Изотропный источник в бесконечной среде

Дозовые факторы накопления В для точечного изотропного источника в бесконечной среде [4] [c.10]

Поток от точечного изотропного источника в бесконечной среде легко получается с помощью потока от плоского изотропного источника, так как последний можно рассматривать как суперпозицию точечных источников. Если плоский источник считается состоящим из точечных источников, испускающих один нейтрон с единичной поверхности в единицу времени, поток ф (х) на расстоянии х от бесконечного плоского источника (расположенного п]эи х=0) связан с потоком ф (г) на расстоянии г от точечного источника (рис. 2.1) соотношением [c.61]

ИЗОТРОПНЫЙ ИСТОЧНИК В БЕСКОНЕЧНОЙ СРЕДЕ [c.62]

Интегральная форма уравнения переноса (1.37) для плоского изотропного источника в бесконечной среде может быть записана [для фиксированной энергии и для расстояний, измеряемых в средних длинах свободного пробега (см. разд. 2.1.3)] следующим образом [c.65]

В настоящем разделе рассмотрена с помощью метода сферических гармоник задача о плоском изотропном источнике в бесконечной среде, В рамках этого метода угловая зависимость потока учитывается с помощью разложения в ряд по полной системе элементарных функций. В общем случае естественным выбором являются сферические гармоники, но для плоской и сферической геометрий они сводятся к полиномам Лежандра. [c.67]

ПЛОСКИЙ ИЗОТРОПНЫЙ ИСТОЧНИК В БЕСКОНЕЧНОЙ СРЕДЕ [c.68]

Теперь покажем, что Р -приближение в данном случае, т. е. для плоского изотропного источника в бесконечной среде, совпадает с диффузионным приближением. В Р1-приближении уравнение (2.59) имеет вид [c.70]

Определить поток от плоского изотропного источника в бесконечной среде четырьмя описанными ниже способами сравнить и обсудить результаты для с = 0,5 и с = 0,9 [c.97]

В случае ограниченной среды в бесконечной плоской геометрии влияние границы может быть изучено с помощью функций Грина для бесконечной среды (см. разд. 2.5.2). Поскольку граница выступает в качестве источника в бесконечной среде, следует ожидать, что она дает вклад как в асимптотическую, так и в переходную часть решения для конечной среды. Оказывается, это справедливо не только для плоской геометрии. Раньше было показано, что для любого точечного или распределенного источника, изотропного или анизотропного, решение состоит из асимптотической и переходной частей, причем первое является определяющим на больших расстояниях от источников. [c.73]

Даже в рамках односкоростного приближения только несколько простых задач могут быть решены точно. Простейший случай, сохраняющий все характерные особенности общего решения, — задача о плоском источнике нейтронов в бесконечной среде с изотропным рассеянием. В настоящей главе описаны три метода решения соответствующего односкоростного уравнения переноса. Затем обсуждаются изменения, связанные с наличием плоских границ и анизотропного рассеяния. Наконец, выводятся некоторые соотношения взаимности и вероятности столкновения, полезные при решении различных реакторных задач. [c.51]

Для единичного плоского изотропного источника при X = О в бесконечной среде слагаемое Q (х, ц), описывающее источник, в соответствии с (2.7) равно б (х)/4л. Таким образом, односкоростное уравнение переноса (2.5) имеет вид [c.62]

Рассмотрим распространение плоских волн в бесконечной изотропной упругой среде, тензорный коэффициент упругости которой имеет вид (2.11.24) (первое соотношение). Предполагается, что соответствующий термоупругий процесс адиабатический. Для простоты отбросим источник Ро в уравнении [c.138]

ЧТО совпадает с потоком для плоского изотропного источника в бесконечной среде, полученным в рамках диффузионного приближения. В разд. 2.6.2 показано, что эквивалентность Р - и диффузионного приближений имеет место также в случае анизотропного рассеяния. Для задач с немоноэнергетическп-ми нейтронами диффузионное и Р1-приближения обычно не совпадают (различие рассмотрено в гл. 4). [c.70]

Это есть функция Грина для полного потока в случае изотропного плосг<ого источника в бесконечной среде. [c.61]

Задача Милна. Эта задача, как говорилось выше, была поставлена Милном для расчета переноса излучения в серой атмосфере, но формально она свелась к однородному интегральному уравнению, описывающему изотропное консервативное рассеяние в полубесконечной среде с источниками на бесконечно большой глубине. По аналогии задачей Милна называют и все случаи, когда источники в полубесконечной среде бесконечно удалены от границы независимо от значения вероятности выживания фотона и индикатрисы рассеяния. Во всех таких случаях функция источников определяется однородным интегральным уравнением. [c.86]

Изучаются обобщенные колебания балки прямоугольного поперечного сечения [57], прямоугольной [30] и круговой [58] пластинок, подвергаемых тепловому удару по одной из боковых поверхностей. Обобщенные одномерные динамические температурные напряжения определяются в полубесконечной пластинке, нагреваемой действующим на некотором расстоянии от края или движущимся в глубь ее плоским источником тепла. Затем рассматриваются изотропная круговая [261 и бесконечная с круговым отверстр -ем [27] пластинки, подвергнутые тепловому удару внешней средой по краевой поверхности. Рассмотрен также бесконечный цилиндрический стержень, подвергнутый тепловому удару источниками тепла, периодически изменяющимися по осевой координате. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...