Флуктуации поля в изотропной среде

На первом этапе поликристаллический материал с микродефектами моделируется при помощи некоторой сплошной, но регулярно неоднородной среды, например i), при помош,и однородной упругой изотропной среды со сферическими анизотропными включениями. Таким образом, модель первого этапа —это композитный материал. Далее выделяется так называемый характерный объем ). Это минимальный объем, содержаш,ий такое число включений, которое позволяет считать, что тело в рассматриваемом объеме макроскопически однородно. Последнее понятие трактуется так. Если на поверхности макроскопически однородного тела в рассматриваемом объеме задать нагрузки, которые в абсолютно однородном теле вызвали бы однородное напряженное состояние, то длина волны флуктуаций полей тензоров напряжений и деформаций должна быть пренебрежимо мала по сравнению с линейными размерами тела, имеющего обсуждаемый объем. [c.594]

Простая модель линейной изотропной среды. Предположим, что в небольшой окрестности данной точки среда содержит N нейтральных атомов на единицу объема. Каждый атом состоит из частицы (электрона) с массой М и зарядом д (знак д не оговаривается), связанной упругой силой, пропорциональной смещению, с более тяжелым ядром, заряд которого равен по величине и противоположен по знаку заряду д. (Сюда мы включаем и тот случай, когда частота колебаний сОо равна нулю, т. е. нейтральную плазму.) Мы пренебрегаем относительно малым смещением ядер и вкладом этого смещения в Р. Мы предполагаем, что у атома нет ни постоянного, ни наведенного полями магнитного момента. Поэтому намагничение равно нулю. Далее, мы пренебрегаем флуктуациями и нерегулярностями в движении отдельных частиц и считаем, что каждая частица ведет себя как некая фиктивная средняя частица. Такое предположение означает, что каждая частица находится под действием силы электрического поля Ех (Ш) в месте нахождения частицы и некоторой средней силы, обуславливающей затухание ). Последняя учитывает потери энергии частицы вследствие соударения с соседними частицами (или вследствие излучения). Пренебрегаем также силой 9(у/с)ХВ, действующей на частицы, по сравнению с силой дЕ. Это пренебрежение справедливо в отсутствие постоянных магнитных полей и при малых значениях отношения v/ . (Оно остается справедливым даже в случае сильных электрических полей, образованных пульсирующим рубиновым лазером.) Таким образом, мы имеем следующее уравнение движения для х-компоненты заряда [c.495]

Предположим, что случайное поле флуктуаций параметров среды является статистически изотропным. В этом случае волновое поле и (х) также будет статистически изотропным, т. е. искомое среднее поле й не будет зависеть от угловых координат й = [c.242]

Пусть флуктуации параметров среды представляют собой экспоненциально-коррелированное изотропное случайное поле. Спектральная плотность [c.243]

Пусть, как и в предыдущем примере, флуктуации параметров среды представляют собой экспоненциально-коррелированное изотропное случайное поле, описываемое спектральной плотностью [c.244]

Флуктуации поля в изотропной среде. Пусть диэлектрическая постоянная является скаляром, тогда (см. Приложение и 3.4) тензор Сгйи диагонален в системе координат, связанной с направлением к, и имеет компоненты [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...