Дифференциальное сечение

ДС da — эффективный поперечник рассеяния частиц или дифференциальное сечение рассеяния, численно равное площади выделенного кольца. [c.161]

Дифференциальное сечение предполагается положительной величиной, поэтому в формулах взят модуль dh, так как dh может быть и отрицательным. [c.161]

Здесь и далее обозначения идентичны обозначениям гл. IV и V, Для активной зоны до Е) = да% Е). Это уравнение удается решить лишь для некоторых частных случаев зависимости дифференциальных сечений рассеяния о ( -> ). Так, для моно-энергетического источника да(Е)=Ь Е — Е ) в непоглощающей упруго замедляющей среде [с дифференциальным сечением [c.16]

Интеграл по всему телесному углу от эффективного дифференциального сечения а (0) называется полным эффективным сечением о рассеяния. [c.27]

Средняя плотность потока энергии в падающей волне есть pv . Поэтому дифференциальное сечение рассеяния равно отношению [c.419]

Изучение ядерных реакций сводится к измерению дифференциального сечения в функции от энергии и других параметров налетающей частицы и определению угловых и энергетических распределений продуктов реакций, а также их внутреннего квантового состояния (энергии возбуждения, спина, четности и изо-топического спина). [c.282]

Соотношение (35.46), записанное для дифференциального сечения, было использовано для определения спина я+-мезона (см. 79, п. 4). [c.326]

Очевидно, что квадрат модуля амплитуды рассеянной волны равен дифференциальному сечению рассеяния [c.492]

Рассмотрим теперь зависимость сечения (р — р)-рассеяния от угла 0. Из рис. 224 видно, что экспериментальное сечение (Р — р)-рассеяния изотропно вплоть до энергии падающих протонов Тр = 4 30 Мэе (анизотропия, наблюдающаяся в области малых углов с характерным заходом кривой дифференциального сечения в область ниже плато при 0 10-н20°, объясняется интерференцией с кулоновским взаимодействием). [c.531]

Дифференциальное сечение 222 Диффузионная длина 313 Диффузия нейтронов 312 Длина волны де Бройля 490 [c.715]

Найти соотношение, связывающее дифференциальные сечения рассеяния в лабораторной и в системе центра масс. [c.105]

Дифференциальное сечение а(п) определяется соотношением da = a Q, ф)с о. Величина а(0, ф) определяет эффективную площадь, в пределах которой у пары частиц вектор относительной скорости V изменится и станет равным vn. Поскольку ДА г — величина инвариантная, то сеченне рассеяния частиц /Пг в лабораторной системе [c.106]

Дифференциальное сечение рассеяния света. Подставляя [c.278]

Дифференциальное сечение канала реакции — отношение вероятности перехода системы в единицу времени в элемент фазового пространства открытого капала реакции к плотности потока падающих частиц. [c.267]

Матрица амплитуд переходов (матрица амплитуд, Л/-матрица),— матрица, с помощью которой дифференциальное сечение перехода в канал Ь из начального состояния а находится в виде [c.269]

Для количественной характеристики процесса рассеяния частиц вводится величина За, имеющая размерность площади и называемая дифференциальным сечением рассеяния [c.127]

Рассеяние частиц происходит в сферически симметричном силовом поле, и дифференциальное сечение удобнее выражать через телесный угол, образуемый всеми направлениями рассеяния частиц, заключенных в интервале углов от О до +Зд. Очевидно, величина этого телесного угла определяется размером площади кольцевой зоны на поверхности сферы единичного радиуса бш = 2я з1п ОбО. Вводя телесный угол йш, уравнение (34.13) можно привести к виду [c.128]

В отличие от дифференциального сечения рассеяния der величину а называют эффективным сечением, определяемым как площадь, вероятность попадания в которую равна вероятности столкновения частиц. [c.128]

Рассмотрим случай, когда имеется не одно ядро (рассеивающий центр), а некоторое число их, равномерно распределенных в тонком слое так, что они не перекрывают друг друга. Тогда эффективное сечение рассеяния пучка частиц всеми ядрами будет равно сумме дифференциальных сечений всех ядер в единице объема [c.128]

Обозначим 5i(k, о) фурье-образ функции Kt(r, /). 5[(к, а) определяет дифференциальное сечение некогерентного рассеяния нейтронов. С другой стороны, структурный фактор 5 (к, ш) есть фурье-образ функции К (г, t). 5 (к, со) есть дифференциальное сечение когерентного рассеяния. Хотя величины Ki(r, t) и /С(г, t) можно непосредственно измерить, измерения нельзя провести для всех к и (0, так как они сложны и требуют больших материальных затрат. Поэтому использование метода молекулярной динамики [c.197]

Дифференциальное сечение когерентного рассеяния — 197 [c.239]

Разделив da на элемент объема, составленный из дифференциалов переменных, от которых зависит сечение, получим дифференциальное сечение. Для наиболее часто встречающейся реакции типа [c.28]

ОДНОЙ из частиц с или d. С другими формами дифференциальных сечений мы встретимся в гл. VII, 7, 8. [c.29]

Дифференциальное сечение рассеяния релятивистского электрона, т. е. электрона с энергией Е т с , на бесспиновом ядре с зарядом Ze дается следующей квантовомеханической формулой ) [c.56]

На рис. 2.14 изображено дифференциальное сечение рассеяния электронов с энергией Е = 153 МэВ на ядрах естественной смеси изотопов золота. Видно, что радиальная зависимость (2.29) плотности заряда хорошо воспроизводит измеренное сечение. Радиус половинной плотности оказывается следующим образом зависящим от массового числа А [c.57]

Рис 2.14. Дифференциальное сечение dO/dQ рассеяния электронов с энергией 153 МэВ на ядрах естественной смеси изотопов золота. [c.58]

Более детальную информацию о распределении ядерного вещества можно получить из анализа упругого рассеяния нуклонов с энергией ГэВ на ядрах. Очевидно, что необходимым условием этого является существование теоретической формулы, связывающей дифференциальное сечение рассеяния с плотностью распределения ядерной материи. Несмотря на большие неопределенности теоретического анализа частиц, взаимодействующих посредством ядер-ных сил, за последнее десятилетие правдоподобная формула такого рода была получена и апробирована на опыте. Общая картина распределения ядерной материи, найденная из упругого рассеяния ядрами нуклонов с энергией 1 ГэВ, приведена на рис. 2.17. Количественное изучение кривых этого рисунка приводит к заключению, что в целом распределения протонов и нейтронов в атомных ядрах являются одинаковыми. Ядерное вещество характеризуется приблизительно постоянной плотностью внутри ядра, равной 0,17 нуклон/ферми 2,7-10 г/см , и быстрым спаданием плотности на границе ядра в пределах поверхностного слоя толщиной 2,5 ферми. [c.61]

Выражения для компонент /нат.ал, /а.).маг И /уг ,, рассчитэн-ные при сделанных выще ограничениях, записаны в табл. 12.3. Здесь Z — порядковый номер материала защиты Пц — число атомов в единице объема (б )—дифференциальное сечение комптоновского рассеяния энергии на один электрон у — коэффициент истинного поглощения энергии для квантов источника в материале защиты. [c.160]

Учитывая оба эффекта, получим дифференциальное сечение рассеяппя" [c.421]

Из формулы для дифференциального сечения, которую мы не приводим из-за ее сложности, следует, что электроны, освобождающиеся при фотоэффекте, распределены симметрично (по закону os ф) относительно направления электрического вектора Е падающей электромагнитной волны (рис. 82, а). Для неполяризованного излучения (или при круговой поляризации) это приводит к такому угловому распределению, которое пол> -чается вращением рис. 82, а вокруг направления распространения фотонов (пунктирная кривая на рисунке). Из рисунка видно, что электроны могут иметь отрицательную величину проекции импульса на направление распространения фотонов. Очевидно, что это не противоречит закону сохранения импульса, так как фотоэффект идет на электроне, связанном с атомом, который уносит дополнительный импульс. [c.243]

Рис. 82, а соответствует случаю hv < me . Учет релятивистских эффектов при выводе формулы для дифференциального сечения фотоэффекта приводит к тому, что угловое распределение фотоэлектронов для случая hv гпес оказывается вытянутым вперед (рис. 82,6). Фотоэффект является главным механизмом поглощения мягких у-лучей в тяжелых веществах. [c.243]

Формула для вычисления дифференциального сечения компто-новского рассеяния была получена Клейном и Нишина и советским физиком И. Е. Таммом. Она имеет следующий вид [c.249]

При Е, < 5тес2 и Е-1 > 50/Пес2 сечение растет с энергией медленнее. В частности, при > БОШеС рост сечения ограничивается экранированием кулоновского поля ядра атомными электронами. В предельно релятивистском случае сечение не зависит от энергии. Ход сечения в области малых и больших энергий рассчитывается численным интегрированием выражения для дифференциального сечения. Общий характер изменения сечения с энергией у-квантов представлен на рис. 89. [c.252]

Решение. Пусть дифференциальное сечение неупругого рассеяния частиц Ь на частицах а равно а. Вероятность неупругого взаимодействия (в течение интервала dt) частиц, движущихся с относительной скоростью = а—Vft, dW = nbavdt, где пь — концентрация частиц сорта Ь. Если с мишенью взаимодействует не одна, а Na частиц, то число столкновений в элементе объема dV в течение времени dt dv = aunaribdidV. Следовательно, удельная мощность реакции [c.105]

Обратная задача рассеяния. Восстановить энергию взаимодействия иЦгг—ri ) частиц по известной зависимости дифференциального сечения от угла рассеяния. [c.107]

Решение. Из рис. 2.13 следует, что прицельный параметр Ь и угол рассеяния 6 связаны соотношением Ь = асоз6/2, где а — радиус шарика. Следуя определению дифференциального сечения рассеяния [c.109]

Для получения дифференциального сечения процесса (iff надо разделить вероятность процесса на плотность потока падающих фотонов, равную Ni lV. Используя [c.279]

Если1 51=11)2 и соответственно oi= o2, то выражение (12.1.18) дает дифференциальное сечение когерентного рассеяния света (так называемая дисперсионная формула) [c.279]

Дифференциальное сечение реакции — это величина. пропорциональная вероятности вылета данной частицы — продукта реакции под определенным углом (относительно направления движения частицы, вызвавшей реакцию) и с данной энергией. Эта величина обозначается daldQ и выражается в единицах м /ср. Интеграл от дифференциального сечения по полному телесному углу дает полное сечение. [c.1068]

Дифференциальное сечение резерфордовского рассеяния daldil, фм ср, нерелятивистской частицы с массой т, зарядом ге и энергией Е на ядре с массой М и зарядом Ze вычисляется по формуле [c.1069]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...