Релятивистская скорость

Среди физических законов, согласующихся с принципом относительности Галилея, особенное значение имеют законы сохранения импульса, массы и энергии. Эти законы уже знакомы вам по школьному курсу физики, где они формулировались без какой-либо связи с принципом относительности. Согласно закону сохранения энергии, полная энергия Вселенной постоянна, независимо от времени ). Рассматривая эти законы с точки зрения принципа относительности, мы не откроем ничего сверх того, что мы уже знаем. Однако мы выиграем в отношении понимания явлений, и это поможет нам обобщить закон сохранения импульса на релятивистские условия, для которых соотношение F = Afa уже не является точным законом природы. Нашей конечной целью будет нахождение эквивалентов законов сохранения массы, энергии и импульса в условиях движения с релятивистскими скоростями, т. е. со скоростями, сравнимыми со скоростью света с. [c.88]

Требуется найти такое выражение для импульса движения р, чтобы оно принимало вид AIv (где Л1 —масса покоя )) при ц/с < 1 и удовлетворяло закону сохранения импульса при соударениях частиц при любых значениях их скоростей относительно системы отсчета. Мы найдем это выражение, рассмотрев определенный случай соударения. Сначала покажем на конкретном примере, -что ньютоновский (нерелятивистский) импульс AIv не сохраняется при столкновениях, в которых участвуют частицы с релятивистскими скоростями. [c.377]

В случае релятивистских скоростей максимальное значение силы еЕ, действующей со стороны частицы на электрон, увеличивается [c.19]

При релятивистских скоростях налетающей частицы оценку (8.14) приходится видоизменить. Это изменение обусловлено продольным сжатием поля налетающей частицы (рис. 8.2). В резуль-тате этого сжатия время столкновения уменьшается и становится порядка [c.436]

И. В циклотроне нельзя ускорять электроны, поскольку они быстро достигают релятивистских скоростей. Тем не менее существуют ускорители, в которых электроны ускоряются импульсами электрического поля в постоянном однородном магнитном поле. Ускорители такого типа называются микротронами (иногда употребляется название электронный циклотрон). В микротроне частицы вводятся в ускорительную камеру не в центральной части магнитного поля, а на его краю. В месте вывода частиц помещается полый ускоряющий резонатор. В резонансе при каждом обороте электроны получают энергию 0,511 МэВ, точно равную энергии покоя электрона. Следовательно, в соответствии с (9.3) период Тп п-го оборота кратен периоду первого [c.477]

Наше построение классической механики основывалось на ряде определений и постулатов, данных в главе 1. Однако иЗ вестно, что при скорости движения, близкой к скорости света, эти постулаты не согласуются с некоторыми опытными фактами. Поэтому они были соответствующим образом изменены, что привело к созданию так называемой специальной теории относительности. Изменения, вносимые этой теорией в механику, не являются столь сильными, как изменения, вносимые квантовой механикой. Имеется много физических явлений, в которых квантовые эффекты существенны, а релятивистские поправки ничтожно малы, и много явлений, в которых релятивистские скорости играют существенную роль, а поправки квантовой механики не сказываются на проводимых рассуждениях. Между квантовой теорией и специальной теорией относительности нет внутренней связи, и каждую из них можно рассматривать, независимо от другой. В этой главе мы рассмотрим те изменения, которые вносит в классическую механику специальная теория относительности. [c.208]

Но к началу XX века и в особенности в двадцатые годы ньютоновская механика оказалась в совершенно новой ситуации, обусловленной быстрым и глубоким развитием физики. Во-первых, уже в самом начале нашего века были обнаружены границы применимости ньютоновской механики. Со стороны релятивистских скоростей она [c.5]

А, отсутствует в ускорителях в тех случаях, когда Т не зависит от S. В циклич. ускорителях это имеет место в изохронном циклотроне, а в линейных — при релятивистских скоростях ускоряемых частиц, когда скорость практически не меняется с увеличением энергии. [c.21]

РЕЛЯТИВИСТСКАЯ СКОРОСТЬ — скорость и, близкая к скорости света с. Частица, движущаяся с Р. с., ваз. релятивистской. Энергия свободной релятивистской частицы [c.333]

После того как стали получать (с помощью сильноточных и плазменных ускорителей) пучки заряж. частиц большой плотности, движущиеся с релятивистскими скоростями, возрос интерес к Э. д. с. В этих пучках можно ускорять заряж. частицы до больших энергий. Так, из ф-лы (14) следует, что в пучке электронов с плотностью тока поряд-жа 30 кА/см при энергии электронов [c.533]

При релятивистских скоростях кинетическая энергия электрона Т приблизительно равна р-с, следовательно, если изменять Т в Мэв [c.34]

Книга состоит из двух частей. В открывающих первую часть двух вводных главах читателю кратко напоминаются некоторые основные характеристики движения с релятивистскими скоростями, а также излагаются важнейшие для дальнейшего изложения релятивистские преобразования. Здесь же определяются две широко используемые далее системы координат— лабораторная система и система, связанная с центром тяжести, и даются формулы для перехода от одной из этих систем к другой. [c.5]

Современная ускорительная техника и экспериментальная физика частиц высоких энергий имеют дело с энергиями порядка сотен ГэВ, а в ближайшие годы будут осваиваться энергии порядка тысяч и, возможно, десятков тысяч ГэВ. Несколько раньше в этой области энергий были начаты эксперименты с космическими лучами. При таких энергиях традиционные методы регистрации и идентификации (опознавания) частиц (например, с помощью черенковских счетчиков или путем измерения ионизационных потерь в области релятивистских скоростей) становятся практически неприменимыми. Принципиально новые возможности [c.248]

Релятивистская скорость — скорость, близкая к скорости света. [c.259]

Распад протона 210 Резонансы 95 Реликтовое излучение 219 Релятивистская скорость 34, 260 Релятивистская ядерная физика 10, 140, 243 [c.271]

Именно поэтому, а также потому, что детальное изложение механики межзвездных перелетов в достаточно доступной форме представляет немалые трудности, эта последняя глава книги резко отличается от предыдущих. Полеты к звездам будут, вероятно, происходить со скоростями, близкими к скорости света (релятивистские скорости). Поэтому механика межзвездных полетов основана на теории относительности Эйнштейна, а сколько-нибудь детальное изложение последней потребовало бы гораздо большего места. [c.470]

Получите решение задач 124 и 126 для случая движения с релятивистской скоростью. [c.29]

Два источника света движутся с релятивистскими скоростями V, и и2 навстречу друг другу. Определить скорость сближения источников, скорость сближения их излучений, скорость одного источника относительно другого и скорость излучения, приходящего к одному источнику от другого. [c.265]

Захват электронов в режим синхротронного ускорения возможен при достижении релятивистских скоростей частиц, ибо синхротронная равновесная орбита, по которой электрон движется с постоянной средней угловой частотой и медленно-меняющимся радиусом, требует уже в начальном периоде, чтобы энергия частицы была релятивистской Е>т с ). Поэтому синхротронному режиму ускорения предшествует предварительный этап ускорения — либо бетатронный, либо ог специального инжектора типа линейного ускорителя, или мик- [c.46]

МГц для электронов в области пятен солнечной короны >=10 МГц. Для ч-ц с релятивистскими скоростями в формуле (1) m—mjy/ 1— > [c.846]

Из этого соотношения следует, что для достижения прироста скорости Л У = /з от скорости света при которой релятивистское сокращение длины составляет менее 3%) требуемое отношение масс будет т. е. около 20 ООО. Ввиду того, что удельное выделение энергии как в реакциях деления, так и в термоядерных реакциях примерно одинаково, сделанные выводы в равной степени относятся к обоим случаям. Поэтому для достижения релятивистских скоростей движения при достаточно большой полезной нагрузке необходимо обратиться к источникам энергии с еще большей степенью концентрации. [c.277]

Изменится принимаемая энергия. Это объясняется тем, что общая энергия, передаваемая за данный интервал времени, принимается за другой интервал времени, энергия же фотона изменяется при изменении частоты, а также тем, что эффект искажения длин при релятивистских скоростях приводит к преимущественному излучению энергии в прямом направлении за счет уменьшения излучения в обратном направлении. Для удаляющегося корабля отношение мощностей вследствие этих причин равно [c.615]

Объектом изучения классической механики служат не явления в физических полях и не явления, связанные с элементарными частицами материи, а движения их больших скоплений (тел и сред) со скоростями, много меньшими скорости света. Говоря далее о материальных объектах классической механики (или просто о материальных объектах), мы будем иметь в виду большие скопления , движущиеся подобным образом. Материальные объекты такого рода повсеместно окружают нас, и поэтому область приложения законов классической механики весьма широка. Кроме того, иные системы механики, изучающие иные явления материального мира, строятся так, чтобы их законы переходили в законы классической механики в пределе , при переходе от их исходных моделей к исходной модели классической механики. Так, например, законы релятивистской механики переходят в законы классической механики в пределе , т. е. при предположении, что скорости изучаемого движения малы по сравнению со скоростью света. [c.39]

Определение силы как та, лежащее в основе уравнения (2.6), обладает тем исключительным достоинством, что законы сил при этом оказываются очень простыми. Правда, переход к изучению движений с релятивистскими скоростями показал, что закбны сил потребовалось бы модифицировать, сделав их сложным образом зависящими от скорости материалы/ой точки. Теория стала бы громоздкой и запутанной. [c.40]

Первичная И. у. равна ср. числу ионизирующих столкновений частицы с атомами среды на еднницё длины нути (.-с в см). При релятивистских скоростях част1Щ первичная И. у. описывается выражением [c.196]

МАГНИТОТОРМОЗНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — излучение, возникающее при движении заряж, частиц в магн. поле, В однородном магн. поле заряж. частицы движутся по окружности или спирали в этом случае при движении частиц с релятивистскими скоростями возникает синхро тронное излучение, при нерелятивистских скоростях — циклотронное излучение. Если частицы движутся в неоднородном магн. поле, может возбуждаться ондуляторное излучение (периодич. поле), изгибное излучение и т, д. Наблюдается также М. и., испускаемое из торцевых областей поворотных магнитов синхротронов. [c.16]

Ф-лы (8) показывают, что при отражении волн от движущегося навстречу им зеркала частота i и величина I El I отражённого сигнала становятся больше, чем соответствующие величины а и Ед для падающей волны, а угол отражения i — меньше угла падения ,. При релятивистских скоростях движения зеркала, когда р 1 и 7 1, угол отражения j мал ( j нормальном падении волны на релятивистское зеркало значительно возрастает частота i = 4v2 g > шд и амплитуда i = = 4у 1Ед Ед отражённого сигнала. Таким способом можно преобразовать излучение в более КВ-диа-пазоеы с одноврем. увеличением мощности отражённого сигнала за счёт энергии движения зеркала. В качестве такого зеркала можно использовать пучок релятивистских электронов или плазму, движущиеся навстречу волне, для к-рых в системе покод е( )р( ) = [c.423]

Если скорости движения сред по обе стороны от плоской поверхности раздела параллельны ей, то такой случай наз. тангенциальным разрывом скорости движения сред и для него 0. В этом случае (как следует из приведённых выше ф-л) отражение волн происходит как на покоящейся границе раздела частоты всех волн одинаковы, а угол падения равен углу отражения. Однако при таком отражении может происходить поворот плоскости поляризации отражённой и преломлённой волн. Угол поворота пропорц. комноыентам скорости движения сред, перпендикулярным плоскости падения. При релятивистских скоростях движения сред для нек-рых углов падения коэф. отражения становится больше единицы, т. е. происходит усиление отражённой волны за счёт энергии движения сред. Указанные выше особенности распространения волн в движущихся средах и отражения на границах раздела движущихся сред позволяют использовать их для диагностики этих сред или для преобразования частот с одноврем. усилением сигналов. [c.424]

Релятивистские скорости и большие токи изменяют характер взаимодействия сильноточных релятивистских электронных лучков с п.лазмой. Тот факт, что при [c.608]

Теорема 8.1. Дифференциал кинетической энергии Т точки переменной массы, движущейся с релятивистской скоростью V, равен сумме элементарных работ всех приложенных к точке сил внешних, удвоенных реактивных, гиперреактивных и нестационарных с учетом возникающих релятивистских эффектов, плюс кинетическая энергия частиц, отбрасываемых точкой за время сИ, обусловленная их переносным движением. [c.249]

Сделаем предположение, что амплитуда падающей волны не очень велика, так что частица в ее поле не достиг ает релятивистских скоростей и не очень далеко отклоняется от положения равновесия. Поэтому можно считать, что на протяжении траектории частицы амплитуда падающей волны не зависит от пространственных координат в данный момент. Ввиду нерелятивистской скорости частицы не учитьгоаем магнитной составляющей силы Лоренца. [c.267]

Вопросы отражения электромагнитных волн от движущейся границы раздела привлекают интерес исследователей по ряду причин. Одной из них является тот факт, что появились возможности получать среды, движущиеся с релятивистскими скоростями, —сгустки илазмы. При отражении света от границы такого сгустка происходит заметное изменение частоты. Это явление можно использовать для умножения частоты, для измерения скорости среды. [c.501]

Найдите формулы для эффекта Доннлера в случае, когда наблюдатель двигается с релятивистской скоростью. [c.27]

Случай, когда г <тос7 , наиболее интересен он соответствует излучению частиц в спиральном ондуляторе, когда электрон движется вдоль оси ондулятора с релятивистской скоростью, при (1—р2) /2 т. е. когда скорость электрона [c.127]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...