрессии связаны с нижними уровнями попеременно то с Z = О, то с Z = 1. В случае гибридных полос происходит простое наложение структур параллельного и перпендикулярного типов. [c.210]

Далее распределение интенсивности зависит от статистического веса [см. уравнение (11,78)], Чередование весов в зависимости от К значительно легче наблюдать в перпендикулярных полосах, чем в полосах параллельного типа, поскольку ( -ветви в подполосах находятся в общем случае на весьма больших расстояниях друг от друга. Чередование статистического веса в зависимости от / в случае молекул симметрии изп, 1)цг, сказывается на чередовании интенсивности только в подполосах 1—0 и 0—1. [c.231]

В то же время, согласно данным Иннеса и Паркина [609], широкие полосы при высоком разрешении показывают структуру перпендикулярного типа, а это значит, что момент перехода находится в плоскости молекулы. Наблюдение за центральным ником в этих полосах убедительно показывает, что они относятся к тину А (а но В), т. е. что момент перехода лежит на оси а, которая проходит через два атома азота. Компо- [c.557]

Ирвин ввел новое понятие — коэффициент интенсивности напряжений К. Поясним его сущность. Распределение напряжений по поперечному сечению растянутой полосы, ослабленному поперечной трещиной, подчиняется зависимости гиперболического типа. Согласно ей при уменьшении расстояния от точки материальной части поперечного сечения до вершины трещины нормальные напряжения в поперечном сечении увеличиваются и устремляются к бесконечности, если указанное выше расстояние устремляется к нулю. Асимптотами являются линия, параллельная ослабленному поперечному сечению полосы и перпендикулярная ей линия, проходящая через вершину трещины. Вследствие перехода материала у вершины трещины в пластическое состояние пик напряжений срезается. В системе осей, совмещенных с асимптотами, можно рассмотреть бесчисленное множество гипербол, каждая из которых характеризуется своим параметром, представляющим собой произведение переменных, входящих в гиперболическую зависимость. Этот параметр называют коэффициентом при особенности, Аналогично, коэффициент К представляет собой коэффициент при особенности в зависимости между нормальным напряжением и расстоянием точки ослабленного сечения, в которой оно действует, от вершины трещины. В теории Ирвина коэффициент К — величина, полностью характеризующая локальное деформирование и разрушение на контуре макротрещины. Величина К зависит от формы тела и от граничных условий и определяется из решения глобальной (т. е. для всего тела в целом) задачи. Ирвиным было получено условие предельного равновесия трещины в форме [c.578]

Пример 2. Машина устанавливается на восемь амортизаторов типа АКСС. Результаты измерений уровней линейных вибрационных скоростей на лапах машины в третьоктавных полосах частот трех взаимно перпендикулярных направлений представлены в табл. IX.2. Уровни направленных вибраций равны во всех точках. [c.419]

Чтобы создать представление об использовании интерференции как непрямого способа применения телескопа для измерения угловых размеров астрономических объектов, рассмотрим рис. 6.1, а. На нем представлен апертурный экран, имеющий две щели, перпендикулярные рисунку и размещенные перед линзами телескопа (аналогичную схему нетрудно осуществить и для отражательного телескопа). Волновые фронты поступают от всех точек видимой части поверхности звезды, имеющей угловой диаметр фо (стягиваемый ею угол с вершиной у Земли). На рисунке показаны только граничные фронты волн Wi, испущенный на одном краю диска, и Wj от противоположного края. В фокальной плоскости линз образуется непрерывная система интерференционных полос типа os (источник считается некогерентным) от полос, вызываемых Wj, до полос, определяемых W2. Окончательным результатом является картина, показанная на рис. 6.1,6 с видностью < 1. Отметим, что расстояние между полосами остается таким же, как если бы источник был точечным, а именно A=fk/D [уравнение (1.11)]. На практике интенсивность картины полос снижается с той и другой стороны от оси (ср. с выборкой на дифракционной картине от одиночной щели в разд. 2.4). Мы можем пренебречь этим понижением, если щели узкие и, в частности, если наблюдения, как случается на практике, ограничены центральной областью картины полос. [c.123]

При испытании на растяжение металла труб могут применяться продольные и поперечные образцы (ГОСТ 10006—80). Ориентация образцов указывается нормативно-технической документацией на трубы. Продольные образцы изготовляются в виде отрезка труб полного сечения, в виде полосы (плоские или сегментные образцы) и в виде цилиндрического образца типа III по ГОСТ 1497—73. Поперечные образцы изготовляются цилиндрическими пятикратными, вырезанными перпендикулярно к продольной оси. Размеры образцов. Изготовляемых из труб, указаны в табл. 2,5. [c.14]

На рис. 4 показан преобразователь другого типа. Это полый цилиндр из дигидрофосфата аммония (АДР), вырезанный вдоль оси X. На внутреннюю поверхность цилиндра нанесена сплошная обкладка а. Две другие обкладки Ъ нанесены в виде полос на наружную поверхность цилиндра перпендикулярно оси У и соединены друг с другом. Приложение к обкладкам а и 6 электрических потенциалов противоположной полярности также вызывает в цилиндре сдвиговые усилия и его закручивание. [c.296]

Ла —> и Е- Е. Для первых двух переходов относится к типу симметрии Е, н поэтому эти переходы дают перпендикулярные полосы (М = 0) в инфракрасном спектре (или деполяризованные линии в комбинационном спектре), как и переход с частотой м. Составляющая —> , как и в предыдущем случае, может обнаруживаться и как параллельная и как перпендикулярная полоса. Однако в этом случае только перпендикулярная составляющая (деполяризованная комбинационная составляющая) будет иметь интенсивность, сравнимую с интенсивностью колебания так как V дает перпендикулярную полосу (или деполяризованную комбинационную линию). Случаи, соответствующие другим точечным группам, подобны рассмотренным. [c.291]

Более тщательное рассмотрение спектра ца фиг. 83 показывает (см. гл. IV, раздел I), что полоса 667,3 см является перпендикулярной полосой (тип симметрии дипольного момента 11 , интенсивный центральный максимум), а полоса 2349,3 см — парал- [c.295]

Примером системы псевдопараллельных полос (которые на самом деле являются перпендикулярными полосами) могут служить системы полос поглощения СНз1, обозначаемые В — ХтлС Хж расположенные соответ- ственно около 2000 и 1800 А. Главные полосы этих систем состоят из очень тесных интенсивных пиков поглощения и имеют внешний вид неразрешенных параллельных полос. Однако из рассмотрения электронных конфигураций и из структуры некоторых более слабых полос следует, что верхними должны быть состояния типа Е. Другими словами, в действительности это полосы перпендикулярного типа с очень тесно расположенными подполосами, так как значение Се г 1 (гл. V, разд. 3). Соответствующие полосы СРз совершенно аналогичны. [c.235]

Появление этих слабых перпендикулярных нолос в интенсивной системе, состоящей из параллельных полос, можно было бы рассматривать как результат возбуждения запрещенной комионенты диполя благодаря возмущающему действию близкорасположенного электронного состояния Е (см. стр. 240 и след.). Одпако такая интерпретация не позволяет попять аномально большие расстояния между этими полосами. Удовлетворительное объяснение причин, обусловливающих само появление этих нолос, а также больших расстояний между ними впервые было дано Малликеном и Теллером [917] на основании тщательного изучения взаимодействия электронного, колебательного и вращательного моментов количества движения в этом случае. Авторы показали, что верхнее электронное состояние системы нолос является состоянием Е, и это означает, что основные полосы являются полосами перпендикулярного типа. В гл. II, разд. 3,в, было показано, что если значение для состояния Е близко к 1, то расстояния в пределах основных полос,, равные 2 [А (1 — е) — В], должны быть малы (порядка 2В), и эти полосы, как это и имеет место в действительности, должны выглядеть как полосы параллельного типа. [c.537]

Полосы II — (тип 2). Полосы данного типа соответствуют колебатель ным переходам II — II — 2 , —II..., Е" " — П, ИГ — II, — А,... причем для молекул с симметрией Da h нужно добавить значки и к и учиты вать правило комбинирования четных и нечетных состояний (правило g —>и) До сих пор были полностью разрешены только полосы, соответствующие переходам II — (для молекул с симметрией />ооА — переходам Пи —Sj ), и мы ограничимся главным образом рассмотрением этих полос. Основные частоты перпендикулярных колебаний, активных в инфракрасном спектре, а также их нечетные обертоны 3vj, 5v l,. .. относятся к типу 2 (четные обертоны 2vl, 4vl,. .., являющиеся активными только для молекул с симметрией Соо г дают полосы первого типа). [c.414]

Как можно видеть из схемы, приведенной на фиг. 79, при перпендикулярном переходе с нижнего уровня 2 = 2 появляются три подполосы, причем одна из них относится к типу И — 2 и связана с колебательным подуровнем 2, а две другие (И — А и Ф — А) связаны с подуровнем А. Структура полосы П — 2 во всех отношениях такая же, как у главных полос. Подполосы типа П — А аналогичны подполосам типа А — П (при f = 1), однако удвоение Z-тина в верхнем состоянии (типа П) значительно больше и, следовательно, значительно больше расщепление линий в ветвях. Удвоение /-типа в нижнем состоянии пренебрежимо мало при I = 2. Подполосы Ф — А подобны подполосам типа П — А, только в этом случае удвоение Z-типа значительно меньше. В спектрах молекул G2H2 и HGN было обнаружено и проанализировано несколько подполос с v = 2. Мы не будем рассматривать здесь случай, когда z == 3 это нетрудно сделать самому читателю. [c.205]

До сих пор предполагалось, что электронно-колебательное взаимодействие в вырожденном электронном состоянии (эффект Яна — Теллера) очень мало. Если же это взаимодействие не пренебрежимо мало, то могут оказаться возможными некоторые электронно-колебательные переходы, запрещенные правилом отбора (11,31) при отсутствии такого взаимодействия. Например, могут наблюдаться полосы 1 — 0 и О — 1, обусловленные возбуждением вырожденного колебания (у )- Эти переходы могут иметь как параллельные, так и перпендикулярные компоненты (фиг. 61), однако лишь перпендикулярные компоненты будут наблюдаться со значительной интенсивностью, так как они могут заимствовать интенсивность у главных перпендикулярных полос. Таким образом, эти полосы 1 — О и О — 1 относятся к перпендикулярному типу, но по структуре отличаются от главных полос из-за различия эффективных значений С- Впервые это было показано Малликеном и Теллером [917] для СНз1. [c.235]

Перпендикулярные полосы. Для перпендикулярных полос молекул типа слегка асимметричного волчка существует правило отбора АК = +1. Помимо этого, должны соблюдаться правила отбора для симметрии (11,97) — (11,99) и электронно-колебательно-вращательные правила отбора, приведенные в табл. 15. На фиг. 106 подробно объясняется структура перпендикулярной полосы аналогично тому, как это б].1Ло сделано на фиг. 99 в случае симметричного волчка. Для простоты было принято, что А =А", В -= В" и С = С". Для построения схемы полосы были использованы уровни совершенно жесткого асимметричного волчка, для которого х = —0,95. Относительные интенсивности были взяты из таблиц Кросса, Хайнера и Кинга [257] для температуры 300° К. Сравнив фиг. 106 с фиг. 99, можно увидеть, что внешний вид грубой структуры (A -структуры) совершенно такой же, как и в случае настоящего симметричного волчка. Если, как мы это и сделали, считать одинаковыми вращательные постоянные в верхнем и нижнем состояниях, то в спектре должен наблюдаться ряд эквидистантных подполос. Если же вращательные постоянные различаются, то подполосы должны расходиться. При небольшом разрешении наиболее характерной особенностью полосы являются ( -ветви этих подполос, правда, теперь уже не похожие но внешнему виду на отдельные линии, как это было в случае симметричного волчка. Как и прежде, подполосы образуют две ветви, одну ветвь типа г и одну ветвь типа р, в соответствии со значением АК = И- 1 и —1, причем одна из них примыкает к другой без какого-либо разрыва. [c.251]

Было подробно изучено несколько случаев перпендику,тярных полос молекул типа слегка асимметричного волчка. В частности, хорошим примером может служить перпендикулярная полоса радикала HN N, фотография которой приводится на фиг. 108. В данном случае вращательные постоянные верхнего п нижнего состояний почти одинаковы. По этой причине, а также из-за очень малой асимметрии молекулы полоса очень похожа по своей структуре на схематический спектр симметричного волчка, приведенный на фиг. 99 наблюдается ряд почти эквидистантных ( -ветвей, похожих по внешнему виду на отдельные линии. Между ними имеется тонкая структура, обусловленная Р- и 2 -ветвями. Эти полосы поглощения являются типичными перпендикулярными полосами, в точности подобными перпендикулярным инфракрасным полосам. Очень большое расстояние между -ветвями АО см ) и уменьшение этого расстояния в два раза в случае дейтерировапного соединения говорит о том, что небольшая величина момента инерции /4 обусловлена почти исключительно атомом Н. В соответствии с этим следует предположить, что атом Н находится вне оси линейной группы N N. Применение приборов с более высоким разрешением позволило довольно полно разрешить некоторые подполосы и определить описанным выше способом все три вращательные [c.258]

Гибридные полосы. Как показано в таэл. 16, в молекулах точечных групп 6 1, Сь, Сз, С2 и Сгк могут наблюдаться гибридные полосы. Иными словами, при одном и том же электронно-колебательном переходе для таких молекул возможны вращательные переходы параллельного типа и вращательные переходы перпендикулярного типа. Относительные интенсивности параллельных и перпендикулярных компонент зависят от ориентации момента перехода по отношению к осям волчка. Из табл. 16 легко можно видеть, что перпендикулярные компоненты гибридных полос являются одиночными компонентами для каждой из них должно соблюдаться одно из грех правил отбора (И,97) — (Н,99). Другими словами, при А >0 ветви Р, а В имеют только по две, но не по четыре компоненты. Исключение составляют молекучы точечных групп С 1 (симметрия отсутствует) и (7,, полосы которых полностью гибридны, т. е. наблюдаются все три компоненты — тина А, типа В и типа С,— если момент перехода случайно не оказывается направленным по одной из главных осей. Характерные гибридные полосы были обнаружены в запрещенных компонентах системы полос пропиналя около 3800 А (Бранд, Калломон и Уотсон [141]). В отличие от главных полос, относящихся к строго перпендикулярному типу (тип С), запрещенная компонента состоит из электронно-коле-бательных переходов А — А% при которых имеются как параллельные, так и перпендикулярные составляющие момента перехода. В некоторых из этих полос разрешена А -структура. Подполосы с АК = О (тип ) и с АК = 1 (тип В) имеют приблизительно одинаковую интенсивность. [c.260]

Все полосы с Я < 1850 А резко очерчены, одиако тонкая структура их пе разрешена. Вероятно, наблюдаемая форма полос отвечает (З-ветвям неразрешенных полос тараллельпого типа. Поскольку перпендикулярные полосы имеют большие значения А, л-структура их должна быть легко разрепгена. Может показаться несколько странным, [c.539]

Прн высоком разрешении основные полосы имеют структуру, аналогичную структуре полос С-типа молекулы глиоксаля (разд. 4,в). Эту структуру следует интерпретировать как А -структуру перпендикулярных полос почти симметричного волчка. Молекула образует почти симметричный волчок только для транс-формы [c.554]

Зная тип колебания, которое обусловливает появление запрещенного перехода, а именно e g, можно использовать приведенные ранее отиошення (11,37) и (11,39) для того, чтобы определить тип возбужденного электронного состояния. Поскольку непосредственно из структуры полос неясно, являются ли онн параллельными или перпендикулярными, мы рассмотрим оба случая. Тип дипольного момента может соответственно быть типом Лги или (см. табл. 51 или [23], табл. 55). Поэтому возбужденное электронное состояние может иметь тип Е и, или В и- Любой из двух последних типов совместим с наблюдаемым спектром, если главные полосы перпендикулярны. Легко проверить, что в запрещенных ги — — ig- нли i 2u —ig-электронно- [c.562]

Осн. колебат. полосы линейной многоатомной молекулы, соответствующие переходам из осн. колебат. состояния, могут быть двух типов параллельные ( ) полосы, соответствующие переходам с дипольным моментом перехода, направленным по оси молекулы, и перпендикулярные (i) полосы, отвечающие переходам с дипольным моментом перехода, перпендикулярным оси молекулы. Параллельная полоса состоит только из Я- и Р-ветвей, а в перпендикулярной полосе разрешена также и -ветвь (рис. 2). Спектр осн. полос поглощения молекулы типа симметричного волчка также состоит из II и 1 полос, но вращат. структура этих полос (см. ниже) более сложная -ветвь в 1 полосе также не разрешена. Разрешённые колебат. полосы обозначают V j. Интенсивность полосы Vj. зависит от квадрата производной (ddJdQji) или (da/dQ ) . Если полоса соответствует переходу из возбуждённого состояния на более высокое, то её наз. горячей. [c.202]

Каждый тип жидкого кристалла образует свои характерные текстуры. Для нематиков - это шлрфен-текстлра (рис. 12.2,д). Такой вид у нее в пOJ яpизoвaннoм свете. Темные полосы движутся при вращении препарата и указывают участки, где директор совпадает с направлением поляризатора или анализатора. В светлых участках директор ориентирован произвольно, но однородно. Места же, где сходятся черные полосы, являются линейными дефектами - дисклинациями, расположенны-,ми перпендикулярно плоскости препарата. На этих линиях поле директора имеет особенности, показанные на рис. 12.2,в. [c.149]

Вид кривых деформации для усов различных ориентаций и при различных температурах различен. Ниже 1100—1300° С усы всех ориентаций разрушались хрупко. На рис. 163 показана диаграмма деформации нитевидного кристалла типа С (см. рис. 159) диаметром 5 мкм, испытанного при 1200° С. Диаграм-ма типична для хрупкого разрушения. Выше 1100—1300° С разрушение пластичное. На рис. 164 показана диаграмма деформации пластинки типа А (см. рис. 159) при растяжении при температуре 1600° С. Здесь видны зуб текучести и область легкого скольжения, соответствующая прохождению двух полос сдвига через кристалл. Следует отметить, что пластичное разрушение наблюдается только на усах типа Ау и Ла (см. рис. 159), так как только в них могут работать две системы скольжения сапфира — базисная и призматическая. В кристаллах С базисная плоскость перпендикулярна к оси действия нагрузки, поэто- [c.359]

В настоящее время находит применение уплотнение с профилем, показанным на фиг. 104, б. Прямоугольная часть профиля погружается в паз шириной 15 мм и глубиной 5 мм. Радиус закругления паза не должен быть менее 30 мм. Перед погружением нижняя и две боковые поверхности полосы смазывают клеем (№ 88 МКПТУ 1542-49). При укладке поверхность А должна быть обращена внутрь вакуумной камеры, образованной уплотнением. Сопрягаемые торцы профиля обрезают перпендикулярно оси полосы, плотно пригоняют друг к другу и склеивают. Для изготовления длинных уплотнений (жгута) рекомендуется сырая резина 2671 и 1847 с последующей вулканизацией. Эту массу под давлением пропускают через профилирующее очко. Уплотнения небольшой длины могут изготовляться в пресс-формах. Для создания вакуума применяют насосы типа ВН-1 или РВН-20. Техническая характеристика насосов приведена Б табл. 15 [1]. [c.191]

На рис. ЗД2 представлено изображение этих кристаллов, дана электронограмма и схема ее расшифровки. Тонкие у-пластины представляют собой чередующиеся полосы с двумя взаимно двойниковыми ориентациями с плоскостью двойникования [ 111] (оси зон матрицы и двойника [110] ), предсказываемыми расчетом ([73 ]), для мартенситных ориентационных соотношений при а- у превращении в двойникованном мартенсите. Электронограмма от двойникованного аустенита (см. рис. 3.12, а) похожа на электронограмму от мартенситных а-двойников превращения [611. Кроме рефлексов от матричных и двойниковых областей аустенита, имеются экстрарефлексы, и тяжи в направлении типа <111>, перпендикулярном плоскости двойникования. [c.81]

Линии, от]тосящиеся к типам симметрии А , В , В , активны как в комбинационном, так и в инфракрасном спектрах, а линии, относящиеся к типу симметрии А , активны лишь в спектре комбинационного рассеяния. Инфракрасные полосы, соответствующие плоским, колебаниям, должны быть полосами типа А ш В, а инфракрасные полосы, соответствующие неилоским колебаниям, должн )1 быть полосами типа С с изменением дипольного момента перпендикулярно плоскости молекулы I ]. [c.150]

Для комплекса I полоса поглощения 918 см будет параллельной . Для комплекса II ось симметрии молекулы эфира А А составляет с осью симметрии комплекса 00 угол, примерно равный 45°, и вращательноколебательная полоса будет относиться к типу смешанных полос. Она должна состоять из параллельной и перпендикулярной полос с примерно равными интегральными интенсивностями. На рис. 3 изображены измеренный контур полосы комплекса эфира с HGI и рассчитанные контуры для комплексов типа I и II. Хорошее совпадение расчета с экспериментом получено для комплекса типа II. [c.206]

Первая часть работы заключалась в проведении количественных измерений поглощения чистых СНаС1а и СН Вга в жидком и кристаллическом состояниях, поскольку такого рода данных мы не обнаружили в литературе. Все измерения выполнены только для полос колебания Уз, возникающего благодаря качаниям групп СН2 и СХ2. (X — атом галоида) относительно центра масс молекулы (рис. 1). Если атомы Н перемещаются перпендикулярно плоскости СНз, то атомы X двигаются параллельно плоскости СХг (атом С также смещается). Тип симметрии колебания [ ]. [c.279]

Как и в других рассмотренных случаях [19], трещины типа I (равноотстоящие пучки из густорасположенных трещин, перпендикулярных продольному шву) возникали при малой нагрузке, соответствующей напряжению растяжения в полосе около 200—400 кг/см , в виде очень узких пучков. При дальнейшем увеличении нагрузки эти пучки трещин несколько расширялись и имели между собой примерно одинаковый интервал (см. фиг. 1.4). Эти пучкообразные [c.23]

На фиг. 3 изображен ряд разновидностей кранов мостового типа. На фиг.. 3, а представлен нормальный мостовой кран для обслунчивания закрытого помещения. Он состоит из кранового моста 1, имеющего возможность перемещаться на колесах вдоль здания (перпендикулярно плоскости рисунка) по подкрановым путям 2, укрепленным на продольных стенах здания, и перемещающейся на колесах по мосту тележки 3 с подвешенным к ней грузом на тележке устанавливаются механизмы для подъема груза и передвижения самой тележки. При помощи имеющихся на кране трех механизмов возможно обслуживание всей площади помещения, где установлен мостовой кран, кроме небольших полос вдоль стен — мертвых зон , к-уда не может дойти грузозахватное устройство крана. [c.11]

Приспособления для разрезываниябуман -ной ленты в ротационных машинах имеют различное устройство. Принято различать прерывающуюся резку с последующим отрыванием листа, гладкий разрез посредством ножей и разрез приспособлением типа ножниц затем—в зависимости от направления движения бумаги—продольный разрез, разрез, идущий в направлении движения бумаги, и поперечный разрез, идущий перпендикулярно движению. Продольный разрез производится круглыми ножами. Так напр., полоса бумаги в машинах двойной ширины (шириной в четыре страницы) разрезается на 2—4 полосы. Для поперечного разреза служат специальные разрезающие устройства цилиндрич. типа, иногда комбинированные с приспособлениями для фальца и сборки. НЬе ротационные машины новейшего типа снабжены фальцовочными аппаратами (фальцевальные машины и аппараты), откуда отпечатанные листы выходят уже сфальцованными. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...