Вырождения кратность

Вырождения кратность см. Кратность вырождения, Статистический вес [c.544]

Итак, одному уровню энергии водородного атома в стационарных состояниях соответствует несколько состояний электрона. Такое явление называется вырождением уровней. Кратность вырождения равна числу состояний. Для атома водорода она равна [c.233]

Энергия уровней более сложных атомов зависит и от других квантовых чисел, т. е. кратность вырождения уменьщается. [c.233]

Здесь gi — кратность вырождения i-ro уровня (число квантовых состояний, характеризующихся энергией Ei). Эйнштейн принял, что такое же распределение имеет место и при наличии излучения, взаимодействующего с атомами. Ниже мы вернемся к этому обстоятельству, которое, на пер- [c.70]

Отсюда следует, что с точностью до кратности вырождения уровней вероятности обоих индуцированных процессов (поглощения и вынужденного испускания) одинаковы. [c.71]

Какова кратность вырождения уровней энергии атома водорода [c.189]

В последнем случае вырождение после наложения возмущения остается, но имеет меньшую кратность, чем первоначальное. [c.240]

Однако из-за принципа неопределенности макросостояние любой подсистемы, а следовательно, и всей системы в целом в каждый момент времени не может характеризоваться каким-то определенным значением энергии Е. Поэтому можно только утверждать, что значение. энергии подсистемы (или системы) определяется каким-то достаточно узким интервалом между Е и Е АЕ, где Е > АЕ. Кроме того, все состояния с различной энергией характеризуются и различными вероятностями. Если нескольким различным состояниям системы отвечает одна и та же энергия, то такие состояния называются вырожденными, а число состояний с одной и той же энергией называют кратностью вырождения или статистическим весом. [c.430]

В многоэлектронных атомах энергия электрона зависит уже не только от , но и от i и у. Поэтому кратность вырождения иногда сохраняется лишь по s и равна [c.111]

В однородной СС количество вырожденных вершин кратности вырождения Т1Ч на t-м уровне равно [c.82]

I, что даёт кратность вырождения уровней энергии с данным I, равную 2г -(- 1. Т. о., в квантовой механике возникает квантование О. м. [c.464]

Здесь — кратность вырождения акцепторного уровня, /Уд — концентрация акцепторов, — энергия связи акцептора (/д > 0). [c.39]

В отсутствие магн. поля Wu = 0) расщепление уровней, называемое начальным, обусловлено др. членами (2). Число возникающих уровней, кратность их вырождения зависят от величины спина и симметрии парамагн. центра. [c.579]

Заметим, что, формулируя принцип Паули, мы игнорировали наличие спина. Как известно, состояния частицы со спином вырождены с кратностью вырождения 2л + 1 (проекция спина на некоторое выделенное направление может иметь 2л + 1 разных значений), и поэтому следовало бы говорить, что в ячейке / -пространства может находиться не более 2л + 1 изображающих точек. Мы можем, однако, не менять [c.174]

Если зона содержит неск. эквивалентных экстремумов (наир., состоит из неск. эквивалентных эллипсоидов), то примесные уровни имеют дополнит, вырождение, кратность к-рого равна числу эквивалентных экстремумов. В Се, напр., вырождение донорного состояния четырёхкратное, в 81 — шестикратное. Эго вырождение частично снимается за счёт короткодействующей часто примесного потенциала — в Ое ипз-ший примесный уровень расщепляется на 2 уровня, в 8 — на 3 (табл. 4). Теоретич. значения, приве- [c.38]

Нормальные колебания и волны электродинамических систем можно ввести чисто формальным путем как решения некоторых спектральных задач. Мы же исходим из задачи возбуждения электродинамическцх систем сторонним источником и показываем, что разложение по нормальным волнам — наиболее естественный способ представления возбужденного поля. При этом нормальные колебания и волны приобретают зримый физический смысл. Рассматриваются математически строгие постановки краевых задач для нормальных колебаний и волн и различные их типы — собственные, присоединенные, комплексно-сопряженные волны. Анализируется поведение нормальных волн вблизи точек вырождения (кратности). [c.28]

Учитывая вырождение, обусловленное нepa eн твoм нулю Jи J необходимо правую часть (VII. 19) умножить на кратность вырождения (2Уд -[- 1) (2У f 1). Используем также соотношение [c.271]

Аномалии теплоемкости. Рассмотрим некоторую систему, имеющую группу энергетических уровней, энергии которых отличаются от энергии основнсго уровня иа Og... Пусть кратности вырождений уровней будут равны соответственно goS2 --- SoS,n о кратность вырождения основ- [c.365]

При наличии инверсной населенности уровней энергии 2 и i активной среды ( 2> i), т. е. при выполнении условия N2lg2>N)gi (Ni, Nu 2, g — населенности н кратности вырождения уровней 2, i) вынужденное излучение превалирует над поглощением и свет с резонансной частотой ш = 2— i/h усиливается при прохождении через среду. Усиленный таким образом свет люминесценции активной среды называют излучением сверхлюминесценции. Для возникновения генерации вводят положительную обратную связь, располагая активную среду в оптическом резонаторе, который в простейшем случае представляет собой два параллельных зеркала. Одно из зеркал резонатора делается полупрозрачным для частичного вывода излучения. Пространственное распределение поля генерируемого излучения соответствует собственным колебаниям резонатора, называемым модами. Различают продольные и поперечные моды, относящиеся к распределению поля вдоль оси резонатора и в плоскости, перпендикулярной оси. Искусственное снижение добротности резонатора позволяет достичь значительного коэффициента усиления активной среды без возникновения генерации. Последующее быстрое включение добротности приводит к генерации мощных световых импульсов малой длительности (гигантских импульсов). [c.895]

Если у какой-нибудь системы реализуется несколько различных состояний, в которых она имеет одну и ту же энергию, то о таких состояниях говорят, что они вырождены. Число состояний, отвечающее данному значению энергии, называется кратностыо вырождения. Так, состояние электрона в-водородонодобном атоме описывается 4 квантовыми числами главным я, орбитальным I, магнитным nil и спиновым S. Энергия же электрона зависит лишь от главного квантового числа п. Поэтому имеет место вырождение по I, nil, S- Кратность этого вырождения, как легко подсчитать, [c.111]

Во внеш. ноле А. приобретает дополнит, энергию и его уровни расщепляются, т. е. происходит снятие вырождения уровней энергии свободного А. кратности 2/+1, где квантовое число J определяет величину полного момента импульса А. В результате расщепления уровней энергии расщеш1яются и спектральные линии в спектре А. см. Зеемана эффект, Штарка эффект). [c.151]

В качестве конкретного примера можно рассмотреть осн. D-состояние иона Си + в парамагн. соли внбОд, имеющее кратность вырождения 2L+1=2 2-г1 = 5. В алектрич. поле октаэдрнч. кристаллич. решётки ряда [c.47]

Здесь W — ширина зоны проводимости, v = 2 H-l кратность вырождения /-уровня. В случае достаточно больших /1 экспоненциальная зависимость обгоняет степенную и выполняется условие к-ром локальные кондовские флуктуации спина становятся столь эффективными, что фазовый переход в состояние с замороженными спинами не реализуется вплоть до самых низких темп-р. В такой ситуации возможно создание К.-р., в к-рых число магн, цеЕ1тров. V,-в 1 моле достаточно велико (IV N ), чтобы обеспечить условие gR>go, и в то же время взаимодейстние магн. ионов подавлено. [c.439]

Положение резонанса относительно зависит от кратности V вырождения /-уровня, т. к. нрн Г—ОК резонанс заполпеп на 1/v часть. В реальных К.-р. эфф. [c.440]

МУЛЬТИПЛЁТНОСТЬ —число 2S4-1 возможных ориентаций в пространстве полного спина атомной системы (где спиновое квантовое число системы). В случае LS-свя-зи (нормальной связи, см. Связь векторная) при S L — орбитальное квантовое число) М. равна числу возможных ориентаций в пространстве полного момента J атомной системы (т. е. кратности вырождения уровня энергии). При L < S число возможных ориентаций J равно 2 , - - 1, однако и в этом случае М. наз. число 25 -Н 1. [c.217]

Связь между со и определяет дисперсионные свойства Н. в. и, как правило, является неоднозначной — одному значению соответствует набор Н. в. с разными частотами. Н. в., частоты и волновые числа к-рых принадлежат отд. непрерывной дисперсионной ветви многозначной ф-ции со = т к , относятся к одной нормальной моде системы (или просто моде). Моды различаются либо амплитудными и поляриаац. структурами полей, либо физ. природой процессов. В случаях вырождения одной дисперсионной ветви соответствует неск. линейно независимых мод, их число наз. кратностью вырождения. Возможна также вырождения Н. в. при фиксир. значениях со и к , соответствующих точкам пересечения или касания дисперсионных ветвей. [c.361]

РЕКОМБИНАЦИОННЫЕ ЦЕНТРЫ - дефекты или примесные атомы (ионы) в кристаллич. решётке, на к-рых происходит рекомбинация электроняо-дырочной пары (см. Рекомбинация носителей заряда). Процесс осуществляется путём последоват. захвата электрона и дырки центром. Энергетич. уровни Р. ц. лежат в запрещённой зоне, и центр обменивается носителями заряда с зоной проводимости (с) и валентной дырочной зоной (г) посредством процессов термич. испускания электронов из заполненного Р. ц. в зону I (с вероятностью в единицу времени g ) и дырки из пустого Р. ц. в зону V (с вероятностью д), а также обратных процессов захвата свободного электрона ва пустой Р. ц. (вероятность К ) и свободной дырки ва заполненный Р, ц. (Ад). Величины Д1 Ад, Ад определяются сечениями захвата электрона и дырки Од, Пд, их тепловыми скоростями Од, Уд, эяергетич. расположением уровня Р. ц. я краёв зон (/,., т,), кратностью вырождения уровня Р. ц. у, статистич. факторами с- и о-зон (Ас, Ас). Они являются ф-циями темп-ры Г и концентраций свободных электронов п и дырок р (при отсутствии вырождения) [c.321]

В приближении центрально-симметричного поля (при учёте только взаимодействия электронов с ядром) энергия атомной системы полностью определяется заданием электронной конфигурации, т. с. главными и орбитальными числами всех её электронов. Учёт эл.-статич, взаимодействия электронов между собой приводит к расщеплению уровня энергии на ряд подуровней—термов, характеризующихся квантовыми числами L и S для моментов L и S соответственно. Число таких подуровней наз. кратностью вырождения терма, она равна (2L+ 1)(25 -(-1) в соответствии с возможными проекциями орбитальных и спиновых моментов на фиксированное направление в пространстве. Взаимное расположение термов одной электронной конфигурации определяется Хунда пра-ви.юм. [c.107]

В результате электростатического взаимодействия электронов между собой и с протонами последовательное заполнение уровней электронами приводит к уменьшению энергии данного уровня. Так, положение s-уровня, занятого электронами, несколько ниже, чем того же уровня, свободного от электронов. На р-уровне может расположиться в 3 раза больше электронов, чем на -уровне (6 против 2), поэтому понижение р-уровня при его заполнении будет еще большим. Еще больше изменяется энергия уровней, кратность вырождения которых составляет 10 и 14 d- и f-уровни). Уровець, полностью занятый электронами, занимает наиболее устойчивое положение. [c.13]

Смотреть страницы где упоминается термин Вырождения кратность : [c.109] [c.175] [c.229] [c.177] [c.6] [c.214] [c.149] [c.149] [c.365] [c.365] [c.92] [c.92] [c.405] [c.405] [c.405] [c.406] [c.440] [c.574] [c.191] [c.396] [c.464] [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...