Изотропные среды-см. Оптически изотропные среды

Расчёт показывает, что в оптически изотропной среде частица с зарядом е, прошедшая расстояние в 1 см со скоростью v>u, излучает энергию [c.449]

Равенство показателей преломления для двух разных частот в изотропных средах возможно только при условии, что одна из этих частот лежит в области аномальной дисперсии, которая в свою очередь совпадает с областью поглощения. Следовательно, при равенстве показателей преломления одна из волн (в изотропных средах) будет сильно поглощаться, что затрудняет осуществление эффективной генерации второй гармоники. Однако если обратить внимание на оптические свойства анизотропных кристаллов (см. [c.405]

См. сноску на стр. 41. Направление распространения потока энергии (вектора Умова — Пойнтинга) совпадает с направлением волновой нормали в средах оптически изотропных. В средах анизотропных несовпадение между волновой нормалью и лучом имеет принципиально важное значение, В данной главе нет различия между направлениями волновой нормали и луча. [c.370]

Громадное большинство оптически изотропных тел обладает статистической изотропией изотропия таких тел есть результат усреднения, обусловленного хаотическим расположением составляющих их молекул. Отдельные молекулы или группы молекул могут быть анизотропны, но эта. микроскопическая анизотропия в среднем сглаживается случайным взаимным расположением отдельных групп, и макроскопически среда остается изотропной. Но если какое-либо внешнее воздействие дает достаточно ясно выраженное преимущественное направление, то возможна перегруппировка анизотропных элементов, приводящая к макроскопическому проявлению анизотропии. Не исключена возможность и того, что достаточно сильные внешние воздействия могут деформировать даже вначале изотропные элементы, создавая и микроскопическую анизотропию, первоначально отсутствующую. По-види-мому, подобный случай имеет место при одностороннем сжатии каменной соли или сильвина (см. 142.) Достаточные внешние воздействия могут проявляться и при механических деформациях, вызываемых обычным давлением или возникающих при неравномерном нагревании (тепловое расширение и закалка), или осуществляться электрическими и магнитными полями, налагаемыми извне. Известны даже случаи, когда очень слабые воздействия, проявляющиеся при течении жидкостей или пластических тел с сильно анизотропными элементами, оказываются достаточными для создания искусственной анизотропии. [c.525]

Упругие свойства 1 (2-я)—166 Изотропные среды—см. Оптически изотропные среды Световые волны — Распространение в изотропных средах Изотропные точки 3 — 268 Изохорная теплоёмкость I (1-я)—438 Изохорный процесс 1 (1-я) — 459 [c.87]

Кварц представляет собой одноосный кристалл (см. 4.2). Распространение света в нем вдоль оптической оси происходит так же, как в изотропной среде (т. е. возможна любая ориентация плоскости поляризации). [c.109]

Две прямоугольные призмы склеены по гипотенузам так, что их оптические оси (показанные на рисунке линиями и точками) взаимно перпендикулярны. Обыкновенный и необыкновенный лучи, возникающие в первой призме при падении света по нормали к входной грани АС, идут по одному (прежнему) направлению, но с разными скоростями ио = с/По и Ve = ne Необыкновенный луч, в котором колебания вектора Е происходят в плоскости чертежа, при переходе во вторую призму будет распространяться как обыкновенный, так как колебания в нем перпендикулярны оптической оси второй призмы. Его преломление на границе призм АВ происходит, как при переходе между изотропными средами с показателями преломления п = пе и П2 = По. И наоборот, у обыкновенного луча первой призмы после перехода его во вторую призму колебания окажутся направленными вдоль оси преломление на границе соответствует случаю п = По и П2 = Пе. При По>Пе (исландский шпат) первый луч отклонится в сторону ребра О, второй — в противоположную сторону. Этим обеспечивается угловое разведение выходящих из призмы пучков света, линейно поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях (см. задачу 1). [c.193]

Итак, вблизи дипольных линий в кубических кристаллах учет пространственной дисперсии, подобно тому как это имеет место в изотропной среде (см. п. 7.2), в ряде случаев может привести к заметному изменению хода дисперсионных кривых (что связано с появлением новой волны), а также к резкой анизотропии оптических свойств следовательно, эти эффекты пространственной дисперсии отнюдь не малы. [c.199]

ОПТИЧЕСКАЯ АНИЗОТРОПИЯ, различие оптич. св-в среды в зависимости от направления распространения в ней оптического излучения (света) и его поляризации (см. Поляризация света). О. а. проявляется в двойном лучепреломлении, дихроизме, изменении эллиптичности поляризации света и во вращении плоскости поляризации, происходящем в оптически активных в-вах. Естественная O.a. кристаллов обусловлена неодинаковостью по разл. направлениям поля сил, связывающих атомы решётки. Естественная оптич. активность в-в, к-рые проявляют её в любом агрегатном состоянии, связана с асимметрией строения отд. молекул таких в-в и обусловленным ею различием во вз-ствии этих молекул с излучением разл. поляризаций, а также с особенностями возбуждённых состояний эл-нов и ионных остовов в оптически активных кристаллах. Наведённая (искусственная) О. а, возникает в средах, от природы оптически изотропных под действием внеш. полей, выделяющих в таких средах определ. направление. Это может быть электрич. поле (см. Керра эффект), магнитное поле Коттона — Мутона эффект, Фарадея эффект), поле упругих сил (см. Фотоупругость), а также поле сил в потоке жидкости. [c.495]

Пульсации амплитуды оптической плоской волны в локально -изотропной турбулентной среде. Выберем направление распространения оптической (монохроматической) волны за ось х. Пусть источник волны расположен в плоскости X = О, а точка наблюдения имеет координаты 8, у, г), т. е находится на расстоянии 5 от источника. Полное решение рассматриваемого волнового уравнения позволяет связать двухмерную спектральную плотность (см. формулу (8.2.7)) пульсаций амплитуды (к,0) =(0,К2,Кз) (или фазы (к,0)) волны [c.295]

В этом параграфе мы рассмотрим так называемый линейный электрооптический эффект, который в действительности основан на нелинейном взаимодействии второго порядка. Этот эффект был открыт Поккельсом еще в 1893 г. Открытие этого эффекта еще до введения в оптику мощных лазерных источников света было возможным потому, что в этом эффекте, как и в нормальном эффекте Керра, проявляется влияние сильного, однородного, постоянного поля 5.(0) на свойства среды по отношению к распространению оптических волн, амплитуды которых в принципе могут быть сколь угодно малыми. Как эффект второго порядка эффект Поккельса выступает только в кристаллах без центра инверсии (см. разд. 1.22). В средах с центром инверсии, например в изотропных веществах, аналогичный эффект может наблюдаться только в третьем порядке в этом случае он называется эффектом Керра. Для эффекта Поккельса основное соотношение между амплитудами поляризации и напряженности поля имеет вид [c.164]

Наведённая О. а. может возникать в оптически изотропных средах под внеш. воздействием, меняющим локальную сил1метрию. Такими воздействиями могут быть механич., алектрич., магн. поля, мощные потоки излучения см. Фотоупругость, Керра эффект, Фарадея эффект, Коттона —Мутона эффект. Нелинейная оптическая активность). [c.428]

Отсутствие особенностей у е,-у гарантирует аналитичность коэффициентов уравнения (2.22). Поэтому корень ф может обратиться в бесконечность лишь в случае обращения в нуль коэффициента при п , т. е. при хорошо знакомом нам условии e JSlSj = 0 (см. (2.37), (2.38)). Согласно (1.35) для равновесной среды без пространственной дисперсии это условие соблюдаться не может (при о)" 0). Поэтому у могут появиться особенности лишь типа точек ветвления. Это и имеет место при наличии существенного кратного корня 2 (см. п. 2.4). Для кристаллов, кроме кристаллов низших сингоний (ромбической, моноклинной и триклинной), существенные кратные корни появиться не могут. Таким образом, для всех кристаллов, не принадлежащих к низшим сингониям, т. е. для оптически изотропных и одноосных кристаллов, для каждой из нормальных волн 1 и 2 (обыкновенной и необыкновенной) справедливы диспер- [c.84]

ИНДИКАТРЙСА в оптике, изображает зависимость хар-к светового поля (яркости, поляризации) или оптич. хар-к среды (отражат. способности, показателей преломления и др.) от направления. Напр., И. рассеяния даёт зависимость интенсивности рассеянного света от угла рассеяния неполяризованного падающего света. Для получения И. из центра полярной диаграммы откладывают отрезки, изображающие в условном масштабе величины соответствующих векторов. Поверхность, на к-рой лежат концы этих векторов, и будет И. Для оптически изотропных сред оптич. И.— сфера. И. пользуются в тех случаях, когда аналитич. выражения соответствующих угл. зависимостей сложны или неизвестны, а также при систематизации эксперим. данных. См. также ст. Кристаллооптика. [c.219]

Пользуясь представлениями лучевой оптики, мы рассматриваем каждую светящуюся точку источника как вершину расходящегося пучка лучей, именуемого гомоцентрическим, т. е. имеющим общий центр. Если после отражения и преломления этот пучок превращается в пучок, сходящийся также в одну точку, то и последний представляет собой гомоцентрический пучок и центр его является изображением светящейся точки. При сохранении гомоцентричности каждая точка источника дает одну точку изображения. Такие изображения называются точечными или стигматическими (рис. 12.5). В силу обратимости (взаимности) световых лучей (см. ниже) изображение можно рассматривать как источник, а источник — как изображение. Поэтому при стигматическом изображении центры наших пучков называются сопряженными точками той оптической системы, в которой происходит преобразование расходящегося гомоцентрического пучка в сходящийся. Соответственные лучи и пучки также называются сопряженными. Поверхность, нормальная к лучам, называется волновой поверхностью ). В указанном смысле волновая поверхность имеет чисто геометрический смысл и не имеет того глубокого содержания, которое мы вкладывали в нее раньше. Волновая поверхность гомоцентрического пучка в однородной и изотропной среде есть, очевидно, сферическая поверхность. [c.277]

В виде частного приложения мы можем представить себе световые лучи в оптически изотропной, но неоднородной среде с коэффициентом преломления п(х,у,г), меняющимся от точки к точке. Как мы уже видели в п. 18, световые лучи тождественны с геодезическими линиями метрического многообразия, имеющего линейным элементом ds = nds, где ds есть обыкновенный линейный элемент физического (евклидова) пространства. Так как элемент ds отличается только позиционным множителем п от евклидова элемента ds, то обобщенные количества движения р траекторий будут также отличаться только на локальный множитель от направляющих косинусов соответствующей касательной, так что введенное выше условие ортогональности (58) приобретает в этом случае обычный смысл, который оно имеет в элементарной метрике. С другой стороны, как было отмечено в п. 18, п ds есть не что иное, как элемент времени dt, которое требуется свету, чтобы пройти элемент пути ds следовательно, действие сводится к времени распространения света. Таким образом, мы на основании теоремы Бедьтрами — Липшица заключаем, что световые лучи, которые в заданный момент выходят из заданной поверхности oq в направлении, ортогональном к Oq, или, в частности, из единственного центра, остаются всегда ортогональными к поверхности /= onst, каков бы ни был показатель преломления п, т. е. какова бы ни была неоднородность среды. Эти поверхности, представляющие собой геометрические места точек, к которым свет приходит за один и тот же промежуток времени, образуют так называемые волновые поверхности (см. гл. X, упражнение 13). [c.451]

Электрооптический К. э.— квадратичный электро-оптич. эффект, возникновение двойного лучепреломления в оптически изотропных веществах (газах, жидкостях, кристаллах с центром симметрии, стёклах) под действием внеш. однородного электрич. поля. Оптически изотропная среда, помещённая в электрич. поле, становится анизотропной, приобретает свойства одноосного кристалла (см. Кристаллооптика), оптич. ось к-рого нанравле]1а вдоль поля. [c.348]

Таким образом, сложение и вычитание частот невозможно в среде с центром инверсии, например в изотропной среде, состоящей из оптически неактивных молекул. Однако при наложении постоянного электртческого поля генерация второй гармоники становится возможной благодаря уничтожению инверсионной симмет1 1и (можно объяснить эту генерацию наличием не равной нулю компоненты Х, / (см. разд. 1.5)). Генерация суммарной и разностной частот возможна в растворе оптически активных молекул (см. разд. 1.4) [31, 32]. [c.13]

В кристаллах кубической системы (таких, как каменная соль Na l, флюорит Сар2, алмаз Сит. д.) все три главных направления диэлектрического тензора физически эквивалентны, поэтому главные значения в , Еу и в. одинаковы. Это значит, что тензор b вырождается в скаляр (векторы Е и D всегда совпадают по направлению) и кристаллы кубической системы в отношении оптических свойств ведут себя как изотропная среда. В отношении других свойств, выражаемых тензорами более высокого ранга (например, упругих), кубические кристаллы анизотропны. Оптическая анизотропия кубических кристаллов появляется только при учете очень слабых эффектов пространственной дисперсии, описываемых тензором четвертого ранга (см. 2.9). [c.183]

В предыдущем в основном рассматривались оптически изотропные нелинейные среды. В двупреломляющих средах картина оказывается сложнее (см. примечание на стр. 162) обе волны создают свои волны поляризации [c.168]

В области вблизи Юрез, где поглощение уже значительно, тензоры ТШ " ei/ становятся комплексными и неэрмитовыми, и у зависит, кроме ю, также от s. Здесь имеет место круговой дихроизм — различное поглощение право- и лево-циркулярно поляризованных компонент. Для этой области подробная теория отсутствует. Некоторые соображения и расчет кривых 1,2,3(ю) н Х1,2.з(ю) для этой области даны в работе [018] для различных значений микропараметров (см. также [22]). Простейший случай распространения волн в гиротропной изотропной среде и кристаллах кубической сиигоиии (оптически изотропных) подробно рассмотрен в работе [23]. Круговой дихроизм имеет место только при в О [авторы пользуются формулами (П58) и (П59)] в любом направлении распространяются две волны, поляризованные по кругу, с различными скоростями и различными (вследствие дихроизма) амплитудами. Результирующая волна вследствие этого поляризована уже не линейно, но (слабо)эллиптически ). [c.324]

ВРАЩЕНИЕ ПЛОСКОСТИ ПОЛЯРИЗАЦИИ света, поворот плоскости поляризации линейно поляризованного света при его прохождении через в-во (см. Поляризация света). Наиболее простое модельное объяснение явления В. п. п. состоит в следующем. Линейно поляризованный пучок света можно представить как результат сложения (сумму) двух пучков, распространяющихся в одном направлении и поляризованных по кругу с противоположными направлениями вращения. Если два таких пучка распространяются в в-ве с разл. скоростями (т. е. если преломления показатели в-ва для них неодинаковы), то это приводит к повороту плоскости полярнзации суммарного пучка. В. п. п. может быть обусловлено либо особенностями внутр. структуры в-ва (см. Оптическая акпгиёность), либо вз-ствием в-ва с внеш. Махн. полем (см. Фарадея эффект). Как правило, В. п. п. происходит в оптически изотропных средах с пространственной дисперсией (кубич. кристаллы, жидкости, р-ры и газы). Измеряя В. п. п, и его зависимость от длины волны света (т. н. вращательную дисперси ю), исследуют особенности строения в-ва и определяют концентрации оптически активных веществ в р-рах. В. п. п. используют в ряде оптич. приборов (оптич. модуляторы, затворы, вентили, квант, гироскопы и др.). [c.91]

Прежде чем перейти к рассмотрению нелинейных оптических явлений, напомним некоторые положения линейной оптики (см. гл. 16). Предположим, что среда изотропна. При использовании нелазерных источников света поляризация вещества связана с напряженностью электрического поля простым соотнощением [c.299]

Если в непоглощающей среде тензор — величина комплексная, что указывает на сдвиг по фазе между напряжённостью и индукцией, то такая среда оптически активная (см. Гиротропия). Если при этом веществ, часть тензора изотропна, т. е. Нее = еб г, то в ней волны круговых поляризаций распространяются не преобразуясь, а плоскость поляризации линейно по-ляризов. волн поворачивается безотносительно к направлению их распространения. Оптич. активность связана с локальным кручением структуры вещества, к-рое характеризуется псевдовектором. В намагниченной среде этот псевдовектор задаётся локальным магн. полем. В немагн. средах оптич. активность есть проявление пространств, дисперсии, причём направление псевдовектора зависит от направления распространения света, а кручение определяет псевдотензор, значение к-рого зависит от степени локальной зеркальной диссимметрии среды (молекул). [c.428]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...