Жуковского теорема

Н. Е. Жуковского (теоремой о жестком рычаге), которую можно сформулировать так если со схемы механизма в соответствуюш.ие точки повернутого на 90° плана скоростей перенести векторы всех сил, то сумма моментов всех этих сил относительно полюса плана скоростей механизма будет равна нулю. [c.68]

Соотношение между силами, приложенными к механизму (включая и силы инерции), можно получить с помощью вспомогательного рычага Жуковского. Теорема Жуковского может быть сформулирована так. [c.362]

Жуковского теорема о жёстком рычаге [c.77]

При вычислении подъёмной силы крыла бесконечно большого размаха (см. Жуковского теорема] это крыло можно заменить П. в. с прямолинейной осью, к-рый ссв-даёт в окружающей среде ту же циркуляцию скорости, что и действит. крыло. Интенсивность П. в. (циркуляция скорости по контуру, охватывающему крыло) определяется на основе Чаплыгина — Жуковского по-с ту лата. [c.118]

ЖУКОВСКОГО ТЕОРЕМА (по имени русск. ученого Н. Е. Жуковского) — [c.87]

ТЕОРЕМА ЖУКОВСКОГО — см. Жуковского теорема. [c.355]

Динамичности коэффициент 93 Жуковского теорема 104, 460 Коэффициент полезного действия (КПД) 178 [c.547]

При определении мощности двигателя, расчете маховика на ведущем валу и в других подобных задачах необходимо знать только уравновешивающую силу, приложенную к начальному звену. Реакции в кинематических парах при этом определять не требуется. В таких случаях применяется метод Жуковского, Теорема Жуковского основана на известном из теоретической механики принципе возможных перемещений сумма элементарных работ внешних сил на их возможных перемещениях равна нулю. [c.78]

Сравнивая полученную сумму моментов с уравнением (6.12), заключаем, что она обращается в нуль. Отсюда следует, что если повернутый план скоростей механизма условно рассматривать как жесткий рычаг с опорой в полюсе и перенести силы, приложенные к механизму в соответствующие его точки, то сумма моментов этих сил относительно полюса равна нулю, если. механизм под действием этих сил находится в равновесии. Это положение называется теоремой Жуковского. [c.69]

Теорема Жуковского позволяет определить уравновешивающую силу Ру без силового расчета механизма. Практически можно не поворачивать план скоростей, а повернуть на угол 90° силы при переносе их на план скоростей. [c.69]

Устанавливаемая формулой (38,4) связь подъемной силы с циркуляцией скорости составляет содержание теоремы Н. Е. Жуковского (1906). К применению этой теоремы к хорошо обтекаемым крыльям мы вернемся еще в 46. [c.220]

Задача о вычислении подъемной силы крыла сводится по теореме Жуковского к задаче о вычислении циркуляции Г. Эта задача может быть решена в общем виде для хорощо обтекаемого [c.266]

H. Е. Жуковский исходил из трех общих теорем динамики системы, и первой из них является теорема о движении центра масс системы (теорема об изменении количества движения системы). [c.338]

Теорема Жуковского о силовом воздействии потенциального потока [c.8]

Рис. 10,4. К выводу теоремы Жуковского о равнодействующей аэродинамических сил, приложенных к профилю решетки

Сила R направлена перпендикулярно к геометрической полусумме скоростей. Для того чтобы получить направление этой силы, нужно геометрическую полусумму повернуть на угол я/2 в сторону, противоположную направлению циркуляции. Эта теорема для решетки профилей была впервые получена Н. Е. Жуковским в 1912 г. [c.11]

Примечал н е. Доказательстно Н. Е. Жуковского теоремы о параллелограмме сил основывается на аксиоме об абсолютно твердом теле ( 125) и следствиях [c.255]

Жироскопы — см. Гироскопы Жордана лемма 201 Жуковского теорема 438 [c.571]

МАГНУСА ЭФФЕКТ —возникновение поперечной силы, действующей на тело, вращающееся в набегающем на него потоке жидкости (газа) открыт Г. Г, Магнусом (Н, G. Magnus) в 1852. Напр., если вращающийся бесконечно длинный круговой цилиндр обтекает безвихревой поток, направленный перпендикулярно его образующим, то вследствие вязкости жидкости скорость течения со стороны, где направления скорости и потока и вращения цилиндра совпадают (рис.), увеличивается, а со стороны, где они противоположны, уменьшается. В результате давление на одной стороне возрастает, а на другой уменьшается, т, е. появляется поперечная сила У её величина определяется Жуковского теоремой. Аналогичная сила возникает и при набегании потока на вращающийся шар, чем объясняется непрямолинейный полёт закрученного теннисного или [c.24]

Если Ц. с. равна кулю по любому контуру, проведённому внутри жидкости, то течение жидкости— звихре-вое, или потенциальное, и потенциал скоростей—однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с. по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенц. течения в многосвязной области Ц, с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твёрдые границы, имеет одно и то же значение. Ц. с. широко используется как характеристика течений идеальной (без учёта вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Ц. с. по замкнутому жидкому контуру остаётся постоянной во время движения, если, во-первых, жидкость является идеальной, во-вторых, давление (газа) жидкости зависит только от плотности, в-третьих, массовые силы потенциальны, а потенциал однозначен. Для вязкой жидкости Ц. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляц. обтеканий контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется по Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., [c.441]

ЖУКОВСКОГО ТЕОРЕМА [по имени русск. ученого Н. Е. Жуковского (1847— 1921)] — положс1ше, устанавливающее если силу, приложенную к ка-кой-либо точке звена плоского м., перенести параллельно самой себе в одноименную точку повернутого на 90° плана скоростей, то момент этой силы относительно полюса плана будет пропор- [c.104]

Если Ц. с. равна пулю по любому контуру, проведенному внутри жидкости, то течение жидкости — безвихревое, или потенциальное течение, и потенциал скоростей — однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с, по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости — либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенциального течения в многосвязной области Д. с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твердые границы, имеет одно и то же значение. Д, с, широко иснользуется как характеристика течений идеальной (без учета вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Д. с, по замкнутому жидкому контуру остается постоянной во все время движения, если 1) жидкость является идеальной, 2) давление (газа) жидкости зависит только от плотности и 3) массовые силы — потенциальны, а нотенциал однозначен. Для вязкой жидкости Д. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляционном обтекании контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется но Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., плотности жидкости и значению скорости потока на бесконечности. При плоском обтекании идеальной жидкостью крыла с острой задней кромкой величипа Д. с. определяется Чаплыгина — Жуковского постулатом. При обтекании крыла конечного размаха, хорда к-рого в плане меняется, Д. с. вдоль размаха крыла также меняется. [c.401]

Первая из этих ф-л эквивалентна ф-ле Жуковского (см. Жуковского теорема). Ч. ф. позволяют найти линию действия равнодействующей сил давления потока на поверхность крылового профиля. Огибающая линий действия равнодействующей, соответствующих различным углам атаки для данного профиля, представляет параболу, назв. Чаплыгиным параболой устойчивости (парабола метацентров). Фокус параболы устойчивости паз. фокусом крыла. Если момент сил давления относительно фокуса равен нулю, то фокус совпадает с постоянным центром давления. [c.404]

Для бесконечного крыла, обтекаемого идеальной несжимаемой жидкостью, Н. Е. Я уковский доказал теорему, устанавливающую связь между П. с. и циркуляцией скорости Г (см. Жуковского теорема) У = р уГ. Теория идеальной жидкости не в состоянии [c.85]

Если Ц. с. по любому замкнутому контуру, проведённому внутри жидкости, равна нулю, то течение жидкости будет безвихревым, или потенциальным течением. Если же Ц. с. по нек-рым контурам будет отлична от нуля, то течение жидкости будет либо вихревым в соответственных областях, либо безвихревым, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения неодносвязна, т. е. в ней имеются замкнутые твёрдые границы, напр, быки моста в реке). В последнем случае Ц. с. по всем контурам, охватывающим одни и те же границы, имеет одно и то же значение. Ц. с. широко используется как характеристика течений идеальной (без учёта вязкости) жидкости (см., напр., Жуковского теорема). Для вязкой жидкости Ц. с, всегда отлична от нуля и со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. [c.848]

Это соотношение составляет содержание теоремы Жуковского подъемная сила крыла самолета равна произведению плотности, циркуляции скорости и скорости набегаюо его потока. Направление этой силы определяется поворотом скорости потока в бесконечности на прямой угол против направления циркуляции. [c.271]

В этом случае теорема Жуковского для решетки в изоэнтро-пическом потоке сжимаемого газа выполняется точно, если заменить истинную кривую изознтропического процесса касательной к ней прямой в точке (ро, 1/ро) )- При этом направление [c.11]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.271 ]

Прикладная газовая динамика. Ч.2 (1991) -- [ c.8 , c.12 , c.14 , c.15 , c.22 , c.27 ]

Курс теории механизмов и машин (1985) -- [ c.63 ]

Теория механизмов и машин (1979) -- [ c.129 ]

Аналитическая динамика (1999) -- [ c.115 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.3 (1963) -- [ c.438 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.421 ]

Словарь-справочник по механизмам (1981) -- [ c.87 , c.355 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.124 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.349 , c.353 , c.355 , c.357 , c.360 ]

Словарь - справочник по механизмам Издание 2 (1987) -- [ c.104 , c.421 , c.460 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...