Движущая сила циркуляции

Движущая сила циркуляции 158 Двухступенчатое испарение воды 166, 171 [c.394]

Давление парциальное 135 Движущая сила циркуляции 156 Двухступенчатое испарение воды 221 [c.396]

Движущая сила циркуляции создается [c.263]

Нельзя, поскольку не будет обеспечена разница весов воды в опускных трубах и пароводяной смеси в испарительных (подъемных), т. е. не будет движущей силы естественной циркуляции. Это связано с тем, что (согласно 4.2) в критическом состоянии удельные объемы (и плотности) воды и пара [c.215]

Для сушки многих материалов целесообразно и экономически выгодно применять в качестве сушильного агента перегретый водяной пар атмосферного давления или перегретый пар удаляемого из материала растворителя [12, 26, 30]. Использование в качестве сушильного агента перегретого водяного пара атмосферного давления приводит к интенсификации переноса теплоты и массы внутри сушимого материала, увеличению движущей силы и кинетических коэффициентов переноса массы в пограничном слое, возможности применения высоких начальных температур сушильного агента без увеличения пожароопасности, уменьшению капитальных и эксплуатационных затрат вследствие более высокой удельной объемной теплоемкости водяного пара, снижению расходов теплоты за счет замкнутой циркуляции сушильного агента и экономически целесообразной утилизации большей части теплоты, затраченной на испарение влаги из материала. [c.179]

Паросодержание ф часто характеризуют как напорное. Это обстоятельство объясняется тем, что ф применяют при расчете движущего напора циркуляции. Если рассмотрим баланс сил для пароводяной смеси, находящейся в вертикальной прямой трубе высотой h, то получим [c.50]

В работе [6.24] рассматривается следующая модель (рис.6.22) процесса кипения с жидкостной пленкой в паровом канале. Пузырь зарождается на стенке, развивается в паровом канале, выходит на поверхность капиллярно-пористого тела, достигает отрывного размера и уходит в объем жидкости. При движении пара на стенке канала остается пленка. По пленке жидкость подтекает к поверхности нагрева. Движущей силой, обеспечивающей циркуляцию жидкости, является градиент поверхностного натяжения, который возникает вследствие изменения концентрации поверх-ностно-инактивных веществ в жидкости по длине пленки да дС за счет ее испарения. [c.258]

В испарителях с естественной циркуляцией скорость движения воды ограничена небольшой величиной движущей силы, вызывающей циркуляцию. Применение асоса для усиления циркуляции в испарителе снимает это ограничение. [c.27]

Основной движущей силой естественной циркуляции является разность весов двух столбов воды в трубах, с одной стороны, и пароводяной эмульсии в трубах,— с другой [c.240]

Движущая сила в циркуляционном контуре, возникшая вследствие разности плотностей, расходуется на создание скорости циркуляции и преодоление сопротивлений циркуляционного контура. [c.157]

В паровом пространстве основного корпуса размещен паропромывочный дырчатый лист, на который через регулятор уровня и кольцевой распределительный коллектор 8 поступает вода, подлежащая испарению. По опускным трубам 2 вода с паропромывочного листа отводится в нижнюю часть водяного объема испарителя. В результате обогрева воды в трубах образуется пароводяная смесь, и вследствие разности удельных весов этой смеси и воды в кольцевом пространстве возникает движущая сила естественной циркуляции. Кратность циркуляции ввиду небольшой интенсивности обогрева и невысокого давления среды доходит до 100, т. е. паросодержание смеси составляет всего около 1%. [c.101]

От линии отрыва отходит, как мы знаем, уходящая в глубь жидкости поверхность, ограничивающая область турбулентного движения. Движение во всей турбулентной области является вихревым, между тем как при отсутствии отрыва оно было бы вихревым лишь в пограничном слое, где существенна вязкость жидкости, а в основном потоке ротор скорости отсутствовал бы. Поэтому можно сказать, что при отрыве происходит проникновение ротора скорости из пограничного слоя в глубь жидкости. Но в силу закона сохранения циркуляции скорости такое проникновение может произойти только путем непосредственного перемещения движущейся вблизи поверхности тела (в пограничном слое) жидкости в глубь основного потока. Другими словами, должен произойти как бы отрыв течения в пограничном слое от поверхности тела, в результате чего линии тока выходят из пристеночного слоя в глубь жидкости. (Поэтому и называют это явление отрывом или отрывом пограничного слоя.) [c.231]

Из теоремы Томсона вытекают свойства сохраняемости вихревых движений в идеальной баротропной жидкости. Действительно, пусть в начальный момент времени суммарная интенсивность вихревых трубок в некоторой части движущейся жидкости-имела значение J. В силу теоремы Стокса циркуляция Г по любому замкнутому контуру, охватывающему эти трубки, равна 2J. Так как по теореме Томсона dY/dt = О, то циркуляция, а значит, и интенсивность J не изменятся во все время движения. В частности, если в начальный момент движение было полностью безвихревым (всюду в области течения Г= О и У= 0), то оно останется безвихревым во все время движения. Иными словами, в идеальной баротропной жидкости вихревые движения не могут возникать или исчезать, если действующие на жидкость силы имеют однозначный потенциал . [c.118]

В общем случае пространство конфигураций не имеет ничего общего с реальным физическим пространством. Однако пространство конфигураций одной частицы совпадает с физическим пространством. Различные траектории в пространстве конфигураций представляют собой траектории самой частицы, относящиеся к разным начальным условиям. Эти траектории могут также рассматриваться как линии тока так называемой идеальной жидкости , т. е. физической жидкости (необязательно несжимаемой), которая не обладает вязкостью и имеет постоянную температуру. На частицы такой жидкости действуют, конечно, силы со стороны окружающих частиц, но из гидродинамических уравнений Эйлера видно, что эти силы имеют потенциал и эквивалентны некоторой внешней моногенной силе. Следовательно, выполняются условия применимости принципа Гамильтона, и линии тока движущейся жидкости совпадают с линиями тока в пространстве конфигураций, к которым применима теорема о циркуляции. Мы получаем таким образом теорему Гельмгольца о циркуляции, которая утверждает, что [c.213]

Задача о плоском нестационарном движении жидкости, вызываемом неравномерно движущимся профилем, представляет частный случай изложенной общей теории, если циркуляция вокруг профиля принимается постоянной. Классическое исследование этого случая движения профиля и установление формул силы и момента принадлежит С. А. Чаплыгину и относится к 1926 г. ), а дальнейшее развитие этого вопроса — Л. И. Седову ), Основная трудность в изучении нестационарных движений крылового профиля заключается в переменности во времени циркуляции и возникновении в связи с этим в потоке сходящей с профиля вихревой пелены, оказывающей индуктивное влияние на его обтекание. [c.322]

Так разрешился парадокс Эйлера. Ведь парадоксом называется явление, при котором мы видим, что если я пускаю змей, то оп имеет подъемную силу, а <по теории> оп ее пе имеет. Николай Егорович разрешил этот парадокс тем, что показал, что движущееся крыло может иметь подъемную силу при наличии циркуляции вокруг крыла. Если же нет подъемной силы, то нет и циркуляции. Так что знаменитая теорема Жуковского говорит, что подъемная сила равняется произведению циркуляции на скорость потока жидкости. [c.268]

Для того чтобы избежать образования срыва в каналах колеса, а тем самым и возможного появления помпажа, относительную скорость и>2г надо делать достаточно большой. Относительная скорость воздуха в каналах колеса получается как сумма двух скоростей первой — радиальной скорости, постоянной на каждом радиусе и определенной расходом воздуха, и второй — циркуляционной скорости гпц. Среднюю скорость циркуляционного движения (рис. 10, б ), вызванного силами инерции, можно определить следующим образом по теореме Стокса циркуляция по любому контуру, проведенному в движущемся без трения воздухе, равна двойной площади контура, умноженной на угловую скорость вращения частиц воздуха. По инерции частицы воздуха, попав во вращающееся колесо, стремятся двигаться без вращения, как они двигались до входа в колесо, и поэтому в относительном движении по отношению к вращающемуся колесу они будут иметь постоянную угловую скорость вращения, равную угловой скорости колеса [c.37]

Теория подъемной силы крыла, движущегося с дозвуковыми скоростями, основана на понятии циркуляции. Возникновение циркуляции может быть описано следующим образом. Рассмотрим крыло, находящееся первоначально в покое и получающее внезапно поступательную скорость. Уравнения движения в этом случае допускают решение, представляющее поток без циркуляции и, следовательно, без подъемной силы. Однако этот поток имеет бесконечную скорость в острой задней кромке крылового сечения. Так как всегда существует некоторая вязкость, то поток отрывается от профиля с последующим образованием вихря, называемого начальным вихрем. Реакция начального вихря вызывает циркуляцию вокруг профиля. Конечная величина циркуляции определяется условием плавного схода потока с задней [c.32]

В 33 было доказано, что в идеальной жидкости, находящейся под действием сил с однозначным потенциалом, плотность которой или постоянна во всем объеме, или есть функция только давления, циркуляция по любой движущейся с жидкостью замкнутой кривой постоянна во времени. [c.252]

Цилиндр с циркуляцией, движущийся под действием силы тяжести. Пусть на цилиндр, рассмотренный в п. 9.24, действует еще сила тяжести. Пусть ось цилиндра направлена горизонтально, а ось у вертикально вверх. Си.аа тяжести, действующая на цилиндр, направлена вниз и равна кроме того, на цилиндр действует архимедова сила M g, направленная вертикально вверх. Следовательно, уравнение (1) п. 9.24 принимает вид [c.233]

До настоящего времени в качестве предварительного исследования рассматривалась более простая задача о циркуляции жидкости постоянной плотности, расположенной на поверхности вращающегося небесного тела в виде тонкого слоя и движущейся под действием массовых сил, направленных в области экватора вверх, а около полюсов — вниз. Эту задачу удалось полностью решить при некоторых допущениях относительно поля массовых сил и величины коэффициента турбулентного перемешивания . Из полученных результатов приведем здесь следующие [c.521]

При горизонтальном положении трубы направление свободного движения является перпендикулярным направлению вынужденного движения. Частицы среды, движущиеся поперек трубы под действием подъемной силы, принудительно перемещаются в то же время вдоль оси трубы. Составляющие поперечного и продольного движений имеют переменное направление. Поэтому движение частиц и распределение скоростей по сечению имеет сложный вид и мало изучено. Примерная схема поперечной циркуляции среды при ее нагревании показана на фиг. 14.9а, а при охлаждении — на фиг. 14.96. [c.291]

Все сказанное в предыдущих параграфах справедливо только при течении жидкости в прямых трубах. На практике нередко применяются трубы, изогнутые по винтовой линии (змеевики). Несколько витков такого змеевика показано на рис. 5-16,а. На каждую частицу жидкости, движущуюся в искривленной трубе, действует центробежная сила. Эта сила тем больше, чем больше скорость частицы. Поэтому на частицы жидкости, находящиеся в середине трубы, действуют большие центробежные силы, чем на частицы, находящиеся вблизи стенки, где скорость течения мала. Под действием центробежных сил частицы жидкости в середине трубы движутся по направлению от центра кривизны трубы, а частицы у стенки, вытесняемые частицами, проникшими из середины трубы, движутся к центру кривизны. Следовательно, в трубе возникнет поперечная циркуляция (рис. 5-16,6 и в), участвуя в которой частицы жидкости вместе с тем движутся вдоль искривленной оси трубы. Поэтому результирующее движение можно себе представить как бы происходящим по двум сплющенным спиралям с разным направлением вращения, заполняющим сечение трубы. Профиль скорости при таком течении уже не будет осесимметричным, причем максимум продольной составляющей скорости будет смещен по направлению от центра кривизны. На рис. 5-16,г изображены профили скорости в поперечном сечении змеевика при Dld = 40 и R e = 4 000, измеренные в [Л. 30]. В плоскости АВ (рис. 5-16,6) профиль имеет ярко выраженную асимметрию в плоскости D скорость в ядре почти постоянна, а вблизи стенок она быстро убывает. [c.67]

На рис. 5.2 представлена принципиальная схема естественной многократной циркуляции теплоносителя в парогенераторе. Насосом I теплоноситель подается в экономайзер 2, откуда он поступает в верхний барабан 3 циркуляционного контура парогенератора. Теплоноситель циркулирует по схеме верхний барабан 3 — опускные трубы 4 — нижний барабан либо коллектор 5 — нодъсмпые трубы 6 - верхний барабан 3, естественным путем вследствие разности плотностей жидкости р в необогреваемых трубах 4 и парожидкостной смеси Рсм в обогреваемых подъемных трубах. Насыщенный пар из верхнего барабана 3 поступает в пароперегреватель 7 и далее к потребителю. Движущей силой циркуляции будет движущий напор (давление), Па, равный [c.282]

В. о. имеет следующие главные составные части котел с арматурой, трубопровод из труб и соединительных частей, нагревательные приборы, расширительный сосуд и регу-.пировочные и предохранительные приспособления. Общая схема В. о., действие к-рого основано на разнице уд. веса горячей и хо- иодной воды, такова в замкнутом кольце трубопровода в котле К (фиг. 1), расположенном в иижней части кольца, нагревается вода, к-рая и отдает полученную ею теплоту отапливаемому помещению при посредстве нагревательных приборов Я, помещенных в верхней части кольца. Вода в подъемной и подающей ее в приборы трубе имеет более высокую темп-ру IJ и соответственно меньший вес ед. объема у, чем темп-ра воды и вес ед. объема у" в обратной трубе. Вследствие разности весов холодного и нагретого столбов воды происходит ее циркуляция в замкнутом кольце трубопровода от котла к прибору и от прибора к котлу, и происходит она тем сильнее, чем больше разность темп-р (t — ij) и высота h между серединами котла и прибора. Эта высота h называется циркуляционной высотой. Движущей силой циркуляции воды, или действующим напором, будет H==h y"-y ], где h — в м, у II у — в KsjM , Н — в кг/м или в мм вод, ст,, отнесенного к 4°, Действующий иапор расходуется при циркуляции воды по трубопроводу и приборам на преодоление сопротивления трения и т, н. местных сопротивлений соединительных частей труб, отводов, вентилей и т. п. Поэтому для осуществления циркуляции воды д. б. соблюдено соотношение [c.51]

В пятой главе исследуются работа и мощность, развиваемые машинными агрегатами на предельных режимах движения. Здесь пр1тводятся новые формы уравнения энергетического баланса машинного агрегата, в основе которых лежит циркуляция приведенного момента всех действующих сил вдоль контура, образованного участками графика периодического режима и инерциальной кривой, соответствующими любому полному циклу. Устанавливается свойство устойчивости уравнения энергетического баланса при смещении на режим движения, отличный от периодического. Предложена методика вычисления избыточных работ и работ, развиваемых приведенными моментами движущих сил, сил сопротивлений и массовых сил в периодическом режиме движения машинного агрегата в нелинейном случае, когда обычные графоаналитические методы оказываются принципиально неприменимыми. [c.10]

Включением промежуточного коллектора в циркуляционный контур нарушается однозначность циркуляции воды в отдельных трубках пода. Движущая сила в вертикальной передней стене топки котла на рис. 67 обеспечивает движение воды через под, но не гарантирует ее равномерное распределение в отдельных трубках, особенно при пуске котла. Так как перепад давлений между входным и промежуточным коллекторами одинаков по всей его длине, то трубки, имеющие большее гидравлическое сопротивление, получат меньше воды, чем остальные это мо-210 [c.210]

Из теоремы Томсона следует свойство сохраняемости вихревых движений в идеальной баротропной жидкости. Действительно, пусть в начальный момент времени суммарная интенсивность вихревых трубок в некоторой части движущейся жидкости имела значение У. В силу теоремы Стокса циркуляция Г по любому замкнутому контуру, охватывающему эти трубки, равна 2/. Так как по теореме Томсона dTldi = О, то циркуляция, а значит, и интенсивность J не изменяются во все время движения. В частности, если в начальный момент движение было полностью безвихревым (всюду в области течения Г = О и У = 0), то оно 108 [c.108]

При наличии мениска, как указывалось в 2, условия равновесия сил приводят к такому саморегулированию положения расплава в индукторе, что ЭМС на поверхности мениска становятся пропорциональными растоянию точки от его вершины. Это вносит специфику в движение металла. Оси верхнего тороидального вихря ЭМС и соответствующего вихря скорости удаляются от поверхности металла, что уменьшает гидродинамическое сопротивление движению в верхнем вихре. Некоторую роль играет также сползание с мениска поверхностных покровов (окисная пленка, шлак), что меняет граничные условия для движущейся жидкости (прилипание). В результате соотношения интенсивностей верхнего и нижнего вихрей скорости существенно изменяется. На рис. 22 представлены результаты численного исследования гидродинамической функции тока, характеризующей интенсивность потока (замкнутые кривые) при отсутствии и при наличии мениска. В сопоставляемых случаях линейная плотность тока в индукторе одинакова, геометрические параметры близки. Расчет показал, что если в первом случае соотношение между максимальными значениями функций тока в верхнем и нижнем контурах циркуляции равно единице, то во втором случае оно может достигать трех. [c.46]

Предположим, что внутри массы несжимаемой жидкости покоящейся в бесконечности и имеющей невихревое движение, находится масса несжимаемой жидкости, движущаяся таким вихревым движением, что на поверхности раздела обе массы имеют одинаковые нормальные и тангенциальные скорости. В этом случае рассматриваемая поверхность является только поверхностью раздела компонентов вихря, и так как циркуляция скорости по всякому замкнутому контуру на этой поверхности для обоих течений одинакова, то эта поверхность будет непременно поверхностью вихря внутреннего течения. Ограничим наружную жидкую массу босконечно большой сферой и сложим скорости, которые дает для нее теорема Бельтрами, с подобными же выражениями скоростей для внутренней жидкой массы. Мы увидим, что при этом силы, получаемые от магнитных масс и токов, раснолоясенных на поверхности раздела, взаимно уничтожатся (вследствие равенства нормальных и тангенциальных скоростей), силы, происходящие от магнитных масс и токов, расположенных на бесконечно удаленной сфере, будут бесконечно малыми величинами порядка где а — радиус сферы (по 12), и у нас останутся только силы, происходящие от токов, текущих по имеющимся вихревым нитям. Этп силы и выразят скорости обеих жидких масс. Мы будем называть жидкую массу с вихревым течением, погруженную в жидкость, имеющую невихревое течение, вихревой массой. Понятно, что сказанное нами одинаково приложимо как к одной, так и ко многим вихревым массам, погруженным в беспредельную жидкость, покоящуюся в бесконечности и имеющую невихревое течение. Скорости этого невихревого течения, равно как и скорости всех, вихревых масс, геометрически равны силам, действующим на единицу магнитной массы гальванических токов, пробегаюгцих по всем имеющимся вихревым нитям с силой тока ш 2т . [c.384]

Если бы в нача1ьный момент времени течение жидкости было невихревое, то циркуляции скорости по всем замкнутым контурам, обращаемым в точки, были бы равны нулю. По теореме Томсона при существовании силовой функции это свойство циркуляций останется во все время движения, т. е. во все время двгижения жидкость будет иметь невихревое течение. Эта теорема, являющаяся частным случаем принципа сохранения вихрей, была доказана в первый раз Лагранжем ). Пользуясь теоремой Томсона, сделаем здесь еще одно интересное заключение о движении несжимаемой жидкости, движущейся под действием сил, имеющих однозначную в рассматриваемом пространстве силовую функцию, внутри замкнутого многосвязного сосуда. Предположив, что начальное течение жидкости есть невихревое, мы должны будем по 11 допустить, что циркуляции скорости по всем замкнутым контурам, обращаемым в точки, суть нз ли, а некоторые из циркуляций по главным контурам имеют конечные величины. Отсюда по теореме Томсона следует, что во все время движения жидкость будет иметь внутри сосуда невихревое течение с теми же главными циркуляциями. Но так как ( 11) главные циркуляции вполне определяют рассматриваемое течение, то оно все время буОет оставаться неизменны.м, канавы бы пи бы.т действующие силы. [c.396]

Л . В. Келдыш и М. А. Лаврентьев свели задачу о колеблющемся профиле к определению обтекания крыла со скачком потенциала на прямолинейном вихревом следе за крылом, обобщив, таким образом, метод Чаплыгина на случай крыла с переменной циркуляцией. Л. И. Седов дал общие формулы силы и момента, действующих на пpo звoльнo движущееся крыло. В этой работе, а также в монографии, относящейся к 1939 г., Л. И. Седов дал систематическое изложение новых применений метода комплексного переменного к исследованию движения крыла, систем крыльев и бесконечных решеток их, завершив этим большой исторический этап развития теории плоского безвихревого движения, начатой работами Чаплыгина. [c.33]

Смазка разбрызгиванием. Индивидуальная смазка разбрызгиванием без принудительного давления применяется в герметически закрытых корпусах при наличии соответствующей движущейся детали и при ограниченной потребности в подаче масла. Этот вид смазки без циркуляции масла применяется для вертикально расположенных бьгстроходных подшипников качения (фиг. 34). Из масленки с игольчатым дросселем масло попадает на торцовую поверхность быстровращающегося вала и разбрызгивается центробежной силой, образуя мелкие капли, подобные туману, которые равномедно заполняют все пространство над подшипником, проникая в зазоры между трущимися поверхностями. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...