Соответственные физические поля

Соответственные физические поля скалярных, векторных и тензорных величин, такие, например, как поля температур t х, у, Z, т), перемещений Ы/ х, у, г, т), напряжений х, у, г, т), подобны друг другу в соответственные моменты времени [c.37]

Естественным следствием приведенных рассуждений служит определение группы подобных явлений, входящих в состав явлений данного рода. В пределах каждой из групп изменение в пространстве и во времени всех существенных для данного рода физических величин описывается соответственно подобными полями. [c.69]

Для изучения физических процессов, связанных с излучением световых волн, примем следующую модель источника света. В некоторой области пространства находится совокупность N атомов. В каждом атоме имеется один оптический электрон, а колебания этих N электронов (гармонических осцилляторов) и обусловливают излучение системы. Будем считать, что направления всех колебаний одинаковы (в дальнейшем мы снимем это ограничение) и, следовательно, можно рассматривать скалярную задачу. Частоты и амплитуды колебаний оптических электронов (со и а соответственно) также одинаковы. Тогда напряженность поля Ек, создаваемая k-м атомом в произвольной точке А на оси Z (рис. 5.6), определится выражением [c.186]

Процессы конвективного теплообмена называют подобными, если у сравниваемых процессов подобны соответственно поля температуры, скорости и давления Два поля подобны, если переход от одного из них к другому можно осуществить путем умножения на константу подобия. Константа подобия не зависит от координат и времени. Для полей различных физических величин константы подобия различны произвольный выбор констант подобия недопустим. [c.332]

Таким образом, физические процессы будут подобными, во-первых, если они одинаковы по своей природе т. е. качественно одинаковы и описываются одними и теми же математическими уравнениями во-вторых, если процессы протекают в геометрически подобных устройствах (системах), и, в-третьих, если поля всех одноименных физических величин соответственно будут подобны. [c.160]

Уравнения (а)—(в) по записи аналогичны. Эти уравнения содержат три физических параметра D, а и v, каждый из которых характеризует соответственно перенос вещества, теплоты и импульса. Размерности D, а и V одинаковы (м /с). При D=a=v расчетные поля концентраций, температур и Скорости б дут подобны, если имеет место подобие условий однозначности. В частности, поля концентраций и температур будут подобны, если D = a или Dja=. Отношение D/a называют числом Льюиса — Семенова и обозначают через Le. [c.338]

Вышеприведенные формулы относятся, как было сказано, к длинным трубам. На входных участках труб коэффициент теплоотдачи а получает большие значения, чем дают эти формулы. Объясняется это тем, что по мере удаления от входа в трубу динамические или тепловые пристенные слои утолщаются, достигая (не обязательно одновременно) оси трубы. Участок трубы до места смыкания одноименных слоев является стабилизирующим участком для скоростного и температурного полей, соответственно. За этим участком безразмерные эпюры распределения скоростей и температур перестают изменяться от одного поперечного сечения трубы к другому, если не считать второстепенной зависимости их (через физические параметры) от местных температур стенки и потока. Характер деформации эпюр температур схематически показан на рис. 5-1. [c.124]

При таких законах преобразования достигается более высокая степень обобщения физических фактов (процессов, полей) и соответственно получается малое число обобщенных параметров. В данном случае численные решения уравнений (1) — (8) приводят к зависимостям [c.180]

В инженерно-физических приложениях используются конечно- и бесконечномерные действительные или комплексные векторные пространства, соответственно определяемые как линейные (векторные) пространства над полем действительных и комплексных чисел в зависимости от того, допускается ли умножение векторов только на вещественные или на любые комплексные числа. 206 [c.206]

При рассмотрении в предыдущих параграфах задач о конвективном теплообмене в трубе физические свойства принимались постоянными, не меняющимися с температурой, т. е. не учитывалось влияние температурного поля на физические свойства потока, и полученные решения, строго говоря, справедливы только для весьма малых температурных напоров At = 4m — t. Ъ действительности физические свойства жидкости меняются под влиянием температурного поля, устанавливающегося в результате процесса теплообмена между поверхностью нагрева (охлаждения) и потоком. В результате этого отклоняются от изотермического профиля как профиль скоростей, так и профили температур Соответственно меняются и значения коэффициентов теплоотдачи. [c.196]

В теории классич. полей и в квантовой теории С. п.— положение, согласно к-рому суперпозиция (т. е. результат суммирования, наложения друг на друга) любых допустимых в данных условиях состояний физ. системы (или возможных процессов в ней) является также допустимым состоянием (или соответственно возможным процессом). Так, классич, ш.-магн. поле в вакууме удовлетворяет С. п. сумма любого числа физически реализуемых полей есть также физически реализуемое зл.-магн. поле. В силу С. п. эл.-магн. поле, созданное совокупностью электрич.. зарядов и токов, равно сумме полей, создаваемых этими зарядами и токами по отдельности. Слабое гравитац. поле также с хорошей точностью подчиняется С. п. [c.26]

Классические методы пытаются решать задачи распределения полей напрямую, формируя системы дифференциальных уравнений на основании фундаментальных физических принципов. Точное решение, если удается получить уравнения в замкнутой форме, возможно только для простейших случаев геометрии, нагрузок и граничных условий. Довольно широкий круг классических задач может быть решен с использованием приближенных решений систем дифференциальных уравнений. Эти решения имеют форму рядов, в которых младшие члены отбрасываются после исследования сходимости. Как и точные решения, приближенные требуют регулярной геометрической формы, простых граничных условий и удобного приложения нагрузок. Соответственно, данные решения не могут быть применены к большинству практических задач. Принципиальное преимущество классических методов состоит в том, что они обеспечивают глубокое понимание исследуемой проблемы. [c.20]

В общем случае поле является пространственным (трехмерны.м), однако иногда можно упростить задачу и изучать одномерные или плоские двумерные поля. В этом случае предполагают, что физические величины зависят соответственно только от одной или двух пространственных координат. [c.5]

Известно, что процесс измерений, в результате которого получают информацию о значениях измеряемых физических величин (измерительная информация), является процессом информационным. Обработка результатов измерений проводится с использованием аппарата теории вероятностей и математической статистики, положений теории информации, при этом погрешности подразделяются на случайные и систематические. Совокупность возможных сведений о множестве значений физических величин хи хг,. .., л , уподобляют полю случайного события Е с различными элементарными возможными исходными Е, El,. .., имеющими соответственно вероятности р, р2, р.,. Мерой неопределенности измерений этого поля дискретных величин служит энтропия [c.194]

Рассмотрим систему невзаимодействующих частиц, подчиняющихся распределению Максвелла - Больцмана и имеющих два энергетических уровня о=Ои 1= с кратностями вырождения go и g соответственно. Конкретным примером такой системы является, например, совокупность закрепленных в узлах кристаллической решетки N частиц с магнитными моментами /4. Если эти частицы имеют спин 5 = 1/2, то энергия каждой такой частицы в магнитном поле с напряженностью Н принимает два значения —/гЯ, если магнитный момент направлен по полю, и если магнитный момент направлен против поля. Значительно интереснее то, что многие физические системы с квантованными энергиями при низких температурах весьма сходны по своим термодинамическим свойствам с двухуровневой системой. Такое сходство возникает, если при достаточно низких температурах число частиц на всех уровнях, начиная с третьего и выше, мало по сравнению с числом частиц на первых двух уровнях. С такими ситуациями мы будем в дальнейшем неоднократно сталкиваться в этой главе (см. 46, 50, 51). [c.214]

Равенства (3,7) свидетельствуют, что в сходственных точках подобных стационарных полей безразмерные координаты и безразмерные физические переменные соответственно равны.. [c.53]

Аналогично тому, как это было сделано для стационарного поля, можно показать, что в сходственных точках подобных нестационарных полей в сходственные моменты времени безразмерные координаты и безразмерные физические переменные соответственно равны. [c.55]

Пусть ф (г t), а (г t), Q (г I) соответственно представляют некоторые в общем случае нестационарные поля распределений физических скалярных, векторных или тензорных величин в пространственно-временной области (г ) здесь г представляет вектор-радиус точки, а его проекции х, у, %) — координаты этой точки. Сравним с этим явлением некоторое другое, характеризуемое соответственно скалярными, векторными или тензорными функциями ф а (г I), Q (г 1) в области (г ). Пространственно-временную [c.365]

Особенностью магнитных систем управления спутников, стабилизированных собственным вращением, является то, что работают они не непрерывно, а с некоторой скважностью, которая определяется не только временем накопления достаточной ошибки от возмущений, но и физическими свойствами магнитного поля Земли. Иногда система включается один раз за виток, иногда намного реже, причем в одних случаях работа происходит на определенных участках орбиты, где выполняются условия оптимального управления, а в других — на любом участке или на протяжении всего витка (или нескольких витков), если выполнение этих условий не требуется. Проведенные исследования [30] показали, что для каждой орбиты и всех фаз полета спутника с активной магнитной системой существуют четыре точки переключения. Условия переключения проверяются с помощью сигналов датчика напряженности магнитного поля Земли и солнечных датчиков. При этом соответственно переключается и магнитный диполь ориентации оси закрутки, и диполь стабилизации скорости собственного вращения спутника. Прерывистость работы активных магнитных систем ориентации положения спутника и его скорости закрутки обусловливается самой природой стабилизации собственным вращением, для которой характерна высокая устойчивость к воздействию как внешних, так и внутренних возмущающих моментов. [c.125]

Проводимость трубопровода, представленная соотношением (1.56), имеет адекватное физическое содержание лишь в той степени, в какой состояние РГ в сосуда.х близко к равновесному и соответственно поля скоростей и концентраций изотропны, а сам газ может быть охарактеризован осредненными параметрами состояния Pi и р2. [c.29]

Интенсивность на поверхности сходящегося волнового фронта растет обратно пропорционально уменьшающейся поверхности фронта, что дает для сферы закон 1/г , а для цилиндра 1/г, где г— радиальная координата, отсчитываемая от центра фокальной области или соответственно от фокальной оси. При г О как первое, так и второе выражения стремятся к бесконечности, что, естественно, лишено физического смысла. Происходит это вследствие того, что в окрестности фокуса неприменима лучевая (геометрическая) трактовка, из которой вытекают указанные соотношения. Для определения поля вблизи фокуса требуется решить задачу в ее дифракционной постановке. Классическая трактовка осесимметричного случая для длиннофокусных систем изложена у Рэлея [6]. Исследования короткофокусных сферических, а также цилиндрических систем были выполнены позднее, на базе работ Дебая [7] и Зоммерфельда [11], в основном силами сотрудников Акустического института. Некоторые из этих работ, непосредственно относящиеся к фокусирующим ультразвуковым излучателям, легли в основу настоящей части книги. [c.153]

Если во всех точках пространства, где задано поле физической величины, значения этой величины равны между собою (соответственно в скалярном или векторном смысле), то такое поле называется однородным, в противном случае — не однородным. Скалярное поле плотности в однородном твердом теле однородно. В поступательно движущемся твердом теле векторное поле перемещений так же, как и скоростей или ускорений,—однородно. Само собой разумеется, что однородное поле может быть как стационарным, так и не стационарным. [c.39]

Из этих условий следует, что тепловое подобие двух потоков среды возможно лишь в том случае, если каналы, по которым движется среда, геометрически подобны каналам, по которым перемещается другая среда, я если все поля физических величин одной среды подобны соответственным полям физических величин другой среды, т. е. если по всему объему в любой его точке в одно и то же время физические параметры соответственно подобны. Условия подобия полей температуры одной и другой среды и и, вязкости 11 и ца. давления р и Р2, скорости и 2 и т. д. математически могут быть выражены следующими уравнениями [c.295]

Однако по причинам, указанным в п. 7, мы не можем считать приведенную интерпретацию правильной. Вместо этого мы предполагаем, что действительную физическую картину можно полу чить, рассматривая след как колебательную систему ). Соответственно мы считаем, что частота колебаний определяется локальными эффектами, а не асимптотическим поведением потока вниз по течению. [c.372]

Рассмотрим некоторые физические следствия. При наличии импульсного взаимодействия, когда Ф 7 1, возможно такое положение, что Ф обратится в нуль (а соответственно, 1 — в бесконечность) при некотором конечном значении поля, т. е. па конечном расстоянии от его источника. Это будет соответствовать барьеру для проникновения частицы в сторону больших значений поля. Именно такое положение имеет место в рассмотренном выше варианте, где, как это видно из (27) [c.253]

Из рассмотренных выше примеров видно, что есла в качестве масштабов выбрать сходственные гебметрические и физические величины, то в сходственных точках подобных физических полей в сходственные моменты времени безразмерные координаты и безразмерные физические переменные (критерии) будут соответственно равны. [c.161]

Отклонения ближнего поля передаются непосредственно к лабиринту через мягкие ткани. Для восприятия волн давления необходим усилитель. В качестве такого усилителя выступает плавательный пузырь. Плавательный пузырь развивается как дивертикул дорсальной или латеральной стенок передней части кишок и в конечном виде представляет собой мешок, заполненный газом (кислород, азот, углекислый газ), расположенный в брюшной полости. При действии волн давления плавательный пузырь расширяется и сокращается в точном соответствии с частотой изменений волн давления. Таким образом, он становится вторичным источником звуковых колебаний соответственно с полем смещения и давления вокруг него. Плавательный пузырь имеет определенный резонанс, который может быть установлен на основе его физических свойств и для большинства рыб лежит в пределах 100—1000 Гц в зависимости от особенностей того или иного вида (Вайтулевич, Ушаков, 1974). [c.515]

Физический механизм энергоразделения формулируется в рамках модели микрохолодильных циклов (116, 140, 155], согласно которой некоторые турбулентные частицы газа (турбулентные моли [153]), сохраняя в течение определенного промежутка времени т свою индивидуальность, претерпевают радиальные турбулентные смешения, при этом соответственно адиабатно сжимаясь или расширяясь (в зависимости от направления движения) в поле высокого радиального градиента давления и таким образом передают тепло из приосевой зоны низкого давления в периферийную область более высокого давления (рис. Ъ.П,а,б). [c.122]

Далее речь будет идти о полях, находящихся в односвязиых областях,— соответственно смыслу физических примеров, рассмотренных выше. [c.370]

В зависимости от распределения импульса магнитного поля в пространстве и во времени, а также физических свойств материала и геометричееких размеров заготовки, в последней изменяется силовое и тепловое поле и вместе с тем характер рабочего процесса электромагнитного формобразования. В частности, первостепенное значение имеет, наряду с конфигурацией индуктора, также надлежащая форма кривой импульса тока в нем, которая должна выбираться с учетом толщины и электропроводности заготовки. Чем тоньще заготовка, тем выше должна быть частота колебаний тока в индукторе и соответственно меньше глубина проникновения импульса магнитного поля в заготовку. В противном случае магнитное поле проникает сквозь заготовку и образует под ней, ,магнитную подушку , которая резко ослабляет рабочее давление. Глубина проникновения магнитного поля в металл за время т определяется из уравнения [c.307]

По степени отхода от локальной теории существующие варианты Н. к. т. п. можно разделить на два класса. К первому, физическому , классу относятся нелокальные схемы, к-рые основаны на нестандартных пространственно-временных представлениях, лишающих смысла такие понятия, как поле в определ. точке пространства-времени (или сама такая точка), локальность взаимодействия, микропричинность. Это достигается приданием 4-вектору координаты смысла оператора, компоненты к-рого не коммутируют либо с оператором поля [теория Маркова — Юкавы М. А. Марков, 1940 X. Юкава (Н. Yukawa), 1956], либо друг с другом (теория квантованного пространства-времени см. Квантование пространства-времени), что приводит к неопределенностей соотношениям между полем и координатами точки пространства-времени и соответственно между самими этими координатами. К рассматриваемому классу относятся и др. схемы, напр. теория стохастич. пространства-времени, в которой координата имеет свойства случайной величины (а само пространство-время подобно турбулентной среде). [c.318]

Совокупность возможных сведений о значениях физической величины уподобляют полю случайного события Е с различными элементарными возможными исходныхш Е1, Ег,. .., Es, имеющими соответственно вероятность р, рг, Рз- Мерой неопределенности этого поля служит энтропия [c.398]

Воздействие температурного поля qt приводит к увеличению областей пластического деформирования материалов (рис. 6.18 5) за счет уменьшения предела текучести и порогового значения интенсивности деформаций для физической нелинейности. На рис. 6.18 темные точки и прямоугольники обозначают соответственно нелинейную ползучесть (вязкоупругость) и пластические деформации в начальный момент, светлые — добавки за 30мин. [c.350]

Известно, что 1) колебания затвердевающей жидкости, как звуковые, так и ультразвуковые, увеличивают частоту возникновения- зародышей 2) наличие макропотоков в жидкой фазе во время затвердевания также приводит к увеличению I 3) при больших переохлаждениях зарождение одного-единственного зерна вызывает лавинообразное нарастание числа зародышей и соответственно очень резкое возрастание / 4) / можно увеличить также за счет некоторых других физических эффектов, например применением сильных электрических или магнитных полей. [c.161]

Коэффициент теплоотдачи конвекцией. Коэффициент теплоотдачи конвекцией в поверхностях нагрева котла изменяется в широких пределах в зависимости от скорости и температуры потока, определяющего линейного размера и расположения труб в пучке, вида поверхности (гладкая или ребристая) и характера ее омывания (продольное, поперечное), физических свойств омывающей среды, а в отдельных случаях — от температуры стенки. Стационарный процесс конвективного теплооб.мена при постоянных физических параметрах теплообмениваю-щихся сред описывается системой дифференциальных уравнений сохранения энергии, сохранения количества движения и сохранения массы потока. В конкретных условиях к этим уравнениям присоединяют условия однозначности значения физических констант, поля скоростей н те. шератур, конструктивные параметры и пр. Решение этих уравнений затруднительно, и поэтому в инженерных расчетах используются критериальные зависимости, полученные на основе теории подобия и экспериментальных данных. Результаты исследования обработаны в виде степенных зависимостей Ни=/(КеРг), где Ми, Ке и Рг — соответствен-ко числа Нуссельта, Рейнольдса и Прандтля. [c.204]

Физические явления, возникающие при резонансе, качественно различны в слабом п сильном внешнем поле. В основе этих различий дожит характер перехода злектрона из состояния с большей знергией т в состояние с меньшей энергией п. В случае слабого внешнего поля (рассмотреппого в лекщш 4) переходы из состояния т носят спонтанный характер, соответственно состояние т является конечным (в квантово-механическом смысле), а ширина его — естественной (спонтанной, радиационной) шприной. Таким образом, резонанс в слабом поле приводит к вынужденному переходу электрона в возбужденное состояние т с его последующей спонтанной релаксацией (рис. 1). [c.69]

Физическую основу наиболее популярного струнного механизма удержания составляет специфическая реакция вакуума па поле цветового заряда, которая связывается с его свойствами идеального диаэлектрика — среды с диэлектрической проницаемостью О (электрического аналога идеального диамагнетика, сверхпроводника). Из условия минимума энергии (ее плотность пропорциональна величине Iг) следует, что при О произойдет выталкивание силовых линий индукции В и, из-за постоянства ее потока, их концентрация в виде квазиодномерпой струны. Соответственно, большим расстояниям между зарядами г будет отвечать линейная зависимость энергии их взаимодействия от г и еЕог (е — положительный заряд частицы, Ео — константа), а это и означает удержание ). [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...