Процессы адиабатический, изотермически

Процессы адиабатический, изотермический 462, 463, 467, 469, 474 [c.615]

Изучался процесс адиабатического изотермического испарения воды в поток воздуха, что позволило получить частные коэффициенты тепло- и массообмена в газовой фазе. Коэффициенты тепло- и массообмена изучались в зависимости от скорости воздуха, скорости вращения ротора, плотности орошения аппарата и изменения движущей силы процесса. [c.335]

Симметрия (2.35) имеет место и для адиабатических процессов, что вытекает из формулы (2.24) и условий (2.34), отражающих тот факт, что выражение = а dey—полный дифференциал. Пусть процесс деформации изотермический, тогда с учетом зависимостей Гука функция W (е,у), полным дифференциалом которой является выражение Сту de,y, преобразуется к виду [c.52]

Процесс адиабатического размагничивания. Приведенные выше рассуждения вполне справедливы для газон. В этом случае внешним параметром является давление, W—точка кипения, а пику теплоемкости соответствует теплота испарения. Энтропия уменьшается с увеличением давления, так что охлаждение получается в результате изотермического сжатия, за которым следует адиабатическое расширение. [c.423]

Разложение произвольного бесконечно малого процесса на изотермический и адиабатический бесконечно малые процессы является эффективным приемом в термодинамике. В частности, таким образом можно определить характер протекания линий процесса в зависимости от знака полученной телом теплоты. Пусть имеется тело, начальное состояние которого соответствует точке I в координатах р—v (рис. 1.18). Проведем через точку 1 линию аЬ (адиабату), соответствующую обратимому адиабатическому процессу. При изменении состояния вдоль адиабаты аЬ количество полученной телом теплоты dQ = = 0. Если состояние тела изменяется обратимым образом от точки 1 до точки 2, расположенной под обратимой адиабатой, то тело отдает теплоту, т. е. <0- [c.52]

Процесс изменения состояния тела, соответствующий линии 1—2, расположенной вниз от адиабаты аЬ, после разложения процесса на элементарные изотермические и адиабатические процессы содержит изотермические участки, соответствующие только сжатию тела. На каждом из этих участков справедливо неравенство AQ < 0. Поэтому для этого процесса в целом Q < 0. [c.52]

Поэтому всякий обратимый цикл с двумя источниками тепла должен состоять из четырех обратимых процессов — двух изотермических и двух адиабатических, чередующихся друг с другом (рис. 9-1,а и б). [c.326]

Базовая система уравнений (1) — (8) справедлива для квази-стационарных процессов адиабатического течения газа в дросселях и изотермического изменения параметров его состояния в камерах. Решение системы осуществлялось на ЭЦВМ Минск-22 с учетом ряда нелинейных ограничений. При составлении ПШП использовался опыт, накопленный в результате моделирования регуляторов на АВМ. [c.70]

Изменения состояния. Изменение термодинамического состояния связано в первую очередь с изменениями давления. Процесс изменения состояния зависит от того, насколько интенсивно происходит теплообмен между рабочим телом и окружающей средой. В первом приближении можно считать, что при хорошем теплообмене процессы протекают изотермически, при плохом— адиабатически. Практически первый случай встречается при медленном изменении состояния, второй — при быстром. Часто происходящие явления нельзя отнести ни к первому, ни ко второму случаю, т. е. мы сталкиваемся с политропическим процессом. [c.42]

При статических способах экспериментального определения упругих характеристик материалов процесс деформирования осуществляется сравнительно медленно и температура образца из-за теплообмена с окружающей средой остается практически не измен-ной, т. е. процесс является изотермическим. При динамических способах теплообмен с окружающей средой и передача теплоты в объеме образца обычно малы и процесс деформирования близок к адиабатическому. Поэтому значения упругих характеристик, определяемые в статических и динамических условиях, несколько различаются между собой, хотя это различие часто лежит в пределах точности проводимых измерений. В дальнейшем, если нет специальной ого- [c.18]

Данные о сжимаемости жидкостей обычно приводятся в виде экспериментально измеренных значений Е . Теоретически Ev должен зависеть от характера процесса изменения объема или плотности (адиабатический, изотермический и т. д.). Для обычных газов, таких, как кислород, эти два процесса дают [c.24]

Отмечается, что это различие вызвано упругим несовершенством исследуемых материалов, различием физики процесса, адиабатической при ультразвуковых и изотермической при механических испытаниях. Анализ теоретических соотношений, устанавливающих связь между адиабатическими и изотермическими модулями упругости, показывает, что различие между этими модулями незначительно и для большинства материалов составляет не более 1—-3%. Однако на основании результатов экспериментальных исследований многих материалов (горные породы, бетон, полимеры, древесина, древеснослоистые пластики, стеклопластики и др.) установлено, что это различие достигает значительной величины и в основном зависит от упругого последействия и вязкости исследуемых материалов. [c.116]

Процесс изменения состояния идеального газа, изображаемый линией 1—2 (рис. 2-4), идущей вниз от адиабаты аЬ, будет по разложении его на элементарные изотермические и адиабатические процессы содержать изотермические участки, отвечающие только сжатию газа на каждом из этих участков dQ< 0 [c.35]

Процесс адиабатический, если С = 0. Процесс изотермический, если С = оо. Следует различать С , и. [c.397]

Мак-Хуг приходит к следующему выводу если процесс адиабатический, то по сравнению с изотермическим имеет место увеличение утечек при уменьшении потерь. [c.47]

Добавочное изменение упругости воздуха при сжатии может, конечно, получиться только в том случае, если сжатие происходит быстро, так что выделившееся тепло не успевает уйти. Точно так же, если быстро произвести разрежение, получившаяся разность в температуре не успеет выравняться. Такой процесс, при котором температура не успевает выравниваться с температурой окружающей среды, называется адиабатическим процессом. Когда выравнивание температуры происходит (т. е. когда температура постоянна), процесс называется изотермическим. [c.60]

Наиболее типичными являются два теоретических процесса сжатия — изотермический и адиабатический, графически изображенных на диаграмме (рис. 50). [c.69]

Как указывалось выше, тип термодинамического процесса, который принимается при расчете пневмоприводов (адиабатический, изотермический, по тепловому балансу) влияет на величину их времени срабатывания. Поэтому большое значение приобретает экспериментальное исследование устройств с целью определения температуры, которая характеризует действительный процесс в полостях рабочего цилиндра. В качестве примера приведем осциллограммы рабочего цикла двустороннего привода (рис. 42), диаметр поршня которого равен 12 см, а рабочий ход = 54,5 см. На рис. 42, а показана осциллограмма процесса наполнения постоянного объема, когда поршень остановлен в конце хода (максимальный объем рабочей полости). Давление характеризуется кривой р, а температура — Т. На осциллограмме, показанной на рис. 42, б, записаны параметры при истечении сжатого воздуха [c.119]

Наконец, любое состояние с независящими от времени значениями Ь ж х , будет называться равновесным состоянием в макроскопическом смысле. Процесс называется изотермическим, если й остается постоянным, а для процесса без теплообмена между системой и окружающей средой справедливо соотношение (2.2) такие процессы называются адиабатическими. [c.15]

Простейшими процессами являются изотермический процесс, характеризующийся постоянством температуры тела во время процесса (Г = onst) изобарический процесс, протекающий в условиях постоянного давления на тело (р = onst) изохорический процесс, при котором объем тела остается в течение всего процесса неизменным V = onst) адиабатический процесс, когда тело помещено в теплоизолирующею оболочку, не допускающую теплообмена между делом и окружающей средой. [c.19]

При адиабатическо-изотермическом переходе из я в с (по пути ab ) совершается работа dLab , которая численно равна площади аЬсс а и больше работы процесса ас на величину площади аЬса,, т. е. [c.42]

Процесс изменения состояния тела, изображаемый линией /—2, идущей вниз от адиабаты аЬ, будет после разложения процесса на элементарные изотермические и адиабатические процессы содержать изотермические участки, соответствующие только сжатию тела на каждом из этих участков dQ < 0, и поэтому для всего процесса в целом Qi 2 < 0. Наоборот, на всех изотермических участках линии I—3, идущей вверх от адиабаты, dQ >-0, так как здесь имеет место расширение, вследствие этого для всего процесса в целом Qi 3 > 0. [c.43]

С помощью совокупности (сетки) адиабат разобьем цикл ab da на составляющие циклы, в каждом из которых верхний н нижний участки процесса заменим изотермическими. Произвольно малый процесс п совокупность малых изотермического и адиабатического процессов, как было показано в разделе 2.5, эквивалентны. Е> результате этого цикл ab da можно заменить совокупностью большого (в пределе бесконечного) числа элементарных циклов Карно. Для каждого из элементарных циклов Карно согласно выражению (2.46) справедливо соотношение [c.56]

Процесс изменения состояния идеального газа, изображаемый линией 1—2 (см. рис. 2-13), идущей вниз от адиабаты аЬ, будет после разложения его на элементарные изотермические и адиабатические процессы содержать изотермические участки, отвечающие только сжатию газа на каждом из этих участков dQ<0, и поэтому для всего процесса в целом Qi 2<0. Наоборот, на всех изотермических участках линии 1—3, идущей вверх от адиабаты, dQ>0, так как здесь имеет место расширение, и поэтому для всего процесса в целом Qi 3>0. [c.53]

С помощью сетки адиабат разобьем цикл ab da на составляющие циклы, в каждом из которых верхний и нижний участки процесса заменим изотермическими. Замена произвольного малого процесса совокуп-настью малых изотермического и адиабатического процессов, как было [c.69]

Цикл Карно состоит из обратимых процессов и поэтому полностью обратим. В том случае, когда цикл совершается в обратном направлении (см. рис. 8), в процессе 4—3 (изотермическое расширение) рабочему телу (агенту) сообщается количество тепла Q2 от теплового резервуара с температурой Т% а в процессе 2—7 (изотермическое сжатие) агент отдает количество тепла Qi тепловому резервуару с температурой 7 . Процессы/—4 и <5—2 это процессы адиабатического расширения и сжатия. В этом цикле суммарная работа сжатия (процесс 3—2—1) больше, чем работа, полученная от расширения агента (процесс 1—4—3), т. е. затрачивается работа, эквивалентная площади цикла в результате от теплового резервуара Т2 (более холодного) отнимается количество тепла Q2 и передается тепловому резервуа- [c.31]

Базовая система уравнений (1) — (10) описывает динамику всех возможных переходов из одного устойчивого состояния модуля в другое в зависимости от вида выполняемой логической функции и изменений внутренних состояний пневмореле, характеризующихся движением мембранного блока, квазистационар-ными процессами адиабатического течения газа в дросселях и изотермическими изменениями параметров состояния газа в камерах. Практически в связи с тем, что многие переходы не вызывают изменения внутренних и внешних состояний модуля или же являются идентичными, нет необходимости исследовать динамику всех переходов. Например, в модуле, выполняющем функцию И [8], подача единичного входного сигнала в сопло не вызывает изменения даже внутреннего состояния пневмореле, а подача единичного входного сигнала в глухую камеру приводит к перемещению мембранного блока из одного крайнего положения в другое, но не изменяет внешнего состояния модуля. Примеры идентичных переходов будут приведены ниже. [c.81]

Шесть сторон треугольников диаграммы символизируют линейные эффекты, связывающие тепловые, упругие и электрические свойства полярного кристалла. В частности, нижние (горизонтальные) линии относятся к термоупругим явлениям — термическому расширению Xmn = mn/S.T И др. В ззвисимости от того, как реализуется процесс—адиабатически (AQ = 0) или изотермически (АГ=0), а также от механических условий, в которых находится кристалл, — свободен (Xhi = Q, т. е. разрешены деформации) или зажат (xmn = 0, запрещены деформации) —термоупругие эффекты могут описываться различными линейными соотношениями. При этом возможна и различная направленность этих эффектов первичным воздействием может быть тепловое, а отклик — механический (изменение деформации Хтп или напряжений Хы), или, наоборот, первичным воздействием является механическое возмущение кристалла, а тепловые реакции вторичны (например, при растяжении кристалла он должен охлаждаться, а при сжатии — нагреваться). [c.24]

В зависимости от того, какие выбраны обобщенные координаты, время Хх,у имеет различные названия Тр, у = т —время релаксации при изох орическом и адиабатическом процессах, или адиабатическое время расслабления Тр, = t — время релаксации при изотермическом и изохорическом процессах, или изотермическое время расслабления Тр, —время ретардации при изобарическом и адиабатическом процессах, или адиабатическое время задержки Тр, время [c.386]

Пьер Симон маркиз де Лаплас (1794-1827) [3] исправил вычисления Ньютона. Основное обстоятельство, изменившее результат, было следующим. Давление р так называемого идеального газа пропорционально его плотности р в изотермическом процессе, т. е., когда изменение происходит при постоянной температуре. С другой стороны, если газ сжимается в так называемом адиабатическом процессе, то он нагревается, а если он расширяется, то он охлаждается. Мы называем процесс адиабатическим, если нет возможности подводить тепло в газ извне и наоборот. В этом случаем мы можем доказать, что давление р пропорционально определенной степени плотности р" , где 7 — всегда больше единицы и зависит от количества атомов в молекуле, или точнее, количества степеней свободы, на которых молек)ша может накапливать энергию. Для воздуха 7 равно примерно 1,4, так что производная dp/dp в 1,4 раза больше, чем она была бы, если р пропорционально р, как предполагал Ньютон. Процесс, включающий распростра-непие звука, можно считать с хорошим приближением адиабатическим, потому что теплопроводность пренебрежимо мала. [c.110]

Первое теоретическое определение скорости звука — скорости распространения упругих волн малой амплитуды—дал Ньютон, показавший, что скорость распространения звз ка в воздухе, если рассматривать этот процесс как изотермический, пропорциональна корню квадратному из отнощения давления воздуха к его плотности. На самом деле, как показал значительно позднее Лагьпас, процесс распространения звуковых колебаний приближается к адиабатическому, что привело Лапласа к формуле, применяемой и в настоящее время. Формула эта, данная Лапласом в первом десятилетии прошлого века, отличается от формулы Ньютона коэффициентом под знаком корня, равным отнопшнию теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме. [c.28]

В самом деле, в элементарном процессе ас тело совершает работу dL , численно равную плош,ади асс а, и получает количество тепла dQ = dU - -- AdL , где dU = U,-U . При адиабатическо-изотермическом переходе из а в с (по пути ab ) совершается работа численно равная площади аЬсс а, которая больше работы процесса ас на величину площади аЬса, т. е. [c.35]

Большинство реальных калориметров можно моделировать в виде систем, представленных на рис. 4. Каждая модель может содержать источник (или сток) тепловой энергии, расположенный в любом из тел данной системы. Термоприемник помещается также в любом из тел. Система состоит из ядра односоставного ( О или двухсоставного (01 и 0г) и оболочки (Гг), разделенных средой, которая обеспечивает теплообмен теплопроводностью, конвекцией или излучением с результирующим коэффициентом теплообмена а. Оболочка имеет температуру Г, либо постоянную (случай изотермической оболочки), либо переменную (можно рассматривать процесс адиабатический). С целью нахождения аналитических зависимостей для 01 и 02 соответствующие тела можно моделировать в виде тел определенной формы, например, в виде шара или неограниченного цилиндра. [c.24]

Частными случаями полнтропического процесса являются изотермический (п = 1), адиабатический (п = к), изохорический (п= оо), изобарический (л = 0) процессы (см. рис. 2). [c.41]

Рассмотрим обратимые процессы. Адиабатический процесс dQ = TdS = О, кроме решения dS = 0 (S = onst), имеет также особое решение Т — О, выражающее одновременно изотермический и адиабатический процесс. Из второго начала как будто бы следует, что решение Т=0 не может пересекаться с семейством поверхностей S = onst, и поэтому Г = О совпадает с одной из поверхностей S = onst. [c.89]

Первое и третье названия являются традиционными, и их, как и многие из терминов, используемых в механике, следует считать освященными длительным применением, хотя часто они недостаточно точны или ведут к недоразумениям. Если некоторый процесс является изотермическим для одного тела, то он является изотермическим для всех тел, однако будет или нет данный процесс адиабатическим (или изокалорическим) для данного определенного тела, зависит от определяющих соотношений этого тела. [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...